Universidad Tecnológica Nacional Facultad Regional Bahía Blanca Ingeniería Mecánica. Mecánica Racional. Ejercicio de Mecánica Vectorial y Analítica

Transcripción

1 Mecánica Racional Ejercicio de Mecánica Vectorial y Analítica Profesor Dr. Ercoli Liberto Alumno Breno Alejandro Año

2 Cinemática y cinética del cuerpo rígido: Universidad Tecnológica Nacional Ejercicio N 1 Mecánica Vectorial El soporte inclinado C gira con velocidad angular respecto al soporte fijo A y con respecto al soporte B. Sobre él gira el disco M con una velocidad angular. Ver figura 1. a. Figura 1.1. a) Representación gráfica del sistema y nomenclatura. b) Imagen del sistema. Datos: e: espesor del disco = 20 mm ; R: radio del disco = 75 mm ; M: masa del disco = 1000 g ; ; ; ; ; 2

3 El marco de referencia ofrecido por el vínculo A es absoluto, mientras que el representado por el sistema coordenado {G, X, Y, Z} es móvil y está animado de las rotaciones y. Calcular: 1. Invariantes y tipo de movimiento del disco M. 2. Velocidad de un punto D genérico de la periferia de M. 3. Aceleración angular del disco. 4. Aceleración del punto D. 5. Energía cinética de M. 6. Encontrar los valores de los incisos precedentes en el caso que. 7. Momento cinético en. 8. Momento dinámico en. Ayuda: Utilizar los conceptos cinemáticos del movimiento absoluto, tomando como centro de reducción. Desarrollo: 1. Invariante y tipo de movimiento Invariante vectorial Así se le llama al vector rotación, resultante de todas las rotaciones que afectan al sistema, debido a que no se ve afectado sea cual sea el punto de reducción elegido. Para este ejercicio, Expresándolo respecto a la terna móvil: ( ) ( ) Invariante escalar Se le denomina a la constante que surge de proyectar los vectores velocidad de un sistema material rígido sobre la dirección del vector rotación. 3

4 siendo la velocidad de cualquier punto del cuerpo. Tomaremos como centro de reducción al punto ninguna rotación le imprime velocidad. dado que conocemos a priori su velocidad ya que Ya que es: Dado que es una solución arbitraria, tomaremos para el cálculo también un punto con velocidad no nula, el punto D, por ejemplo. Luego queda demostrado que: Tipo de movimiento. Los invariantes vectorial y escalar definen el tipo de movimiento. Con el invariante escalar existen dos posibilidades: con movimiento de rotación con punto perteneciente al eje de rotación, el considerado para el cálculo, en este caso el. con movimiento de rotación instantánea. Luego, el movimiento resultante es una rotación pero con un solo punto fijo que es el lugar a una Rotación instantánea.. Esto da 4

5 Universidad Tecnológica Nacional Figura Velocidad de un punto D genérico de la periferia de M Sea el ángulo que forma respecto al eje para poder indicar la posición del punto genérico D. Ver figura 1.2. ( ) 3. Aceleración angular del disco. Se obtiene derivando el vector velocidad angular del disco respecto al tiempo. ( ) Debido a que el vector velocidad angular está referido a la terna móvil, es decir que las direcciones de los ejes coordenados de la terna son funciones del tiempo y deben ser derivadas, es que se recurre a unas expresiones llamadas fórmulas de Poisson. Estas permiten expresar a las derivadas de 5

6 Universidad Tecnológica Nacional los versores en función de un sencillo producto vectorial entre la velocidad angular impuesta a la terna móvil y el mismo versor. Luego tenemos: ( ) ( ) ( ) siendo la velocidad angular impuesta a la terna móvil {G, X, Y, Z}, es decir: Luego: ( ) ( ) 4. Aceleración del punto D. 5. Energía cinética de M. Para ello utilizamos la expresión: El primer sumando,, es la energía cinética de arrastre o traslación y es la que tendría el sistema en el supuesto de que toda la masa estuviera concentrada en el centro de reducción. El segundo sumando,, es la energía cinética relativa o de rotación y está originada por el movimiento relativo de cada punto respecto al del centro de reducción. 6

7 El tercer sumando,, es la energía cinética que depende del centro de reducción llamada fuerza viva compuesta. En este caso es nula debido a que tomamos como centro de reducción al baricentro, es decir: Luego: ( ) ( ) Momentos de inercia del disco M. ( ) El momento de inercia del disco respecto al eje se obtiene por: siendo los cosenos directores entre el eje y los ejes y respectivamente. En la figura se muestra el ángulo, el cual está comprendido entre el eje y el eje, en el plano YZ. ( ) ( ) ( ) ( ) Luego: 7

8 La energía cinética queda: 6. Incisos precedentes con y. Para ello se utiliza un nuevo sistema coordenado { } el cual gira con. Figura 1.3. Las velocidades angulares respecto a la terna móvil nueva son: Entonces, la velocidad angular con el sistema cambiado queda: Velocidad del punto D 8

9 Universidad Tecnológica Nacional Aceleración angular del disco. ( ) Luego se tiene que: ( ) ( ) Se recuerda que Luego: Aceleración del punto D. es la velocidad angular impuesta a la nueva terna móvil. Energía cinética de M. Volvemos a utilizar la expresión: Dado que: Luego: 9

10 Los momentos de inercia del disco M eran: ( ) El momento de inercia del disco respecto al eje se obtiene por: siendo los cosenos directores entre el eje y los ejes y respectivamente. En la figura se muestra el ángulo., el cual está comprendido entre el eje y el eje, en el plano ( ) ( ) ( ) ( ) Luego: La energía cinética queda: 10

11 Universidad Tecnológica Nacional 7. Momento cinético en. ( ) ( ) 8. Momento dinámico en. Para obtener el Momento dinámico o Momento de todas las fuerzas exteriores respecto del centro de momento, se parte de la ecuación de Euler, esta es: En el primer sumando, la derivada es cero dado que es respecto a la terna relativa. No sería nula si la terna no fuese móvil. En el término siguiente, se recuerda que la velocidad angular es la de la terna móvil, es decir, ya calculada en el inciso 3. En el tercer sumando, ya que el punto de reducción no tiene velocidad: vectorial también es nulo., el producto Luego queda que: ( ) 11

12 Ejercicio N 2 Mecánica Analítica Obtención de la ecuación rectora del movimiento del siguiente sistema. Ver figura 2. Desarrollo: Figura 2. Vista lateral del sistema y nomenclatura. Primero se eligen las coordenadas generalizadas. En este caso son: Como segundo paso se deben obtener las fuerzas generalizadas. Para ello utilizamos: 12

13 Universidad Tecnológica Nacional en donde es el vector posición en donde la fuerza se aplica; y es la velocidad angular del sistema con respecto al eje a lo largo del cual se aplica el momento. ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) Ya calculadas ambas fuerzas generalizadas, proseguimos por determinar la energía cinética, la potencial y la función de disipación del sistema. [( ) ] ( ) [ ( ) ( ) ] [ ] ( ) ( ) ( ) 13

14 Universidad Tecnológica Nacional Aplicamos las Ecuaciones de Lagrange de movimiento: ( ) Calculamos: ( ) ( ) ( ) ( ) Por último, las ecuaciones rectoras del movimiento son: ( ) ( ) ( ) ( ) 14

15 Para Ambos ejercicios utilizamos Software Microsoft Word Solid Edge Academic V17 AutoCad 2009 Versión académica Libros de consulta Monografía de la cátedra, Mecánica Racional, Profesor Ing. Liberto Ercoli, 2006 Mecánica Vectorial para Ingenieros, Dinámica, Octava Edición, Ferdinand P. Beer E. Russell Johnston Jr. William E. Clausen, Mc. Graw Hill Análisis Dinámicos de los Sistemas Mecánicos, 2da Edición, Luciano Chiang S., Alfaomega Mecánica Analítica. Spagnolo Zubcov, Nueva Librería, Primera Edición 2002 Vibraciones, Balakumar Balachandran - Edward B. Magrab, Cengage Learning Editores S.A 15