LÍNEA DE TRANSMISIÓN

Transcripción

1 11 LÍNEA DE TRANSMISIÓN 1. DESCRIPCION DEL ESQUEMA DEL GENERADOR DE PULSOS PM DESCRIPCIÓN DEL ESQUEMA DE BLOQUES Multivibrador astable Circuito de disparo Puerta, amplificador y primer conformador Circuito de retardo, segundo conformador y duración del pulso Pulso T/ Generador de rampa y circuitos de salida 2. ESTUDIO DE UNA LINEA 2.1 LINEA IDEAL Impedancia característica (7) Coeficiente de reflexión (8) Ondas estacionarias-longitud del cable (10) 2.2 LINEA REAL (11) 2.3 COEFICIENTE DE ATENUACION (11) 3. MEDICIONES EN UNA LINEA REAL 3.1 COEFICIENTE DE ATENUACION DE LA LINEA (12) Línea abierta (12) Línea adaptada (14) Coeficiente de atenuación por unidad de longitud (14) Coeficiente de reflexión en una línea real (15) 4. REALIZACIONES PRÁCTICAS (16) 5. ANEXO: ESTUDIO TEORICO DE UNA LINEA SIN PÉRDIDAS (20)

2 Capítulo 11. Línea de transmisión Página 2 1. EL GENERADOR DE PULSOS PM DESCRIPCIÓN DEL ESQUEMA DE BLOQUES Podríamos considerar los siguientes apartados: - Multivibrador astable. - Circuito de disparo. - Puerta, amplificador de pulsos de sincronismo y primer conformador de pulsos. - Circuito de retardo, segundo conformador de pulsos y circuito de duración. - Pulsador T/2. - Generador de rampas y circuitos de salida.

3 Capítulo 11. Línea de transmisión Página 3 Diagrama de bloques: Fig. 2 Diagrama de bloques.

4 Capítulo 11. Línea de transmisión Página MULTIIBRADOR ASTABLE (ver fig 2) La onda básica la produce un multivibrador astable que genera unos pulsos cuadrados de los cuales se derivan todos los demás pulsos internos. El conmutador "REPETITION TIME" SK1 y su potenciómetro de ajuste fino R1, permite el ajuste de repetición entre 1 segundo y 20 nanosegundos. El multivibrador queda inactivado cuando el conmutador se coloca en la posición "EXT" CIRCUITO DE DISPARO En la posición "EXT" el generador de pulsos puede ser disparado mediante una señal exterior aplicada al conector "TRIG/GATE IN, BU1". La señal de disparo se aplica al trigger de Schmitt, que produce una señal apropiada para el resto de los circuitos del generador. Fig. 3

5 Capítulo 11. Línea de transmisión Página 5 Cuando el conmutador "REPETITION TIME" está en cualquiera de las posiciones de tiempo, el multivibrador astable puede ser puerteado (cerrado y abierto) por una señal aplicada a la entrada "TRIGGER/GATE IN" obteniéndose de este modo paquetes de pulsos sincronizados con la señal de puerta PUERTA (GATE), AMPLIFICADOR DE PULSOS DE SINCRONISMO (SYNC AMPL) Y PRIMER CONFORMADOR DE PULSOS (PULSE SHAPER) La salida de la puerta está disponible en el conector frontal "SINC. OUT, BU2". La frecuencia de repetición y la forma de onda está determinada por el multivibrador astable, o en la posición "EXT" por la señal de disparo. El conformador de pulsos está controlado por el flanco de subida de la señal de salida de la puerta (1). El conformador proporciona un estrecho pulso (2) que controla el circuito de retardo. (er esquema de bloques y figura 3) CIRCUITO DE RETARDO (DELAY), SEGUNDO CONFORMADOR DE PULSOS (SHAPER) Y CIRCUITO DE DURACIÓN DE IMPULSO (DURATION) El circuito de retardo (Delay) proporciona pulsos (3 ) cuya amplitud es ajustable con el control "DELAY SK2" y su vernier R2. El borde posterior o de bajada de estos pulsos controla el segundo conformador de pulsos, el cual entrega un fino pulso (4) al circuito de duración. (er figura 3). En la forma de "doble pulso" un fino pulso (5) derivado del flanco de subida del pulso de retardo es transmitido a través de una puerta al circuito de duración. En este caso se generan, pues, dos pulsos, uno a partir del flanco de subida y otro a partir del flanco de bajada del circuito de retardo y cuya separación dependerá del mando "DELAY". De forma similar al circuito de retardo, el circuito de duración produce pulsos cuya anchura es regulable mediante los controles "DURATION SK3" y su vernier R3. La salida del circuito de duración está disponible en el conector del panel frontal "AUX OUT BU3". Esta señal tiene una amplitud fija. En la salida "PULSE OUT" se puede tener la señal normal o invertida mediante el pulsador "NORMAL/IN SK10".

6 Capítulo 11. Línea de transmisión Página PULSADOR T/2 SK8 Cuando el pulsador "T/2 SK8" se aprieta, los circuitos de duración y de retardo se desconectan, y es conectada directamente la señal que sale del multivibrador o del trigger de Schmitt a las etapas de salida como puede verse en el esquema de bloques. Las salidas de sincronismo auxiliar permanecen inalteradas GENERADOR DE RAMPA Y CIRCUITOS DE SALIDA A la salida del conmutador T/2 los pulsos pasan a través de un amplificador diferencial para ser inyectado en el generador de rampa, que determina los tiempos de tránsito, esto es, de subida y de bajada. El conmutador SK4 actúa a la vez sobre los tiempos de subida y de bajada, mientras que potenciómetro R4 (t r ) actúa sobre los tiempos de subida (rise time) y el R5 /(t f ) actúa sobre los de bajada (fall time). Los pulsos pasan luego por un seguidor de emisor que proporciona una baja impedancia de salida a las dos etapas finales. El conmutador de polaridad "+ -" conduce la señal por el canal positivo o negativo. En ambos canales la amplitud puede ser controlada de forma continua con el ajuste fino de la amplitud R7. Seguidamente existe un atenuador resistivo, teclas SK11 a SK14. Finalmente a la señal de salida obtenida en "PULSE OUT BU4" se le puede superponer una tensión continua positiva o negativa de forma tal que la línea de referencia se puede desplazar hacia arriba o hacia abajo con el mando "DC OFFSET R6" en un valor de ± 2'5 voltios. La amplitud total del impulso es de 10 voltios. En consecuencia en las posiciones más elevadas de la amplitud, el nivel de continua es añadida a expensas de la amplitud del pulso.

7 Capítulo 11. Línea de transmisión Página ESTUDIO DE UNA LÍNEA LÍNEA IDEAL Línea ideal es la que no pierde energía, ya sea por radiación o por efecto Joule. Decimos que la atenuación de la línea es nula. En una línea ideal intercalada entre un generador de pulsos y una carga (Z r ), se pueden definir dos parámetros fundamentales: a) Impedancia característica de la línea (Z 0 ) b) Coeficiente de reflexión ( ρ ) Fig. 4 Línea Ideal IMPEDANCIA CARACTERÍSTICA (Z0) Si al inicio de la línea se aplica una señal (onda), ésta se irá desplazando a lo largo de la línea (señal i ); cuando llegue al final de la línea, encontrará una carga Z r, en el caso más general, por el hecho de estar en la frontera entre dos medios diferentes, aparecerá una onda reflejada r. Por lo tanto en cualquier punto de la línea hay dos ondas, una incidente (que se propaga en el sentido de transmisión) y otra reflejada (se propaga en sentido contrario). Se define la impedancia característica de la línea (Z o ), como aquella impedancia que colocada al final de la línea (actuando como carga), hace que anule la señal reflejada. (En este momento la línea y la carga están "adaptados").

8 Capítulo 11. Línea de transmisión Página COEFICIENTE DE REFLEXIÓN (ρ) Si la línea es ideal (sin pérdidas), la señal incidente llegará al final de la línea sin atenuación y de modo idéntico, la señal reflejada regresará al inicio de la línea sin atenuación (Fig, 5). Fig, 5 Coeficiente de Reflexión Se define el Coeficiente de Reflexión como: ρ = r i (1) Donde: i = Señal incidente (se propaga en el sentido de transmisión) r = Señal reflejada (se propaga en sentido contrario). El coeficiente de reflexión puede expresarse también en función de la Z 0 (Impedancia Característica de la línea) y de la Z r (impedancia con que está cargada el final de la línea), mediante la relación siguiente: ρ = Z Z r r - Z + Z o o (2) Estudiando las expresiones (1) y (2), podemos llegar a tres consecuencias interesantes: 1ª Si Z r = (final de línea en circuito abierto), de (2) se obtiene: lim ρ = Z r Z Z r r - Z + Z o o = 1 por tanto en la ecuación (1): r = i

9 Capítulo 11. Línea de transmisión Página 9 2ª Si Z r = 0 (final de línea en cortocircuito) de (2) lim ρ = Z r o Z Z r r - Z + Z o o = - 1 Por tanto: r = - i, que significa igual magnitud pero desfasada 180º. 3ª Si Z r = Z 0 de la (2) se deduce que ρ = 0 y por lo tanto de (1) se deduce: r = 0 Como era de esperar el coeficiente de reflexión (ρ) depende directamente de la carga colocada al final de la línea. En la figura 6 podemos ver como se componen la señal incidente y la reflejada para darnos la resultante. Si el final de la línea está abierta, la reflexión es máxima. Si las pérdidas en la línea son despreciables sucederá que, si observamos la tensión al inicio del cable, y vamos variando la frecuencia, veremos que la tensión varía. Esto sucede porque la fase de la señal reflejada van variando respecto a la fase de la señal incidente desde estar prácticamente en fase, para bajas frecuencias, hasta estar en contrafase a una frecuencia determinada. - Si adaptamos la línea, y por tanto no hay onda reflejada, la tensión se mantiene constante al variar la frecuencia. - Si cortocircuitamos la salida veremos que a la frecuencia que teníamos un máximo de tensión, ahora nos dará un mínimo y viceversa. Esto es debido a que al cortocircuitar la salida, cambia de 180º la fase de la onda reflejada. Fig. 6 Práctica: Conecta una señal senoidal al cable y al osciloscopio mediante una T. Observa los fenómenos explicados anteriormente y halla la frecuencia para la cual se produce el primer mínimo de tensión en la entrada.

10 Capítulo 11. Línea de transmisión Página ONDAS ESTACIONARIAS Y LONGITUD DEL CABLE Al aplicar una señal a un cable con el final no adaptado, la distribución de tensión a lo largo del cable varía con la distancia a la carga, debido a las ondas estacionarias que se crean por la reflexión en el final no adaptado. Suponiendo que las pérdidas son despreciables, la señal que llega al final del cable, y la que se refleja en ese mismo punto son iguales y están en fase, con lo que se suman.(er fig 6) eamos como se comportan esas dos ondas al ir aumentando la distancia "l" a la carga. Si las observáramos a una distancia de la carga igual a λ/8 veríamos que la onda incidente E1 tendría un ángulo en adelanto de 45º respecto al que tenía en carga (se supone que los vectores giran en el sentido de las agujas del reloj), mientras que la reflejada lo tendrá en retraso. Esto hace que la suma sea menor. Si las observáramos a una distancia λ/4 veríamos que E1 estaría 90º en adelanto respecto al que tenía en la carga, mientras que E2 estaría 90º de retraso. Esto hace que se resten, dando un mínimo de tensión. Se cumple que para una longitud L del cable tenemos el primer mínimo de tensión Dicho de otro modo: La onda estacionaria presenta un primer mínimo de tensión para una frecuencia tal que la longitud del cable sea 1/4 de la longitud de la onda eléctrica λ.. L = λ/ LÍNEA REAL En una línea real existen pérdidas. Ni la onda incidente ni la reflejada llegan en su totalidad al final y al inicio de la línea, respectivamente. Por el hecho de existir atenuación la fórmula (1) ya no es válida para cualquier punto de la línea. Sólo es válida para el final de la línea, o lo que es equivalente, sobre la impedancia de carga. Podemos, pues, expresar el coeficiente de reflexión (ρ) para una línea real únicamente para el caso que éste se exprese para el final de la línea mediante la fórmula siguiente: ρ = rf if ( 3 ) Donde: if, rf son las tensiones incidentes y reflejada respectivamente, al final de la línea. Una forma directa de medir el coeficiente de reflexión (ρ) sería simplemente evaluar por separado el valor de rf y de if y efectuar el cociente; pero en la práctica estas dos tensiones se hallan sumadas algebraicamente, dando una resultante, por lo tanto no es, físicamente, posible efectuar su medida por separado. Más adelante veremos como efectuar la medida del coeficiente de reflexión (ρ) en una línea real.

11 Capítulo 11. Línea de transmisión Página 11 Lógicamente conocidas Z 0 y Z r, matemáticamente es inmediato obtener (ρ) a partir de la ecuación (2) COEFICIENTE DE ATENUACIÓN (α) A los dos parámetros enumerados anteriormente para la línea ideal, hemos de añadir un tercero en una línea real. Es el Coeficiente de Atenuación (α); que da una medida de la caída de tensión en la línea por unidad de longitud. Llamaremos α l al coeficiente de atenuación total de una línea y α al coeficiente de atenuación por metro. El coeficiente, como el nombre sugiere, es un cociente. El coeficiente de atenuación por metro (α) es el cociente entre la tensión después de recorrer un metro y la tensión al inicio de ese metro. El coeficiente de atenuación de la línea α l, es el coeficiente entre la tensión al final de la línea y la tensión al inicio. 3.- MEDICIONES EN UNA LÍNEA REAL COEFICIENTE DE ATENUACIÓN DE LA LINEA (αl) Se puede medir de dos formas: - Con final de línea abierto (Z r = ) - Con línea adaptada (Z r = Z 0 )

12 Capítulo 11. Línea de transmisión Página LÍNEA ABIERTA i = Tensiones al inicio de la línea (Están formadas por las tensiones 1 y 4) f = Tensiones al final de la línea (Están formadas por las tensiones 2 y 3) eamos qué representan las tensiones antes citadas: 1.- Tensión incidente al inicio de la línea. Es la tensión entregada por el generador. Le llamaremos ii 2.- Tensión incidente al final de la línea. Corresponde a los pulsos que enviados por el generador llegan al final de la línea. Se representará por if. 3.- Tensión reflejada al final de la línea. Cuando Z r =, de la ecuación (2) se deduce que ρ =1 y de la (1) se obtiene: if = rf Luego para Z r = tenemos: f = if + rf = 2 if Si la línea fuera ideal, cuando Z r =, la tensión a final de la línea será el doble que la aplicada a la entrada de la línea. 4.- Tensión reflejada al inicio de la línea. La denominaremos ri. Corresponde a la señal que después de llegar al final de la línea vuelve de nuevo al inicio de la misma, aunque retrasada en el tiempo. En el caso de línea ideal ri = ii = if = rf Como las líneas son reales, existe un coeficiente de atenuación de la línea que se puede medir de dos formas: a) Midiendo en la entrada. Con final de línea abierto.

13 Capítulo 11. Línea de transmisión Página 13 r i= α l r f = = α. i f = α l i i 2 r f i f r i l i i α l = ri ii Siendo α l, el coeficiente de atenuación para una vez la longitud del cable. Podemos observar independientemente ri y ii inyectando unos pulsos suficientemente pequeños y de una frecuencia bastante elevada para que debido al tiempo que tardan en recorrer la línea al reflejarse al principio de ella ya están desfasados suficientemente que los podamos ver separados. b) Midiendo en la salida y en la entrada. Con final de línea abierto. = α α 2 r f = i f i f l ii f f= i f + r f = l ii α l = f 2 ii LÍNEA ADAPTADA Si Z r = Z 0 de (2) obtenemos ρ = 0 y de (1) r = 0 Como que if = α 1 ii α l = i f i i = salida entrada

14 Capítulo 11. Línea de transmisión Página COEFICIENTE DE ATENUACIÓN POR UNIDAD DE LONGITUD (α) EN FUNCIÓN DEL TOTAL α 1 Supongamos que tenemos una línea adaptada, de la cual conocemos su α 1 : Se cumplirá que: i1 = α ii i2 = α i1 = α 2 ii α = coeficiente de atenuación por metro i1 = tensión a la distancia de 1 metro i2 = tensión a la distancia de 2 metros if = α l ii Luego: α i f = l α = l α 1 i i Se insiste en la distinción entre "coeficiente de atenuación" y "atenuación". Atenuación es la disminución de la señal debido a las pérdidas en la línea, ya que toda línea física tiene una resistencia, y por lo tanto hay una caída de tensión. La atenuación sería la diferencia de tensiones entre el inicio y el final. Si a una línea de 100 metros, adaptada, aplicamos una tensión al inicio que podrá ser la unidad (1) y al final tuviéramos, por ejemplo 0,95 ; la atenuación en los 100 metros sería 0.05.

15 Capítulo 11. Línea de transmisión Página 15 La "atenuación por metro" será 0.05 : 100 = En cambio el coeficiente de atenuación por metro es un "cociente" entre la tensión a la distancia de un metro y la tensión al inicio. "El coeficiente de atenuación por metro," α, será: (1-0,0005) / 1 = 0, COEFICIENTE DE REFLEXIÓN (ρ) EN UNA LÍNEA REAL Estudiaremos el caso más general de una línea real cargada con una carga cualquiera distinta de la impedancia característica Debido a que no podemos distinguir entre if, rf, (puesto que en la salida sólo vemos una señal formada por la suma vectorial de if y rf ), veamos cómo podemos medir ρ previo conocimiento de α. En una línea real Z r - Z o ρ = Z r + Z o y también : ρ = r f i f Considerando una línea real, cargada con una Z r, tendremos que if rf rf Por definición tenemos que: ρ = if Como hemos dicho estos valores están sumados al final de la línea y no podemos medirlos directamente por separado. eamos de sustituirlos en función de los existentes al inicio de la línea, donde podemos medirlos por separado. Por una parte ri= α l. rf de donde rf = ri / α l Por otra parte if = α l. ii Luego ρ = rf if ri = α l α l. ii 1 =. 2 α l ri ii Nota: No es correcto volver a sustituir α l por el valor dado en la fórmula del apartado 3.1.1, pues los valores de ri y ii de dicho párrafo no son los mismos que los utilizados ahora en que la carga es distinta. La α l es la hallada antes y las ri y ii son las actuales.

16 Capítulo 11. Línea de transmisión Página REALIZACIÓN PRÁCTICA El Generador funcionando en modo simple, es importante respetar siempre el siguiente criterio: Rep. time > Duration > rise time + fall time El ajuste de delay debe permanecer al mínimo. En funcionamiento en modo doble el criterio debe ser: Rep. time > delay > duration > rise time + fall time. Para hacer visibles los anteriores resultados, una vez estudiado el funcionamiento del generador de impulsos, aplicaremos al cable negro grueso (de 31,5 metros) los impulsos procedentes del generador tales como los de la figura adjunta. Fig. 11 Si la salida del generador la conectamos al cable y al osciloscopio, veremos que aparecen en la pantalla los impulsos incidentes y los reflejados. El tiempo de retardo vendrá dado por la fórmula: τ = espacio velocidad 2 veces la longitud del cable = K c Fig. 12

17 Capítulo 11. Línea de transmisión Página 17 K es la constante de fase. Es la relación entre la velocidad en el cable ( c ) y la velocidad en el vacío (c) = elocidad de la luz = m/seg. Por tanto, no puede ser nunca mayor que la unidad. K = c c Determina: 1º La longitud del cable: l = λ / 4, basándose en las ondas estacionarias. Para ello halla la frecuencia a la que se produce el l er mínimo, y calcula λ. velocidad de transmisión λ = er f (del 1 mínimo) m/s 2º Halla la constante de fase K a partir de la longitud del cable y del tiempo de retardo. Nota: La velocidad de transmisión en un cable coaxial es de 2 x 10 8 m/s. 3º Dibuja el oscilograma a escala en los siguientes casos: a) para Z r = b) para Z r = 0 c) para el potenciómetro al máximo d) para el potenciómetro al mínimo 4º Halla la impedancia característica del cable. 5º Mide el coeficiente de atenuación por metro (α), de cada uno de los cables: a) con la línea abierta b) con la línea adaptada Nota: Dado que el pulso tiene todas las frecuencias múltiplo de la fundamental y que no son atenuadas todas por igual, resulta que después de pasar por el cable el pulso queda deformado. La parte menos atenuada corresponde a la frecuencia fundamental. El coeficiente de atenuación hallado sólo será correcto para esa frecuencia. 6º Mide el coeficiente de reflexión para cada uno de los cables teniendo en cuenta que se trata de una línea con pérdidas, a) para una Z r = 85 ohmios b) para una Z r = 30 ohmios Dibuja los oscilogramas obtenidos al hacer las anteriores medidas.

18 Capítulo 11. Línea de transmisión Página 18 7º Calcula estos mismos coeficientes de reflexión a partir de la fórmula (2). 8º Observa que la tensión al final de la línea, en los casos de circuito abierto es aproximadamente el doble de la de la entrada. 9º Utilizando una señal senoidal (generador de funciones) conectada al osciloscopio y a un cable largo, observar como varía la tensión al variar la frecuencia. Explica el porqué. Deduce la longitud del cable (er figura 6), recordando que la onda estacionaria presenta su primer mínimo de tensión para una frecuencia tal que su longitud de onda eléctrica λ es 4 veces la longitud del cable: λ = 4 l de donde l = λ / 4 Sabemos también que λ = c' / f Donde c' es la velocidad de propagación en el cable. Para un cable coaxial es aproximadamente: c' m/seg que se corresponde con una K=0.66

19 Capítulo 11. Línea de transmisión Página ANEXO: ESTUDIO TEÓRICO DE UNA LÍNEA SIN PÉRDIDAS Imaginemos una línea de conducción a través de la cual circula una onda senoidal (a) figura 1, de amplitud constante, cuyo valor instantáneo de la tensión Fig. 13 sería = A _ e j ω t Si nos ponemos a observarla en un punto cualquiera P veríamos que la amplitud varía entre los valores A y -A, debido a que al avanzar se va desplazando la fase, tal como se indica en las ondas (b y c). Por lo tanto a lo largo del tiempo podemos ver que la amplitud va variando teniendo siempre un valor máximo en cualquier punto de la línea. Consideremos el caso de una línea finita, en uno de cuyos extremos tenemos un generador y en el otro una impedancia de carga Z r, que puede tomar valores entre cero e infinito. La onda que llega a la carga, que llamaremos progresiva o incidente, podemos expresar la tensión instantánea en función del tiempo mediante la ecuación: i = A e j ω t e j β x j β x El termino e tiene en cuenta la variación de fase con la distancia x, ya que la línea puede considerarse formada por elementos inductivos y capacitivos, que son los que modifican la fase a lo largo de la línea. (No tenemos en cuenta ahora el elemento resistivo que determina las pérdidas de tensión, ya que hemos supuesto una línea sin pérdidas). x - ß - es la distancia de la carga al punto considerado. es la "constante de fase", que se define como una medida del régimen, de acuerdo con el cual la fase de la onda varía a medida que avanza a lo largo de la línea. La onda progresiva al llegar al extremo de la línea se refleja para caminar en sentido contrario. La onda reflejada podemos expresarla por la ecuación: r = ρ A e j ω t e -j β x

20 Capítulo 11. Línea de transmisión Página 20 donde: ρ es el coeficiente de reflexión de la carga, y viene dado por una de las siguientes ecuaciones: ρ = r i Z r - Z o ρ = Z r + Z o Siendo: Z 0 = a la impedancia característica de la línea, que es aquella impedancia para la cual no existe onda reflejada. Z r = a la impedancia con que está cargada la línea. En el caso de una línea abierta Z r = infinita y ρ = 1 En el caso de una línea cortocircuitada Z r = 0 y ρ = -1 En todo momento la amplitud de la tensión en un punto de la línea vendrá dada por la suma de las dos ondas, incidente y reflejada en ese punto. Por tanto: t = A e j ω t j β x -j β x ( + ρ ) Estudiemos la amplitud de esta onda en función de la distancia x a la carga. e e Fig. 14 Supongamos que el generador emite una onda senoidal de amplitud constante A (Fig. 3). Si en la anterior ecuación hacemos una suma de cosenos y senos, tendremos: A ω t e = A y pasamos de la forma exponencial a j - Para onda incidente: v i = A' (cos ßx + j sen ßx) - Para la onda reflejada: v r = A' (ρ cos ßx - j ρ sen ßx)

21 Capítulo 11. Línea de transmisión Página 21 1º.- Consideremos el caso en que Z r = ; ρ = 1 i = A' cos ßx + ja' sen ßx r = A' ρ cos ßx - ja'ρ sen ßx t = 2A' cos ßx + 0 Para x = 0 j ω t t = 2 A = 2 A e. Lo que nos dice que la tensión máxima en el extremo de una línea abierta es el doble de la del generador que ataca la línea, en el supuesto que estamos de que no hay pérdida en la línea. En el caso de pérdidas vendría multiplicado por el factor de pérdidas α (siempre menor de 1). Esto lo podemos representar vectorialmente en el campo complejo. La onda incidente viene representada por el vector A, pues, para x = 0, cos ßx=1, y sen ßx= 0. La onda reflejada, por las mismas razones, viene dada por A. Por lo tanto la suma sería la magnitud 2 A. En la 1, sería el valor máximo de la tensión en el punto B. eamos ahora la tensión en un punto anterior tal como el C. El vector incidente, suponiendo que los vectores giran en el sentido contrario a las agujas del reloj, estará situado antes, tal como en A C, y el vector de la onda reflejada un tiempo después, tal como A c, tarda un tiempo para ir de C a B y volver de B a C. La composición de los dos vectores nos dará un valor máximo menor tal como A 1. Del mismo modo si tomamos un punto anterior D, el vector incidente estará en una posición anterior tal como A D y el reflejado en A D'. Su composición nos dará una amplitud máxima menor tal como A 2. (nodos). Fig. 15 Tomando otro punto E, el vector incidente estará en A E, y el reflejado en A E'. La composición es cero. Si vamos tomando los puntos siguientes F, G, H, I, J, K, L, M y unimos los extremos obtendremos una senoide de la forma v = 2A. e jwt. emos que la amplitud máxima a lo largo de la línea va variando, presentando unos máximos (vientres) y unos mínimos La distancia de nodo a nodo es de π radianes, o sea, de λ/2. Siendo λ la longitud de una onda; que se define como la distancia a lo largo de la cual la onda ha modificado su fase en 2π radianes.

22 Capítulo 11. Línea de transmisión Página 22 Consecuencia: En microondas se halla la longitud de onda, midiendo la distancia entre dos máximos o dos mínimos próximos. Esto es, λ/2. Si se multiplica por 2 tendremos el valor de λ. 2º.- eamos lo que sucede cuando la línea está cortocircuitada En esta caso Z r = 0 y ρ = -1 Lógicamente la tensión en el extremo será cero. Pero la onda que incide, como sucede en un punto cualquiera, va tomando valores diferentes. Pero como el factor de reflexión ρ es igual a -1, la suma de la onda incidente y reflejada es cero, lo que significa que la onda reflejada está en oposición de fase. eamos: Onda incidente Onda reflejada i = A' (cos ßx + j sen ßx) r = A' (ρ cos ßx - ρ j sen ßx) Como ρ = -1 queda: i = A' cos ßx + A' j sen ßx r =-A' cos ßx + A' j sen ßx t = A' j sen ßx Para x = 0 t = 2A' j 0 = 0 La onda incidente viene representada por el vector A (figura 4) pues el cos ßx = 1. Luego el módulo del vector representativo será A. La onda reflejada tiene: - A' cosßx = -1 y A' jsen ßx = 0. Fig. 16 Luego el módulo del vector representativo será -A que está en oposición de fase con el incidente. Si vamos tomando puntos igual que antes tales como C, D, E, veremos que el vector resultante va aumentando hasta un valor máximo de 2A. Nota: Las figuras 1 y 1 aclararan mejor lo que pasa al sumarse la reflejada con la incidente. 3º.- En el caso que Z r = Z 0 O sea, cuando la impedancia de carga es igual a la impedancia característica de la línea, resulta que en la fórmula:

23 Capítulo 11. Línea de transmisión Página 23 ρ = Z Z r r - Z + Z Lo que significa que el coeficiente es nulo, y toda la energía de la onda es absorbida por la carga. La transmisión de potencia es máxima. o o = 0 eamos: i = A' cos ßx + A' j sen ßx r = A' ρ cos ßx - A' ρ j sen ßx t = A' cos ßx + A' j sen ßx Luego t = i (Como decíamos no hay onda reflejada).