Medición de la Conductividad

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1 Medición de la Conductividad 1.1. Introducción Las soluciones de la Ley de Fourier en su formulación diferencial, empleando las condiciones de borde adecuadas, permite resolver el problema de conducción de calor unidimensional y estacionaria para geometrías planas, cilíndricas y esféricas. Conocidas estas soluciones, podrán usarse dispositivos basados en las mencionadas geometrías para determinar el coeficiente de conductividad térmica del medio que se requiera. Para ello, deberá tenerse la precaución de estar bajo un régimen de conducción estacionaria y unidimensional, lo cual en algunos casos constituye una aproximación, como se verá mas adelante Medición empleando geometría esférica Este método data del año 1860 y fue ideado por Péclet. Teóricamente constituye el mejor método. El dispositivo experimental (Figura 1.1), consta de dos esferas metálicas concéntricas, de espesor muy pequeño a fin de minimizar la capacidad calorífica del sistema. La esfera exterior está formada por casquetes semiesféricos que facilitan el montaje y desmontaje de las mismas y del medio a testear. Uno de los casquetes dispone de una tapa rebatible que posibilita la finalización del llenado de material. Dentro de la esfera mas pequeña se encuentra una resistencia calefactora, que puede ser de Níquel Cromo para temperaturas superiores a los 500 C, o de Platino para temperaturas menores. El espacio entre las esferas aloja el material a testear, que debe ser homogéneo. Haciendo una mediciones de temperatura a dos distancias radiales r 1 y r 2 con las termocuplas t 1 y t 2, se obtiene la conductividad térmica con: Q = P = UI = k4π t 1 t 2 1 r 1 1 r 2 (1.1) Donde U es la tensión aplicada en bornes de la resistencia e I es la corriente que 1

2 Figura 1.1: Medición de la conductividad empleando geometría esférica. circula a través de ella. Las ventajas del método son: El calor aportado por la resistencia atraviesa el material en la dirección requerida (radial), sin ningún tipo de pérdidas. La conductividad térmica k a diferentes temperaturas puede ser hallada colocando varias termocuplas a diferentes distancias radiales. La mayor dificultad se tiene en llenar el espacio comprendido entre las dos esferas en forma homogénea, sobre todo cuando se requiere precisión en la densidad del material. Esto es válido para materiales sueltos, como por ejemplo fibras de vidrio empleadas para aislaciones. En el caso de sólidos, el problema es el maquinado y el conformado por moldeo de las piezas, tanto en su forma exterior como en los alojamientos de las termocuplas. Esta circunstancia hace que el método no sea empleado en sólidos. Tampoco el método es empleado en gases y líquidos, ya que aparece otro mas ventajoso como se verá. Para obtener la conductividad térmica de materiales a temperaturas muy bajas, se emplea un sistema formado por una cuba aislada llena de algún fluido frío, dentro de la cual se introducen las esferas conteniendo el material. La esfera exterior prácticamente asume la temperatura del fluido frío, por lo tanto será necesario solamente sensar la temperatura en la esfera interior. El dispositivo se ideó por el

3 1910, y se muestra en la Figura 1.2. Para muy altas temperaturas el método no es aconsejable por dos razones: Es muy difícil obtener una temperatura alta y uniforme en toda la esfera exterior. Esto es solucionable empleando capas de aislante, pero trae aparejado el inconveniente de aumentar la capacidad calorífica del sistema. El tiempo necesario para obtener un campo de temperaturas estacionario es muy grande, llegando en algunos casos a las dos semanas Medición empleando geometría cilíndrica Figura 1.2: Medición de la conductividad empleando geometría cilíndrica. El método es similar al anterior, y fue usado por primera vez en el año Se emplean dos cilindros concéntricos, alojando el material a testear entre ellos. En el interior del cilindro de menor diámetro se coloca la resistencia calefactora, la cual está cubierta con otro cilindro para uniformizar la temperatura superficial. La medición de temperatura se efectúa sobre los cilindros exterior e interior, empleando termocuplas para ello. El método se emplea para medir conductividad en materiales tales como sólidos, aislantes, refractarios y para construcción, para líquidos, gases y metales a altas temperaturas. A diferencia del método anterior, en este caso se tienen pérdidas de calor por los extremos de los cilindros. Una forma de solucionar esto es construyendo cilindros

4 tan largos como sea posible, calefaccionarlos en toda su longitud y efectuando la medición en la zona central. Si la longitud de cilindro a emplear es relativamente pequeña, se disponen termocuplas en el sentido del eje axial del cilindro, de modo de determinar las pérdidas en los extremos, conocida la conductividad térmica del material del tubo. Otro método de solucionar el inconveniente consiste en colocar calefactores auxiliares en el extremo para compensar la pérdidas. Para medir la conductividad térmica en gases y líquidos, el dispositivo a emplear es un tubo capilar lleno del fluido a testear, en el cual se introduce un elemento calefactor, formado por un muy buen conductor eléctrico. La resistencia debe ser ubicada según el eje axial del tubo capilar. La temperatura del capilar se asume igual a la del líquido, y se mide empleando una termocupla. La temperatura del calefactor se conoce indirectamente midiendo la resistencia eléctrica del mismo y conociendo su coeficiente de variación con la temperatura. Para todos los casos, el valor de la conductividad térmica se calcula con: Q = P = UI = kl2π t 1 t 2 ln(r 1 /r 2 ) (1.2) Donde L es la longitud del cilindro Medición empleando geometría plana Figura 1.3: Medición empleando geometría plana. Este método data del año 1885, y es el mas simple y comúnmente usado para la medición de conductividad térmica en sólidos metálicos y no metálicos. Dentro de una caja metálica convenientemente aislada y de tamaño adecuado, se

5 coloca una resistencia calefactora, que va cubierta por arriba y por debajo, con dos placas del material a testear, que son del mismo espesor. La placas van cubiertas por la otra superficie con dos placas huecas, por el interior de las cuales se hace circular un fluido frío a fin de evacuar el calor generado en el calefactor. Con este arreglo se consigue dividir el calor aportado en dos mitades. El conjunto formado por las placas, la resistencia calefactora y las placas enfriadoras se abulona, empleando separadores construidos de material aislante para la correcta fijación entre ellos, y luego el conjunto es sujetado a la caja metálica que sirve de envuelta. Los inconvenientes que surgen son: Se tienen pérdidas de calor por los bordes de la placas. Esto se soluciona empleando un anillo de aislante de espesor adecuado. Debe controlarse la resistencia de contacto entre las diversas partes, actuando sobre la presión de sujeción y utilizando placas de superficies pulidas lo mas posible. Puede haber una mala distribución de temperaturas en la resistencia calefactora, para lo cual deberá disponerse dentro de placas de un buen conductor del calor. La conductividad térmica se obtiene de: Q 2 = P 2 = UI 2 = kat 1 t 2 e (1.3) Donde e es el espesor de la placa y A el área de la misma, perpendicular al flujo de calor. El dispositivo se muestra en la Figura 1.3.

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