Tema 3-Sistemas de partículas
|
|
- Adolfo Belmonte Quintana
- hace 7 años
- Vistas:
Transcripción
1 Tema 3-Sstemas de partículas
2 Momento lneal y colsones Momento lneal de un partícula Segunda ley de Newton dp F dt p mv Impulso I tb ta Fdt Teorema del mpulso I p B p A
3 Centro de masas 1 r M m r con M m 1 v M m v 1 a M m a r * Varables relatvas al centro de masas: r r * ; 0; v * v * 0; v El centro de masas respecto a sí msmo: r v ; a * a 0 * a a
4 Momento lneal de un sstema de partículas p mv Mv En un sstema de referenca nercal: F dp dt M ext a El centro de masas se mueve como s sobre el actuaran todas las fuerzas exterores y tuvera toda la masa del sstema
5 Impulso actuando sobre un sstema de partículas Las fuerzas nterores se anulan en el ímpulso I tb ta F dt tb ta F, ext dt tb ta F ext dt Teorema del mpulso: I ext p B p A
6 Colsones
7 Colsones Teorema del conservacón de momento lneal I 0 Dos partículas: p B p A p 1, B p, B p1, A p, A Colsones elástcas: se conserva la energía cnétca Colsones nelástcas: no se conserva la energía cnétca -Completamente nelástcas: las partículas salen undas
8 Energía cnétca de un sstema de partículas Demostrar que: N c v m Mv m v E * 1 ) ( Energía cnétca nterna: Energía cnétca de traslacón u orbtal: N N v m M v m M v v v 1 1 * 1 ; ; 1 Mv m v * ) ( 1 Donde:
9 El trabajo de las fuerzas nternas y externas se transforma en energía cnétca Las fuerzas externas e nternas nfluyen en la energía cnétca: W AB Wext Wnt Ec, B Ec, A El trabajo realzado por la resultante sobre el centro de masas es gual al ncremento de la energía cnétca orbtal B A F ext dr B A M dv dt dr 1 Mv, B 1 Mv, A
10 Par de fuerzas (1) Ejemplo: palo de hockey sobre el helo (sn rozamento) Dos fuerzas guales y opuestas que actuan sobre la msma línea de accón de un cuerpo no camban su estado de equlbro
11 Par de fuerzas () Dos fuerzas guales y opuestas que actuan sobre dferentes líneas de accón hacen rotar al palo de hockey
12 Momento de una fuerza respecto a un punto (1) r F El efecto de gro de una fuerza depende del módulo de la fuerza y de la dstanca de su línea de accón al punto. Y depende del punto.
13 Momento de una fuerza respecto a un punto () r F Dreccón: perpendcular al plano defndo por el punto y la fuerza Sentdo: regla de Maxwell para un vector que gra con el cuerpo rf sen( ) rf r F Depende del centro de momentos A o B
14 Momento de un par de fuerzas r F r F 1 1 r F r F df Perpendcular al plano defndo por las fuerzas Sentdo: avance de un tornllo que gra como graría el cuerpo: Vector lbre: no tene punto de aplcacón No depende de que puntos se toman en las líneas de accón
15 Sstema de fuerzas sobre un sóldo rígdo Un sstema de fuerzas es equvalente a la fuerza resultante aplcada en un punto y a un par de fuerzas gual al momento de las fuerzas respecto a ese punto. F F ; Las fuerzas nterores se anulan en la resultante y además dan momento de fuerzas nulo. r F Equlbro del soldo rígdo: F 0; 0 Centro de gravedad: en el se puede consderar aplcado el peso de un cuerpo. Es gual al centro de masas
16 Ejemplo: el columpo en equlbro F 0 0. Los pesos del nño y de la nña se encuentran aplcados en su centro de gravedad. El nño más pequeño se senta más lejos del fulcro para producr un momento gual en magntud al que produce la nña
17 Ejemplo: flexones Calcular la fuerza de reaccón opuesta a la que la gmnasta hace con los brazos y con los pes cuando está en equlbro.
18 Ejemplo: palancas en el cuerpo: el pe Los músculos de los gémelos tran del tendón de aqules. Se muestra el sstema equvalente de palancas.
19 Ejemplo: palancas en el cuerpo: la cabeza El centro de gravedad de la cabeza está delante del punto de apoyo en la columna. Hace falta accón múscular para mantener la cabeza derecha. Cuanto vale F M?
20 Ejemplo: palancas en el cuerpo: el brazo El bceps hace una fuerza para sostener el peso del antebrazo y del lbro. El trceps se supone relajado.
21 Momento angular
22 Momento angular de una partícula L r p r mv L rmvsen ( ) r mv rmv Demostrar el teorema del momento angular: dl dt
23 Momento angular de un sstema de partículas L O r p ; r con respectoal puntoo Demostrar el teorema del momento angular. S O es un punto de referenca fjo en algún sstema nercal: dl dt O O ; con O r F, ext
24 Momento angular y centro de masas Demostrar: L O r p L * O, L Momento angular del centro de masas L 0, ro, Mv Momento angular relatvo al centro de masas L * * r m v *
25 Teorema del momento angular y centro de masas El teorema del momento angular se cumple además por separado para cada componente del msmo. 1) Para una partícula de masa la del sstema y concentrada en el centro de masas. Con O fjo en un sstema de referenca nercal dl O, dt O, ; con O, ro, ) Con respecto al centro de masas a pesar de que este pueda estar acelerado y por lo tanto no ser un sstema nercal, es * decr F. Se cumple: ma dl dt * * ; con * * r F F, ext ext
26 Rotacón en torno a un eje -Aceleracón angular -Momento de nerca -Momento de fuerzas -Trabajo y energía en la rotacón - Momento angular en la rotacón
27 Rotacón: varables báscas
28 Aceleracón angular Velocdad angular d dt Aceleracón angular d dt Aceleracón tangencal a t R Aceleracón centrípeta a n v R R
29 Aceleracón angular: ejemplo Calcular la aceleracón angular de las ruedas s la moto acelera de 0 a km/h en 4, s la rueda tene un rado de 3
30 Momento de nerca de una partícula rf t rma t mr Dnámca de rotacón I Momento de nerca de una partcula I mr
31 Momento de nerca de un sstema de partículas Dnámca de rotacón para un eje fjo o que pase por el centro de masas I ext I I r r m dm
32 Algunos momentos de nerca Para ejes paralelos separados una dstanca d I I Md
33 Trabajo y energía en la rotacón Respecto a un eje fjo o que pase por el centro de masas: Energía cnétca de traslacón y rotacón: W rot dw E W 1 c rot rot W B A rot I F ds t I 1 B A Id d d dt B B d ; A Mv 1 B A I F rd d t Id A 1 I P
34 Ejemplo: helcóptero E c 1 Mv 1 I Calcular la energía cnétca de traslacón del helcoptero y de rotacón s las 4 aspas pueden asmlarse a barllas delgadas de 4 m de longtud y 50 kg de peso que gran a 300 rpm. M=1000 kg., v=0 m/s. Vease un rescate en helícoptero en las Azores en 014
35 Momento angular y su conservacón en la rotacón respecto a un eje
36 Momento angular y su conservacón L L z m v m r L I z Respecto a un eje fjo o que pase por el centro de masas: z, ext dl z dt S el momento de las fuerzas exterores es cero, se conserva el momento angular
37 Ejemplo: formacón del sstema solar El sstema solar tene el msmo momento angular que la nube de polvo orgnal
TEMA2. Dinámica I Capitulo 3. Dinámica del sólido rígido
TEM. Dnámca I Captulo 3. Dnámca del sóldo rígdo TEM : Dnámca I Capítulo 3: Dnámca del sóldo rígdo Eje nstantáneo de rotacón Sóldo con eje fjo Momento de nerca. Teorema de Stener. Conservacón del momento
Más detallesCapítulo 11. Movimiento de Rodamiento y Momentum Angular
Capítulo 11 Movmento de Rodamento y Momentum Angular 1 Contendos: Movmento de rodamento de un cuerpo rígdo. Momentum Angular de una partícula. Momentum Angular de un sstema de partículas. Momentum Angular
Más detallesCapítulo 11. Movimiento de Rodamiento y Momentum Angular
Capítulo 11 Movmento de Rodamento y Momentum Angular 1 Contendos: Movmento de rodamento de un cuerpo rígdo. Momentum Angular de una partícula. Momentum Angular de un sstema de partículas. Momentum Angular
Más detallesCinemática del movimiento rotacional
Cnemátca del movmento rotaconal Poscón angular, θ Para un movmento crcular, la dstanca (longtud del arco) s, el rado r, y el ángulo están relaconados por: 180 s r > 0 para rotacón en el sentdo anthoraro
Más detallesTEMA 2 Revisión de mecánica del sólido rígido
TEMA 2 Revsón de mecánca del sóldo rígdo 2.. ntroduccón SÓLDO RÍGDO SÓLDO: consderar orentacón y rotacón RÍGDO: CONDCÓN DE RGÍDEZ: - movmento: no se alteran dstancas entre puntos - se gnoran las deformacones
Más detallesSÓLIDO RÍGIDO (I) (cinemática)
SÓLDO RÍGDO () (cnemátca) ÍNDCE 1. ntroduccón. Momento del sóldo rígdo 3. Rodadura 4. Momento angular 5. Momento de nerca BBLOGRFÍ: Caps. 9 y 10 del Tpler Mosca, ol. 1, 5ª ed. Caps. 10 y 11 del Serway
Más detallesUna Ecuación Lineal de Movimiento
Una Ecuacón Lneal de Movmento Antono A. Blatter Lcenca Creatve Commons Atrbucón 3.0 (2015) Buenos Ares Argentna Este trabajo presenta una ecuacón lneal de movmento que es nvarante bajo transformacones
Más detallesUna Ecuación Lineal de Movimiento
Una Ecuacón Lneal de Movmento Antono A Blatter Lcenca Creatve Commons Atrbucón 30 (2015) Buenos Ares Argentna Este trabajo presenta una ecuacón lneal de movmento que es nvarante bajo transformacones entre
Más detallesUna Reformulación de la Mecánica Clásica
Una Reformulacón de la Mecánca Clásca Antono A Blatter Lcenca Creatve Commons Atrbucón 30 (2015) Buenos Ares Argentna Este trabajo presenta una reformulacón de la mecánca clásca que es nvarante bajo transformacones
Más detallesUna Reformulación de la Mecánica Clásica
Una Reformulacón de la Mecánca Clásca Antono A Blatter Lcenca Creatve Commons Atrbucón 30 (2015) Buenos Ares Argentna Este trabajo presenta una reformulacón de la mecánca clásca que es nvarante bajo transformacones
Más detallesCantidad de movimiento de una partícula: pi = mi vi Cantidad de movimiento del sistema: i i i. dt dt dt dt. Conjunto de partículas: 1 m 1
DFARN -- FFI DINÁMICA DE LOS SISTEMAS A CANTIDAD DE MOVIMIENTO Para una partícula: Cantdad de ovento de una partícula: p v Cantdad de ovento del sstea: p p v d( v F + F Para el sstea (suando para todas
Más detallesCentro de Masa. Sólido Rígido
Centro de Masa Sóldo Rígdo El centro de masa de un sstema de partículas es un punto en el cual parecería estar concentrada toda la masa del sstema. En un sstema formado por partículas dscretas el centro
Más detallesFUERZAS CENTRALES. Física 2º Bachillerato
FUERZAS CENTRALES 1. Fuerza central. Momento de una fuerza respecto de un punto. Momento de un fuerza central 3. Momento angular de una partícula 4. Relación entre momento angular y el momento de torsión
Más detallesCentro de Masa. Sólido Rígido
Centro de Masa Sóldo Rígdo El centro de masa de un sstema de partículas es un punto en el cual parecería estar concentrada toda la masa del sstema. En un sstema formado por partículas dscretas el centro
Más detallesESTÁTICA DEL SÓLIDO RÍGIDO
DSR-1 ESTÁTICA DEL SÓLIDO RÍGIDO DSR-2 ESTÁTICA DEL SÓLIDO RÍGIDO La estátca estuda las condcones bajo las cuales los sstemas mecáncos están en equlbro. Nos referremos úncamente a equlbro de tpo mecánco,
Más detalles( ) 2 3 a ( ) % τ ia. Solución:
Problema 1: El clndro unforme de rado a de la fgura pesaba en un prncpo 80 N. Después de taladrársele un agujero clíndrco de eje paralelo al anteror su peso es de 75 N. Suponendo que el clndro no deslza
Más detallesMecánica Clásica Alternativa II
Mecánca Clásca Alternatva II Alejandro A. Torassa Lcenca Creatve Commons Atrbucón 3.0 (2014) Buenos Ares, Argentna atorassa@gmal.com - versón 1 - Este trabajo presenta una mecánca clásca alternatva que
Más detallesCálculo de momentos de inercia
Cálculo de momentos de nerca Cuando el cuerpo es homogéneo y unforme el cálculo de momento de nerca es una ntegral - Dvdmos el cuerpo en elementos de masa nfntesmal dm, todos a la msma dstanca r del eje
Más detalles[1] [1 ] Esta condición evita que haya rotación del sistema Composición de fuerzas paralelas.
Tea 4 Ssteas de partículas 4.. Estátca y equlbro. 4... Condcones de equlbro. Las condcones de equlbro conssten en que para que un sstea esté en equlbro, la fuerza total externa aplcada debe ser nula: F
Más detallesObjetivos de aprendizaje. Esta guía es una herramienta que usted debe usar para lograr los siguientes objetivos:
epartamento de Físca, UTFSM Físca General II / Prof: A. Brunel. FIS120: FÍSICA GENERAL II GUÍA#6: Campo magnétco, efectos. Objetvos de aprendzaje. Esta guía es una herramenta que usted debe usar para lograr
Más detallesResumen TEMA 1: Teoremas fundamentales de la dinámica y ecuaciones de Lagrange
TEMA : Teoremas fundamentales de la dnámca y ecuacones de Lagrange Mecánca 2 Resumen TEMA : Teoremas fundamentales de la dnámca y ecuacones de Lagrange. Prncpos de dnámca clásca.. Leyes de ewton a) Ley
Más detallesEtáti Estática. 2.Centros de gravedad y 3.Momentos de inercia
Etát Estátca.Equlbro 2.Centros de gravedad y 3.Momentos de nerca Parte de la físca que estuda el equlbro de los cuerpos Partedelafíscaqueestudalasrelaconesexstentes entre las fuerzas que actúan en un cuerpo
Más detallesEn el espacio-tiempo, las moléculas pueden acumular energía cinéticas de tres maneras
Rotacón En el espaco-tempo, las moléculas pueden acumular energía cnétcas de tres maneras Por ejemplo, cuando agregamos calor a un gas monoatómco a volumen constante, toda la energía agregada aumenta la
Más detallesDiego Luis Aristizábal R., Roberto Restrepo A., Tatiana Muñoz H. Profesores, Escuela de Física de la Universidad Nacional de Colombia Sede Medellín
UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA SEDE MEDELLÍN FACULTAD DE CIENCIAS-ESCUELA DE FÍSICA FÍSICA MECÁNICA MÓDULO # : SISTEMA DE PARTÍCULAS -TEOREMAS GENERALES- Deg Lu Artzábal R., Rbert Retrep A., Tatana Muñz
Más detallesPROYECTO DE TEORIA DE MECANISMOS. Análisis cinemático y dinámico de un mecanismo plano articulado con un grado de libertad.
Nombre: Mecansmo: PROYECTO DE TEORIA DE MECANISMOS. Análss cnemátco y dnámco de un mecansmo plano artculado con un grado de lbertad. 10. Análss dnámco del mecansmo medante el método de las tensones en
Más detallesLECCIONES DEL CURSO DE MODELACIÓN MATEMÁTICA Y COMPUTACIONAL
LECCIONES DEL CURSO DE MODELACIÓN MATEMÁTICA Y COMPUTACIONAL POSGRADOS DE CIENCIAS DE LA TIERRA Y DE CIENCIA E INGENIERÍA DE LA COMPUTACIÓN UNAM AUTOR: ISMAEL HERRERA REVILLA 1 Basado en el Lbro Mathematcal
Más detallesTema 3. Sólido rígido.
Tema 3. Sóldo rígdo. Davd Blanco Curso 009-010 ÍNDICE Índce 1. Sóldo rígdo. Cnemátca 3 1.1. Condcón cnemátca de rgdez............................ 3 1.. Movmento de traslacón...............................
Más detallesTRABAJO Y ENERGÍA INTRODUCCIÓN. requiere como varia la fuerza durante el movimiento. entre los conceptos de fuerza y energía mecánica.
TRABAJO Y ENERGÍA INTRODUCCIÓN La aplcacón de las leyes de Newton a problemas en que ntervenen fuerzas varables requere de nuevas herramentas de análss. Estas herramentas conssten en los conceptos de trabajo
Más detallesCantidad de Momento, Conservación, Choques, Centro de Masa
Cantdad de Moento, Conseracón, Choques, Centro de Masa Moentu líneal Las fuerzas aplcadas en una dreccón que no pasa por el centro de graedad de un objeto producen un gro en éste objeto. Para edr la agntud
Más detallesTema 2: TEOREMAS ENERGÉTICOS
ema : EORES ENERGÉICOS Supongamos que las cargas aplcadas al sóldo crecen, progresvamente, desde cero hasta su valor fnal de una manera contnua. En ese caso, el trabajo W realzado por todas las cargas
Más detallesECUACION DINÁMICA DE ROTACIÓN PURA DE UN CUERPO RIGIDO ALREDEDOR DE UN EJE ω
ECUACION DINÁMICA DE ROTACIÓN PURA DE UN CUERPO RIGIDO ALREDEDOR DE UN EJE ω Suponiendo un cuerpo rígido que gira con velocidad angular ω alrededor del eje Z que permanece fijo al cuerpo. dl = ( dm R 2
Más detallesPRACTICA 3: ESTUDIO DEL EQUILIBRADO ESTÁTICO Y DINÁMICO. ROTACIÓN DE UN CUERPO RÍGIDO ALREDEDOR DE UN EJE FIJO.
PRACTCA 3: ESTUDO DEL EQULBRADO ESTÁTCO Y DNÁMCO. ROTACÓN DE UN CUERPO RÍGDO ALREDEDOR DE UN EJE FJO. 1. -NTRODUCCÓN TEÓRCA El objeto de la eperenca será el equlbrar estátca dnámcamente un sstema de masas
Más detallesFISICA I HOJA 9 ESCUELA POLITÉCNICA DE INGENIERÍA DE MINAS Y ENERGIA 9. CHOQUES FORMULARIO
9. CHOQUES FORMULARIO 9.1) Un proyectl de masa 0,05 kg, que se mueve con una velocdad de 400 penetra una dstanca de 0,1 m en un bloque de madera frmemente sujeto al suelo. Se supone que la fuerza deceleradora
Más detallesEQUILIBRIO DE LA BICICLETA
JUAN RIUS CAMPS EQUILIBRIO DE LA BICICLETA EDICIONES ORDIS 1 2 EDICIONES ORDIS GRAN VIA DE CARLOS III, 59, 2º, 4ª 19 de Marzo de 2010 08028 BARCELONA 3 4 EQUILIBRIO DE LA BICICLETA Resulta muy dfícl explcar
Más detallesMecánica. Cinemática Dinámica Trabajo y Energía. Sistemas de Partículas. Sólido Rígido. J.A. Moleón
FÍSICA I ecánca Departaento de Físca Unersdad de Jaén Cneátca Dnáca Trabajo y Energía Ssteas de Partículas Sóldo Rígdo J.A. oleón - Introduccón Un Sstea de Partículas se defne coo un conjunto de puntos
Más detallesDpto. Física y Mecánica
Dpto. Físca y Mecánca Mecánca analítca Introduccón Notacón Desplazamento y fuerza vrtual Fuerza de lgadura Trabao vrtual Energía cnétca. Ecuacones de Lagrange Prncpode los trabaos vrtuales Prncpo de D
Más detallesSemana 12: Tema 9 Movimiento Rotacional
Semana : Tema 9 Movmeno Roaconal 9. Velocdad y Aceleracón angular 9. Roacón con aceleracón angular consane 9.3 Energía cnéca roaconal 9.4 Cálculo de momeno de nerca y el eorema de los ejes paralelos Capíulo
Más detallesMecánica Clásica ( Partículas y Bipartículas )
Mecánca lásca ( Partículas y Bpartículas ) Alejandro A. Torassa Lcenca reatve ommons Atrbucón 3.0 (0) Buenos Ares, Argentna atorassa@gmal.com Resumen Este trabajo consdera la exstenca de bpartículas y
Más detallesEcuaciones de Movimiento
Facultad de Cenca Fíca y Matemátca Unverdad de Chle Ecuacone de Movmento Concepto báco 26 de octubre de 2011 Depatamento de Ingenería Mecánca ME4701- Vbracone Mecánca 1. Segunda Ley de Newton En un tema
Más detallesMecánica del Sólido Rígido
Mecánca del Sóldo Rígdo 1.- Introduccón Cnemátca, Dnámca y Estátca 2.- Cnemátca. Tpos de movmento del sóldo: Traslacón, Rotacón Movmento Plano General Movmento General 3.- Cnétca. Fuerzas y aceleracones.
Más detallesMomento angular o cinético
Momento angular o cinético Definición de momento angular o cinético Consideremos una partícula de masa m, con un vector de posición r y que se mueve con una cantidad de movimiento p = mv z L p O r y x
Más detallesDeterminar el momento de inercia para un cuerpo rígido (de forma arbitraria).
Unversdad de Sonora Dvsón de Cencas Exactas y Naturales Departamento de Físca Laboratoro de Mecánca II Práctca #3: Cálculo del momento de nerca de un cuerpo rígdo I. Objetvos. Determnar el momento de nerca
Más detallesCapítulo 10. Rotación de un Cuerpo Rígido
Capítulo 10 Rotación de un Cuerpo Rígido Contenido Velocidad angular y aceleración angular Cinemática rotacional Relaciones angulares y lineales Energía rotacional Cálculo de los momentos de inercia Teorema
Más detallesLa cinemática estudia como ya sabemos el movimiento como una relación espacio-temporal, sin analizar cuales son las causas que lo producen.
Capítulo 5 DINÁMICA 5.1. Introduccón La cnemátca estuda como ya sabemos el movmento como una relacón espaco-temporal, sn analzar cuales son las causas que lo producen. La dnámca tene por objeto el estudo
Más detallesFísica Curso: Física General
UTP IMAAS ísca Curso: ísca General Sesón Nº 14 : Trabajo y Energa Proesor: Carlos Alvarado de la Portlla Contendo Dencón de trabajo. Trabajo eectuado por una uerza constante. Potenca. Trabajo eectuado
Más detallesResumen TEMA 5: Dinámica de percusiones
TEM 5: Dnámca e percusones Mecánca Resumen TEM 5: Dnámca e percusones. Concepto e percusón Impulsón elemental prouca por una fuerza: F Impulsón prouca por una fuerza en un nteralo (t, t ): F Percusón es
Más detallesPRACTICA 4: ESTUDIO DEL EQUILIBRADO ESTÁTICO Y DINÁMICO. ROTACIÓN DE UN CUERPO RÍGIDO ALREDEDOR DE UN EJE FIJO.
RACTICA 4: ESTUDIO DEL EQUILIBRADO ESTÁTICO Y DINÁMICO. ROTACIÓN DE UN CUERO RÍGIDO ALREDEDOR DE UN EJE FIJO. 1. -INTRODUCCIÓN TEÓRICA El objeto de la eperenca será el equlbrar estátca y dnámcamente un
Más detallesEQUILIBRIO DE UN CUERPO RIGIDO
Manual e Laboratoro e ísca I C - UNMSM EQUILIBRIO E UN CUERPO RIGIO EXPERIENCIA Nº 6 Cuerpo rígdo: La dstanca entre dos puntos cualesquera del cuerpo permanece nvarante en el tempo. I. OBJETIVOS - Estudar
Más detallesMomento angular de una partícula. Momento angular de un sólido rígido
Momento angular de una partícula Se define momento angular de una partícula respecto de del punto O, como el producto vectorial del vector posición r por el vector momento lineal mv L=r mv Momento angular
Más detallesCapítulo V Dinámica del cuerpo rígido
Capítulo V Dnámca del cuerpo rígdo 5. Dnámca de un sstema de masas puntuales Hasta el momento hemos estudado la nteraccón de dos cuerpos puntuales. Corresponde ahora analzar lo que ocurre cuando tenemos
Más detallesFI1002 Sistemas Newtonianos Judit Lisoni Sección 6
F00 Sstemas Newtonanos Ju Lson Seccón 6 Undad 4C Sóldos ígdos: Toque y momento angula Undad 4D Sóldos ígdos: Rodadua o oda sn esbala Contendos Undad 4C.Foma otaconal de la segunda ley de Newton: momento
Más detallesTEMA 3: Dinámica II Capitulo 1. Trabajo y energía
TMA 3: Dnáca II Captulo. Trabajo y energía Bran Cox sts the world's bggest acuu chaber (BBC Two) https://www.youtube.co/watch?43-cfukgs TMA 3: Dnáca II. Captulo : trabajo y energía Concepto de trabajo.
Más detallesCI42A: ANALISIS ESTRUCTURAL. Programa CI42A
CI4A: ANALISIS ESTRUCTURAL Prof.: Rcardo Herrera M. Programa CI4A NÚMERO NOMBRE DE LA UNIDAD OBJETIVOS DURACIÓN 4 semanas Prncpo de los trabajos vrtuales y teoremas de Energía CONTENIDOS.. Defncón de trabajo
Más detallesMecánica del Sólido Rígido
Mecánca del Sóldo ígdo 1.- Introduccón Cnemátca, Dnámca y Estátca 2.- Cnemátca. Tpos de movmento del sóldo: Traslacón, otacón Movmento Plano General Movmento General 3.- Cnétca. Fuerzas y aceleracones.
Más detallesEstática. M = r F. donde r = OA.
Estática. Momento de un vector respecto de un punto: Momento de una fuerza Sea un vector genérico a = AB en un espacio vectorial V. Sea un punto cualesquiera O. Se define el vector momento M del vector
Más detallesVectores en el espacio
ectores en el espaco Los puntos y los vectores en el espaco se pueden representar como ternas de números reales (a,b,c) c b a Por el Teorema de Ptagoras, la norma del vector = (a,b,c) es = a 2 +b 2 +c
Más detallesDisipación de energía mecánica
Laboratoro de Mecáa y ludos Práctca 9 Dspacón de energía mecáa Objetvos El estudante medrá la energía que se perde por la accón de la uerza de rozamento. Determnar los cambos de la energía cnétca de un
Más detalles1. Sistemas Físicos 1
1. Sstemas Físcos 1. Sstemas Físcos 1 1.1. Introduccón 1.. Sstemas Mecáncos 3 1.3. Sstemas Eléctrcos 5 1.4. Sstemas Hdráulcos 7 1.5. Sstemas Múltples 11 1 1.1. Introduccón Sstemas lneales y no lneales.
Más detallesTEMA 4. TRABAJO Y ENERGIA.
TMA 4. TRABAJO Y NRGIA. l problema undamental de la Mecánca es descrbr como se moverán los cuerpos s se conocen las uerzas aplcadas sobre él. La orma de hacerlo es aplcando la segunda Ley de Newton, pero
Más detallesWww.apuntesdemates.weebl.es TEMA AMO EALARE Y VETORIALE. INTRODUIÓN e entende por magntud cualquer cualdad o propedad medble. ueden clasfcarse en: - Magntudes escalares: Quedan totalmente defndas cuando
Más detallesCinemática y dinámica del Cuerpo Rígido (no se incluye el movimiento de precesión y el del giróscopo)
Cnemátca y dnámca del Cuerpo ígdo (no se ncluye el movmento de precesón y el del gróscopo) El cuerpo rígdo El cuerpo rígdo es un caso especal de un sstema de partículas. Es un cuerpo deal en el cual las
Más detallesTEORÍA DE ESTRUCTURAS
TEORÍA DE ESTRUCTURAS TEA 4: CÁCUO DE ESTRUCTURAS POR E ÉTODO DE A DEFORACIÓN ANGUAR DEPARTAENTO DE INGENIERÍA ECÁNICA - EKANIKA INGENIERITZA SAIA ESCUEA TÉCNICA SUPERIOR DE INGENIERÍA DE BIBAO UNIVERSIDAD
Más detallesVectores VECTORES 1.- Magnitudes Escalares y Magnitudes Vectoriales. Las Magnitudes Escalares: Las Magnitudes Vectoriales:
VECTOES 1.- Magntudes Escalares y Magntudes Vectorales. Las Magntudes Escalares: son aquellas que quedan defndas úncamente por su valor numérco (escalar) y su undad correspondente, Eemplo de magntudes
Más detallesTema 2: Dinámica de la partícula
Tema : Dinámica de la partícula Leyes de Newton () Primera ley de Newton o ley de inercia Si 0, v Segunda ley de Newton ma cte Tercera ley de Newton o de acción y reacción El peso Peso: fuerza que la gravedad
Más detallesFísica I. TRABAJO y ENERGÍA MECÁNICA. Apuntes complementarios al libro de texto. Autor : Dr. Jorge O. Ratto
ísca I Apuntes complementaros al lbro de teto TRABAJO y ENERGÍA MECÁNICA Autor : Dr. Jorge O. Ratto Estudaremos el trabajo mecánco de la sguente manera : undmensonal constante Tpo de movmento varable bdmensonal
Más detallesCONTENIDO SÓLIDO RÍGIDO I. CINEMÁTICA. Definición de sólido rígido. Cálculo de la posición del centro de masas. Movimiento de rotación y de traslación
CONTENIDO Definición de sólido rígido Cálculo de la posición del centro de masas Movimiento de rotación y de traslación Movimiento del sólido rígido en el plano Momento de inercia Teorema de Steiner Tema
Más detallesExamen de Física-1, 1 del Grado en Ingeniería Química Examen final. Septiembre de 2014 Cuestiones (Un punto por cuestión).
Examen de Físca-, del Grado en Ingenería Químca Examen fnal. Septembre de 204 Cuestones (Un punto por cuestón. Cuestón (Prmer parcal: Un satélte de telecomuncacones se mueve con celerdad constante en una
Más detallesEnergía potencial y conservación de la energía
Energía potencal y conservacón de la energía Mecánca y Fludos Proa. Franco Ortz 1 Contendo Energía potencal Fuerzas conservatvas y no conservatvas Fuerzas conservatvas y energía potencal Conservacón de
Más detallesDINAMICA DEL PUNTO. Es el momento con respecto a un punto O de la cantidad de movimiento de una partícula móvil.
DINMIC DEL PUNTO Leyes de Newton Primera ley o ley de inercia: si sobre un sistema material no actúa fuerza alguna sigue en reposo o movimiento rectilíneo uniforme si inicialmente lo estaba. Segunda ley
Más detallesMECÁNICA CLÁSICA CINEMATICA. FAyA Licenciatura en Química Física III año 2006
Física III año 26 CINEMATICA MECÁNICA CLÁSICA La cinemática estudia el movimiento de los cuerpos, sin tener en cuenta las causas que lo producen. Antes de continuar establezcamos la diferencia entre un
Más detallesCantidad de movimiento
Cnétca 37 / 63 Cnétca Cantdad de momento Momento cnétco: Teorema de Koeng Energía cnétca: Teorema de Koeng Sóldo con punto fjo: Momento cnétco Sóldo con punto fjo: Energía cnétca Sóldo: Momento relato
Más detallesFuerzas distribuidas. 2. Momento de inercia
Dpto. Físca y Mecánca Fuerzas dstrbudas d Centro de gravedad centro de masas. Centro de gravedad, centro de masas. Momento de nerca ntroduccón. Fuerzas dstrbudas Cálculo de centrodes y centros de gravedad
Más detallesDinámica de la rotación Momento de un vector con respecto a un punto: vectores r y F y el sentido viene dado por la regla
00-0 Dinámica de la rotación Momento de un vector con respecto a un punto: M El momento del vector con respecto al punto O se define como el producto vectorial M r O Es un vector perpendicular al plano
Más detallesConservación del Momento Lineal y de la Energía
Conservacón del Moento Lneal y de la Energía Conservacón del Moento Lneal y de la Energía Objetvos Coprobar experentalente la conservacón del oento lneal edante choques elástcos e nelástcos. Coprobar la
Más detallesMomento Lineal y Choques. Repaso. Problemas.
Momento Lineal y Choques. Repaso. Problemas. Resumen: Momentum lineal.. El momentum lineal p de una partícula da masa m que se mueve con una velocidad v.unidad de momentum en el sistema SI: kg m/s. Momentum
Más detallesFísica General 1 Proyecto PMME - Curso 2007 Instituto de Física Facultad de Ingeniería UdelaR
Físca General 1 Proyecto PMME - Curso 2007 Insttuto de Físca Facultad de Ingenería UdelaR ANÁLISIS E INFLUENCIA DE DISTINTOS PARÁMETROS EN EL ESTUDIO DE LA ESTÁTICA DE CUERPOS RÍGIDOS. Sebastán Bugna,
Más detallesESCUELA SUPERIOR POLITÉCNICA DEL LITORAL FACULTAD DE CIENCIAS NATURALES Y MATEMÁTICAS DEPARTAMENTO DE FÍSICA
Preguntas de opción múltiple (4 puntos c/u) TERCERA EVALUACIÓN DE FÍSICA A SEPTIEMBRE 3 DE 05 SOLUCIÓN ) Un auto y un camión parten del reposo y aceleran al mismo ritmo. Sin embargo, el auto acelera por
Más detalles(c).- En equilibrio estático, el momento resultante respecto a cualquier punto es nulo. (d).- Un objeto en equilibrio no puede moverse.
Relacón de problemas DEPARTAMENTO DE FÍSICA ESCUELA POLITÉCNICA SUPERIOR UNIVERSIDAD DE JAÉN Equlbro estátco y elastcdad 1.- Verdadero o falso: (a).- F = 0 es sufcente para que exsta el equlbro estátco.
Más detallesModelado de un Robot Industrial KR-5
RESUMEN Modelado de un Robot Industral KR-5 (1) Eduardo Hernández 1, Samuel Campos 1, Jorge Gudno 1, Janeth A. Alcalá 1 (1) Facultad de Ingenería Electromecánca, Unversdad de Colma, km 2 Carretera Manzanllo-Barra
Más detallesÍndice. Leyes de Newton Interacción Gravitatoria Reacción en Apoyos Leyes del Rozamiento. Ejemplos. Leyes de la Dinámica en SRNI.
Índice Leyes de Newton Interacción Gravitatoria Reacción en Apoyos Leyes del Rozamiento Ejemplos Leyes de la Dinámica en SRNI Ejemplos Teorema de la Cantidad de Movimiento. Conservación. Teorema del Momento
Más detallesCOMO LO REPRESENTAMOS? VECTORES
Fuerzas COMO LO REPRESENTAMOS? Dado que las fuerzas tienen: DIRECCIÓN SENTIDO INTENSIDAD (módulo o magnitud) PUNTO DE APLICACIÓN dirección sentido intensidad Las representamos con flechas, que las denominamos
Más detallesCAPÍTULO I ESTÁTICA DE PARTÍCULAS
Resstenca e Materales. Capítulo I. Estátca e partículas. CAPÍTULO I ESTÁTICA DE PARTÍCULAS. Prncpos funamentales Los prncpos funamentales e la estátca e partículas se basan en los tres prncpos e Newton.
Más detallesDinámica del movimiento rotacional
Dinámica del movimiento rotacional Torca, momento angular, momento cinético o momento de torsión: La habilidad de una fuerza para rotar o girar un cuerpo alrededor de un eje. τ = r F r= es la posición
Más detallesUNIVERSIDAD DE SANTIAGO DE CHILE DEPARTAMENTO DE FISICA PROGRAMA DE PERFECCIONAMIENTO FUNDAMENTAL ESTATICA
Jornada Enero 200 ESTATICA CONCEPTOS PREVIOS:.- FUERZA: La fuerzas se clasfcan en: a) Fuerzas de accón a dstanca, son aquellas que nteractúan a una certa dstanca, por ejeplo: - Las fuerzas de capos gravtaconales
Más detallesPista curva, soporte vertical, cinta métrica, esferas metálicas, plomada, dispositivo óptico digital, varilla corta, nuez, computador.
ITM, Insttucón unverstara Guía de Laboratoro de Físca Mecánca Práctca : Colsones en una dmensón Implementos Psta curva, soporte vertcal, cnta métrca, eseras metálcas, plomada, dspostvo óptco dgtal, varlla
Más detallesFÍSICA I. Mecánica y Termodinámica PLAN DE ACTIVIDADES AÑO 2001 TRABAJO PRÁCTICO Nº 2
Unversdad Naconal del Nordeste acultad de Cencas Exactas y Naturales y Agrmensura ÍSICA I Mecánca y Termodnámca CARRERAS: Ingenería Eléctrca Ingenería Electrónca PLAN DE ACTIVIDADES AÑO 2001 TRABAJO PRÁCTICO
Más detalles10 cm longitud 30 m. Calcular: (a) la velocidad en el pie del plano inclinado si
Las pesas de la figura ruedan sin deslizar y sin 6 cm rozamiento por un plano inclinado 30 y de 10 cm longitud 30 m. Calcular: (a) la velocidad en el pie del plano inclinado si 100 cm las pesas parten
Más detallesTECNOLOGIA DE LA ENERGIA TERMICA
TECNOLOGIA DE LA ENERGIA TERMICA RADIACION S-S Marano Manfred Tecnología de la Energía Térmca 1 RADIACION S-S Indce 1. Objetvos 2. Alcance 3. Desarrollo Energía radante Absortvdad, reflectvdad y transmsvdad
Más detallesMECÁNICA CLÁSICA MAESTRÍA EN CIENCIAS (FÍSICA) Curso de Primer Semestre - Otoño 2014. Omar De la Peña-Seaman. Instituto de Física (IFUAP)
MECÁNICA CLÁSICA MAESTRÍA EN CIENCIAS (FÍSICA) Curso de Prmer Semestre - Otoño 2014 Omar De la Peña-Seaman Insttuto de Físca (IFUAP) Benemérta Unversdad Autónoma de Puebla (BUAP) 1 / Omar De la Peña-Seaman
Más detallesexiste una fuerza eléctrica entre ellas. Nos podemos hacer una pregunta si q Ese algo que rodea a la carga se conoce como CAMPO ELECTRIO CE
UNIVRSIDAD NACIONAL D INGNIRIA Curso: FISICA II CB 3U 1I Imagna. stas sentado cerca de Ruperta, una joven muy lnda que usa un perfume muy agradable. Pero Ruperta tene su amorcto, él llega y tenes que rte.
Más detallesLa representación Denavit-Hartenberg
La representacón Denavt-Hartenberg José Cortés Parejo. Marzo 8 Se trata de un procedmeto sstemátco para descrbr la estructura cnemátca de una cadena artculada consttuda por artculacones con. un solo grado
Más detallesSEGUNDO EXAMEN PARCIAL FÍSICA I MODELO 1
SEGUDO EXAME PARCIAL FÍSICA I MODELO.- Un ndvduo de 80 kg se encuentra en el etreo de una tala de 0 kg de asa 0 de longtud que flota en reposo sore la superfce de agua de un estanque. S el hore se desplaa
Más detallesSistemas de Varias Partículas.
Capítulo 6 Sstemas de Varas Partículas. Al estudar los sstemas con varas partículas surgen varos elementos adconales, como son los enlaces o lgaduras entre puntos, tanto nternos al sstema como externos,
Más detallesEquilibrio y elasticidad
Equlbro y elastcdad Condcones de equlbro Una partícula esta en equlbro s la resultante de todas las fuerzas (externas) que actúan sobre ella es cero Para cuerpos con extensón fnta: el centro de masa del
Más detallesDINÁMICA DE LA PARTÍCULA
DINÁMICA DE LA PARTÍCULA ÍNDICE 1. Introducción 2. Leyes de Newton 3. Principio de conservación del momento lineal 4. Tipos y ejemplos de fuerzas 5. Diagrama de fuerzas 6. Equilibrio de una partícula 7.
Más detallesESCUELA SUPERIOR POLITÉCNICA DE CHIMBORAZO
ESCUELA SUPERIOR POLITÉCNICA DE CHIMBORAZO Nombre: Marilyn Chela Curso: 1 nivel de Ing. Química TEMA: Relación entre la Dinámica Lineal y la Dinámica Rotacional. Dinámica rotacional: Se trabaja con el
Más detallesGuía de Laboratorio de Física Mecánica. ITM, Institución universitaria.
Guía de Laboratoro de Físca Mecánca. ITM, Insttucón unverstara. Práctca 0. Colsones. Implementos Psta curva, soporte vertcal, cnta métrca, eseras metálcas, plomada, dspostvo óptco dgtal, varlla corta,
Más detallesDepartamento: Física Aplicada III. Mecánica Racional (Ingeniería Industrial) Curso i q. k Como las coordenadas q k son libres queda
Departamento: Físca Aplcada III Mecánca Raconal (Ingenería Industral) Curso 007-8. Dnámca Analítca 1. Introduccón. Prncpo de D Alambert a. Enuncado: Cualquer poscón de una partícula puede ser consderada
Más detallesSistemas Lineales de Masas-Resortes 2D
Sstemas neales de Masas-Resortes D José Cortés Pareo. Novembre 7 Un Sstema neal de Masas-Resortes está consttudo por una sucesón de puntos (de ahí lo de lneal undos cada uno con el sguente por un resorte
Más detallesConsideremos un sólido rígido sometido a un sistema de fuerzas en equilibrío, es decir
1. PRINIPIO E TRJOS VIRTULES El prncpo de los trabajos rtuales, en su ertente de desplazamentos rtuales, fue ntroducdo por John ernoull en 1717. La obtencón del msmo dera de la formulacón débl (o ntegral)
Más detalles