F2Bach 1. Introducción. Noción de onda. Tipos de ondas 2. Magnitudes características de una onda 3. E cuac ó ió d n e l as on as arm

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Víctor Ríos Valverde
hace 6 años
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1 F Bach Movimiento ondulatorio 1. Introducción. Noción de onda. Tipos de ondas. Magnitudes características de una onda 3. Ecuación de las ondas armónicas unidimensionales i 4. Propiedad importante de la ecuación de ondas armónica 5. Estudio cualitativo de algunas propiedades de las ondas: Principio de Huygens 6. Algo más sobre interferencias 7. Transmisión de energía a través de un medio 8. Ondas estacionarias

2 1. Introducción. Noción de onda. Tipos de ondas Onda viajera yonda estacionaria Onda como propagación de energía desde un centro emisor y a través de un medio elástico. Propagación de energía sin transporte de materia Pulso y tren de ondas Tipos de Ondas: - Por el tipo de energía quepropaga: mecánicas o materiales il y electromagnéticas. - Por la relación entre la dirección de propagación y vibración: transversales y longitudinales. - Por el número de dimensiones en que se propaga p laenergía: Uni, Bi, Tridimensionales. Movimiento ondulatorio º Bach

3 Movimiento ondulatorio º Bach 3

4 . Magnitudes características de una onda Longitud de onda Amplitud λ = vt = Velocidad de propagación o de fase que depende de dos factores (fuerza recuperadora y masa inercial) Transversal en una cuerda v = η Longitudinal en un sólido γ RT Longitudinal en un gas v = M De una onda electromagnética en el vacío Número de onda. Rl Relación entre estas magnitudes. k = π y ω = π v= ω = λ T v f v = c = J ρ m/s en el vacío g λ T k T Movimiento ondulatorio º Bach 4

5 Ejemplo 1. En la superficie del agua de una piscina se propagan ondas de forma que un corcho, que flota libremente, realiza tres oscilaciones por segundo. Si la distancia entre dos crestas de onda consecutivas es de 0 cm. Calcula la velocidad de propagación de estas ondas. 0,6 gm s -1 Ejemplo. Calcula la longitud de onda de las ondas electromagnéticas que emite una emisora de radio cuya frecuencia es de 96,9 MHz. 3,1 m Movimiento ondulatorio º Bach 5

6 3. Ecuación de las ondas armónicas unidimensionales Ecuación de onda y = f(x, t) Supongamos un pulso (un mas) que viaja ij hacia la dh dcha. en el eje OX con velocidad constante v, y la elongación se mide en el eje OY. En el instante t = 0 el pulso se encuentra en x = 0 y la elongación vale y = A y(0,0) = Acos( ω 0 + ϕ) y(0, t) = Acos( ω t); a una distancia x una partícula se mueve con un retraso t' yxt (, ) = Acos( ω ( t t')) = Acos( ω ( t x )) = Acos( ω t k x+ ϕ0) v - Laelongaciónesfunción dexydet.sid se fija x... Si se fija t... - No hay que confundir velocidad de vibración de una partícula con velocidad de propagación de la onda. Movimiento ondulatorio º Bach 6

7 Ejemplo 3. Una onda transversal se propaga por una cuerda tensa, y su ecuación en unidades del sistema internacional es: Deduce: x= 0,060 sen( 4π t π x) - La longitud de onda, el periodo y la velocidad de propagación. - El sentido de la propagación. - Para t = s, la coordenada Y, así como la velocidad de un punto de la cuerda que se encuentra a 1 m del origen. 1 m; m s -1 ; positivo del eje OX; 0; 0,75 m s -1 Ejemplo 4. Una onda sinusoidal transversal que se propaga de derecha a izquierda tiene una longitud de onda de 0 m, una amplitud de 4,0 m y la velocidad con la que se propaga es de 00 m s -1. Establece la ecuación de onda y la velocidad transversal máxima (suponiendo una fase inicial nula). y = 40, sen 0π t + 01, π x 80π m s -1 ( ) Movimiento ondulatorio º Bach 7

8 4. Propiedad de la ecuación de ondas armónicas Una onda armónica es doblemente periódica, en el tiempo con un periodo T y en el espacio con una distancia λ. - Todos los puntos que disten entre sí nλ en la misma dirección de propagación están en fase. - Todos los puntos que equidisten del centro emisor están en fase frente de onda. (planas...) - Si el medio es homogéneo e isótropo, p, la dirección de propagación es perpendicular al frente de ondas y recibe el nombre de rayo. Movimiento ondulatorio º Bach 8

9 5. Estudio cualitativo de algunas propiedades p de las ondas: Principio de Huygens Principio de Huygens: Todo punto de un frente de ondas es centro emisor de nuevas ondas elementales cuya envolvente ente es el nuevo frente de ondas. - Reflexión: Definición y leyes - Refracción: Definición y leyes - Difracción: Definición - Polarización: Definición. Solo las ondas transversales se pueden polarizar. - Interferencias: Definición: Superposición de ondas en un punto. El caso más importante es cuando son coherentes Movimiento ondulatorio º Bach 9

10 Movimiento ondulatorio º Bach 10

11 Reflexión Refracción v CH DF 1 = v = DF CH v v 1 i = r t1 = t CF sen r = CF sen i DF CE v 1 v = v 1 v DF CE n1 seni = n senr CF sen i CF sen r t1 = t = v 1 v Movimiento ondulatorio º Bach 11

12 Difracción Polarización Movimiento ondulatorio º Bach 1

13 6. Interferencias Es la superposición p ondas y el caso más importante es la superposición de ondas coherentes. α + β α β y1 = A cos( ω t k x1 ) cos α + cos β = cos cos y = Acos( ω t k x) ( x x1) ( x + x1) y = y y Acos k cos t k 1+ y = ω y = Ar cos ωt k ( x + x1) Interferencia constructiva Ar = A x x1 = nλ Valores máximos cuando Interferencia destructiva Ar = 0 x x1 = (n+ 1) λ Valores mínimos cuando Movimiento ondulatorio º Bach 13

7. Transmisión de energía a través de un

onda es la del oscilador armónico que se

1 E = ka 1 1 dm1ω A1 = dm ω A 1 E = mω A

de1 = de 1 1 Intensidad de una onda es la

A 1dm ω A 1 ρ4πrdr ω A I I1 A1 r I I = =

14 7. Transmisión de energía a través de un medio La energía transportada por una onda es la del oscilador armónico que se reparte por todo el medio. 1 E = ka 1 1 dm1ω A1 = dm ω A 1 E = mω A ra = r A 1 1 ρ4πr drω A 4πr drω A 1 1 = ρ de1 = de 1 1 Intensidad de una onda es la potencia por unidad de superficie. E 1 dm1ω A1 1 ρ4πr1 dr ω A I 1 1 A1 I = I1 = I 1 = = St 4πrdt I A 1 4πrdt 1 1 mω A 1dm ω A 1 ρ4πrdr ω A I I1 A1 r I I = = = = = 4 4πr t πrdt 4πrdt I A r 1 Movimiento ondulatorio º Bach 14

15 Ejemplo 5. Para un sonido cuya intensidad es, W m - a10mdel foco emisor y que puede considerarse como una onda armónica esférica, calcula, suponiendo que no hay absorción de energía : - La energía emitida por el foco en medio minuto. - La amplitud de vibración a los 0 m del foco, si a los 10 m es de mm. 7, J; 1 mm Ejemplo 6. Una onda sinusoidal transversal que se propaga de derecha a izquierda tiene una longitud de onda de 0 cm, una amplitud de 4,0 m y la velocidad con la que se propaga es de 00 m s -1. Establece la ecuación de onda y la velocidad transversal máxima (suponiendo una fase inicial nula). y = 40, sen 0π t 01, π x 80π m s -1 ( ) Movimiento ondulatorio º Bach 15

16 8. Ondas estacionarias Cuando untren de ondas se confina en una región mediante fronteras se refleja y produce ondas estacionarias. Son la it interferencia i de dos ondas idénticas que se propagan en la misma direcciónió pero en sentidos contrarios. El perfil no se desplaza y existen it puntos fijos como los nodos y los vientres. Movimiento ondulatorio º Bach 16

17 Ecuación de una onda estacionaria y1 = Acos( ω t k x) y = Acos( ω t k x) Acos( ω t+ k x) = y = Acos( ω t+ k x) α + β α β cos cos sen sen sen y = y1+ y Donde A = Asen ( k x) r y Asen( k x) sen( ω t) α β = y = A r ( ω t ) En una onda estacionaria se producen Nodos, cuando la amplitud se anula y Vientres, cuando la amplitud es máxima que se cuceden periódicamente. Sucesión de Nodos A r = 0 x = n λ Sucesión de Vientres ( 1) λ Ar = A x= n+ 4 Movimiento ondulatorio º Bach 17

Db Debe aparecer un vientre en los extremos.

18 Ondas estacionarias en cuerdas y tubos abiertos ( ω ) ( ω ) y = Asen ( k x)sen t = A sen t Debe aparecer un nodo en los extremos. Db Debe aparecer un vientre en los extremos. λ L = n λ = L n v n como f = f = v λ L f = n L F η r Movimiento ondulatorio º Bach 18

19 Ondas estacionarias en tubos cerrados ( ω ) ( ω ) y = Asen ( k x)sen t = A sen t Debe aparecer un vientre en la boca y un nodo en el extremo. r λ 4L L= (n 1) λ = 4 ( n 1) como v (n 1) f = f = v λ 4L Movimiento ondulatorio º Bach 19

20 Determinación de la Velocidad del Sonido en el aire Se trata de medir ondas estacionarias en tubos abiertos. Estos siempre forman un nodo en la superficie del líquido y un vientre en la boca, de este modo la distancia entre la boca del tubo y el primer nodo será λ/4. Determinada esta distancia podremos calcular la longitud de onda λ y a partir de ella, conocida la frecuencia del diapasón la velocidad del sonido, v = f λ. λ/4 f Movimiento ondulatorio º Bach 0

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