POLARIMETRÍA. La polarización Parámetros de Stokes Polarímetro El efecto Zeeman El efecto Hanle Polarímetros solares: TIP, ASP, ZIMPOL POLARIZACIÓN

Tamaño: px
Comenzar la demostración a partir de la página:

Download "POLARIMETRÍA. La polarización Parámetros de Stokes Polarímetro El efecto Zeeman El efecto Hanle Polarímetros solares: TIP, ASP, ZIMPOL POLARIZACIÓN"

Transcripción

1 POLARIMETRÍA La polarización Parámetros de Stokes Polarímetro El efecto Zeeman El efecto Hanle Polarímetros solares: TIP, ASP, ZIMPOL POLARIZACIÓN El fenómeno de polarización de la luz era conocido desde los trabajos de Christian Hugens ( ) pero fue analizado a fondo por Jean Baptiste Biot ( ) a principios del siglo XIX. Tras estudiar el fenómeno sobre un cristal de cuarzo, Biot encontró la existencia de sustancias que giraban el plano de polarización de la luz hacia la derecha (dextrógiras) otras que lo hacían hacia la izquierda (levógiras) [1]. Por tanto, existen evidencias experimentales que han convencido a la física clásica de que la luz puede tratarse como una onda electromagnética transversal. Una de ellas es la polarización de la luz, bajo determinadas condiciones. En rigor, una onda luminosa puede ser vista como superposición de varias ondas. Podemos considerarla como una superposición de dos ondas luminosas armónicas, perpendiculares, de igual vector de propagación frecuencia (monocromáticas); en cambio la luz natural las oscilaciones cambian de dirección aleatoriamente [2]. NO SE ENTIENDE BIEN... En las ondas transversales la función varía sinusoidalmente con el tiempo en una dirección perpendicular a la dirección de propagación. En las ondas EM en concreto, las magnitudes que varían periódicamente en el tiempo en el espacio son los campos eléctrico magnético, cada uno perpendicular al otro a la dirección de propagación de la onda. Para estudiar la polarización se atiende sólo al campo eléctrico. Si la oscilación del mismo queda confinada a un plano se dice que la onda está linealmente polarizada, como puede verse en el ejemplo de la figura. Figura 1: Propagación de en dirección de E. [3] E r B r. Onda que se propaga en dirección z está polarizada linealmente

2 Ha varios tipos de polarización, la más general es la polarización elíptica; también tenemos la polarización circular (los dos campos están desfasados, para el caso de la elíptica el módulo de la amplitud no es constante en la circular sí) lineal (los dos campos se encuentran en fase, modulo dirección constante).(fig.1) Teóricamente, para describir la polarización se establece un sistema de dos ejes en el plano que contiene instantáneamente los campos eléctrico magnético. En el caso más general, de polarización elíptica, el campo varía de modo que dibuja una elipse en ese plano. Si la luz está circularmente polarizada, el campo dibuja una circunferencia. Ya hemos descrito antes la polarización lineal. Incluso la luz no polarizada puede descomponerse en dos ondas ortogonales polarizadas linealmente, de modo que el estado de la luz queda totalmente determinado mediante las amplitudes del campo en los dos ejes definidos (Ex, E) el desfase relativo entre ambas componentes. Ha otras formas de describir la polarización de la luz, como los parámetros de Stokes. PARÁMETROS DE STOKES Los parámetros de Stokes están relacionados con las amplitudes de las componentes del campo eléctrico, E x E, resueltos en dos direcciones normales perpendiculares al la dirección de propagación. Si E x E, están representados por ex ( t)cos[ wt + x ] e ( t)cos wt + respectivamente, los parámetros de Stokes quedan definidos como: [ ] I = Q = 2 ex ( t) + e ( t) 2 x x e ( t) 2 e ( t) 2 U = 2 e ( t) e ( t) cos V = 2 e ( t) e ( t) sin x [ x ] [ ] x Donde I es la intensidad total de la onda. Q U representan la polarización lineal. Dependiendo del signo indica si es vertical u horizontal en el caso de Q (0º o 90º) si es a 45 º o 135º en el caso de U. V representa la polarización circular. Dependiendo de su signo será dextrógira o levógira. [4] (En sentido horario/antihorario, según un observador situado de cara a la fuente emisora, es polarización dextrógira/levógira). La descripción del estado de polarización de la luz policromática precisa de la especificación de estos cuatro parámetros. En este formalismo, el estado de polarización se especifica con un cuadrivector sus transformaciones lineales con matrices 4x4 llamadas de Mueller. Además, a la hora de medir en la práctica estos cuatro parámetros de Stokes, se necesitan matrices (4xn nx4) siendo n cualquier número entero. QUÉ ES UN POLARÍMETRO? Los primeros polarímetros fueron diseñados en los años cuarenta del siglo pasado, gracias al uso de los prismas ideados en 1828 por William Nicol ( ). El desarrollo comercial del polarímetro tuvo lugar en Alemania Francia, debido a su valor en el análisis

3 del azúcar, lo que llevó a desarrollar un tipo especial de polarímetros, especialmente adaptados para estos análisis, que se denominaron sacarímetros [1]. El principio de estos primeros polarímetros es mu simple(fig. 2). La luz introducida es polarizada en un plano determinado mediante el polarizador (A) luego se hace pasar a través de la disolución de la sustancia que se pretende analizar. A continuación esta luz pasa por un nuevo polarizador (C) que deberá estar colocado en la posición adecuada para permitir el paso de la luz hasta el objetivo (F), para lo cual se dispone de un sistema que permite girarlo alrededor de un eje. Gracias a la lente (D), podemos leer en máximo de intensidad luminosa. Si medimos este ángulo cuando el recipiente está vacío cuando el recipiente está lleno con una sustancia ópticamente activa, la diferencia entre ambos valores nos permite calcular el poder rotatorio de la disolución [1]. Figura 2: Uno de los primeros polarímetros del siglo XIX g Pero cómo podemos utilizar un polarizador para estudiar el Sol? Se usan polarizadores lineales retardadores para poder medir el grado el tipo de polarización de la radiación electromagnética solar. Un polarizador lineal es un elemento óptico que transmite solamente aquella luz cuo campo eléctrico vibra en un determinado plano. Así, si se hace incidir luz linealmente polarizada sobre él, la intensidad de la luz transmitida será máxima cuando el eje de transmisión del polarizador esté alineado paralelo al de la luz incidente. Será mínima cuando esté orientado perpendicularmente. Por tanto, un polarizador lineal es un analizador de polarización lineal. En cambio, un retardador es un elemento óptico que modifica el estado de polarización de luz que incide sobre ella, sin variar la intensidad transmitida. Está caracterizado por la orientación de su eje principal, por el retardo que introduce entre dos componentes del campo eléctrico de la luz incidente, una de ellas paralela al eje la otra perpendicular. El cambio neto del estado de polarización depende de los valores concretos de estos parámetros. Usados en combinación con un polarizador lineal, se pueden construir analizadores de polarización no lineal. El polarímetro de polarización circular más general tiene acoplados un polarizador lineal una lámina de cuarto de onda orientados a 45º de modo que el plano de vibración de la luz que transmite el polarizador forme un ángulo de 45º con el eje óptico de la lámina. Esta lámina produce un desfase de π/2 entre la luz ordinaria extraordinaria, teniendo a la salida luz polarizada circularmente.[5]

4 Otra lámina que se suele utilizar es la lámina de media onda, esta lámina produce un desfase de π. Si, por ejemplo, esta lámina es atravesada por una luz polarizada plana de azimut θ respecto a la dirección del eje óptico, a la salida se tendrá también luz polarizada plana pero de azimut 2θ. Así pues, girando la lámina se puede obtener a voluntad un giro del plano de polarización de la luz incidente. [Ver el libro de Justiniano Casas] El parámetro que mediremos finalmente será una intensidad o suma de intensidades, gracias al polarizador. La señal a la salida del sistema óptico será función de los ángulos β (del eje del polarizador lineal con la vertical, por ejemplo), α (del eje rápido de la lámina retardadora con la vertical), del retardo δ de la lámina. Y será una cierta combinación lineal de los 4 parámetros de Stokes, según la siguiente expresión: 1 S( α, β, δ ) = { I + ( Q cos 2α + U sin 2α )cos[2( β α)] 2 ( Qsin 2α U cos 2α )sin[2( β α)]cosδ + V sin[2( β α)]sinδ} Cómo medimos los parámetros de Stokes? Se tratará de variar adecuadamente estos ángulos de tal forma que obtengamos todos los parámetros, según el siguiente cuadro: λ/2 λ/4 Pol. Lin. I detector 0º 0º 0º ½(I+Q) 45º 0º 0º ½(I-Q) 22.5º 0º 0º ½(I+U) 67.5º 0º 0º ½(I-U) 0º 45º 0º ½(I+V) 0º -45º 0º ½(I-V) De donde restando la primera la segunda expresión se obtiene Q, de la tercera cuarta U, de las dos ultimas V.[5] Figura 3: Polarímetro circular [6] Como puede verse en la figura, un polarímetro se puede construir de forma mu sencilla sólo con dos elementos, un polarizador lineal, que sólo deja pasar el campo eléctrico que vibra en una determinada dirección, una lámina retardadora, que introduce un desfase

5 entre las dos componentes en las que se divide el campo. Los detectores sólo miden intensidad, de modo que combinando los elementos ópticos anteriores se pueden obtener en la intensidad de salida combinaciones lineales de todos los parámetros de Stokes. Para conseguir todas las combinaciones posibles de los parámetros de Stokes ha que variar la orientación de los retardadores de forma intermitente. Todo el sistema se puede representar por una matriz de Mueller, de manera que la resolución de un sistema matricial sencillo permite, finalmente, obtener el estado de polarización de la radiación incidente. EFECTO ZEEMAN: El efecto Zeeman aparece al someter un átomo a un campo magnético externo, el cual produce un desdoblamiento o separación de ciertos subniveles atómicos (que sin campo magnético se encuentran colapsados con la misma energía) que se puede observar en el espectro correspondiente del átomo. Este efecto lo observó Pieter Zeeman en laboratorio por primera vez en En Mecánica Cuántica caracterizamos la estructura atómica con los llamados números cuánticos j,l,s m j, donde m j es el número cuántico magnético que toma los valores entre l-s l+s, siendo l el momento angular orbital total (de los electrones) s el momento angular de spin total, éste numero cuántico m j está degenerado en un átomo que se encuentra en ausencia de un campo magnético externo, lo que significa que niveles electrónicos con distinto valor de m j presentan la misma energía. Pero si aplicamos un campo magnético, los niveles de energía se desdoblan se rompe la degeneración, con lo que obtenemos un nuevo patrón de niveles. A este patrón se le pueden aplicar las correspondientes reglas de selección para hallar las transiciones permitidas entre niveles de esta manera identificar las líneas de desexcitación en el espectro del átomo (fig. 4). El desplazamiento observado en una línea respecto de su posición inicial viene dado por: λ = (λ-λ o ) g * λ 2 B Figura 4: Desdoblamiento de los niveles de Energia las correspondientes transiciones permitidas según el mecanismo de dipolo eléctrico, que es el término que más contribue del desarrollo multipolar (el más intenso). El desdoblamiento observado crecerá con lambda al cuadrado con la intensidad de campo B. g * es el factor de Landé asociado a la transición, dependiendo de su valor obtendremos tripletes o multipletes. En general se obtienen multipletes, que es el llamado efecto Zeeman anómalo por motivos históricos (este efecto se observó antes de poder ser

6 explicado con la Mecánica Cuántica), consistentes en un desdoblamiento simétrico respecto de la línea original. En el caso de que uno de los niveles de la transición tenga un valor de s = 0 se produce el triplete; un par de líneas simétricas además de la original, es el llamado efecto Zeeman normal, que sí podía ser explicado clásicamente. Figura 5: Líneas mostrando el efecto Zeeman en una región del espectro solar (o diría que son las líneas de FeI en 6301,5 6302,5 A, que tienen factores de Landé efectivos de 3 1,7, respectivamente) Según sea la diferencia de valores de m j, las líneas resultantes estarán polarizadas linealmente en la dirección del campo (m j = 0, líneas denominadas π ) o resultarán polarizadas circularmente (m j = ± 1, líneas ± σ ). Dependiendo de la dirección de observación seremos capaces de ver unas líneas u otras por un efecto de proección; si la dirección de observación es paralela al campo podremos ver las líneas σ (pero no la línea π), es lo que se conoce como efecto Zeeman longitudinal. Si, en cambio, nuestra línea de visión es perpendicular al campo, las líneas σ aparecerán como si estuvieran polarizadas linealmente perpendiculares al campo, que es el efecto Zeeman transversal.[7] Gracias a estas diferencias en la polarización podemos inferir los valores de las componentes que va tomando??? ( se refieren a intentar determinar el campo real presente en la zona solar observada, su intensidad, inclinación azimut?) el campo magnético en una región del espectro solar si nos fijamos en líneas que presenten efecto Zeeman. Por esta razón utilizamos polarímetros en observaciones de manchas solares otras regiones activas del sol, llegando a obtener una gran resolución espacial.(fig. 5) Las líneas espectrales solares están ensanchadas por ensanchamiento natural, efecto Doppler procesos colisionales, de modo que la intensidad de campo magnético puede ser insuficiente para distinguir por separado las distintas componentes en que se desdobla una línea por efecto Zeeman, incluso aunque ésta sea sensible al campo (alto g efectivo). Por eso el efecto Zeeman es aplicado especialmente al estudio de manchas, con campos de gauss. Son mu comunes las medidas de polarización circular por efecto Zeeman longitudinal. EFECTO HANLE: La polarización de la luz en la atmósfera solar no necesariamente necesita de un campo magnético (efecto Zeeman): el scattering también es capaz de originar polarización.

7 Esta polarización resulta ser lineal mu débil, del orden de Q I = 10 3 [8] se explica asumiendo las partículas de la atmósfera solar como osciladores armónicos (fig. 6) En 1924 Hanle en su laboratorio investigando el efecto de polarización por scattering se dio cuenta de que era modificado por efecto de un campo magnético. Observó dos cosas: el cambio del plano de polarización de la luz lineal el cambio en la amplitud de dicha polarización. A este fenómeno ho en día se le conoce como efecto Hanle en su honor. Figura 6: La imagen de la izquierda muestra la polarización de la luz por un centro dispersor (punto negro gordo). La imagen de la derecha muestra como cambia el plano de polarización la intensidad en presencia de un campo magnético (no mostrado) El efecto Hanle se manifiesta incluso con campos mu débiles en regiones mu pequeñas del Sol. Recordemos que el efecto Zeeman tenía estas dos grandes desventajas: hace falta un gran campo magnético para que el ensanchamiento de la línea no confunda los datos (ver la explicación en azul que o añadí al final de la sección anterior), en zonas pequeñas se produce la cancelación de las dos componentes circulares por lo que, aun con un campo mu intenso, no observaríamos el efecto Zeeman. En principio esta técnica parece una revolución a que de un plumazo ha eliminado todos los defectos que conllevaba la medición del efecto Zeeman. No obstante, esta técnica es utilizada con menor frecuencia debido principalmente a que se necesita alta resolución espectral unas mu buenas medicines polarimétricas. Todo esto lo puede hacer el instrumento ZIMPOL. POLARÍMETROS SOLARES TENERIFE INFRARED POLARIMETER (TIP): Es un polarímetro diseñado fabricado en el Instituto de Astrofísica de Canarias (IAC) para el telescopio solar Vakuum turm Teleskop (VTT) en el que está instalado desde 1999, aunque también podía operar en el Gregor Coude Telescope (GCT. Ambos telescopios

8 situados en el Observatorio del Teide en Tenerife). El investigador principal del proecto fue Manuel Collados (IAC). El TIP está integrado dentro del espectrógrafo del VTT, formando así un espectropolarímetro que trabaja en el infrarrojo cercano. Se miden todas las longitudes de onda desde 1 hasta a 2.3 µ m (con esto se consigue maores separaciones de las líneas espectrales causada por el efecto Zeeman). De especial interés son las dos líneas de hierro neutro a nm He I a nm. Una de las principales novedades de este polarímetro con respecto a otros similares, es que todos sus elementos ópticos son fijos. Utilizan celdas de cristal líquido. Éstos actúan como retardadores variables cuo comportamiento viene determinado por un voltaje externo aplicado. Al tipo de cristal líquido que usa TIP se le denomina ferroeléctrico (FLC), habiendo otro tipo de cristales denominados nemáticos. Los nemáticos se comportan como retardadores de eje fijo su retardo se puede sintonizar de manera continua en un amplio rango de valores en función del voltaje aplicado. Los ferroeléctricos tienen un retardo fijo su eje puede alternar entre dos posiciones (en TIP se tienen 2 láminas, una λ/2, con orientaciones 0 45º, otra λ/4, con orientaciones a º). Tienen menos versatilidad que los nemáticos, pero son mucho más fáciles de controlar de calibrar, además, la respuesta temporal de una celda ferroeléctrica es 1000 veces más rápida que una celda nemática, lo cual es importante para observaciones afectadas por las turbulencias atmosféricas. Con esto conseguimos una modulación en tiempo real, permitiendo así, determinar al mismo tiempo los cuatro parámetros de Stokes varias veces por segundo, a que los tiempos de exposición que se necesitan son de unos 50 ms. Fig.7 Algunos resultados que se han obtenido son oscilaciones del campo magnético en manchas solares, material volviendo hacia el interior del Sol en la penumbra de manchas solares, débiles señales de polarización por procesos de dispersión en regiones activas en calma cerca del borde solar, la concentración posterior destrucción de una estructura magnética [9], [10], [11].

9 EL POLARÍMETRO ASP:( Advanced Stokes Polarimeter) Introducción El Advanced Stokes Polarimeter fue construido a principios de la década de los 90 en el NSO (National Solar Observator) con el propósito de alcanzar una alta resolución espacial, lo cual permitiría una valiosa interpretación de regiones solares activas, una medida cuantitativa del campo magnético a diferentes alturas de la atmósfera solar, en concreto en la fotosfera en la baja cromosfera, tanto como permitieran las condiciones de observación (el seeing). El instrumento está montado en el Richard B. Dunn Solar Telescope en Sunspot (New Mexico), utiliza el espectrógrafo horizontal un filtro birrefringente universal, además de óptica adaptativa para la estabilización de la imagen. El polarímetro también utiliza un modulador con óptica de calibración varios detectores CCD s, que se utilizan para la posterior demodulación mediante procesamiento de video se confeccionan mapas espaciales de la polarización en pequeñas regiones del espectro solar. [12] Trabaja en el rango del visible permite registrar simultáneamente dos regiones espectrales que abarcan líneas sensibles al efecto Zeeman, formadas en la fotosfera en la baja cromosfera. Montaje del polarímetro Figura 8: El ASP con sus principales elementos El montaje del ASP se asienta inmediatamente encima de la ventana de salida del DST. Comprende los siguientes elementos: (fig.8) [12]

10 -Una lámina oscura utilizada para bloquear el haz (para la corrección de Bias) o bien por un espejo que cambia de posición para dirigir la luz de la fuente de Flat-Field dentro del camino óptico. -Una fuente de Flat-Field (es una lámpara de cuarzo de 100W) -Un filtro limitador de ancho de banda con una cobertura dieléctrica por una cara que rechaza luz por debajo de 410 nm por encima de 720 nm; por la otra cara, está recubierto por un antirreflejante de banda ancha. -Un retardador de calibración (lámina λ/4) un polarizador lineal modifican el estado del haz de luz atravesando el resto del sistema óptico de una manera conocida reproducible (para calibrar la respuesta de polarización del instrumento). Ambos elementos de calibración (retardador polarizador lineal) tienen una desviación del haz menor de 2 una capa antirreflejante de banda ancha en ambas caras. Pueden ser insertados dentro del haz individualmente o en tandem girados en incrementos de 45 para generar los distintos estados de polarización. -Un diafragma de campo está situado en el plano focal primario reduce el campo de visión a un área de 40x40mm (150 x150 ). Desde el diafragma de campo el haz pasa al espejo telecéntrico que colima la imagen forma una imagen de la ventana de entrada en el espejo rápido, el cual, montado a 45 refleja el haz en un plano horizontal hacia el último elemento del polarímetro después hacia la mesa de instrumentación. - Un retardador giratorio que modula los estados de polarización lineal circular, cuas características de retardo se especifican de tal manera que todos los parámetros de Stokes sean modulados con aproximadamente igual eficiencia para las longitudes de onda de interés. Esto es lo realmente importante, diferente de TIP: que en este caso se utiliza un retardador rotante, en lugar de cristales líquidos ferroeléctricos. Figura 9 : Diagrama del sistema óptico (no está a escala), el ASP está comprendido entre el primario la mesa de trabajo con el resto de dispositivos

11 El ZIMPOL: (Zurich Imaging Stokes Polarimeter) Los sistemas polarimétricos ZIMPOL fueron instalados en diferentes telescopios, uno de ellos la Torre Sueca de La Palma [13], a principios de la década de los noventa en fase experimental. Su buen funcionamiento propició una evolución, el ZIMPOL II, éste instalado en el IRSOL (Instituto Riserche Solari Locarno) en la región de Locarno-Marti en Suiza. Nos centraremos en el primero de ellos. Para hacer polarimetría necesitamos comparar intensidades de diferentes estados de polarización... podemos hacerlo con una CCD normal?. Una CCD típica tiene una velocidad de lectura de 50 Hz. Es una velocidad insuficiente para considerar que tenemos intensidades medidas en el mismo espacio en el mismo tiempo??? Un método para superar esta barrera fue la de separar por zonas la CCD, cada una de ellas dando una señal de salida, leendo al final la superposición simultánea de todas estas áreas. No obstante, esta técnica presentaba una gran desventaja: aumentando los puertos de salida obtenemos una velocidad de lectura de 200 Hz (en el caso de 4 puertos) esta frecuencia cae dentro del rango de frecuencias típico de los cambios de seeing, agregando así un error a los datos. Otro método puede ser el de tomar dos CCD pero esto se descarta rápidamente a que habría muchos problemas de propagación de errores debido a que son instrumentos diferentes. Un método para resolver estos problemas fue el desarrollado por los suizos del Institute of Astronom of the ETH, en Zurich, dirigidos por Peter Povel en 1995 [13]. Ellos de forma bastante ingeniosa dieron con una solución mu buena. El funcionamiento de la CCD del ZIMPOL es el siguiente: tapamos con una máscara una fila de cada dos de la CCD. Un modulador piezoelástico * manda una señal modulada, que actúa como una lámina de media o de cuarto de onda convirtiendo la luz solar en luz circular que atraviesa un polarizador lineal. Tenemos entonces una intensidad en función de los parámetros de Stokes. Ahora falta interpretarla adecuadamente. Y es aquí en donde entra el ingenio de Pavel et al: en la CCD se enmascara una fila de cada dos la fila libre detecta la luz almacena la carga. Ahora, de manera sincronizada con el cambio de la orientación de los ejes del polarizador lineal, las cargas almacenadas pasan a las filas enmascaradas quedando descargadas listas para medir las filas libres. Esto es un ciclo la operación se realiza varias veces (a la velocidad de la modulación del PEM, 42 khz [10]) hasta tener una carga total almacenada óptima. Tenemos entonces a la salida dos intensidades, I e I, ortogonales entre sí gracias al polarizador lineal, cumpliéndose así la le de Malus I = I + I, en donde I es la intensidad sin el analizador. Ambas intensidades nos dan el grado de polarización de la luz : P = I I I + I * El modulador utilizado en ZIMPOL I es un modulador piezoelástico PEM. Consiste en un trozo de cuarzo (SiO2) eléctricamente excitado a una frecuencia ω, ópticamente conectado a otro trozo de cuarzo fundido, el cual resuena con esa frecuencia ω, unos 42 khz. El PEM suele estar emparejado a un polarizador lineal orientado ± 45º respecto al eje maor de PEM. El resultado es un vector de Stokes del haz de luz transmitida a través del sistema, donde θ es el ángulo azimutal del PEM. [15]

12 Luego por técnicas de demodulación (es decir, operar con las imágenes para deshacer las combinaciones lineales de parámetros de Stokes que han sido medidos como intensidades) obtenemos los parámetros de Stokes. El esquema básico de la CCD del ZIMPOL es el siguiente [16]: Figura 10 : Las máscaras alternativamente van tapando las filas en donde llega la intensidad I las filas en donde llega I Por último, el esquema básico del ZIMPOL es el siguiente [16]: Figura 11 : El PEM modula la señal pasando luego por el polarizador lineal llegando la señal por último a la CCD El ZIMPOL I tiene dos principales ventajas respecto a otros polarímetros: 1. Está libre de efectos de seeing gracias a la alta ratio de modulación (42 khz) del modulador piezoelástico (PEM).

13 2. Tenemos una lectura mu intensa debida al efecto de acumular cargas en varios ciclos. 3. Independencia de la eficiencia cuántica de los fotones, también por el hecho de la acumulación de cargas (incidiendo varios fotones sumamos probabilidades) No obstante, también presenta desventajas: 1. La principal es que dividimos por dos el número de píxeles útiles por lo que baja la calidad de la imagen. Pude ser solucionado con microlentes cilíndricas tales que focalizan en las filas libres el 100% de la luz. La evolución del ZIMPOL es el ZIMPOL II. Básicamente cambia en dos cosas: utiliza dos PEM en la CCD se enmascaran ahora tres de cada cuatro filas. De esta manera obtenemos a la vez los cuatro parámetros de Stokes. CONCLUSIONES : En el presente trabajo hemos hecho un pequeño estudio acerca de cómo interacciona la radiación electromagnética con el campo magnético a través del efecto Zeeman el efecto Hanle, una introducción a la polarización de la luz una descripción del funcionamiento de tres tipos de polarímetros. Estos dispositivos tienen una serie de características en común, pero también unas diferencias fundamentales que repasamos a continuación: Los tres polarímetros permiten determinar los cuatro parámetros de Stokes a la vez. Todos ellos hacen modulación temporal: miden varias veces en un mismo elemento de resolución, pero en instantes diferentes, es decir, obtienen con un mismo detector secuencialmente (aunque en intervalos de tiempo mu breves) las diferentes medidas de intensidad que son combinaciones lineales de parámetros de Stokes. Otra posibilidad, no contemplada por estos polarímetros, pero sí por otros más antiguos, es hacer modulación espacial, es decir, separar mediante un elemento óptico las combinaciones lineales de parámetros de Stokes. Por ejemplo, un polarímetro de polarización circular clásico puede medir I+V e I-V al mismo tiempo separarlos espacialmente para que sean registrados por 2 mitades de un mismo detector o por 2 detectores diferentes. El problema en este caso es que la respuesta de las CCD no es exactamente la misma, es decir, el flatfield cambia a lo largo de un mismo detector de uno a otro. Por eso se suele preferir la modulación temporal; en ese caso es preciso obtener las 4 medidas necesarias para determinar el vector de Stokes completo en el menor tiempo posible para que las condiciones atmosféricas no cambien significativamente, La demodulación para obtener la matriz con los parámetros se realiza por software en todos ellos. El ZIMPOL se ocupa de medir el efecto Hanle, mientras que los otros dos se destinan a medir el efecto Zeeman El TIP trabaja en el rango infrarrojo, mientras que los otros dos trabajan en el visible El TIP tiene dos moduladores ferroeléctricos de cristal líquido, el ASP tiene una lámina retardadora convencional (un polímero) el ZIMPOL tiene un modulador piezoelástico.

14 Referencias: [1] [2] Susana Ríos, apuntes de la asignatura de Óptica I [3] [4] [5] [5] Manuel Collados, apuntes de la asignatura de Instrumentación Astrofísica [6] Solar Observations: Techniques and interpretation. Edited b F. Sánchez, M. Collados and M. Vazquez. (Description of Polarized Radiation, Egidio Landi Degl'Inoccenti). [7] José Bretón, apuntes de la asignatura de Física Atómica [8] Stix, Michael (2002): The Sun, an introduction. 136 [9] [10] [11]Full stokes parameters for the canar islands observatories. V. Martinez Pillet et all [12]http://nsosp.nso.edu/dst/userman/instruments/advanced-stokes-polarimeter/asp.html [13] [14] [13] Bianda, Michelle (2003): Observations of scattering polarization and the Hanle effect in the Sun's atmosphere, 7-8 [15] [16] Me permito añadir al trabajo un par de comentarios más: Los llamados magnetógrafos son instrumentos que sólo miden en 2 longitudes de onda a ambos lados de una línea espectral; por ejemplo, es usual que esas posiciones coincidan aproximadamente con los máximos del perfil de V. La diferencia entre las dos señales da información sobre la polaridad de la luz. En situaciones de campo débil (para líneas de factor de Landé alto eso podrían ser 500 G, para líneas con factor de Landé bajo, unos 1000 I G) el parámetro de Stokes V resulta B con otras constantes. Es crucial el λ procedimiento de calibración del magnétografo, que consiste en sintetizar los perfiles de I V de la línea ver cuánto vale V para un B dado. Para otras intensidades de campo observadas se conserva la proporción. Posibles problemas que alteran la calibración son que para campos fuertes los picos de V no se hacen más altos, sino que se separan; o la existencia de una velocidad vertical que desplace la línea o efectos de temperatura sobre el perfil. De modo que los magnetógrafos no resultan fiables para obtener medidas cuantitativas, aunque sí cualitativas, con la ventaja de ser rápidos, a que no miden a lo largo de todo el perfil de la línea. Los espectropolarímetros (polarímetros asociados a un espectrógrafo de rendija) sí obtienen medidas de todo el perfil de la línea. Si se realiza espectroscopía 2D barriendo la

15 dimensión espacial perpendicular a la rendija se tiene simultaneidad espectral espacial en la dirección de la rendija: I(, x(t), λ) lo mismo para Q, U, V. Este procedimiento es poco adecuado si ha variaciones espaciales en la dirección x que varíen rápidamente en el tiempo. Es mejor para detectar variaciones en altura (z, obtenida a partir del estudio de la línea completa en λ), a que se registra toda la línea simultáneamente. Otra posibilidad de obtener medidas espectropolarimétricas 2D es utilizar un Fabr Perot asociado a un analizador de polarización. En este caso se tiene I (x,, λ(t)) lo mismo para Q, U, V. Esta técnica es inadecuada para estudiar variaciones en el eje z (por ejemplo, una onda de choque propagándose verticalmente), que producirían cambios drásticos en el perfil de la línea con el tiempo. En general, es un método malo para analizar campos de velocidad vertical en una escala temporal más rápida que lo que se tarda en barrer el perfil de la línea.

SESIÓN Nº 12: ANALIZADOR DE PENUMBRA.

SESIÓN Nº 12: ANALIZADOR DE PENUMBRA. Sesión nº 12: Analizador de penumbra. SESIÓN Nº 12: ANALIZADOR DE PENUMBRA. TRABAJO PREVIO 1. Conceptos fundamentales 2. Cuestiones 1. Conceptos fundamentales Luz natural: vector eléctrico vibrando en

Más detalles

ANÁLISIS DEL ESTADO DE POLARIACIÓN

ANÁLISIS DEL ESTADO DE POLARIACIÓN SESIÓN 5: ANÁLISIS DEL ESTADO DE POLARIACIÓN TRABAJO PREVIO CONCEPTOS FUNDAMENTALES Luz natural Luz con el vector eléctrico vibrando en todas las direcciones del plano perpendicular a la dirección de propagación.

Más detalles

Docente: Carla De Angelis Curso: T.I.A. 5º

Docente: Carla De Angelis Curso: T.I.A. 5º POLARIMETRIA La polarimetría es una técnica que se basa en la medición de la rotación óptica producida sobre un haz de luz linealmente polarizada al pasar por una sustancia ópticamente activa. La actividad

Más detalles

I.E.S. Sierra de Mijas Curso 2014-15 PROBLEMAS DE SELECTIVIDAD DEL TEMA 4: ÓPTICA

I.E.S. Sierra de Mijas Curso 2014-15 PROBLEMAS DE SELECTIVIDAD DEL TEMA 4: ÓPTICA PROBLEMAS DE SELECTIVIDAD DEL TEMA 4: ÓPTICA Selectividad Andalucía 2001: 1. a) Indique qué se entiende por foco y por distancia focal de un espejo. Qué es una imagen virtual? b) Con ayuda de un diagrama

Más detalles

Práctica 4. Interferencias por división de amplitud

Práctica 4. Interferencias por división de amplitud Interferencias por división de amplitud 1 Práctica 4. Interferencias por división de amplitud 1.- OBJETIVOS - Estudiar una de las propiedades ondulatorias de la luz, la interferencia. - Aplicar los conocimientos

Más detalles

COMPLEMENTOS BLOQUE 5: ÓPTICA

COMPLEMENTOS BLOQUE 5: ÓPTICA COMPLEMENTOS BLOQUE 5: ÓPTICA 1. ESPEJISMOS Otro fenómeno relacionado con la reflexión total es el de los espejismos. Se deben al hecho de que durante el verano o en aquellos lugares donde la temperatura

Más detalles

La Luz y las ondas electromagnéticas. La luz y las ondas electromagnéticas Cuestiones

La Luz y las ondas electromagnéticas. La luz y las ondas electromagnéticas Cuestiones La luz y las ondas electromagnéticas Cuestiones (96-E) a) Qué se entiende por interferencia de la luz? b) Por qué no observamos la interferencia de la luz producida por los dos faros de un automóvil? (96-E)

Más detalles

INTERFERENCIA DE ONDAS DE LUZ

INTERFERENCIA DE ONDAS DE LUZ INTERFERENCIA DE ONDAS DE LUZ Objetivo: Material: Deducir la naturaleza de las ondas de luz analizando patrones de interferencia. 1. Interferómetro de precisión. 2. Láser diodo. 3. Plataforma mecánica

Más detalles

5.1. INTERFERENCIA MEDIDA DE LA LONGITUD DE ONDA Y ANÁLISIS DE LA POLARIZACIÓN MEDIANTE UN INTERFERÓMETRO DE MICHELSON

5.1. INTERFERENCIA MEDIDA DE LA LONGITUD DE ONDA Y ANÁLISIS DE LA POLARIZACIÓN MEDIANTE UN INTERFERÓMETRO DE MICHELSON 5.1. INTERFERENCIA MEDIDA DE LA LONGITUD DE ONDA Y ANÁLISIS DE LA POLARIZACIÓN MEDIANTE UN INTERFERÓMETRO DE MICHELSON 5.1.1 OBJETIVOS: Comprender los aspectos fundamentales de un interferómetro de Michelson.

Más detalles

TEMA 6. Sistemas láser en medición de longitudes. 2. Interferómetros para medición de longitudes con desplazamiento.

TEMA 6. Sistemas láser en medición de longitudes. 2. Interferómetros para medición de longitudes con desplazamiento. INTRODUCCIÓN A LA METROLOGÍA Curso Académico 2011-12 12 Rafael Muñoz Bueno Laboratorio de Metrología y Metrotecnia LMM-ETSII-UPM TEMA 6. Sistemas láser en medición de longitudes Índice 1. Concepto de interferometría.

Más detalles

Relación Problemas Tema 9: La luz y las ondas electromagnéticas

Relación Problemas Tema 9: La luz y las ondas electromagnéticas Relación Problemas Tema 9: La luz y las ondas electromagnéticas Problemas 1. Una onda electromagnética (o.e.m.) cuya frecuencia es de 10 14 Hz y cuyo campo eléctrico, de 2 V/m de amplitud, está polarizado

Más detalles

CURSO 2006/2007 TEMA 1:

CURSO 2006/2007 TEMA 1: HOJA DE PROBLEMAS ÓPTICA I CURSO 2006/2007 TEMA 1: 1.1.- La anchura de banda del espectro de emisión de una fuente láser es: ν = 30 MHz. Cuál es la duración del pulso luminoso emitido por la fuente? Cuál

Más detalles

El telescopio solar GREGOR en el escenario de la investigacio n internacional

El telescopio solar GREGOR en el escenario de la investigacio n internacional El telescopio solar GREGOR en el escenario de la investigacio n internacional GREGOR es un telescopio alemán actualmente instalado en el Observatorio del Teide del Instituto de Astrofísica de Canarias

Más detalles

Apéndice 2. Puesta a punto y uso del Espectrómetro

Apéndice 2. Puesta a punto y uso del Espectrómetro Puesta a punto del espectrómetro 1 Apéndice 2. Puesta a punto y uso del Espectrómetro I) INTRODUCCIÓN II) DESCRIPCIÓN DEL EQUIPO III) ENFOQUE IV) MEDIDA DE ÁNGULOS DE DIFRACCIÓN V) USO DE LA REJILLA DE

Más detalles

FÍSICA de 2º de BACHILLERATO ÓPTICA -GEOMÉTRICA-

FÍSICA de 2º de BACHILLERATO ÓPTICA -GEOMÉTRICA- FÍSICA de 2º de BACHILLERATO ÓPTICA -GEOMÉTRICA- EJERCICIOS RESUELTOS QUE HAN SIDO PROPUESTOS EN LOS EXÁMENES DE LAS PRUEBAS DE ACCESO A ESTUDIOS UNIVERSITARIOS EN LA COMUNIDAD DE MADRID (1996 2013) DOMINGO

Más detalles

Práctica 4: EL OSCILOSCOPIO ALUMNO:... GRUPO PRÁCTICAS... OBSERVACIÓN DE MAGNITUDES VARIABLES CON EL TIEMPO MEDIANTE UN OSCILOSCOPIO.

Práctica 4: EL OSCILOSCOPIO ALUMNO:... GRUPO PRÁCTICAS... OBSERVACIÓN DE MAGNITUDES VARIABLES CON EL TIEMPO MEDIANTE UN OSCILOSCOPIO. Práctica 4: EL OSCILOSCOPIO ALUMNO:... GRUPO PRÁCTICAS... OBSERVACIÓN DE MAGNITUDES VARIABLES CON EL TIEMPO MEDIANTE UN OSCILOSCOPIO. Esta práctica persigue dos objetivos: alcanzar una comprensión adecuada

Más detalles

REFRACTOMETRÍA. Introducción

REFRACTOMETRÍA. Introducción REFRACTOMETRÍA Introducción QUÉ ES LA REFRACCIÓN? Cuando se pone un lápiz en el agua, la punta del lápiz aparece inclinada. Luego, si se hace lo mismo pero colocando el lápiz en una solución de agua azucarada,

Más detalles

ESPECTRÓMETROS. Máster. Astrofísica. sica INSTRUMENTACIÓN N ASTRONÓMICA

ESPECTRÓMETROS. Máster. Astrofísica. sica INSTRUMENTACIÓN N ASTRONÓMICA INSTRUMENTACIÓN N ASTRONÓMICA Máster Astrofísica sica ESPECTRÓMETROS 1 ESPECTRÓMETROS Espectroscopía. Resolución espectral. Espectrógrafos de prismas Espectrógrafos sin rendija. Prisma objetivo. Componentes

Más detalles

Práctica 7. Dispersión de la luz mediante un prisma

Práctica 7. Dispersión de la luz mediante un prisma Dispersión de la luz mediante un prisma 1 Práctica 7. Dispersión de la luz mediante un prisma 1. OBJETIVOS - Aprender el manejo del espectrómetro. - Determinar del índice de refracción de un prisma y de

Más detalles

Física P.A.U. VIBRACIONES Y ONDAS 1 VIBRACIONES Y ONDAS

Física P.A.U. VIBRACIONES Y ONDAS 1 VIBRACIONES Y ONDAS Física P.A.U. VIBRACIONES Y ONDAS 1 VIBRACIONES Y ONDAS PROBLEMAS M.A.S. 1. De un resorte elástico de constante k = 500 N m -1 cuelga una masa puntual de 5 kg. Estando el conjunto en equilibrio, se desplaza

Más detalles

EJERCICIOS RESUELTOS DE MOVIMIENTO ONDIULATORIO. LA LUZ (ONDAS ) 4º E.S.O.

EJERCICIOS RESUELTOS DE MOVIMIENTO ONDIULATORIO. LA LUZ (ONDAS ) 4º E.S.O. EJERCICIOS RESUELTOS DE MOVIMIENTO ONDIULATORIO. LA LUZ (ONDAS ) 4º E.S.O. La finalidad de este trabajo implica tres pasos: a) Leer el enunciado e intentar resolver el problema sin mirar la solución. b)

Más detalles

FÍSICA LAB. 8. la polarización. Comprender la técnica de análisis por espectroscopia. Visualización de los

FÍSICA LAB. 8. la polarización. Comprender la técnica de análisis por espectroscopia. Visualización de los FÍSICA LAB. 8 ÓPTICA FÍSICA Objetivos: Comprender y visualizar los espectros de difracción e interferencia y el fenómeno de la polarización. Comprender la técnica de análisis por espectroscopia. Visualización

Más detalles

CAPÍTULO 5. PRUEBAS Y RESULTADOS

CAPÍTULO 5. PRUEBAS Y RESULTADOS CAPÍTULO 5. PRUEBAS Y RESULTADOS En esta parte se mostrarán las gráficas que se obtienen por medio del programa que se realizó en matlab, comenzaremos con el programa de polariz.m, el cual está hecho para

Más detalles

Fundamentos de Materiales - Prácticas de Laboratorio Práctica 9. Práctica 9 DETERMINACIÓN DEL ÍNDICE DE REFRACCIÓN DE MATERIALES TRANSPARENTES

Fundamentos de Materiales - Prácticas de Laboratorio Práctica 9. Práctica 9 DETERMINACIÓN DEL ÍNDICE DE REFRACCIÓN DE MATERIALES TRANSPARENTES Práctica 9 DETERMINACIÓN DEL ÍNDICE DE REFRACCIÓN DE MATERIALES TRANSPARENTES 1. Objetivos docentes Familiarizarse con las propiedades ópticas de refracción y reflexión de materiales transparentes. 2.

Más detalles

Técnicas de alta resolución y óptica adaptativa

Técnicas de alta resolución y óptica adaptativa Capítulo 3 Técnicas de alta resolución y óptica adaptativa 3.1 Introducción Bajo el nombre de técnicas de alta resolución se suele denominar el conjunto de estrategias que permite superar el límite de

Más detalles

Interferómetro de Fizzeau Física III

Interferómetro de Fizzeau Física III Interferómetro de Fizzeau Física III Universidad Nacional de Mar del Plata Facultad de Ingeniería Fecha de Entrega: Jueves 20 de noviembre de 2014 Alumnos: Avalos Ribas, Ramiro Cardoso, Federico Furno,

Más detalles

PROBLEMAS LUZ Y ÓPTICA SELECTIVIDAD

PROBLEMAS LUZ Y ÓPTICA SELECTIVIDAD PROBLEMAS LUZ Y ÓPTICA SELECTIVIDAD 1.- Un objeto luminoso de 2mm de altura está situado a 4m de distancia de una pantalla. Entre el objeto y la pantalla se coloca una lente esférica delgada L, de distancia

Más detalles

C. Trallero-Giner CINVESTAV-DF (2010)

C. Trallero-Giner CINVESTAV-DF (2010) Dispersión Raman en Sólidos I. Introdución Notas históricas Detalles experimentales II. Dispersión de la luz Leyes de conservación Excitaciones elementales C. Trallero-Giner CINVESTAV-DF (2010) III. Aplicaciones

Más detalles

Óptica. Medición de las líneas espectrales de gases nobles y vapores metálicos con un espectrómetro de red de difracción. LD Hojas de Física P5.7.2.

Óptica. Medición de las líneas espectrales de gases nobles y vapores metálicos con un espectrómetro de red de difracción. LD Hojas de Física P5.7.2. Óptica Espectrometría Espectrómetro de rejilla LD Hojas de Física Medición de las líneas espectrales de gases nobles y vapores metálicos con un espectrómetro de red de difracción Objetivos del experimento

Más detalles

Av. Albarellos 2662 1º piso CABA - Argentina (C1419FSQ)

Av. Albarellos 2662 1º piso CABA - Argentina (C1419FSQ) ELECTROACUSTICA Electroacústica básica y refuerzo sonoro. Qué es el sonido? El sonido es una variación de la presión de aire con el tiempo, que se propaga en un medio elástico como el aire. Comparado a

Más detalles

OTRAS APLICACIONES CON FIBRAS ÓPTICAS

OTRAS APLICACIONES CON FIBRAS ÓPTICAS APLICACIONES El campo de aplicación de las fibras ópticas es muy amplio y aumenta día a día. Algunas de las aplicaciones más importantes son: - Telecomunicaciones: En este apartado cabe incluir la red

Más detalles

UNA APROXIMACION EXPERIMENTAL PARA EL ESTUDIO DE LA RADIACIÓN TERMICA DE LOS SÓLIDOS

UNA APROXIMACION EXPERIMENTAL PARA EL ESTUDIO DE LA RADIACIÓN TERMICA DE LOS SÓLIDOS UNA APROXIMACION EXPERIMENTAL PARA EL ESTUDIO DE LA RADIACIÓN TERMICA DE LOS SÓLIDOS Diana Reina, Frank Mendoza, Nelson Forero 1 Universidad Distrital Francisco José de Caldas RESUMEN Se ha diseñado y

Más detalles

MOVIMIENTO ONDULATORIO

MOVIMIENTO ONDULATORIO 1 Apunte N o 1 Pág. 1 a 7 INTRODUCCION MOVIMIENTO ONDULATORIO Proceso por el que se propaga energía de un lugar a otro sin transferencia de materia, mediante ondas mecánicas o electromagnéticas. En cualquier

Más detalles

Interferómetro de Michelson

Interferómetro de Michelson Interferómetro de Michelson Objetivo Medir la longitud de onda de la luz emitida por un laser, determinar la variación del índice de refracción del aire con la presión y evaluar el índice de refracción

Más detalles

MOVIMIENTO ONDULATORIO

MOVIMIENTO ONDULATORIO MOVIMIENTO ONDULATORIO Proceso por el que se propaga energía de un lugar a otro sin transferencia de materia, mediante ondas mecánicas o electromagnéticas. En cualquier punto de la trayectoria de propagación

Más detalles

Propagación de la luz en los medios no conductores. Leyes de la reflexión y de la refracción

Propagación de la luz en los medios no conductores. Leyes de la reflexión y de la refracción Capítulo 3 Propagación de la luz en los medios no conductores. Leyes de la reflexión y de la refracción 3.1 Índicederefracción El efecto de la presencia de un dieléctrico lineal, homogéneo e isótropo en

Más detalles

Generador ultrasónico. Esquema general

Generador ultrasónico. Esquema general Ultrasonidos Los ultrasonidos son aquellas ondas sonoras cuya frecuencia es superior al margen de audición humano, es decir, 20 KHz aproximadamente. Las frecuencias utilizadas en la práctica pueden llegar,

Más detalles

GUÍA DETALLADA DE LA DEMOSTRACIÓN

GUÍA DETALLADA DE LA DEMOSTRACIÓN DEMO 6 Difracción de electrones GUÍA DETALLADA DE LA DEMOSTRACIÓN Introducción La naturaleza cuántica de los sistemas físicos, descritos por ondas de probabilidad, implica una relación entre su longitud

Más detalles

CAPÍTULO 3 Programación en LabVIEW

CAPÍTULO 3 Programación en LabVIEW CAPÍTULO 3 Programación en LabVIEW 3.1 Conexión física de los elementos Para capturar todas las señales provenientes de los sensores se utilizó una tarjeta de adquisición de datos de National Instruments,

Más detalles

Estudio y caracterización de células solares fotovoltaicas

Estudio y caracterización de células solares fotovoltaicas Estudio y caracterización de células solares fotovoltaicas Esta práctica consta de tres partes: en la primera analizaremos varias células fotovoltaicas (monocristalina y policristalina), obteniendo su

Más detalles

Solución: a) En un periodo de revolución, el satélite barre el área correspondiente al círculo encerrado por la órbita, r 2. R T r

Solución: a) En un periodo de revolución, el satélite barre el área correspondiente al círculo encerrado por la órbita, r 2. R T r 1 PAU Física, junio 2011 OPCIÓN A Cuestión 1.- Un satélite que gira con la misma velocidad angular que la Tierra (geoestacionario) de masa m = 5 10 3 kg, describe una órbita circular de radio r = 3,6 10

Más detalles

TIPOS DE RESTRICCIONES

TIPOS DE RESTRICCIONES RESTRICCIONES: Las restricciones son reglas que determinan la posición relativa de las distintas geometrías existentes en el archivo de trabajo. Para poder aplicarlas con rigor es preciso entender el grado

Más detalles

Las estructura electrónica de los átomos

Las estructura electrónica de los átomos Las estructura electrónica de los átomos Al preguntarnos por las diferencias entre las propiedades químicas y físicas de los elementos, así como, su forma de enlazarse y la forma en la cual emiten o absorben

Más detalles

FUNDAMENTOS FÍSICOS DE LA RADIOASTRONOMÍA. CAPÍTULO 1. Propiedades de la radiación electromagnética

FUNDAMENTOS FÍSICOS DE LA RADIOASTRONOMÍA. CAPÍTULO 1. Propiedades de la radiación electromagnética Página principal El proyecto y sus objetivos Cómo participar Cursos de radioastronomía Material Novedades FUNDAMENTOS FÍSICOS DE LA RADIOASTRONOMÍA Índice Introducción Capítulo 1 Capítulo 2 Capítulo 3

Más detalles

SESIÓN Nº 8: REDES DE DIFRACCIÓN. ANALIZADOR DE PENUMBRA.

SESIÓN Nº 8: REDES DE DIFRACCIÓN. ANALIZADOR DE PENUMBRA. SESIÓN Nº 8: REDES DE DIFRACCIÓN. ANALIZADOR DE PENUMBRA. TRABAJO PREVIO 1. Conceptos fundamentales 2. Cuestiones 1. Conceptos fundamentales. A) Difracción. La difracción es un fenómeno óptico que se produce

Más detalles

CAPÍTULO II. FUENTES Y DETECTORES ÓPTICOS. Uno de los componentes clave en las comunicaciones ópticas es la fuente de

CAPÍTULO II. FUENTES Y DETECTORES ÓPTICOS. Uno de los componentes clave en las comunicaciones ópticas es la fuente de CAPÍTULO II. FUENTES Y DETECTORES ÓPTICOS. 2.1 INTRODUCCIÓN. Uno de los componentes clave en las comunicaciones ópticas es la fuente de luz monocromática. En sistemas de comunicaciones ópticas, las fuentes

Más detalles

Química Biológica I TP 1: ESPECTROFOTOMETRIA

Química Biológica I TP 1: ESPECTROFOTOMETRIA Química Biológica I TP 1: ESPECTROFOTOMETRIA OBJETIVOS: - Reforzar el aprendizaje del uso del espectrofotómetro. - Realizar espectro de absorción de sustancias puras: soluciones de dicromato de potasio.

Más detalles

DEPARTAMENTO DE : FÍSICA Y QUÍMICA CURSO 14-15 OBJETIVOS Y CONTENIDOS NO ALCANZADOS EN FÍSICA 2º BACHILLERATO

DEPARTAMENTO DE : FÍSICA Y QUÍMICA CURSO 14-15 OBJETIVOS Y CONTENIDOS NO ALCANZADOS EN FÍSICA 2º BACHILLERATO El informe sobre los objetivos y contenidos no alcanzados se ha elaborado teniendo como referencia la ORDEN de 15 de diciembre de 2008, (Artículo 7).por la que se regula la evaluación de bachillerato en

Más detalles

Máquinas eléctricas: Máquinas rotativas de corriente alterna

Máquinas eléctricas: Máquinas rotativas de corriente alterna Máquinas eléctricas: Máquinas rotativas de corriente alterna Ya has visto en temas anteriores el estudio de los motores de corriente continua y la clasificación de las máquinas, pues bien, ahora vas a

Más detalles

Electrotecnia General Tema 8 TEMA 8 CAMPO MAGNÉTICO CREADO POR UNA CORRIENTE O UNA CARGA MÓVIL

Electrotecnia General Tema 8 TEMA 8 CAMPO MAGNÉTICO CREADO POR UNA CORRIENTE O UNA CARGA MÓVIL TEMA 8 CAMPO MAGNÉTICO CREADO POR UNA CORRIENTE O UNA CARGA MÓVIL 8.1. CAMPO MAGNÉTICO CREADO POR UN ELEMENTO DE CORRIENTE Una carga eléctrica en movimiento crea, en el espacio que la rodea, un campo magnético.

Más detalles

Localización de un Sismo Utilizando una Estación de Tres Componentes. Millones Jáuregui, José Luis. TRES COMPONENTES

Localización de un Sismo Utilizando una Estación de Tres Componentes. Millones Jáuregui, José Luis. TRES COMPONENTES CAPITULO 3 CALCULO DEL HIPOCENTRO DE UN SISMO USANDO TRES COMPONENTES 3.1 Sismómetros de Banda Ancha El principio de inercia de los cuerpos es muy importante para registrar el movimiento del suelo. Este

Más detalles

Microscopio Electrónico de Barrido (SEM)

Microscopio Electrónico de Barrido (SEM) Microscopio Electrónico de Barrido (SEM) El microscopio electrónico de barrido - SEM- es el mejor método adaptado al estudio de la morfología de las superficies. A diferencia de un microscopio óptico que

Más detalles

CASTILLA LA MANCHA / JUNIO 03. LOGSE / FÍSICA / EXAMEN COMPLETO

CASTILLA LA MANCHA / JUNIO 03. LOGSE / FÍSICA / EXAMEN COMPLETO OPCIÓN A CASTILLA LA MANCHA / JUNIO 03. LOGSE / FÍSICA / EXAMEN PROBLEMAS: El alumno deberá contestar a una de las dos opciones propuestas A o B. Los problemas puntúan 3 puntos cada uno y las cuestiones

Más detalles

Capítulo 21 Óptica 1

Capítulo 21 Óptica 1 Capítulo 21 Óptica 1 Reflexión y refracción Las leyes de la reflexión y de la refracción nos dicen lo siguiente: Los rayos incidente, reflejado y transmitido están todos en un mismo plano, perpendicular

Más detalles

Problemas de Óptica. PAU (PAEG)

Problemas de Óptica. PAU (PAEG) 1. (Junio 09 ) Observamos una pequeña piedra que esta incrustada bajo una plancha de hielo, razona si su profundidad aparente es mayor o menor que su profundidad real. Traza un diagrama de rayos para justificar

Más detalles

TEM TRANSMISSION ELECTRON MICROSCOPY

TEM TRANSMISSION ELECTRON MICROSCOPY TEM TRANSMISSION ELECTRON MICROSCOPY Microscopía Electrónica de Transmisión (TEM) se ha convertido en un pilar fundamental en el repertorio de técnicas de caracterización de materiales nanoestructurados.

Más detalles

ONDAS ELECTROMAGNÉTICAS

ONDAS ELECTROMAGNÉTICAS 10 ONDAS ELECTROMAGNÉTICAS 10.1. LA SÍNTESIS ELECTROMAGNÉTICA 1. Realiza un cuadro comparativo con las principales características del campo eléctrico y del campo magnético. Las principales analogías y

Más detalles

Preguntas teóricas de la Clase N 5

Preguntas teóricas de la Clase N 5 Preguntas teóricas de la Clase N 5 1) Respecto a la cadena de amplificación del sistema vertical (eje Y) de un osciloscopio de rayos catódicos (ORC) Qué entiende por: 1. Impedancia de entrada? Componentes

Más detalles

Principios básicos de Absorciometría

Principios básicos de Absorciometría Principios básicos de Absorciometría Prof. Dr. Luis Salazar Depto. de Ciencias Básicas UFRO 2004 NATURALEZA DE LA LUZ MECÁNICA CUÁNTICA Isaac Newton (1643-1727) Niels Bohr (1885-1962) Validación del modelo

Más detalles

Caracterización de un diodo Láser

Caracterización de un diodo Láser Práctica 6 Caracterización de un diodo Láser OBJETIVO Obtener la curva característica del diodo Láser Observar el efecto de la temperatura sobre este dispositivo Obtener el patrón de irradiancia del ILD.

Más detalles

EL CONCEPTO DE ANCHO DE BANDA EN ESPECTROFOTÓMETROS DE BARRIDO Y UNA PROPUESTA DE SU DETERMINACIÓN INSTRUMENTAL

EL CONCEPTO DE ANCHO DE BANDA EN ESPECTROFOTÓMETROS DE BARRIDO Y UNA PROPUESTA DE SU DETERMINACIÓN INSTRUMENTAL EL CONCEPTO DE ANCHO DE BANDA EN ESPECTROFOTÓMETROS DE BARRIDO Y UNA PROPUESTA DE SU DETERMINACIÓN INSTRUMENTAL Jorge E. Juárez Castañeda, Jazmín Carranza Gallardo Instituto Nacional de Astrofísica, Óptica

Más detalles

TRABAJO PRACTICO No 7. MEDICION de DISTORSION EN AMPLIFICADORES DE AUDIO ANALIZADORES DE ESPECTRO DE AUDIO

TRABAJO PRACTICO No 7. MEDICION de DISTORSION EN AMPLIFICADORES DE AUDIO ANALIZADORES DE ESPECTRO DE AUDIO TRABAJO PRACTICO No 7 MEDICION de DISTORSION EN AMPLIFICADORES DE AUDIO ANALIZADORES DE ESPECTRO DE AUDIO INTRODUCCION TEORICA: La distorsión es un efecto por el cual una señal pura (de una única frecuencia)

Más detalles

Implementación de un sistema básico para Espectroscopia de gases atómicos ABSTRACT KEY WORDS RESUMEN

Implementación de un sistema básico para Espectroscopia de gases atómicos ABSTRACT KEY WORDS RESUMEN Implementación de un sistema básico para Espectroscopia de gases atómicos Heriberto Peña Pedraza Facultad de Ciencias Básicas. Departamento de Física Universidad de Pamplona Grupo de Investigaciones Ópticas

Más detalles

INTERFERENCIA Y REFLEXIÓN CON ONDAS DE ULTRASONIDOS. Esta práctica pretende alcanzar dos objetivos fundamentales:

INTERFERENCIA Y REFLEXIÓN CON ONDAS DE ULTRASONIDOS. Esta práctica pretende alcanzar dos objetivos fundamentales: INTERFERENCIA Y REFLEXIÓN CON ONDAS DE ULTRASONIDOS 1.- OBJETIVOS Esta práctica pretende alcanzar dos objetivos fundamentales: a) El manejo de una serie de instrumentos básicos como el osciloscopio y el

Más detalles

Anexo I: ESPECTROSCOPIA ULTRAVIOLETA-VISIBLE

Anexo I: ESPECTROSCOPIA ULTRAVIOLETA-VISIBLE Anexo I: ESPECTROSCOPIA ULTRAVIOLETA-VISIBLE Conceptos previos Radiación electromagnética: es la propagación de energía a través del espacio sin soporte de materia, es decir, a través de ondas producidas

Más detalles

Mejora del factor de potencia

Mejora del factor de potencia Práctica de corriente alterna. Mejora del factor de potencia Luis Íñiguez de Onzoño Sanz Fundamentos Físicos para Ingenieros III 28 de noviembre de 2007 Índice 1. Conceptos relacionados I 2. Principios

Más detalles

5 CARACTERIZACIÓN DE MATERIALES PIEZOELÉCTRICOS

5 CARACTERIZACIÓN DE MATERIALES PIEZOELÉCTRICOS 5 CARACERIZACIÓN DE MAERIALES PIEZOELÉCRICOS 5.1 INRODUCCIÓN El objetivo del trabajo es estudiar tres fenómenos piezoeléctricos: la deformación que, sin esfuerzo mecánico, experimenta un cristal cuando

Más detalles

DEPARTAMENTO DE FÍSICA Y QUÍMICA IEES SEVERO OCHOA TÁNGER FÍSICA SEGUNDO DE BACHILLERATO CONTENIDOS 1. Contenidos comunes: Utilización de estrategias

DEPARTAMENTO DE FÍSICA Y QUÍMICA IEES SEVERO OCHOA TÁNGER FÍSICA SEGUNDO DE BACHILLERATO CONTENIDOS 1. Contenidos comunes: Utilización de estrategias DEPARTAMENTO DE FÍSICA Y QUÍMICA IEES SEVERO OCHOA TÁNGER FÍSICA SEGUNDO DE BACHILLERATO CONTENIDOS 1. Contenidos comunes: Utilización de estrategias básicas de la actividad científica, tales como: el

Más detalles

MINI ENSAYO DE FÍSICA Nº 4

MINI ENSAYO DE FÍSICA Nº 4 MINI ENSAYO DE FÍSICA Nº 4 TEMA: ONDAS Y ÓPTICA 1. Con respecto a las ondas mecánicas, cuál de las siguientes afirmaciones es correcta? A) Las tres afirmaciones siguientes son verdaderas. B) Si se refractan

Más detalles

SESIÓN 3: MICROSCOPIO TRABAJO PREVIO CONCEPTOS FUNDAMENTALES

SESIÓN 3: MICROSCOPIO TRABAJO PREVIO CONCEPTOS FUNDAMENTALES SESIÓN 3: MICROSCOPIO TRABAJO PREVIO CONCEPTOS FUNDAMENTALES En esta sección se describen algunas de las características del microscopio compuesto. También la propiedad de las láminas planoparalelas de

Más detalles

Descripción y manejo del Osciloscopio

Descripción y manejo del Osciloscopio PRACTICA Nº 1 EL OSCILOSCOPIO Objetivos Esta práctica persigue dos objetivos: alcanzar una comprensión adecuada del funcionamiento de un osciloscopio y, en base a esta comprensión, aprender a utilizarlo

Más detalles

ABSORCIÓN DE RADIACIÓN QUÍMICA ANALÍTICA III

ABSORCIÓN DE RADIACIÓN QUÍMICA ANALÍTICA III ABSORCIÓN DE RADIACIÓN QUÍMICA ANALÍTICA III Tipos Colorímetro Fotómetro Espectrofotómetro Componentes Fuentes de radiación Selectores de longitud de onda Recipientes para muestras Detectores de radiación

Más detalles

HIPÓDROMO DE LA ZARZUELA, S. A. Colocación de la cámara de foto finish y principios básicos de su funcionamiento

HIPÓDROMO DE LA ZARZUELA, S. A. Colocación de la cámara de foto finish y principios básicos de su funcionamiento HIPÓDROMO DE LA ZARZUELA, S. A. Colocación de la cámara de foto finish y principios básicos de su funcionamiento Departamento de Carreras 06/03/2014 1. LOCALIZACIÓN DE LA CAMARA. Para determinar la localización

Más detalles

Un par de puntas de prueba que comunican el instrumento con el circuito bajo prueba.

Un par de puntas de prueba que comunican el instrumento con el circuito bajo prueba. INSTRUMENTACIÓN ELÉCTRICA Medición de tensión con diferentes instrumentos de medida MULTÍMETROS ANALOGOS De todas las herramientas y equipos que un electricista pueda poseer en su banco o en su maletín

Más detalles

CAPITULO VI. AMPERIMETRO, VOLTIMETRO, OHMETRO y MULTIMETRO

CAPITULO VI. AMPERIMETRO, VOLTIMETRO, OHMETRO y MULTIMETRO CAPITULO VI AMPERIMETRO, VOLTIMETRO, OHMETRO y MULTIMETRO 6.1 INTRODUCCION. En el Capítulo V estudiamos uno de los dispositivos más útiles para detectar el paso de una corriente por un circuito: El galvanómetro

Más detalles

EXAMEN FÍSICA PAEG UCLM. SEPTIEMBRE 2013. SOLUCIONARIO OPCIÓN A. PROBLEMA 1

EXAMEN FÍSICA PAEG UCLM. SEPTIEMBRE 2013. SOLUCIONARIO OPCIÓN A. PROBLEMA 1 OPCIÓN A. PROBLEMA 1 Una partícula de masa 10-2 kg vibra con movimiento armónico simple de periodo π s a lo largo de un segmento de 20 cm de longitud. Determinar: a) Su velocidad y su aceleración cuando

Más detalles

El espectro electromagnético y los colores

El espectro electromagnético y los colores Se le llama espectro visible o luz visible a aquella pequeña porción del espectro electromagnético que es captada por nuestro sentido de la vista. La luz visible está formada por ondas electromagnéticas

Más detalles

Características Morfológicas. Principales características de los Robots.

Características Morfológicas. Principales características de los Robots. Características Morfológicas Principales características de los Robots. Se describen las características más relevantes propias de los robots y se proporcionan valores concretos de las mismas, para determinados

Más detalles

VOLTIMETRO VECTORIAL

VOLTIMETRO VECTORIAL VOLTIMETRO VECTORIAL El voltímetro vectorial HP 8405 tiene un voltímetro y un fasímetro que permiten medir la amplitud y la relación de fase entre 2 componentes fundamentales de una tensión de RF. El rango

Más detalles

SOBRE LA CONSTRUCCIÓN DE RELOJES DE SOL

SOBRE LA CONSTRUCCIÓN DE RELOJES DE SOL SOBRE LA CONSTRUCCION DE RELOJES DE SOL 1. Construyamos un Reloj de Sol. 2. El reloj de Cuadrante Ecuatorial. 3. El reloj de Cuadrante Horizontal. 4. El reloj de Cuadrante Vertical. 5. Otros tipos de relojes

Más detalles

2. Propiedades de una onda. Información importante. 1. Ondas. Preuniversitario Solidario

2. Propiedades de una onda. Información importante. 1. Ondas. Preuniversitario Solidario 2. Propiedades de una onda 1. Ondas Información importante. Aprendizajes esperados: Es guía constituye una herramienta que usted debe manejar para poder comprender los conceptos de: Clasificación de ondas

Más detalles

Preparado específicamente por personal de GMV para la competición Fecha: 22-04-2009 COMPETICION BEST-GMV CASO TECNICO-FINAL (UVA)

Preparado específicamente por personal de GMV para la competición Fecha: 22-04-2009 COMPETICION BEST-GMV CASO TECNICO-FINAL (UVA) Preparado específicamente por personal de GMV para la competición Fecha: 22-04-2009 COMPETICION BEST-GMV CASO TECNICO-FINAL (UVA) ON TA ASI SPUES P E RA ESTSTRA R U O, N, NUE ible T E pos R R m i A L E

Más detalles

La energía de las ondas

La energía de las ondas 7 La energía de las ondas 1. Propagación y clasificación de las ondas 102 2. Magnitudes características de las ondas 104 3. Algunos fenómenos ondulatorios 106 4. El sonido 108 5. La luz. Reflexión de la

Más detalles

RESUMEN DE PROPIEDADES DE LAS ONDAS ELECTROMAGNETICAS

RESUMEN DE PROPIEDADES DE LAS ONDAS ELECTROMAGNETICAS RESUMEN DE PROPIEDADES DE LAS ONDAS ELECTROMAGNETICAS 1. Pueden ser generadas por la aceleración de cargas eléctricas oscilantes con alta frecuencia. 2. Las ondas se desplazan a través del vacio con: B

Más detalles

Problemas. La interferencia constructiva se dará cuando se cumpla la ecuación

Problemas. La interferencia constructiva se dará cuando se cumpla la ecuación Problemas 1. Dos rendijas estrechas distantes entre si 1,5 mm se iluminan con la luz amarilla de una lámpara de sodio de 589 nm de longitud de onda. Las franjas de interferencia se observan sobre una pantalla

Más detalles

CAPÍTULO 4 MÉTODOS PARA LA CARACTERIZACIÓN DE ANTENAS 4.1 INTRODUCCION 4.2 CARACTERIZACIÓN DE ANTENAS

CAPÍTULO 4 MÉTODOS PARA LA CARACTERIZACIÓN DE ANTENAS 4.1 INTRODUCCION 4.2 CARACTERIZACIÓN DE ANTENAS CAPÍTULO 4 MÉTODOS PARA LA CARACTERIZACIÓN DE ANTENAS 4.1 INTRODUCCION Las antenas son elementos clave en la ingeniería eléctrica, la definición del Instituto de Ingenieros Eléctricos y Electrónicos (IEEE)

Más detalles

Experimento 7 EL OSCILOSCOPIO Y LAS SEÑALES ALTERNAS. Objetivos. Información preliminar. Teoría. Figura 1 El tubo de rayos catódicos

Experimento 7 EL OSCILOSCOPIO Y LAS SEÑALES ALTERNAS. Objetivos. Información preliminar. Teoría. Figura 1 El tubo de rayos catódicos Experimento 7 EL OSCILOSCOPIO Y LAS SEÑALES ALTERNAS Objetivos 1. Describir los aspectos básicos del tubo de rayos catódicos 2. Explicar y describir las modificaciones que sufre un tubo de rayos catódicos

Más detalles

Índice general. Introducción 1

Índice general. Introducción 1 Índice general Introducción 1 1. La atmósfera 3 1.1. Introducción........................ 4 1.2. Composición de la atmósfera............... 4 1.3. La estructura de la atmósfera.............. 8 1.3.1. La

Más detalles

Espectroscopía Solar. Héctor Cánovas Cabrera Tobías Felipe García Aitor Marzo Rosa Teresa Montserrat Fuertes

Espectroscopía Solar. Héctor Cánovas Cabrera Tobías Felipe García Aitor Marzo Rosa Teresa Montserrat Fuertes Espectroscopía Solar Héctor Cánovas Cabrera Tobías Felipe García Aitor Marzo Rosa Teresa Montserrat Fuertes ESPECTROSCOPÍA SOLAR 1.1 Qué es un espectrógrafo? Es un dispositivo capaz de descomponer la luz

Más detalles

Circuito RC, Respuesta a la frecuencia.

Circuito RC, Respuesta a la frecuencia. Circuito RC, Respuesta a la frecuencia. A.M. Velasco (133384) J.P. Soler (133380) O.A. Botina (13368) Departamento de física, facultad de ciencias, Universidad Nacional de Colombia Resumen. Se armó un

Más detalles

:: INTRODUCCIÓN [10.1]

:: INTRODUCCIÓN [10.1] :: INTRODUCCIÓN [10.1] Si en un circuito, es de interés medir una variable eléctrica del tipo; caída de tensión, intensidad de corriente I u otra desde los terminales o a través de un elemento tal como

Más detalles

PRACTICO 7: FOTO AÉREA FOTOLECTURA FOTOINTERPRETACIÓN

PRACTICO 7: FOTO AÉREA FOTOLECTURA FOTOINTERPRETACIÓN PRACTICO 7: FOTO AÉREA FOTOLECTURA FOTOINTERPRETACIÓN Docente: Alicia Crosara crosara@fcien.edu.uy La fotografía aérea es un caso particular de la teledetección, en la que se utilizan aviones en lugar

Más detalles

Polarización de la luz. Birefringencia. Efectos ópticos inducidos.

Polarización de la luz. Birefringencia. Efectos ópticos inducidos. Capítulo 4 Polarización de la luz. Birefringencia. Efectos ópticos inducidos. 4.1 Polarización de la luz Como todas las ondas transversales, la luz puede estar polarizada o no. El estado de polarización

Más detalles

CORRIENTE ALTERNA. CIRCUITO RLC. MANEJO DEL OSCILOSCOPIO

CORRIENTE ALTERNA. CIRCUITO RLC. MANEJO DEL OSCILOSCOPIO eman ta zabal zazu Departamento de Física de la Materia Condensada universidad del país vasco euskal herriko unibertsitatea FACULTAD DE CIENCIA Y TECNOLOGÍA UNIVERSIDAD DEL PAÍS VASCO DEPARTAMENTO de FÍSICA

Más detalles

PRÁCTICA NÚMERO 8 EL POLARÍMETRO Y LA ACTIVIDAD ÓPTICA

PRÁCTICA NÚMERO 8 EL POLARÍMETRO Y LA ACTIVIDAD ÓPTICA PRÁCTICA NÚMERO 8 EL POLARÍMETRO Y LA ACTIVIDAD ÓPTICA I. Objetivos. 1. Estudiar el efecto que tienen ciertas sustancias sobre la luz polarizada. 2. Encontrar la gráfica y ecuación de la concentración

Más detalles

BOMBEO ÓPTICO COHERENTE INTRODUCCIÓN A LOS LÁSERES I

BOMBEO ÓPTICO COHERENTE INTRODUCCIÓN A LOS LÁSERES I BOMBEO ÓPTICO COHERENTE INTRODUCCIÓN A LOS LÁSERES I INTRODUCCIÓN Elaborado por: EDGAR DEL HIERRO G. El láser tiene 3 características: la coherencia (misma longitud de onda), la amplitud y la fase. Las

Más detalles

CATEDRA: ELECTROTECNIA Y MAQUINAS ELECTRICAS TRABAJO PRACTICO DE LABORATORIO Nº 2 TITULO: CIRCUITOS DE CORRIENTE ALTERNA USO DEL OSCILOSCOPIO

CATEDRA: ELECTROTECNIA Y MAQUINAS ELECTRICAS TRABAJO PRACTICO DE LABORATORIO Nº 2 TITULO: CIRCUITOS DE CORRIENTE ALTERNA USO DEL OSCILOSCOPIO UNIVERSIDAD TECNOLOGICA NACIONAL FACULTAD REGIONAL ROSARIO DEPARTAMENTO DE INGENIERIA ELECTRICA CATEDRA: ELECTROTECNIA Y MAQUINAS ELECTRICAS TRABAJO PRACTICO DE LABORATORIO Nº 2 TITULO: CIRCUITOS DE CORRIENTE

Más detalles

= 4.38 10 0.956h = 11039 h = 11544 m

= 4.38 10 0.956h = 11039 h = 11544 m PAEG UCLM / Septiembre 2014 OPCIÓN A 1. Un satélite de masa 1.08 10 20 kg describe una órbita circular alrededor de un planeta gigante de masa 5.69 10 26 kg. El periodo orbital del satélite es de 32 horas

Más detalles

TEMA 11 Optica. Bases Físicas y Químicas del Medio Ambiente. Ondas luminosas. La luz y todas las demás ondas electromagnéticas son ondas transversales

TEMA 11 Optica. Bases Físicas y Químicas del Medio Ambiente. Ondas luminosas. La luz y todas las demás ondas electromagnéticas son ondas transversales Bases Físicas y Químicas del Medio Ambiente Ondas luminosas TEMA 11 Optica La luz y todas las demás ondas electromagnéticas son ondas transversales La propiedad perturbada es el valor del campo eléctrico

Más detalles

MuSICa para el Telescopio Solar Europeo: el primer image slicer aplicado a Física Solar. Ariadna Calcines, Roberto L. López, Manuel Collados.

MuSICa para el Telescopio Solar Europeo: el primer image slicer aplicado a Física Solar. Ariadna Calcines, Roberto L. López, Manuel Collados. MuSICa para el Telescopio Solar Europeo: el primer image slicer aplicado a Física Solar Ariadna Calcines, Roberto L. López, Manuel Collados. ÍNDICE 1. Espectroscopía de Campo Integral para Física Solar

Más detalles