Tema 2: Leyes del Movimento

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1 Tema 2: Leyes del Movimento Introducción Empezamos estudiando Mecánica: estudio de los movimientos de los cuerpos materiales y sus causas, es decir las fuerzas. La Cinemática, parte de la mecánica que describe el movimiento. Continuaremos con la Dinámica que relaciona el movimiento con sus causas el concepto de fuerza. Vamos a considerar los cuerpos materiales idealizados como partículas puntuales. Movimiento de los cuerpos (cinemática) Movimiento en 1, 2 y 3 dimensiones El movimiento más simple que podemos describir: un cuerpo (partícula puntual) moviéndose a lo largo de una línea recta. Para estudiar este movimiento y otros más complejos (movimiento en el plano y en el espacio) necesitamos introducir los conceptos de desplazamiento, velocidad y aceleración. y representan como veremos magnitudes vectoriales.. 1. Vector de posición de una partícula r = x i+y j +z k. Define el punto exacto del espacio en el que está situado una partícula en un instante de tiempo t movimiento a lo largo del eje X se tiene r = x i. 37

2 x z i O k j y r k j O i x r 2. Vector desplazamiento de la partícula r. Si en t 1 partícula en r 1 y en t 2 > t 1 la partícula en r 2 vector desplazamiento durante t = t 2 t 1 r = r 2 r 1 k i O r 1 j r s r =r + r 2 1 k j O i r 1 s= x r =r + r 2 1 r es la resta de dos vectores y es un vector secante a la trayectoria del movimiento. En el caso de movimiento a lo largo del eje X (movimiento rectilíneo), se tiene r 1 = x 1 i y r 2 = x 2 i, de donde r = (x 2 x 1 ) i x i 38

3 En general el espacio recorrido a lo largo de la trayectoria s NO es igual al módulo del vector desplazamiento r. En el caso del movimiento rectilíneo SI s = r = x. 3. Velocidad media e instantánea v m e v : Velocidad media de la partícula en r durante t : v m r t = x t i+ y t j + z t k Donde hemos usado que i, j, k son constantes. v m es un vector que tiene la misma dirección y sentido que r (secante a la trayectoria). Su módulo es v m = 1 r. En el caso del t movimiento rectilíneo se tiene v m = x t i k i O r r s v m r + r O j k i r j s= x r + r v m La velocidad media depende de t. Para evitar esto se define la velocidad instantánea v. Se define la velocidad instantánea v como r v = lím t 0 t = d r = dx i+ dy j + dz k = r (7) 39

4 Se tiene por tando que las componentes cartesianas de la velocidad son v x = dx v y = dy v z = dz u T v v m v m v m r v es un vector tangente a la trayectoria del movimiento. Define la forma en el vector desplazamiento varía (en módulo dirección y sentido) con el tiempo. En el caso general, usando que s 0 cuando t 0 se tiene r s v = lím t 0 t s = lím s t 0 t lím r s 0 s = ds u T v u T ds/ = v es el módulo de la velocidad instantánea o celeridad Hemos usado la definición general de vector r = r u r y el hecho que cuando s 0 se tiene que r s y u r u T (dándose la igualdad justo en el límite). En el caso del movimiento rectilíneo a lo largo del eje X, v = dx i = ds i = u T = i. 40

5 4. Aceleración media e instantánea, a m y a. En cada punto de la trayectoria v puede cambiar tanto de módulo como de dirección: El módulo cambiará si cambia la celeridad (que en definitiva no es más que el módulo). La dirección cambia debido a que v es tangente a la trayectoria y ésta, en general, no es rectilínea. La dirección de v sólo es constante en el caso del mov. rectilíneo. Definimos la aceleración como la magnitud física que mide el cambio del vector velocidad con el tiempo. Al igual que la velocidad es una magnitud vectorial. Aceleración media a m : Si en t 1 una partícula tiene v 1 = v y t 2 = t 1 + t la partícula tiene v 2 = v + v (notad que es una suma de dos vectores) a m = v t v v + v i k O a m j v v + v a v k j O i v v + v a v m es un vector paralelo a v(ver dibujo) y como éste dependerá de t. Movimiento rectilíneo v = dx i = v x i y trivialmente a m = v 2x v 1x t 2 t 1 = v x t i 41

6 Aceleración instatánea a: Se define para evitar la dependencia en t como: v a = lím t 0 t = d v = dv x i+ dv y j + dv z k = v = d2 x 2 i+ d2 y 2 j + d2 z 2 k = d2 r = r 2 Hemos usado la notación d2 f 2 = d a x = dv x = d2 x 2 a y = dv y = d2 y 2 a z = dv z = d2 z 2 ( df ). a tiene la misma dirección que el cambio instantáneo en v. Como v cambia en la dirección en que la trayectoria se curva a siempre apunta hacia la concavidad de la curva (no es ni tangente ni normal (perpendicular) a la trayectoria). Movimiento rectilíneo a = lím t 0 v x t i = dv x i = d2 x 2 i Componentes intrínsecas de la aceleración: Dada una partícula que se mueve en el espacio v es tangente en cada punto a la trayectoria y se puede poner derivando respecto de t tenemos entonces v = v u T a = d v = dv u t +v d u T 42

7 El vector d u T d es perpendicular al versor tangente u T : Demostración: ( u T u T ) = 0 pues u T es unitario derivando 2 u T d u T = 0 u T d u T (son perpendiculares). u T ds u N dθ dr du T u T ρ dθ ρ d u T = u T dθ = dθ y además la relación entre el espacio infinitesimal recorrido sobre la trayectoria ds y el radio de curvatura ρ es ds = ρdθ el módulo de d u T es d u T = 1 ds ρ = v ρ y su dirección y sentido viene dado por el del versor u N u T (ver dibujo). a se puede poner como suma de dos componentes (componentes intrínsecas, mutuamente perpendiculares), una tangencial (cambio de la celeridad o módulo de la velocidad) y otra normal a la trayectoria en ese punto (cambio de la dirección de la velocidad y por tanto la curvatura de la trayectoria, ya que v siempre es tangente a la trayectoria): a = a T u T +a N u N a T = dv ; a N = v2 ρ Movimiento rectilíneo, la curvatura no cambia ( ρ = ) y la dirección de v es constante y por tanto a N = 0. 43

8 5. Movimiento Uniforme: Es aquel en el que v = v 0 = constante (en módulo, dirección y sentido). Entonces a = 0 e integrando la relación v = d r entre t 0 = 0 y un tiempo t > t 0 se tiene r = r 0 + v 0 t (8) v 0 v 0 O r 0 r= r 0 + v t 0 donde r 0 es una constante de integración y representa la posición inicial de la partícula. La expresión anterior nos da la posición de la partícula en cualquier tiempo, y es la ecuación vectorial de una recta ( movimiento es rectilíneo en el espacio). La relación (8) que es una relación vectorial implica tres relaciones escalares entre las 3 componentes cartesianas de cada vector, x = x 0 +v 0x t y = y 0 +v 0y t z = z 0 +v 0z t Si el movimiento es a lo largo del eje X se tiene trivialmente x i = x 0 i+v 0 t i x = x 0 +v 0 t. (9) 44

9 6. Movimiento uniformemente acelerado: Es aquel en el que a = a 0 = constante. De a = d v se llega fácilmente a la relación v = v 0 + a 0 t (10) v 0 es una constante de integración (velocidad inicial de la partícula) tres relaciones escalares v x = v 0x +a 0x t v y = v 0y +a 0y t v z = v 0z +a 0z t Si el movimiento es rectilíneo a lo largo del eje X se tendría v i = v 0 i+a 0 t i v = v 0 +a 0 t (11) En el caso general, teniendo en cuenta que v = d r e integrando de nuevo se llega a que implica tres relaciones escalares: r = r 0 + v 0 t+ 1 2 a 0t 2 (12) x = x 0 +v 0x t+ 1 2 a 0xt 2 y = y 0 +v 0y t+ 1 2 a 0yt 2 z = z 0 +v 0z t+ 1 2 a 0zt 2 Si v 0 y a 0 tienen la misma dirección trayectoria rectilínea y el movimiento será rectilíneo uniformemente acelerado o retardado (sentidos de ambos vectores iguales u opuestos) 45

10 Si v 0 = 0 r r 0 = 1 2 a 0t 2 y la trayectoria es rectilínea (pues el vector aceleracion es el mismo en el punto inicial y final y su diferencia entre estos dos vectores es precisamente el vector aceleracion multiplicado por un escalar) y el sentido del movimiento es el de a 0. En el caso más general v 0 y a 0 tienen direcciones diferentes y el movimiento está restringido al plano que forman los vectores v 0 y a 0 En el caso de un movimiento rectilíneo uniformemente acelerado en el eje X x i = x 0 i+v 0 t i+ 1 2 a 0t 2 i x = x 0 +v 0 t+ 1 2 a 0t 2 (13) En este caso, despejando el tiempo en (11) y sustituyendo en (13) se llega a 7. Movimiento de caída libre v 2 = v a 0 (x x 0 ) Ejemplo más familiar de movimiento con aceleración (casi) constante, cuerpo que cae bajo la acción de la atracción gravitatoria. Se creía (Aristóteles) que cuerpos más pesados caían más rápidos que los más ligeros. Galileo todos los cuerpos, independientemente de su peso, caen con la misma a. Ideas confirmadas por experimentos (minimizando efectos frenado aire) todos los cuerpos situados a la misma altura caen con la misma aceleración idependientemente del tamaño o peso del objeto. Si altura de caída pequeña comparada con Radio Tierra e ignorando pequeños efectos debido a la rotación, dicha aceleración es constante (aceleración de la gravedad g) 46

11 Mov. caída libre mov. rectilíneo en el eje Z, unifórmemente acelerado con v 0 = 0 k y 8. Movimiento en un círculo a = g k g = 9,8m/s 2 (g siempre es positivo) Partícula se mueve, en general, siguiendo una trayectoria que no es recta la dirección de su velocidad cambia (aunque el módulo sea constante). Partícula moviéndose en un trayectoria circular con módulo velocidad constante movimiento circular uniforme. Como ya vimos antes para el caso general (no uniforme) tenemos ds u T dr dθ u N du T u T R dθ R con a = a T u T +a N u N donde a T = dv ; a N = v2 R a = a 2 T +a2 N pero como v = cte entonces a T = 0 luego a a rad = v2 R u N a = a rad = a N 47

12 Propiedades: a) a rad v b) a rad apunta hacia el centro del círculo siguiendo el radio (aceleración centrípeta) c) T (periodo) tiempo que la partícula tarda en dar una vuelta al círculo v = e t = 2πR T y a rad = 4π2 R T 2 d) Definimos ω, celeridad angular media, como el ángulo recorrido dividido por la unidad de tiempo ω = θ t, de donde definimos la cerelidad instantánea como ω = dθ como (ver dibujo) sin( dθ 2 ) ds/2 R dθ ds/r ω = 1 ds R = v R a rad = ω 2 R e) Vector velocidad angular ω vector perpendicular al plano del movimiento circular, con módulo ω = ω = v R y sentido dado por la regla del sacacorchos o de la mano derecha. Velocidad relativa El movimiento es un concepto relativo: debe referirse a un sistema de referencia escogido por el observador (nuestro conjunto de ejes coordenados). 48

13 Diferentes observadores pueden usar sistemas de referencia distintos importante conocer como se relacionan las observaciones realizadas por cada observador. Concepto de velocidad y aceleración relativas entre dos objetos que se mueven indipendientemente (ver figura): v A A r BA B v B O r A v A r B v BA v B Sean dos partículas A y B que en t r A y r B respecto observador O (Ver figura) y velocidades v A = d r A v B = d r B Posición de A respecto de B r AB = r A r B y la B respecto a A r BA = r B r A = r AB, v AB = d r AB = v A v B v BA = d r BA = v B v A Velocidades relativas Iguales en módulo y de signo opuesto diferencia de los vectores velocidad respecto de un mismo observador. Aceleraciones: a AB = d v AB = a A a B 49 a BA = d v BA = a B a A

14 Podemos también medir la velocidad y aceleración de un mismo punto respecto a dos sistemas de referencia distintos (ver figura) la velocidad relativa entre dos sistemas de referencia: v PA r PA P r PB v BA v PB O B O A r BA Se tiene que trivialmente que r PA = r PB + r BA de donde se tienen la relación entre velocidades v PA = v PB + v BA exprexión que se conoce como transformación de Galileo de las velocidades. Derivando respecto del tiempo tenemos la relación entre aceleraciones: a PA = a PB + a BA 50

15 Concepto de fuerza, equilibrio de fuerzas: primera ley de Newton Hemos visto diferentes movimientos en una, dos o tres dimensiones, sin atender a sus causas. La dinámica es la parte de la física que estudia los movimientos con relación a las causas que los producen dos nuevos conceptos, fuerza y masa, para analizar los principios de la dinámica. Plasmados por Sir Isaac Newton ( ), 1687 Philosophiae Naturalis Principia Mathematica (Principios matemáticos de filosofía natural) 3 leyes de Newton del movimiento. 1ª ley establece que cuando la fuerza neta sobre un cuerpo es cero su estado de movimiento no cambia. La 2ª ley relaciona fuerza con aceleración cuando la fuerza no es cero. La 3º ley es una relación entre las fuerzas que dos cuerpos interactuando se ejercen entre sí. Surgieron después de experimentos e ideas sobre el movimiento de los cuerpos realizados por Copérnico, Brahe, Kepler y Galileo. Son leyes fundamentales, no pueden ser derivadas de otros principios (válidas salvo para velocidades cercanas a la luz y a escalas subatómicas.) F F 51

16 Concepto de fuerza. Concepto de fuerza interacción influencia que se ejercen entre sí los cuerpos, o entre el entorno y un cuerpo reponsable del cambio del estado de movimiento de ese cuerpo. Interacciones descritas mediante magnitud vectorial ( F) y que denominamos fuerza. Su módulo mide la intensidad de la fuerza y su unidad en el S.I. Newton (N). 1N = 1Kg m/s 2 [ F] = MLT 2 Tipos de fuerzas: R N R N R T w 52

17 En el sistema c.g.s, la unidad de fuerza es la dina 1 dina = 1g 1cm/s 2 = 10 5 N. Fuerza normal ( N): la ejerce un objeto sobre la superficicie sobre la que está. Dirección siempre perpendicular a la superficie de contacto (independientemente del ángulo) Fuerza de rozamiento ( R): la ejerce la superficie sobre el objeto en la dirección paralela a la superficie y de sentido contrario al del movimiento (se opone al movimiento). Tensión ( T): Es la fuerza que ejerce una cuerda unida al objeto y que tira de él. Peso ( w):las anteriores son fuerzas de contacto. Hay fuerzas, que son ejercidas por un cuerpo sobre otro separado a cierta distancia (interacción de largo alcance) como la fuerza entre imanes o la fuerza gravitatoria; la tierra ejerce sobre los cuerpos una fuerza que se denomina peso. Superposición de fuerzas: Hecho experimental: F 1 y F 2 actúan al mismo tiempo sobre un punto A de un cuerpo su efecto es el mismo que el que ejercería una única fuerza F = F 1 + F 2 actuando sobre el punto A principio de superposición de fuerzas Cualquier número de fuerzas aplicadas sobre un mismo punto de un cuerpo tienen el mismo efecto que una sóla fuerza (fuerza neta o resultatante) igual al vector suma de todas ellas 53

18 F 1 F F y F F y A F 2 A F x A F x Permite reemplazar F actuando sobre A por sus componentes (en un determinado sistema de referencia) actuando sobre el mismo A. Para n fuerzas actuando sobre un punto R = F 1 + F = if i R x = i F ix R y = i F iy R z = i F iz R = Rx 2 +R2 y +R2 z Una definición cualitativa de fuerza es todo agente o interacción capaz de modificar el estado de movimiento de un cuerpo enunciamos la 1ª ley de Newton: Primera Ley de Newton Primera Ley de Newton (ley de inercia): Todo cuerpo permanece en un estado de reposo o en movimiento rectilíneo y uniforme (con velocidad constante y aceleración nula), si la resultante de todas las fuerzas que actúan sobre dicho cuerpo es cero. Cualquier desviación de este estado será debido a la acción de una fuerza neta no nula actuando sobre dicho cuerpo. 54

19 inercia: tendencia a permanecer en movimiento o en reposo (disco de hockey, donde la fricción es casi nula, libro sobre una mesa en reposo). También asumiendo la fricción despreciable: Movimiento N F v w F N F Reposo w Una fuerza neta igual a cero no tener ninguna fuerza actuando sobre el cuerpo. F +( F)+m g + N = 0 La normal N = m g (en este caso). Cuando un cuerpo está en reposo o en movimiento uniforme con v constante (en línea recta) decimos que el cuerpo está en equilibrio, F = 0 F x = 0; F y = 0; F z = 0 cuerpo en equilibrio Sistemas de referencia inerciales. Son aquellos respecto a los cuales el movimiento de la partícula libre de fuerzas tiene velocidad constante (incluida la velocidad 0) no están acelerados son aquellos sistemas en los que se cumple la 1ª ley de Newton. 55

20 Pasajero con patines en el vagón de un tren acelerando desde el reposo con a. El pasajero se movería hacia atrás con aceleración a. Respecto a la tierra, el pasajero no se movería El vagón del tren no sería un sistema de referencia inercial mientras que la tierra sí. Tren moviéndose con v =constante empieza a frenar el pasajero inicialmente en reposo (vagón) empieza a moverse hacia delante. Respecto a la tierra el pasajero se está moviendo con velocidad v y cuando frena el tren sigue moviéndose con velocidad v, nada cambia, el sistema de referencia Tierra es inercial. Respecto al vagón el estado de movimiento del pasajero cambia sin que aparentemente haya ninguna fuerza actuándo sobre él, no se verifica entonces la primera ley de Newton, el sistema de referencia vagón no es inercial. Lo mismo ocurre en un coche moviéndose a v =constante en línea recta que toma una curva no cambia su aceleración tangencial, sí cambia la normal (pasa de 0 a v 2 /R) Los pasajeros respecto del sistema de referencia inercial Tierra tienden a seguir en el mismo estado de movimiento (trayectoria recta); el coche (sistema de referencia no inercial) los pasajeros inicialmente estaban en reposo tienden a moverse hacia fuera de la curva. v v v a n 56

21 Este tipo de experiencias demuestran que un sistema inercial es aquel que no lleva aceleración 6 En mecánica newtoniana, la tierra puede considerarse como un sistema de referencia inercial (aunque esto no es del todo cierto pues tiene un movimiento de rotación y de traslación). Un sistema de ref. inercial un segundo sistema de ref. moviéndose será también inercial si se mueve a v =constante (sin aceleración) respecto del primero. No podemos distinguir cual de ellos está en reposo y cual en movimiento principio de relatividad de Galileo. Todos los sistemas de referencia inerciales son equivalentes respecto de la primera ley de Newton. Segunda ley de Newton 1ª ley de Newton: Un cuerpo es sometido a una fuerza neta cero se mueve con velocidad constante y aceleración nula. Qué ocurre cuando la fuerza neta no es nula? Cuerpo sometido a una fuerza F = i F i 0 se mueve con una a que tiene el mismo sentido que F. m <m 1 2 m 1 F F m 2 6 Así como el movimiento de un cuerpo es relativo (depende del sistema de referencia elegido) la aceleración se puede determinar independientemente del sistema de referencia elegido 57

22 El más pequeño se moverá más rápido. Los dos cumplen la ley de la inercia La tendencia del más grande a estar en reposo es mayor que la del pequeño tiene mayor inercia. Esta propiedad se mide con una magnitud escalar denomina masa inercial m. Segunda Ley de Newton: Si la resultante de todas las fuerzas que actúan sobre un cuerpo es no nula, el cuerpo se mueve con una aceleración, cuya dirección es la misma que la fuerza neta resultante de tal forma que el producto de la masa ( inercial) del cuerpo por el vector aceleración es igual al vector fuerza neta resultante. if i = m a m = i F i a i F ix = ma x i F iy = ma y i F iz = ma z (14) Lo anterior constituye la ecuación fundamental de la dinámica. Partícula no sometida a fuerzas o la resultante de todas las fuerzas es cero a = 0 (está en reposo o en movimiento rectilíneo uniforme). La 2ª ley de Newton sólo es válida en sistemas de referencia inerciales (que se mueven con velocidad constante) 7. La segunda expresion de (14) relación entre la F neta aplicada a un cuerpo y la a en él producida que se conoce como masa inercial o simplemente masa (m medida cuantitativa de la inercia). 7 En el caso se sistemas de referencia no inerciales aparecerían otras fuerzas, fuerzas ficticias que habría que tener en cuenta. 58

23 Cuanto mayor es m mayor es la resistencia de un cuerpo a ser movido por el efecto de una fuerza. La unidad de masa inercial S.I. kilogramo. La unidad de fuerza es el Newton Un Newton es la cantidad de fuerza neta que produce una aceleración de 1 metro por segundo al cuadrado a un cuerpo de masa 1 kilogramo. 1N = 1kg m/s 2 Fuerza centrípeta y dinámica del movimiento circular Movimiento circular uniforme aceleración centrípeta normal a la trayectoria de la partícula y que apunta hacia el centro del círculo a rad = v2 R u N Siempre está acelerando la partícula hacia el centro del círculo. Al igual que cualquier otro movimiento, está gobernado por la segunda ley de Newton F = i F i que está acelerando la partícula hacia el centro debe apuntar también hacia el centro del círculo F = m a F rad = m v2 R u N Fuerza centrípeta y siempre apunta hacia el centro del círculo. Si F rad = 0 a rad = 0 y la partícula continua moviéndose con v = cte siguiendo una trayectoria recta (ver dibujo). 59

24 u N u T v F rad R u N F rad R u T v Fuerzas de inercia (ficticias) Sistema de ref. inercial O, y otro O no inercial moviéndose con V y aceleración a O O = d V respecto de O: F i r P r F O R O a O O Partícula P moviéndose en el espacio sometida a la acción de una fuerza F. Si r y r vectores de posición de P respecto de O y O y R es el vector del sistema O respecto de O, r = R+ r 60

25 Tenemos r = r R y derivando respecto del tiempo v = v V, donde v y v son las velocidades de la partícula respecto de los sistemas de referencia O y O. Derivando otra vez a = a a O O Multiplicando ahora por la masa de la partícula tenemos m a = m a m a O O = F = F m a O O en el sistema acelerado se mide una fuerza (que no es la verdadera) F que es igual a la fuerza real F más el factor m a O O. Éste último representa una fuerza, que llamamos fuerza de inercia, F i = m a O O que no es medida de ninguna interacción real. Sólo aparece cuando el sistema de referencia O está acelerado respecto a O, y sólo es observable desde O F = F + F i F i fuerza ficticia que tiene que ser introducida en la 2ª ley de Newton para que sea válida en sistema de ref. no inercial. Masa y peso El peso es la fuerza gravitatoria que la Tierra ejerce sobre todos los cuerpos, incluso sobre otros planetas y objetos celestes. masa y peso son dos magntitudes que son fundamentalmente diferentes. 61

26 Masa caracteriza las propiedades inerciales de los cuerpos. Cuanto mayor es la masa de un cuerpo mayor es la fuerza que se tiene que ejercer para producir una aceleración en dicho cuerpo, relación descrita por la 2ª ley de Newton i F i = m a. El peso es la fuerza ejercida por la Tierra sobre los cuerpos. Masa y peso, están relacionados: los cuerpos que tienen mayor masa tienen también mayor peso: por ejemplo una roca es dificil de acelerar (tiene mucha masa) y también cuesta mucho levantarla (pesa mucho). Consideremos un cuerpo de masa m en movimiento de caida libre está siendo acelerado con a = g k g g = 9,8m/s 2. 8 La 2ª ley de Newton la fuerza necesaria para lograr esta aceleración es F = m a = mg k = m g que se conoce con el nombre de peso y se denota por w. Así un cuerpo de masa m = 1kg tiene un peso de módulo w = 1kg 9,8m/s² = 9,8N. Entonces tenemos w = m g La masa m es una magnitud escalar y el peso w es una fuerza magnitud vectorial. w m la forma de medir la masa de un cuerpo es midiendo su peso. Como g varía con la posición respecto del centro de la tierra (y otros factores como el movimiento de rotación y traslación) solo podemos comparar pesos de objetos que estén situados en posiciones cercanas. 8 El valor de g no es constante sobre toda la superficie de la tierra y también varía con la distancia al centro de la tierra el peso de un cuerpo puede variar según su posición respecto al centro de la tierra pero su masa no. 62

27 Masa en Mecánica: 1º El peso de un cuerpo (la fuerza gravitatoria actuando sobre él) es proporcional a su masa (masa gravitatoria). 2º Llamamos a la propiedad inercial que aparece en la segunda Ley de Newton masa inercial. Experimentos muy precisos han establecido que las dos son iguales con una precision del orden de El concepto de peso sirve para introducir la unidad de fuerza en el llamado sistema técnico de unidades (m ó cm,kp,s), que es el kilogramo fuerza (kgf) o kilopondio (kp), definido peso que tiene un cuerpo de 1 kilogramo de masa (SI) en condiciones terrestres de gravedad normal (g = 9,80665 m/s2); esta unidad es invariable y no depende de la gravedad local. Acción y reacción: tercera ley de Newton Una fuerza actuando sobre un cuerpo es siempre el resultado de su interacción con el otro cuerpo las fuerzas siempre actúan en pares. La tercera ley de Newton establece este hecho: Tercera Ley de Newton: Si un cuerpo A ejerce una fuerza sobre un cuerpo B (acción), entonces el cuerpo B ejerce una fuerza sobre el cuerpo A (reacción) que tiene el mismo módulo y dirección pero sentido contrario a la primera. Ambas fuerzas actúan sobre cuerpos distintos. F AsobreB = F BsobreA F AB F BA 63

28 Fuerza de rozamiento. Si un cuerpo se mueve sobre otro fuerzas entre los dos cuerpos (fuerzas de contacto) que se oponen al movimiento, fuerzas de rozamiento, debido a que las superficies de contancto son rugosas: m 1 F R N F w=mg N es la fuerza normal (siempre perpendicular a la superficie de apoyo). La F R no es constante, es variable: Si F = 0 la fuerza de rozamiento es cero. Si aplicamosf tal que el cuerpo no se mueve F R = F Si aplicamos F tal que el cuerpo empieza a moverse entonces F = F m R (su valor máximo) Si aplicamos una fuerza F aún mayor entonces F > F R m (su valor máximo). La fuerza de rozamiento varía entre 0 < F r < F R m. Propiedades: 64

29 La F m R máxima es independiente del tamaño de las superficies en contacto F m R máximo es directamente proporcional a N,es decir F m R N = cte µ s. µ s (coeficiente de rozamiento estático) no tiene unidades, es un número adimensional. La F m R máxima depende del pulimento de las superficies de contacto F m R = µ s N 0 < µ s < 1 Cuando el cuerpo comienza a moverse con velocidad constante, la fuerza de rozamiento (fuerza de rozamiento dinámica) se hace más pequeña F d R < FR m y se tiene F d R = µ d N µ d < µ s Mientras que 0 F R F R m máximo, FR d siempre vale lo mismo es constante, no varía. Resistencia en un fluido y velocidad límite: un cuerpo se mueve en un fluido a velocidad v ejerce sobre el fluido que va tocando una fuerza y éste ejerce sobre él (3ª ley Newton) la misma fuerza (de rozamiento) en sentido contrario f = k v (velocidades pequeñas) es decir f = k v. Para v grande se tiene f = D v 2. D depende de la forma y tamaño del cuerpo y de la densidad del aire. 65

30 Podemos determinar cual es la velocidad límite que alcanza un objeto que cae partiendo de (v z = 0 en t = 0) en el seno de un fluido suponiendo velocidades límites pequeñas: F = m a mg +kv z = ma z = m dv z velocidad límite que v z = v lim = cte dv z = dv lim = 0 v lim = mg/k Dinámica de un sistema de partículas Tenemos dos tipos de fuerzas que actúan en un sistema de partículas Fuerzas externas que actúan desde fuera del sistema Fuerzas internas que son aquellas ejercidas dentro del sistema: fuerzas que ejercen unas partículas sobre otras y las correspondientes reacciones (en virtud de la tercera ley de Newton) F ij = F ji Conocer la posición de cada una de las partículas en función del tiempo (2ª ley de Newton) Problemas que tenemos: F neta = m a F ext,1 + F int,1 = m 1 a 1. F ext,n + F int,n = m n a n 66

31 1. No podemos calcular cual es el valor de las fuerzas internas 2. Complejidad matemática de sumar esas fuerzas y averiguar sus aceleraciones (n partículas). Conveniente introducir los siguientes conceptos para estudiar el movimiento global del sistema: Centro de masas de un sistema de partículas: r i R cdm O Punto centro de masas (c.d.m.) de un sistema de n partículas vector de posición R cdm = m 1 r m n r n = im i r i 1 m i r i m m n M sólo depende de la posición de las partículas y de sus masas (M = m m n ). Velocidad y aceleración del centro de masas: V cdm = d R cdm = 1 M a cdm = d V cdm = 1 M i m i i m i d r i = 1 M i m i d v i = 1 M 67 i i m i v i i m i a i

32 Segunda ley de Newton para un sistema de n partículas: F 1 O R cdm F12 r i F 2 F 21 Supongamos primero dos partículas. Si F i F ext,i i = 1,2 F neta = m a = (m 1 +m 2 ) a cdm F 1 + F 2 + F 21 + F 12 = M a cdm F neta,ext = M a cdm donde hemos utilizado F 12 = F 21 (ver dibujo). Este resultado se puede generalizar para n partículas pues las fuerzas internas se anulan entre sí. La última expresión constituye la segunda ley de Newton para un sistema de partículas. Sistema de partículas sometido a fuerzas exteriores e interiores una única partícula situada en R cdm y masa igual a la del sistema, sometida a una fuerza igual a la suma de todas las fuerzas exteriores. Sistema de referencia centro de masas 68

33 r i r i CM O R cdm Sistema de ref. localizado en R cdm. Las ec. del cambio de sistema de ref.: r i = R cdm + r i v i = V cdm + v i a i = a cdm + a i Cantidad de movimiento e impulso mecánico 2ª ley de Newton se escribe F = m a = m d v. Si la masa constante F = d(m v). Por definición p = m v cantidad de movimiento o momento lineal. Unidades en el S.I. es 1kg m/seg y en el sistema c.g.s es 1gr cm/seg y sus dimensiones son [ p] = MLT 1. la 2ª ley de Newton F = d p Cualquier variación en la cantidad de movimiento una fuerza actuando sobre dicho cuerpo. Newton enunció su 2ª ley del movimiento así y es válida incluso si la masa varía: 69

34 v=cte F Al caer arena v disminuye para mantenerla constante debemos hacer una fuerza que no está produciendo ninguna aceleración, es decir F m a = 0. La fuerza para mantener v =contante F = v dm Aplicamos una fuerza mayor que produce una aceleración a Impulso mecánico F = v dm +m a = vdm +md v = d p 2ª ley de Newton F = d p d p = F El producto F di impulso mecánico diferencial o elemental. Podemos calcular el impulso mecánico en un intervalo (t 1, t 2 ), I = t2 F. t 1 Dimensiones del impulso iguales a las de la cantidad de movimiento [ I] = [ p] = N seg en el sistema internacional y dina seg en el sistema c.g.s. 70

35 Impulso mecánico permite conocer la cantidad de movimiento de una partícula en un tiempo t previo conocimiento de la cantidad de movimiento en un t inicial, es decir si t = t 1 p 1 = m v 1 cuál es la cantidad de movimiento en t 2 > t 1? v2 I = F = d p = md v = m d v = m v 2 m v 1 = p 2 p 1 p 2 = I + p 1 v 1 Impulso mecánico=variación de la cantidad de movimiento (Teorema impulso momento). Conservación de la cantidad de movimiento El concepto de momento lineal importante cuando los cuerpos interaccionan entre sí (choques) dos astronautas en el espacio (gravedad cero). Cada uno ejerce sobre el otro una fuerza con el mismo módulo y dirección y sentidos contrarios (3ª ley de Newton) los impulsos de esas dos fuerzas son los mismos también en magnitud y dirección pero de sentidos contrarios, y lo mismo ocurre con los cambios en la cantidad de movimiento respecto de cada uno. A B F BA F AB F BA = d p A F AB = d p B 71

36 Concepto de fuerzas internas las que se ejercen cada partícula sobre la otra y fuerzas externas la que ejerce un agente externo sobre dichas partículas (por ejemplo la gravedad). Si no hay gravedad no hay fuerzas externas el sistema está aislado. el momento de cada partícula cambia, pero F BA = F AB, entonces F BA + F AB = d p A + d p B = d( p A+ p B ) = 0 Momento total del sistema de dos partículas P = p A + p B F BA + F AB = d P = 0 Si no hay fuerzas externas o la resultante de todas las fuerzas externas es cero, el momento total del sistema de dos partículas es constante, se conserva, incluso si los momentos de las partículas individuales cambian. Si hubiera fuerzas externas P no se conserva. Generalización a un sistema n partículas interactuando sólo entre ellas Momento total P = i p i = i m i v i Principio de conservación del momento lineal total de un sistema de n partículas Si el vector suma de todas las fuerzas externas que actúan sobre un sistema de n partículas es cero, la cantidad de movimiento total del sistema se conserva Notad que conservación de P cada componente de P se tiene que conservar P x = m 1 v 1x +m 2 v 2x +... = cte P y = m 1 v 1y +m 2 v 2y +... = cte P z = m 1 v 1z +m 2 v 2z +... = cte 72

37 Cantidad de movimiento de un sistema de partículas: Su conservación: Para un sistema de n partículas el vector velocidad del centro de masas se escribe V cdm = 1 m i v i = 1 p i M M Definimos cantidad de movimiento de todo el sistema P i i P = i p i = M V cdm Derivando respecto del tiempo y suponiendo la masa constante dp = Md V cdm = M a cdm = F ext 2ª ley de Newton para un sistema de partículas. la variación de la cantidad de movimiento de un sistema de partículas es igual a la resultante de todas las fuerzas exteriores que actúan sobre el sistema. Se cumple también cuando la masa del sistema varía (como vimos para el caso de una partícula). Un sistema sobre el que no actúan fuerzas exteriores se llama sistema aislado un sistema aislado mantiene constante la velocidad de su centro de masas y la cantidad de movimiento total del sistema se conserva. En el sistema de referencia centro de masas 73

38 r i r i CM O R cdm en O se tiene P = M V cdm en CM P CM = M 0 = i m i v isr Centro de masas =sist. ref. de cantidad de movimiento 0. Dinámica del sólido rígido: Def. Sólido Rígido: Sistema de partículas cuyas distancias relativas permanecen fijas (esto es una idealización). La ec. F neta,ext = M a cdm sólo nos dice cómo se mueve el sistema en conjunto. Mov. del cuerpo =un movimiento de traslación pura del centro de masas + movimiento de rotación alrededor de un eje que pasa por el centro de masas CM r i 74

39 Movimiento de traslación del centro de masas ya lo hemos caracterizado más arriba. Ahora vamos a estudiar como es el movimiento de rotación en un sólido rígido. Cada partícula del sólido (en mov. rotación) realiza un mov. circular alrededor del eje que pasa por el C.M. (suponemos el eje Z). Medimos el ángulo de giro en radianes (relación entre la longitud del arco girado y el radio o distancia de la partícula al centro de masas) z θ r s θ = s (rad) s = θr r un arco de s = 2πr un ángulo de 360º θ = s r = 2πrad Velocidad angular. Si sólido gira en t 1 un ángulo θ 1 y en t 2 > t 1 ha girado θ 2 la velocidad angular promedio ω av = θ 2 θ 1. Velocidad angular instantánea t 2 t 1 = θ t θ ω lím t 0 t = dθ vector velocidad angular ω : módulo es ω, dirección es la del eje z y sentido dado por regla de la mano derecha. En el dibujo se tiene ω = ω k Trivialmente se tiene v = ωr 75 (15)

40 Además los vectores r (que sería el vector de posición de la partícula) v(la velocidad tangencial de la partícula) y ω verifican v = ω r Aceleración angular: Supongamos que durante la rotación ω no es constante sino que varía con el tiempo de forma que en un tiempo t 1 el sistema tiene ω 1 y en t 2 > t 1 tiene una ω2. Se define la aceleración angular media como α av = ω 2 ω 1 t 2 t 1. Análogamente podemos definir la acelración angular instantánea como ω α lím t 0 t = dω = d2 θ (16) 2 las expresiones (15-16) nos permiten encontrar todas las expresiones de la cinemática de rotación del sólido rígido al igual que hicimos para el movimiento de traslación. Teniendo en cuenta la definición la componente tangencial de la aceleración en cualquier punto del sólido rígido rotando se tiene a T = dv = rdω = rα Por otra parte en el movimiento circular de cada punto del sólido rígido la componente normal de la aceleración cumple a N = v2 r = ω2 r 76

41 Fuerzas fundamentales de la naturaleza La comprensión actual de la naturaleza muestra que todas las fuerzas que en ella aparecen son expresiones de 4 tipos de fuerzas fundamentales o interacciones entre partículas: la interacción gravitatoria y la interacción electromagnética (mundo macroscópico), la interacción fuerte y la interacción débil (mundo subatómico) Fuerzas gravitatorias. Ley de Newton de la gravitación Universal La interacción gravitatoria entre partículas hace que los cuerpos tengan peso (medida de la atracción gravitatoria que ejerce la Tierra sobre los cuerpos). Esta interacción aparece entre partículas por el hecho de tener masa (materia). Newton formalizó esta atracción en su Ley de la Gravitación Universal (derivó a partir de sus tres leyes del movimiento) dos partículas de masas m A,m B éstas se atraen entre si F AB = G m Am B u r 2 r y dirección la de la recta que une ambas partículas y sentido hacia la otra partícula (ver dibujo). F AB F BA u r B A r 77

42 G = constante de la gravitación universal y es en el S.I. lfuerza en N con que se atraen dos partículas de 1kg situadas a 1m de distancia G = 6, Nm 2 /kg 2 Dicha ley unificaba en una única fuerza, la fuerza con que la Tierra atrae a los cuerpos y la fuerza con que los planetas y cuerpos celestes se atraen entre sí. Teoría fue ampliada y generalizada por A. Einstein en su Teoría General de la Relatividad la interacción surge como consecuencia de la geometría del continuo espacio-tiempo alrededor de los cuerpos con masa. Interacciones electromagnéticas Incluye las fuerzas eléctricas y magnéticas. Maxwell llevó a cabo la unificación de los campos eléctricos y magnéticos, que antes eran considerados fenómenos independientes y diferentes. Fuerzas eléctricas aparecen entre partículas debido a una propiedad que se conoce como carga eléctrica: Partículas cargadas del mismo signo se repelen y de signo opuesto se atraen. Muchas fuerzas de contacto son debidas a interacciones eléctricas (fuerza normal, la fuerza de rozamiento o la fuerza de resistencia al movimiento en un fluido) La fuerzas magnéticas como las que aparecen en materiales magnéticos son debidas a cargas eléctricas en movimiento. 78

43 A escala atómica las interacciones gravitatorias son despreciables frente a las interacciones electromagnéticas pero a escalas cosmológicas las gravitatorias son las más importantes, pues al haber el mismo número de particulas con carga positiva y negativa, se cancelan. Interacción fuerte Mantiene la estabilidad del núcleo de los átomos (protones y neutrones juntos=núcleo) Aunque las interacciones de repulsión entre partículas de carga positiva es muy fuerte en el núcleo, sin embargo la interacción fuerte es mucho mayor y mantiene el núcleo unido. Rango de interacción menor que la eléctrica pero dentro de su rango es mayor que ésta. Interacción débil Rango más pequeño que la interacción fuerte ocurre a escalas del tamaño del núcleo o menor. Responsable de la radiacción β : un neutron un núcleo radioactivo se transforma en protón emitiendo un electrón y un antineutrino (masa casi cero). En la década de los 60 del siglo pasado, los físicos desarrollaron la teoría electrodébil la interacción electromagnética y la interacción débil son dos aspectos de un solo tipo de fuerza, la interacción electrodébil. Los fisicos han intengado unificar las interacciones fuertes, débil y electromagnética (teoría de gran unificación, GUT) primeros pasos para encontrar la llamada Teoría del Todo. 79

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