OPTICA FISICA CAPITULO 4
|
|
- Alicia Serrano Piñeiro
- hace 6 años
- Vistas:
Transcripción
1 128 CAPITULO 4 OPTICA FISICA El principio de propagación rectilínea de la luz ha sido fundamental para la descripción de los fenómenos analizados en el capítulo anterior dedicado a la óptica geometrica; gracias a ese principio hemos podido reemplazar las ondas luminosas con los rayos que representan las direcciones de propagación de los frentes de onda y hemos podido obtener relaciones sencillas que dan cuenta, con buena aproximación, del comportamiento de algunos sistemas ópticos. Sin embargo, ya desde el siglo XVIIº Grimaldi había observado que la luz tenía la capacidad de bordear obstáculos de la misma forma como lo hacen las ondas que se propagan sobre la superficie de un estanque; este hecho contradecía el principio de propagación rectilínea y reforzaba la teoría acerca de la naturaleza ondulatoria de la luz. Para ilustrar lo anterior podemos pensar un sencillo experimento en el cual la luz procedente de una fuente puntual se hace incidir sobre una pantalla en la cual se haya abierto una ranura. Mientras la ranura sea bastante amplia, sobre otra pantalla paralela a la primera se formará una franja iluminada que puede correctamente interpretarse como la proyección geométrica de la ranura (Figura 4.1); también podrá observarse que dicha franja iluminada varía su anchura según la ranura se haga más amplia o más estrecha. Ocurre sin embargo que si la ranura se hace muy estrecha entonces la zona de iluminación en la pantalla se amplía evidenciando así que, en este caso, la luz no se propaga en forma rectilínea; este fenómeno llamado difracción se presenta cuando una onda (cualquiera que sea su naturaleza) se encuentra con obstáculos cuyas dimensiones son comparables con la longitud de onda. Fenómenos como el descrito y otros que analizaremos en este capítulo solamente pueden describirse utilizando un tratamiento ondulatorio; con relación a los fenómenos conexos con la luz éstos conforman esa parte de la física que normalmente se llama óptica física u ondulatoria. 128
2 129 Queda entonces claro que el fenómeno de la difracción establece el límite de aplicabilidad de las leyes de la óptica geométrica porque ésta se basa en el principio de propagación rectilínea que es el que precisamente falla cuando los obstáculos y/o rendijas que se interponen al paso de la luz tienen dimensiones comparables con su longitud de onda. 4.1 INTERFERENCIA PRODUCIDA POR DOS RENDIJAS Thomas Young, en el año 1800, realizó el primer experimento típicamente ondulatorio al producir interferencia entre las ondas generadas en dos rendijas. El aparato experimental, representado en la Figura 4.2, consistía de una fuente de luz al frente de la cual se colocaba una rendija S y luego dos rendijas S1, S2; la superposición de las dos ondas luminosas generadas en las dos rendijas producían una serie de franjas brillantes y oscuras (patrón de interferencia) sobre una pantalla paralela a las dos rendijas. El resultado del experimento de Young puede analizarse mediante un tratamiento ondulatorio y teniendo en cuenta el principio de Huygens, el cual establece que: "Cualquier punto sobre el cual llega una perturbación ondulatoria se vuelve fuente secundaria de ondas". 129
3 130 Con base en este principio la rendija S sobre la cual llega la luz se vuelve fuente secundaria de una onda luminosa y cuando esta onda llega a las rendijas S, S, éstas a su vez generan 1 2 las ondas que se superponen dando lugar al patrón de interferencia sobre la pantalla. Si las distancias SS 1 y SS 2 son iguales, las dos ondas cuando se generan en S, S, 1 2 están en fase entre sí de manera que, cuando se superpongan, darán lugar a una franja oscura o brillante dependiendo de la diferencia de fase que ellas presenten en cada punto de la pantalla; esta diferencia de fase dependerá, entonces, únicamente de la diferencia entre los recorridos de las dos ondas. Con relación a la Figura 4.3, supongamos que la pantalla sobre la cual se forma el patrón de interferencia esté lo suficientemente alejada de las dos rendijas para que pueda pensarse que las dos ondas que se superponen en el genérico punto P tengan líneas de propagación paralelas entre sí, nuestro problema consiste en determinar las condiciones de iluminación de un punto P cualquiera situado a la distancia x del centro 0 de la pantalla, donde 0 es el punto de intersección del eje del segmento SS 1 2 (eje óptico del sistema) con la pantalla. 130
4 131 Si los recorridos de las dos ondas generadas en las rendijas para llegar sobre el punto P son respectivamente r1, r2, entonces, en el punto P, las dos ondas podrán escribirse así: ( ) = sen ( ω + ϕ ) y p a k r t 1 1 ( ) = sen ( ω + ϕ ) y p a k r t 2 2 (4.1) donde hemos supuesto que las dos ondas tengan la misma fase inicial ϕ y la misma amplitud a ; esto último es cierto si las dos rendijas S, S tienen el mismo ancho. 1 2 La perturbación resultante en el punto P será: ( ) = ( ) + ( ) = sen ( ω + ϕ ) + sen ( ω + ϕ ) y p y p y p a k r t a k r t De acuerdo con lo que hemos dicho, en el segundo capítulo, acerca de la superposición de dos ondas armónicas de la misma frecuencia, la perturbación resultante es una onda armónica de la misma frecuencia de las dos ondas componentes cuya amplitud está dada por: A = 4a cos δ 2 (4.2) siendo δ la diferencia de fase entre las dos ondas que se superponen en el punto P, o sea: ( kr t ) ( kr t ) kr ( r) δ = 2 ω + ϕ 1 ω + ϕ = 2 1 (4.3) 131
5 132 Teniendo en cuenta que la intensidad de iluminación es proporcional al cuadrado de la amplitud, obtenemos: I( P) 2 = 4 i.cos δ 2 (4.4) relación que nos dice que la iluminación en cualquier punto P de la pantalla es cuatro veces la iluminación producida por una sola de las rendijas multiplicada por cos 2 δ 2 ; este último término implica que la iluminación de la pantalla no es uniforme sino que varía de punto a punto de acuerdo con el valor del desfase δ entre las dos ondas componentes. Por supuesto que en promedio la iluminación es 2i. La Figura 4.4 ilustra la variación de la iluminación con los valores de δ. Evidentemente habrá máxima iluminación, es decir interferencia constructiva, en los puntos en los que resulte cos 2 δ 2= 1 o sea δ = 2n π, mientras habrá mínima iluminación (en este caso I( P ) = 0 ), o sea interferencia destructiva, en los puntos para los cuales cos 2 δ 2= 0 o sea δ = ( 2n + 1) π, en ambos casos con n = 012,,... Teniendo en cuenta la ecuación (4.3) vemos que: 132
6 133 a) En los puntos en los cuales las dos ondas llegan con una diferencia de recorrido r2 r1 = nλ (4.5) n = 012,,... habrá interferencia constructiva. b) En los puntos en los cuales las dos ondas llegan con una diferencia de recorrido λ r2 r1 = ( 2n+ 1) 2 (4.6) n = 012,,... habrá interferencia destructiva. Las relaciones (4.5), (4.6) nos permiten entonces hacer previsiones acerca de las condiciones de iluminación de cualquier punto de la pantalla cuando para cada uno de esos puntos determinemos la diferencia de recorrido entre las dos ondas componentes. Podemos hacer ese cálculo con algunas aproximaciones; con relación a la Figura 4.3, habiendo supuesto la pantalla muy alejada de las dos rendijas y por lo tanto la trayectoria de las dos ondas paralelas entre sí, la diferencia de recorrido entre las dos ondas que llegan al punto P, identificado a través de su distancia con respecto al centro 0 de la pantalla o a través del ángulo θ entre el eje óptico del sistema y la dirección FP paralela a las trayectorias de las dos ondas, está dada por: r2 r1 = S2M = d senθ donde d es la distancia entre las rendijas S, S. Dado que la distancia D entre las 1 2 rendijas y la pantalla es muy grande, el ángulo θ es pequeño y por lo tanto: senθ tan θ = x D 133
7 134 de manera que: r r d x 2 1 =. (4.7) D Teniendo en cuenta las relaciones (4.5), (4.6) podemos concluir, de acuerdo con nuestras aproximaciones, que las franjas brillantes estarán localizadas, en la pantalla, a las distancias del centro: D xn B = nλ ; n = 012,,... (4.8) d mientras las franjas oscuras estarán localizadas (con respecto a 0 ) a las distancias: λ D xn 0 = ( 2n+ 1) ; n = 012,,... (4.9) 2 d De lo anterior se deduce que en el centro 0 de la pantalla estará localizada la franja brillante central mientras las demás franjas brillantes estarán separadas entre sí por la distancia D xb = λ ; entre dos franjas brillantes consecutivas estarán localizadas las franjas oscuras, d D también separadas por la distancia x0 = λ d. La Figura 4.5 ilustra estos resultados y resuelve el problema propuesto que consistía en la determinación de las condiciones de iluminación en cualquier punto de una pantalla dispuesta paralelamente a las dos rendijas S1, S2. 134
8 Superficies nodales y ventrales. Las ecuaciones (4.5), (4.6) que expresan las condiciones de interferencia constructiva o destructiva y que hemos utilizado para encontrar, con aproximaciones, la iluminación en los diferentes puntos de una pantalla lejana, pueden ahora utilizarse para determinar las condiciones de iluminación en cualquier punto del espacio en el cual las dos ondas generadas en las dos rendijas (que vamos ahora a suponer puntuales) se superponen. De hecho la ecuación (4.5) nos dice (por ejemplo!) que, para saber si un punto P cualquiera del espacio estará iluminado, basta calcular las distancias r1, r2 de este punto a las dos fuentes puntuales S1, S2 y verificar que la diferencia entre estas dos distancias r2 r1 sea un múltiplo entero de la longitud de onda de la luz empleada. Lo anterior sugiere que hay un conjunto de puntos, en el espacio, en los cuales las dos ondas interfieren constructivamente; este conjunto está determinado por la condición: r2 r1 = nλ ; n= 012,,,... (4.10) 135
9 136 Estos puntos de máxima iluminación son aquellos que están distribuidos sobre las superficies de los hiperbolóides pertenecientes a la familia descrita por la ecuación (4.10); evidentemente hay un hiperboloide para cada valor de n siendo el primero un hiperbolóide degenerado, en el sentido que para n = 0 se obtiene r2 r1 = 0 que corresponde a un plano perpendicular al segmento SS 1 2 y que pase por el punto medio F. Los demás hiperbolóides corresponden a los diferentes valores de n y corresponden a las superficies cuyos puntos están a las distancias r1, r2 de las dos fuentes puntuales S1, S2 cuya diferencia está dada por: r r =λ para n = r2 r1 = 2λ para n = 2 r2 r1 = 3λ para n = 3 y así sucesivamente. El valor de n que identifica cada uno de los hiperbolóides se llama orden de interferencia y los hiperbolóides sobre cuyas superficies están distribuidos los puntos en los cuales se produce la interferencia constructiva (es decir se presenta la máxima iluminación) constituyen las llamadas superficies ventrales. La Figura 4.6. muestra algunas de esas superficies ventrales y el corte de ellas con un plano que contenga las fuentes S1, S2; sobre ese plano pueden identificarse unas hipérbolas que unen los puntos en los cuales se produce interferencia constructiva y constituyen por lo tanto las líneas ventrales. De igual manera la (4.6) corresponde al lugar geométrico de los puntos del espacio en los cuales las dos ondas interfieren destructivamente; se trata de otra familia de hiperbolóides cada uno de los cuales se identifica por medio del valor de n, el primero de los cuales tiene ecuación: r r = λ para n =
10 137 luego están los otros: r2 r1 = 3 2 para n = 1 r2 r1 = 3 2 para n = 2 y así sucesivamente. Estos hiperbolóides intercalados a los que contienen los puntos de interferencia constructiva constituyen las llamadas superficies nodales, el corte de estas superficies con un plano que contenga las fuentes puntuales S1, S2 genera unas hipérbolas que unen los puntos de interferencia destructiva o sea las líneas nodales. 137
11 Coherencia espacial y temporal. Las ecuaciones (4.5), (4.6) que definen las condiciones de interferencia en cada punto del espacio en el cual se superponen las dos ondas luminosas generadas en las fuentes puntuales S 1 y S 2 nos dicen que la interferencia es constructiva o destructiva según la diferencia de recorrido de las dos ondas sea un múltiplo de la longitud de onda λ, o un múltiplo impar de la semilongitud de onda. Sin embargo, cuál es la longitud de onda que debe considerarse?. Como se ha visto en el Capítulo 3, aunque la luz visible constituya una pequeña porción del espectro electromagnético, a esta porción apartienen en todas las ondas e.m. que tengan longitudes de onda (en el vacío) comprendidas en el intervalo Å Å, asociando a cada longitud de onda un diferente color. Un haz de luz que contenga todas las longitudes de onda de la región del visible se define como un haz de luz blanca y puede separarse en sus colores componentes, p.e. a través de un prisma. Si bien la interferencia en luz blanca puede observarse, el patrón que se obtiene 138
12 139 resulta algo difuso y presenta coloraciones en todas las franjas excepto en la franja brillante central, la cual aparece perfectamente blanca. Para la mejor observación de un patrón de interferencia es preferible, por lo tanto, utilizar una fuente monocromática o sea una fuente que emita una sola longitud de onda y por lo tanto luz de un solo color. ( 1 ) De esta manera se evita que en cierto punto de espacio en el cual una determinada longitud de onda interfiera destructivamente haya otra longitud de onda que interfiera constructivamente y otras que produzcan condiciones intermedias de iluminación, situación ésta que obviamente dificulta el análisis del patrón de interferencia. Una fuente de luz estrictamente monocromática se dice entonces que presenta las características de coherencia espacial. Una fuente apta para realizar experimentos de interferencia debe además satisfacer otra condición fundamental que es la de coherencia temporal. En el análisis del experimento de doble rendija de Young hemos supuesto que las ondas secundarias que se generan en S1, S2 tenían la misma fase inicial (situación que se logra cuando las distancias SS 1 y SS 2 son iguales y el medio de propagación es isótropo) y que, por lo tanto, la diferencia de fase entre las dos ondas, en un punto P cualquiera, dependiera únicamente de la diferencia de recorridos. La condición de igualdad de las fases iniciales no es necesaria pero, para que la interferencia sea observable, sí es necesario que la diferencia de fase entre las dos ondas componentes sea estable en el tiempo. Si la diferencia de fase entre las dos ondas, que se superponen en un punto P, es variable en el tiempo, ocurre que las condiciones de iluminación en ese punto varían también en el tiempo lo que implica un desplazamiento de todo el sistema de franjas oscuras y brillantes que conforman el patrón de interferencia y si esta variación de las condiciones de iluminación es ( 1 ) Existen varios metodos para obtener luz monocromática, el más sencillo de los cuales consiste en colocar al frente de una fuente de luz blanca un filtro que transmite únicamente luz de un solo color (una sola longitud de onda). 139
13 140 rápida (más de 10 veces por segundo) nuestros ojos no alcanzan a percibir las condiciones de interferencia instantáneas sino que percibiremos la iluminación promedio. Esto es precisamente lo que ocurre cuando en una habitación encendemos dos bombillos; las ondas luminosas emitidas por los dos bombillos se superponen produciendo franjas de interferencia, sin embargo, debido a la rápida variación de las fases de las dos ondas, las condiciones de iluminación varían muy rápidamente en cada punto de la habitación haciendo imposible la detección de las franjas de interferencia. Se dice que en este caso la interferencia no es observable; por esta razón, si se utilizan fuentes convencionales, la interferencia es observable si, y sólo si, se desdobla una sola fuente. Dos fuentes que emitan ondas que presenten entre sí una diferencia de fase constante y que por lo tanto pueden producir interferencia observable, se dice que presentan, entre sí, coherencia temporal. 4.2 INTERFERENCIA EN PELICULAS DELGADAS Otro método para obtener dos fuentes coherentes desdoblando una sola fuente y producir interferencia observable consiste en hacer reflejar un haz de luz sobre las dos caras de una película delgada. Supongamos tres medios de índices de refracción n n n 1 2 3,, separados por superficies planas y supongamos que el medio de índice de refracción n 2 tenga un espesor e pequeño. 140
14 141 Los haces 1 y 2 reflejados por la película de índice de refracción n 2 son paralelos entre sí (Figura 4.8), por lo tanto, si a partir del punto C trazamos la perpendicular a su común dirección, podemos suponer que en adelante ellos tienen el mismo recorrido, de manera que la diferencia de fase que presentarán dependerá únicamente del hecho que mientras el haz 2 recorre la trayectoria AB+ BC en el medio de índice de refracción n 2 el haz 1 recorre la trayectoria AH en el medio de índice de refracción n 1. Dado que estas trayectorias se recorren en medios diferentes, debemos reducirlas (para compararlas) a las correspondientes trayectorias en el vacío, es decir a caminos ópticos. La diferencia de camino óptico entre los dos haces será entonces: ( ) = n2 AB+ BC n1 AH (4.11) Si prolongamos el rayo BC hacia el medio de índice de refracción n 3 hasta que cruce en D la normal a las superficies en la película pasante por A encontramos fácilmente que AB = BD= BC y también AG = GD= e de manera que: AB + BC = DB+ BC = DC (4.12) 141
15 142 Si a partir de A trazamos la perpendicular a la dirección DC y llamamos F al pie de esa perpendicular, obtenemos: DC = DF + FC = AB+ BC (4.13) y reemplazando en la (4.11): = n. DF + n. FC n. AH (4.14) Ahora bien, en los triángulos rectángulos ACH y ACF podemos establecer las siguientes relaciones: AH.senθ 1 = AC FC.senθ 2 = AC lo que implica que: AH.sen θ = FC.senθ (4.15) 1 2 Escribimos la Ley de Snell para la refracción que se produce en el punto A: n1 senθ 1= n2 senθ 2 y comparamos con la ecuación (4.15): FC AH n = 2 n1 o sea n1 FC = n2 AH (4.16) reemplazamos esta última relación en la (4.14) y obtenemos: = n2. DF (4.17) Analizando el triángulo rectángulo ADF : DF = AD.cos θ 2, es decir: DF = 2 e.cos θ 2, y por lo tanto: = 2 n 2. e.cosθ 2 (4.18) Esta es entonces la diferencia de camino óptico entre las dos ondas reflejadas por las dos caras de la película delgada. 142
16 143 Las condiciones de interferencia entre estas dos ondas pueden determinarse teniendo en cuenta que debe sumarse a la diferencia de fase producida por la diferencia de camino óptico aquella que puede presentarse en las reflexiones en los puntos A y B, de acuerdo con lo dicho en la sección Así por ejemplo, la onda 1 presenta desfase con respecto a la onda incidente si n onda 2 presenta desfase π con respecto a la onda incidente si n desfase entre las ondas 1 y 2 reflejadas está dado por: > n y la > n2; esto implica que el δ = k. + 0 si ninguna de las ondas 1 y 2 (o ambas) presenta desfase por reflexión. π Si una de las dos ondas 1 y 2 presenta desfase π por reflexión. Si suponemos que la onda incidente sea aproximadamente normal a la superficie o sea θ 1 0, tendremos también θ 2 0 lo que implica cos θ 2 1 y las condiciones de interferencia pueden escribirse así: 2π 2 2 2Nπ interferencia constructiva λ..ne+ eventual desfase π por reflexión = ( 2N + 1) π interferencia destructiva con N = 0123,,,... Esta relación nos permite calcular para cuales espesores de la película delgada se presenta interferencia constructiva o destructiva. Por ejemplo, si no debe sumarse el desfase π por reflexión porque ninguna de las dos ondas reflejadas (o ambas) presenta desfase tendremos: Nλ Espesores e NB de interferencia constructiva: en B = ; N = 012,,,... (4.19) 2 n 2 143
17 144 Espesores e N0 de interferencia destructiva: ( N + ) 2 1 λ en 0 = ; N = 012,,... (4.20) 4 n 2 Si solamente una de las dos ondas reflejadas presenta desfase π tendremos: Espesores e NB de interferencia constructiva: e ( N ) λ N B = ; N = 012,,,... (4.21) 4 n Nλ Espesores e N0 de interferencia destructiva: en 0 = ; N = 012,,... (4.22) 2 n2 2 Dado que en estas relaciones aparece la longitud de onda λ, para cada longitud de onda se tendrá una gama de espesores de la película para los cuales se presenta máxima iluminación u oscuridad. Si utilizamos, por ejemplo, una luz de longitud de onda λ, la película mirada en luz reflejada aparecerá del color asociado a esa longitud de onda en las zonas en las que su espesor sea uno de los que satisfacen la relación (4.19) o (4.21), según el caso. 4.3 ANILLOS DE NEWTON El fenómeno de la interferencia en películas delgadas es de frecuente observación en la vida cotidiana; los brillantes colores de las burbujas de jabón o los colores que presentan las manchas de aceite que flotan sobre un charco de agua son los ejemplos más comunes de este tipo de interferencia. Sin embargo efectuar experimentos cuantitativos, en estos casos, presenta alguna dificultad que puede resolverse utilizando un aparato de anillos de Newton ( 1 ) en el cual el espesor de la película puede determinarse en cada punto a través de una simple relación matemática. ( 1 ) Este aparato diseñado por Newton permitió determinar los espesores para los cuales se presentaban los diferentes colores analizando luz reflejada y luz transmitida; estos resultados le obligaron a asignar propiedades periódicas (longitudes de accesos de fácil reflexión o transmisión) a los corpúsculos luminosos que, según su teoría, constituían el haz de luz. 144
18 145 El aparato de anillos de Newton está constituido por una lente plano-convexa puesta sobre una lámina plana; la película en la cual ocurre la interferencia está constituida (en este caso) por el aire u otra sustancia que queda atrapada entre la superficie esférica de la lente y la superficie plana de la lámina.. Debido a la forma geométrica del aparato, el espesor de la película atrapada entre la lente y la lámina plana aumenta con la distancia r con respecto al punto de contacto central 0 y puede calcularse fácilmente en cada punto de la película cuando se conozca el radio de curvatura R de la superficie esférica de la lente plano-convexa. 145
19 146 Con relación a la Figura 4.10: CK + KP = CP ( ) R e + r = R de donde, desechando el término e 2, que es un infinitesimo del segundo orden: e = 2 r 2R (4.23) Evidentemente en todos los puntos situados a la misma distancia r con respecto al punto de contacto 0, la película tendrá el mismo espesor; de manera que los lugares geométricos de los puntos en los cuales la película tiene el mismo espesor serán círculos con centro en 0. Dado que, como hemos visto, las condiciones de interferencia dependen del espesor de la película, las franjas de interferencia constructiva y destructiva serán circulares con centro en 0. Consideremos entonces una película de una sustancia de índice de refracción n atrapada entre la lente y la lámina que supondremos de vidrio de índice de refracción n v. 146
20 147 La luz incidente genera dos ondas reflejadas en los puntos A y B situados en las interfases entre la lente y la película y entre la película y la lámina plana; supongamos sea e el espesor de la película, podemos determinar las condiciones de interferencia teniendo en cuenta que, cualquiera que sea el valor de n, entre las dos ondas reflejadas se presenta un desfase π por reflexión. ( 1 ) Esto quiere decir que, en ese punto de la película, habrá interferencia constructiva si el espesor satisface la condición (4.21): λ e = ( 2N + 1) ; N = 0123,,,... (4.24) 4 n ( 1 ) Las dos ondas reflejadas presentan entre sí siempre un desfase π dado que si n< n ν la onda 2 se desfasa con respecto a la onda incidente cuando se refleja en B, mientras la onda 1 no sufre desfase por reflexión; viceversa si n> n ν la onda 1 se desfasa con respecto a la onda incidente cuando se refleja en A mientras la onda 2 no sufre desfase por reflexión. 147
21 148 mientras se presentará interferencia destructiva si: λ e = N ; N = 0123,,,... (4.25) 2 n Lo anterior implica que, para cada longitud de onda λ hay aun conjunto de espesores que satisfacen las relaciones (4.24), (4.25) y por lo tan to un conjunto de círculos brillantes separados por círculos oscuros. Los radios de estos círculos brillantes u oscuros pueden calcularse fácilmente combinando la relación (4.23) con las (4.24), (4.25); así los círculos brillantes tendrán radios dados por: r N B = R. ( 2N + 1) 2n λ ; N = 012,,,... (4.26) mientras los radios de los círculos oscuros serán: RN.. λ rn 0 = ; N = 0123,,,... n (4.27) 4.4 DIFRACCION DE FRAUNHOFER POR UNA RENDIJA Hemos dicho, en la introducción de este capítulo, que el principio de propagación rectilínea de la luz se cumple mientras los obstáculos o las aberturas que se oponen a su propagación sean grandes en comparación con la longitud de onda, cuando esto no ocurre se produce el fenómeno de la difracción o sea la desviación de la luz de su propagación rectilínea. Un sencillo, pero muy diciente, experimento que puede realizarse para ilustrar este fenómeno, consiste en interponer una rendija estrecha al paso de la luz proveniente de una fuente puntual y analizar luego la luz que esta abertura proyecta sobre una pantalla. 148
22 149 Con un aparato como el ilustrado en la Figura 4.11 podrá observarse sobre la pantalla un conjunto de franjas brillantes y oscuras, que conforman el llamado patrón de difracción producido por una rendija. El patrón de difracción presenta una franja central relativamente ancha y brillante y, a ambos lados, otras franjas brillantes de intensidad decreciente (ver Figura 4.13): 149
23 150 Con relación a la Figura 4.13 es preciso aclarar que existen dos clases de difracción producidas por una rendija: a) Difracción de Fresnel que se presenta cuando las distancias D 1 y/o D 2 son finitas. b) Difracción de Fraunhofer que se presenta cuando las distancias D 1 y D 2 son infinitas. Analizaremos aquí únicamente la difracción de Fraunhofer, teniendo en cuenta que éste puede obtenerse con aparatos de dimensiones finitas utilizando oportunamente las propiedades focales de las lentes que se han expuesto en el capítulo anterior; para tal fin, como se ilustra en la Figura 4.14, basta colocar una lente convergente entre la fuente puntual y la rendija de manera que la fuente esté en el foco de la lente y otra lente convergente entre la rendija y la pantalla de manera que ésta coincida con el plano focal de la lente. 150
24 151 El análisis de la difracción de Fraunhofer se realiza suponiendo que cada punto, al interior de la rendija, sobre el cual llega la perturbación se convierte en fuente secundaria de la perturbación, de manera que las condiciones de iluminación en cada punto de la pantalla queden determinadas por la superposición de las ondas elementales generadas por los diferentes puntos de la rendija. Supongamos entonces que la rendija de ancho b se divida en infinitas rendijas de ancho infinitésimo dx en cada una de las cuales se genera una onda secundaria que se propaga hacia el punto P genérico de la pantalla. Dado que la distancia a la pantalla es infinita, en el punto P llegan infinitas ondas cuyas direcciones de propagación son paralelas entre sí y cuyas amplitud son todas iguales porque todas las rendijas tienen el mismo ancho infinitésimo dx. Si indicamos con da la amplitud infinitésima de cada una de las ondas generadas en las rendijas de ancho infinitésimo dx y con r 1, r 2, r 3... r n,... los recorridos de estas ondas para llegar al punto P de la pantalla, podemos escribir esas perturbaciones (en el punto P ) de la siguiente manera: 151
25 152 ( ) = ω ) ( ) =.sen( ω ) ( ) =.sen( ω ) y1 P da k r1 t y2 P da k r2 t y3 P da k r3 t M M M y P da k r t n ( ) =.sen( ω ) n r2 = r1 + dx.senθ r3 = r1 + 2dx.sen θθ r4 = r1 + 3dx.sen M M M rn = r1 + ( n 1). dx.senθ M M M Poniendo kdx..senθ = δ podemos escribir las ecuaciones de las ondas que se superponen en el punto P así: ( ) = ω ) ( ) =.sen( ω + ( ) =.sen( ω + 2δ) ( ) =.sen( ω + 3δ) M ( ) = ω + ( 1) y1 P da k r1 t y2 P da k r1 t y3 P da k r1 t y4 P da k r1 t M yn P da.sen k r t n. M M M [ 1 δ ] de manera que la perturbación resultante, en el punto P, será: ( ) ( ) ( ) ( ) y P = y1 P + y2 P +... yn P +... = = n da k r t + n 1 [ 1 ( 1) ].sen ω δ (4.28) Esta relación muestra que la perturbación resultante es la suma de infinitas ondas de amplitudes infinitésimas, cada una de las cuales presenta un desfase δ con respecto a la anterior. 152
26 153 Si utilizamos el método de fasores para determinar la resultante, debemos entonces representar infinitos vectores de módulo infinitésimo cada uno formando un ángulo δ con el anterior (Figura 4.16). El conjunto de estos vectores infinitésimos conforma evidentemente un arco de circunferencia DE y la amplitud de la onda resultante A p será igual a la longitud de la cuerda DE. Si C es el centro de la circunferencia a la que pertenece el arco DE y ρ su radio, podemos calcular la longitud de la cuerda DE teniendo en cuenta que el ángulo al centro α que se abre sobre el arco DE es igual al ángulo entre el primero y el último de los vectores que conforman el arco, es decir, es igual a la diferencia de fase entre las ondas emitidas en el extremo superior A y en el extremo inferior B de la rendija. Es obvio, por lo tanto, que α = kb..sen θ. Con relación a la Figura 4.16, obtenemos: Ap = DE = 2 DF = 2. ρ.senα (4.29) 2 Por otra parte: DE: α = 2π ρ : 2 π, de manera que: 153
27 154 ρ = DE (4.30) α En el centro 0 de la pantalla todas las ondas elementales que se generan en las infinitas rendijas infinitésimas de ancho dx llegan recorriendo exactamente la misma trayectoria, de manera que, en el punto 0, todas esas ondas llegan en fase y la amplitud de la onda resultante tendrá su máximo valor A 0 que es evidentemente igual a la suma de las amplitudes de las ondas componentes o sea A 0 tiene módulo igual a la longitud del arco DE. Reemplazando en la (4.30) y luego en la (4.29): A Ap = = α 2.sen α A0. sen (4.31) α α 2 Esta ecuación nos dice que la amplitud de la perturbación resultante en cualquier punto P de la pantalla es igual a la amplitud en el centro 0 multiplicada por sen α 2 α 2, donde π α = 2. b senθ. λ α π Si ponemos u= = bsen θ, la ecuación (4.31) puede escribirse: 2 λ u Ap = A0. sen (4.32) u o elevando al cuadrado y teniendo en cuenta que la intensidad de una onda es proporcional al cuadrado de su amplitud, podemos obtener la iluminación en cualquier punto P de la pantalla en función de la iluminación en el punto central: I p = I 0 sen u. u 2 (4.33) los máximos de iluminación corresponden, evidentemente, a los máximos y mínimos para la amplitud y estos pueden determinarse bajo la condición: 154
28 155 dap A u cos u sen u = 0 = 0 du 2 u que se satisface cuando ucos u sen u= 0 o sea cuando: u = tanu (4.34) Esta última es una ecuación trascendente cuyas soluciones podemos determinar, con buena aproximación, por vía gráfica mediante las intersecciones de la recta y = u con la gráfica de la función y = tanu. 155
29 156 La Figura 4.17 reporta las gráficas de la amplitud A p de la perturbación resultante y de la intensidad de iluminación I p para cualquier punto P de la pantalla; el análisis comparativo de las Figuras 4.17, 4.13 demuestra como la relación 4.33 describe satisfactoriamente los resultados experimentales. 156
30 157 Cabe anotar que en el punto central de la pantalla se presenta la máxima iluminación ( 1 ). y que las intensidades de las franjas brillantes laterales va disminuyendo a medida que nos alejamos del centro de la pantalla. Las franjas oscuras que separan las franjas brillantes están localizadas, evidentemente, en las posiciones en las cuales A p = 0 ; de acuerdo con la 4.32 los mínimos de difracción están dados por la condición: sen u = 0, es decir: u= nπ ; n= 123,,,... (4.35) y teniendo en cuenta la expresión explícita de u : λ sen θ n= n ; n =123,,,... (4.36) b ecuación que permite calcular los ángulos θ n bajo los cuales se verían las franjas oscuras situándose en el punto central M de la rendija de difracción. ( 1 ) Esto ocurre porque para el punto central de la pantalla θ = 0 de manera que π sen u u= b senθ = 0 y por lo tanto = 1, lo que implica Ip I λ u = 0. Desde el punto de vista fenomenológico este resultado es obvio, dado que, en el punto central de la pantalla, todas las ondas secundarias, emitidas por las infinitas rendijas de ancho infinitésimo dx mediante las cuales se ha dividido la rendija de ancho b, llegan habiendo recorrido trayectorias de igual longitud y por lo tanto están todas en fase entre sí, dando así lugar a la máxima amplitud para la perturbación resultante. 157
Practica nº n 5: Fenómenos de Difracción.
Facultad de Farmacia Universidad de Granada Departamento de Química Física Practica nº n 5: Fenómenos de Difracción. OBJETIVOS 1.Observar los fenómenos de difracción Rendija simple Rendija doble 2.Calcular
Más detallesNaturaleza ondulatoria de la luz. Difracción.
Objetivos Comprobar la naturaleza ondulatoria de la luz. Estudio de la difracción de la luz en diferentes rendijas y obstáculos. Estudiar la difracción de Fraunhofer por una rendija. Material Láser de
Más detallesProblemas de Ondas Electromagnéticas
Problemas de Ondas Electromagnéticas AP Física B de PSI Nombre Multiopción 1. Cuál de las siguientes teorías puede explicar la curvatura de las ondas detrás de los obstáculos en la "región de sombra"?
Más detallessuperficie de una lámina de aceite de linaza. Determine los ángulos θ y θ. El índice de refracción del aceite de linaza es 1,48.
EJERCICIOS OPTICA GEOMÉTRICA. 2.- El rayo de luz que se muestra en la Figura 2, forma un ángulo de 20 0 con la normal NN a la superficie de una lámina de aceite de linaza. Determine los ángulos θ y θ.
Más detallesEstudio de la coherencia espacial de una fuente de luz
Estudio de la coherencia espacial de una fuente de luz Clase del miércoles 29 de octubre de 2008 Prof. María Luisa Calvo Coherencia espacial Está ligada a las dimensiones finitas de las fuentes de luz.
Más detallesBolilla 12: Óptica Geométrica
Bolilla 12: Óptica Geométrica 1 Bolilla 12: Óptica Geométrica Los contenidos de esta bolilla están relacionados con los principios primarios que rigen el comportamiento de los instrumentos ópticos. La
Más detalles2- Describa y deduzca las expresiones matemáticas correspondientes al experimento de la doble rendija de Young.
ASIGNATURA FISICA II AÑO 2012 GUIA NRO. 14 INTERFERENCIA, DIFRACCION Y POLARIZACION Bibliografía Obligatoria (mínima) Capítulos 37 y 38 Física de Serway Tomo II PREGUNTAS SOBRE LA TEORIA Las preguntas
Más detallesBLOQUE 4.1 ÓPTICA FÍSICA
BLOQUE 4.1 ÓPTICA FÍSICA 1. NATURALEZA DE LA LUZ Hasta ahora hemos considerado a la luz como algo que transporta energía de un lugar a otro. Por otra parte, sabemos que existen dos formas básicas de transportar
Más detallesEJERCICIOS DE SELECTIVIDAD LA LUZ Y LAS ONDAS ELECTROMAGNÉTICAS
EJERCICIOS DE SELECTIVIDAD LA LUZ Y LAS ONDAS ELECTROMAGNÉTICAS 1. Un foco luminoso puntual está situado bajo la superficie de un estanque de agua. a) Un rayo de luz pasa del agua al aire con un ángulo
Más detalles13. Por qué no se observa dispersión cuando la luz blanca atraviesa una lámina de vidrio de caras planas y paralelas? 14. Sobre una lámina de vidrio,
PROBLEMAS ÓPTICA 1. Una de las frecuencias utilizadas en telefonía móvil (sistema GSM) es de 900 MHz. Cuántos fotones GSM necesitamos para obtener la misma energía que con un solo fotón de luz violeta,
Más detallesLa luz. Según los datos del problema se puede esbozar el siguiente dibujo:
La luz 1. Se hace incidir sobre un prisma de 60º e índice de refracció un rayo luminoso que forma un ángulo de 45º con la normal. Determinar: a) El ángulo de refracción en el interior del prisma. b) El
Más detallesParte 4: La Luz. Telescopio óptico espacial Hubble. Telescopio de Galileo. J.M. Maxwell
Parte 4: La Luz 1 Parte 4: La Luz J.M. Maxwell 1831-1879 Telescopio de Galileo Es imposible pensar en vida sin luz. Los vegetales, base de la cadena alimenticia, a través de la fotosíntesis extraen de
Más detallesCapítulo 4. Rejillas de difracción.
Capítulo 4 Rejillas de difracción. 4.1 Introducción. En este capítulo se estudiarán las rejillas de difracción así como se mencionará el papel que juega dentro de la óptica, también se muestra una imagen
Más detallesInterferencia producida por dos fuentes sincrónicas. Experiencia de Young
Interferencia producida por dos fuentes sincrónicas. Experiencia de Young V.Tardillo *, E.Chávez **,C.Arellano *** Labortorio de Física IV Facultad de Ciencias Físicas, Universidad Nacional Mayor de San
Más detalles7. Difracción n de la luz
7. Difracción n de la luz 7.1. La difracción 1 7. Difracción de la luz. 2 Experiencia de Grimaldi (1665) Al iluminar una pantalla opaca con una abertura pequeña, se esperaba que en la pantalla de observación
Más detallesÓPTICA GEOMÉTRICA. Es el fenómeno que se observa cuando un rayo de luz incide sobre una superficie y se refleja. Su estudio se basa en dos leyes:
ONDAS LUMINOSAS La luz que nos llega del sol (luz blanca), está compuesta por rayos de luz de diferentes colores. Este conjunto de rayos constituye lo que se llama espectro visible, el cual, es una zona
Más detallesÁREA DE FÍSICA GUÍA DE APLICACIÓN TEMA: ACÚSTICA Y ÓPTICA GUÍA: 1203 ESTUDIANTE: FECHA:
ÁREA DE FÍSICA GUÍA DE APLICACIÓN TEMA: ACÚSTICA Y ÓPTICA GUÍA: 1203 ESTUDIANTE: E-MAIL: FECHA: ACÚSTICA Resuelva cada uno de los siguientes problemas haciendo el proceso completo. 1. Un estudiante golpea
Más detallesÓPTICA GEOMÉTRICA: REFLEXIÓN Y REFRACCIÓN DE LA LUZ
1 ÓPTICA GEOMÉTRICA: REFLEXIÓN Y REFRACCIÓN DE LA LUZ INTRODUCCIÓN TEÓRICA: La característica fundamental de una onda propagándose por un medio es su velocidad (v), y naturalmente, cuando la onda cambia
Más detallesDifracción e Interferencia: Experimento de Young
Universidad Nacional Autónoma de Honduras Facultad de Ciencias Escuela de Física Difracción e Interferencia: Experimento de Young Elaborado por: Sofía D. Escobar, Miguel A. Serrano y Jorge A. Pérez Introducción
Más detallesÓPTICA GEOMÉTRICA. Teniendo en cuenta que se trata de ángulos paraxiales, la expresión se puede simplificar a: En el triángulo APC:
ÓPTICA GEOMÉTRICA Conceptos generales: Imágenes reales. No se ven a simple vista, pero pueden recogerse sobre una pantalla. Se forman por la intersección de rayos convergentes. Imágenes virtuales. No existen
Más detallesANALOGIAS. (Págs. 70, 71, 72 y 73).
1 LICEO SALVADOREÑO CIENCIA, SALUD Y MEDIO, AMBIENTE HERMANOS MARISTAS PROFESORES: CLAUDIA POSADA / CARLOS ALEMAN GRADO Y SECCIONES: 9º: A, B, C, D Y E. UNIDAD N 5: ONDAS, LUZ Y SONIDO. GUIA N 1 ANALOGIAS.
Más detallesONDAS Y PERTURBACIONES
ONDAS Y PERTURBACIONES Fenómenos ondulatorios Perturbaciones en el agua (olas) Cuerda oscilante Sonido Radio Calor (IR) Luz / UV Radiación EM / X / Gamma Fenómenos ondulatorios Todos ellos realizan transporte
Más detallesInterferencia Luminosa: Experiencia de Young
Interferencia Luminosa: Experiencia de Young Objetivo emostrar el comportamiento ondulatorio de la luz a través de un diagrama de interferencia. Equipamiento - Lámpara de Filamento rectilíneo - Soporte
Más detallesLa luz y las ondas electromagnéticas
La luz y las ondas electromagnéticas Cuestiones (96-E) a) Qué se entiende por interferencia de la luz? b) Por qué no observamos la interferencia de la luz producida por los dos faros de un automóvil? (96-E)
Más detallesSESIÓN 8. Redes de difracción. Espectroscopia.
SESIÓN 8. Redes de difracción. Espectroscopia. TRABAJO PREVIO 1. Conceptos fundamentales. Cuestiones 1. Conceptos fundamentales. Difracción. La difracción es un fenómeno óptico que se produce cuando la
Más detallesFísica P.A.U. ÓPTICA 1 ÓPTICA
Física P.A.U. ÓPTICA 1 ÓPTICA PROBLEMAS DIOPTRIO PLANO 1. Un rayo de luz de frecuencia 5 10¹⁴ Hz incide con un ángulo de incidencia de 30 sobre una lámina de vidrio de caras plano-paralelas de espesor
Más detallesIV - ÓPTICA PAU.98 PAU.98
1.- Dónde debe colocarse un objeto para que un espejo cóncavo forme imágenes virtuales?. Qué tamaño tienen estas imágenes?. Realiza las construcciones geométricas necesarias para su explicación PAU.94
Más detallesProblemas. La interferencia constructiva se dará cuando se cumpla la ecuación
Problemas 1. Dos rendijas estrechas distantes entre si 1,5 mm se iluminan con la luz amarilla de una lámpara de sodio de 589 nm de longitud de onda. Las franjas de interferencia se observan sobre una pantalla
Más detallesDESARROLLO. La frecuencia tiene una relación inversa con el concepto de longitud de onda, a mayor frecuencia menor
CONSIGNAS TP1 Teoría de la luz Desarrollar una investigación teniendo como base el origen de la luz como fenómeno físico y su comportamiento. Dicho trabajo práctico requiere rigor en los datos técnicos
Más detallesDpto. de Física y Química. IES N. Salmerón A. Ondas 6.2 ( )
CUESTIONES 1. (2004) a) Por qué la profundidad real de una piscina llena de agua es siempre mayor que la profundidad aparente? b) Explique qué es el ángulo límite y bajo qué condiciones puede observarse.
Más detallesUNIVERSIDAD CATOLICA ANDRES BELLO FACULTAD DE INGENIERIA DEPARTAMENTO DE FÍSICA LABORATORIO DE FÍSICA II TELECOMUNICACIONES OPTICA FISICA
UNIVERSIDAD CATOICA ANDRES BEO FACUTAD DE INGENIERIA DEPARTAMENTO DE FÍSICA ABORATORIO DE FÍSICA II TEECOMUNICACIONES OPTICA FISICA Una onda es una perturbación física de algún tipo que se propaga en el
Más detallesFORMACIÓN DE IMÁGENES EN ESPEJOS
FORMACIÓN DE IMÁGENES EN ESPEJOS La reflexión que producen los objetos depende de las características de los cuerpos, de esta forma existen dos tipos de reflexiones a saber: 1.- Reflexión especular o regular.
Más detallesVIBRACIONES Y ONDAS 1. 2.
VIBRACIONES Y ONDAS 1. 2. 3. 4. Un objeto se encuentra sometido a un movimiento armónico simple en torno a un punto P. La magnitud del desplazamiento desde P es x. Cuál de las siguientes respuestas es
Más detallesSeminario 1: Reflexión, Refracción y ángulo crítico
Seminario 1: Reflexión, Refracción y ángulo crítico Fabián Andrés Torres Ruiz Departamento de Física,, Chile 21 de Marzo de 2007. Problemas 1. Problema 16, capitulo 33,física para la ciencia y la tecnología,
Más detallesTEORIA ELECTROMAGNETICA CLASE 10 SOLUCIONES DE LA ECUACION DE ONDA
TEORIA ELECTROMAGNETICA CLASE 10 SOLUCIONES DE LA ECUACION DE ONDA Onda Electromagnética ESTA FORMADA POR UN PAR DE CAMPOS (UNO ELECTRICO Y OTRO MAGNETICO) QUE VARIAN CON LA POSICION Y EL TIEMPO ESA ONDA
Más detallesÓPTICA. 1. Introducción. 2. Influencia del medio: índice de refracción. 3. Óptica Física Principio de Huygens Reflexión y refracción.
ÓPTICA. Introducción La óptica es la parte de la Física que estudia los fenómenos que se nos manifiestan por el sentido de la vista. Los manantiales de luz son los cuerpos luminosos, bien por sí mismos,
Más detallesLa propagación de la luz
La propagación de la luz 1. Introducción La luz es una onda electromagnética. Sin embargo, muchos aspectos de las ondas luminosas se pueden comprender sin considerar su carácter electromagnético. En efecto,
Más detallesEn qué consisten los fenómenos ondulatorios de :
Cuáles son las características de una onda? Cuáles son los tipos de ondas que existen? Cuáles son las diferencias más importantes entre las ondas mecánicas y las electromagnéticas? En qué consisten los
Más detallesESCUELA SUPERIOR POLITÉCNICA DEL LITORAL INSTITUTO DE CIENCIAS FÍSICAS II TÉRMINO PRIMERA EVALUACIÓN DE FÍSICA GENERAL II SOLUCIÓN
ESCUELA SUPERIOR POLITÉCNICA DEL LITORAL INSTITUTO DE CIENCIAS FÍSICAS II TÉRMINO 2011-2012 PRIMERA EVALUACIÓN DE FÍSICA GENERAL II SOLUCIÓN PRIMERA PARTE: Ejercicios de opción múltiple (2 puntos c/u)
Más detallesF2 Bach. Movimiento ondulatorio
1. Introducción. Noción de onda. Tipos de ondas 2. Magnitudes características de una onda 3. Ecuación de las ondas armónicas unidimensionales 4. Propiedad importante de la ecuación de ondas armónica 5.
Más detallesOndas. Prof. Jesús Hernández Trujillo Facultad de Química, UNAM. Ondas/J. Hdez. T p. 1
Ondas Prof. Jesús Hernández Trujillo Facultad de Química, UNAM Ondas/J. Hdez. T p. 1 Introducción Definición: Una onda es una perturbación que se propaga en el tiempo y el espacio Ejemplos: Ondas en una
Más detallesTÍTULO - Experimentos con fotones
TÍTULO - Experimentos con fotones Resumen ranuras y rendijas Pantallas LCD/TRC Luz laser Autor: Felipe Paz Gómez Madrid 2016 1 Newton tenía razón El fotón es una partícula Ondas estanque Resumen experimentos
Más detallesLA LUZ. 1.- Qué es la luz?
1.- Qué es la luz? LA LUZ La luz es una radiación que se propaga en forma de ondas. Las ondas que se pueden propagar en el vacío se llaman ONDAS ELECTROMAGNÉTICAS. La luz es una radiación electromagnética.
Más detallesLa luz su naturaleza y su velocidad. Naturaleza de la luz II
Tema IV Lección 1ª La luz su naturaleza y su velocidad La luz vista por Newton y por Einstein. La luz como onda. Polarización, reflexión y refracción Propagación de la luz. Espejismos y arco iris Lección
Más detallesESCUELA SUPERIOR POLITÉCNICA DEL LITORAL INSTITUTO DE CIENCIAS FÍSICAS II TÉRMINO PRIMERA EVALUACIÓN DE FÍSICA D.
ESCUELA SUPERIOR POLITÉCNICA DEL LITORAL INSTITUTO DE CIENCIAS FÍSICAS II TÉRMINO 2011-2012 PRIMERA EVALUACIÓN DE FÍSICA D Nombre: Paralelo: PRIMERA PARTE: Ejercicios de opción múltiple (2 puntos c/u)
Más detallesColegio Madre Carmen Educar con Amor y Sabiduría para Formar Auténticos Ciudadanos OPTICA REFLEXIÓN DE LA LUZ
Área/Asignatura: Física Grado: 11 Docente: Luis Alfredo Pulido Morales Fecha: Eje Temático: óptica Periodo: 01 02 03 REFLEXIÓN DE LA LUZ Rayos de luz Para explicar los fenómenos de interferencia, difracción
Más detalles5.1. INTERFERENCIA MEDIDA DE LA LONGITUD DE ONDA Y ANÁLISIS DE LA POLARIZACIÓN MEDIANTE UN INTERFERÓMETRO DE MICHELSON
5.1. INTERFERENCIA MEDIDA DE LA LONGITUD DE ONDA Y ANÁLISIS DE LA POLARIZACIÓN MEDIANTE UN INTERFERÓMETRO DE MICHELSON 5.1.1 OBJETIVOS: Comprender los aspectos fundamentales de un interferómetro de Michelson.
Más detallesTEMA 4: OPTICA. Cómo puede un buceador estimar la profundidad a la que se encuentra?
Cómo puede un buceador estimar la profundidad a la que se encuentra? http://www.buceando.es/ Física A qué distancia podemos distinguir los ojos de un gato montés? Soy daltónico? La luz: naturaleza dual
Más detallesLentes delgadas Clasificación de las lentes Según su forma Lentes convergentes Lentes divergentes Según su grosor
Lentes delgadas Una lente delgada es un sistema óptico centrado formado por dos dioptrios, uno de los cuales, al menos, es esférico, y en el que los dos medios refringentes extremos poseen el mismo índice
Más detallesEjercicios de Ondas Mecánicas y Ondas Electromagnéticas.
Ejercicios de Ondas Mecánicas y Ondas Electromagnéticas. 1.- Determine la velocidad con que se propagación de una onda a través de una cuerda sometida ala tensión F, como muestra la figura. Para ello considere
Más detallesR=mv/qBvmax=AAAωF=kxB=µoI/2πd; ;ertyuied3rgfghjklzxc;e=mc 2
E=hf;p=mv;F=dp/dt;I=Q/t;Ec=mv 2 /2; TEMA 6: ÓPTICA F=KQq/r 2 ;L=rxp;x=Asen(ωt+φo);v=λf c 2 =1/εoµo;A=πr 2 ;T 2 =4π 2 /GMr 3 ;F=ma; L=dM/dtiopasdfghjklzxcvbvv=dr/dt; M=rxF;sspmoqqqqqqqqqqqp=h/λ; Ejercicios
Más detallesLa luz y las ondas electromagnéticas
La luz y las ondas electromagnéticas Cuestiones (96-E) a) Qué se entiende por interferencia de la luz? b) Por qué no observamos la interferencia de la luz producida por los dos faros de un automóvil? (96-E)
Más detallesÍndice. 1. Qué es la luz? Pág.2
Página1 TP1 Teoría de la luz Desarrollar una investigación teniendo como base el origen de la luz como fenómeno físico y su comportamiento. Dicho trabajo práctico requiere rigor en los datos técnicos recabados
Más detallesÓPTICA GEOMÉTRICA 1. Conceptos básicos. 2. Espejos planos. 3. Espejos esféricos. 4. Dioptrios. 5. Lentes delgadas. 6. La visión.
ÓPTICA GEOMÉTRICA 1. Conceptos básicos. 2. Espejos planos. 3. Espejos esféricos. 4. Dioptrios. 5. Lentes delgadas. 6. La visión. Física 2º bachillerato Óptica geométrica 1 ÓPTICA GEOMÉTRICA La óptica geométrica
Más detallesCAPITULO I: La Luz CAPITULO I: LA LUZ 1
CAPITULO I: La Luz CAPITULO I: LA LUZ 1 1.- La luz 1.1.- El nanómetro 1.2.- El espectro visible 1.3.- Naturaleza de la luz 1.4.- Fuentes de luz 2.- La Materia y la luz 2.1.- Fórmula R.A.T. 22-2.2. Absorción
Más detallesInterferencia y Difracción
Universidad Nacional de Tucumán Facultad de Ciencias Exactas y Tecnología Año 2011 Proyecto de Física III Interferencia y Difracción Integrantes Lomenzo, María Florencia Ing. Biomédica (flor_lomenzo@hotmail.com)
Más detallesPreuniversitario Esperanza Joven Curso Física Intensivo, Módulo Común. Ondas I
Preuniversitario Esperanza Joven Curso Física Intensivo, Módulo Común Guía 9 Ondas I Nombre: Fecha Onda Es una perturbación que viaja a través del espacio o en un medio elástico, transportando energía
Más detallesTeoría electromagnética de la Luz. Ana Valeria Pitt. Universidad acional de Salta
Teoría electromagnética de la Luz Ana Valeria Pitt Universidad acional de Salta Introducción A lo largo de muchísimos años los seres humanos se preguntaban qué era la luz, pero no hubo respuesta hasta
Más detallesPROBLEMAS RESUELTOS MOVIMIENTO ONDULATORIO
PROBLEMAS RESUELTOS MOVIMIENTO ONDULATORIO 1. Una onda transversal se propaga en una cuerda según la ecuación (unidades en el S.I.) Calcular la velocidad de propagación de la onda y el estado de vibración
Más detallesUnidad 5: Óptica geométrica
Unidad 5: Óptica geométrica La óptica geométrica estudia los fenómenos luminosos utilizando el concepto de rayo, sin necesidad de considerar el carácter electromagnético de la luz. La óptica geométrica
Más detallesPráctica 4. Interferómetro de Michelson
. Interferómetro de Michelson 1. OBJETIVOS Estudiar una de las propiedades ondulatorias de la luz, la interferencia. Aplicar los conocimientos para la medida (interferometría) de longitudes de onda o distancias.
Más detallesUnidad II - Ondas. 2 Ondas. 2.1 Vibración. Te has preguntado: o Cómo escuchamos? o Cómo llega la señal de televisión o de radio a nuestra casa?
Unidad II Ondas Unidad II - Ondas 2 Ondas Te has preguntado: o Cómo escuchamos? o Cómo llega la señal de televisión o de radio a nuestra casa? o Cómo es posible que nos comuniquemos por celular? o Cómo
Más detallesSeminario 3: Lentes, espejos y formación de imágenes
Seminario 3: Lentes, espejos y ormación de imágenes Fabián Andrés Torres Ruiz Departamento de Física,, Chile 4 de Abril de 2007. Problemas. (Problema 8, capitulo 35,Física, Raymond A. Serway, las supericies
Más detallesPropagación de las ondas Fenómenos ondulatorios
Propagación de las ondas Fenómenos ondulatorios IES La Magdalena. Avilés. Asturias Cuando se trata de visualizar la propagación de las ondas en un papel se recurre a pintar los llamados frentes de onda.
Más detallesVelocidad de la Luz. c = (2,9979 ± 0,0001) x 10 8 m/s
Velocidad de la Luz Métodos fallidos, como el de Galileo Galilei en 1667. Método astronómico de Olaf Roemer en 1675, concluye que c > 2 x 10 8 m/s (periodo de eclipse de satélites de Jupiter). Método de
Más detallesDISTANCIA ENTRE DOS PUNTOS EN EL PLANO CARTESIANO.
RAZONAMIENTO Y DEMOSTRACIÓN Determina la distancia entre pares de puntos. Calcula las coordenadas del punto medio del segmento cuyos extremos son dos puntos dados. Halla la pendiente de una recta. COMUNICACIÓN
Más detallesONDAS SUPERFICIALES EN EL AGUA
ONDAS SUPERFICIALES EN EL AGUA crestas valles Figura 1. Ondas superficiales en el agua. foco luminoso agua zona oscura pantalla fondo de vidrio Figura. Cubeta de ondas. rayos de luz zona brillante pantalla
Más detallesProblemas de Ondas. Para averiguar la fase inicial: Para t = 0 y x = 0, y (x,t) = A
Problemas de Ondas.- Una onda transversal sinusoidal, que se propaga de derecha a izquierda, tiene una longitud de onda de 0 m, una amplitud de 4 m y una velocidad de propagación de 00 m/s. Si el foco
Más detallesFísica 2 Químicos - Cuatrimestre Verano Segunda parte 1/11. Guía 7: Ondas
Física 2 Químicos - Cuatrimestre Verano - 2011 - Segunda parte 1/11 Guía 7: Ondas Problema 1: Determinar cuáles de las siguientes expresiones matemáticas pueden representar ondas viajeras unidimensionales,
Más detallesOndas : Características de las ondas
Ondas : Características de las ondas CONTENIDOS Características de las Ondas Qué tienen en común las imágenes que vemos en televisión, el sonido emitido por una orquesta y una llamada realizada desde un
Más detalles10. Óptica geométrica (I)
10. Óptica geométrica (I) Elementos de óptica geométrica Centro de curvatura: centro de la superficie esférica a la que pertenece el dioptrio esférico Radio de curvatura: radio de la superficie esférica
Más detallesRESOLUCIÓN DE LAS ACTIVIDADES DE FINAL DE UNIDAD PROPUESTAS EN EL LIBRO DEL ALUMNO
ENUNCIADOS Pág. 1 EL MOVIMIENTO ONDULATORIO 1 Cuando a un muelle se le aplica una fuerza de 20 N, sufre una deformación de 5 cm. Cuál es el valor de la constante de recuperación? Cuáles serán sus unidades?
Más detallesVIBRACIÓN Y ONDAS. Se denomina rayo a la línea perpendicular a los frentes de onda, como se muestra en la figura.
VIBRACIÓN Y ONDAS DEFINICIÓN DE ONDA Una partícula realiza un movimiento vibratorio cuando realiza una oscilación alrededor del punto de equilibrio. Un ejemplo de movimiento vibratorio lo constituye la
Más detalles22. DETERMINACIÓN DE ÍNDICES DE REFRACCIÓN
22. DETERMINACIÓN DE ÍNDICES DE REFRACCIÓN OBJETIVOS Determinación del índice de refracción de un cuerpo semicircular, así como del ángulo límite. Observación de la dispersión cromática. Determinación
Más detallesProblemario FS107 Óptica Básica Cal16B. Parámetros ópticos
Problemario FS107 Óptica Básica Cal16B Parámetros ópticos 33.3 Un haz de luz tiene una longitud de onda de 650 nm en el vacío. Cuál es la rapidez de esta luz en un líquido cuyo índice de refracción a esta
Más detallesElongación. La distancia a la que está un punto de la cuerda de su posición de reposo.
1. CONSIDERACIONES GENERALES La mayor parte de información del mundo que nos rodea la percibimos a través de los sentidos de la vista y del oído. Ambos son estimulados por medio de ondas de diferentes
Más detallesObservar los fenómenos de reflexión y refracción en espejos y lentes para determinar las características básicas de la formación de imágenes.
Instituto Tecnológico de Ciudad Juárez Laboratorio de Física Física General Práctica # 4 Espejos y lentes I. Introducción. Los fenómenos de reflexión y refracción están presentes en nuestra vida diaria:
Más detallesMATEMÁTICAS II TEMA 6 Planos y rectas en el espacio. Problemas de ángulos, paralelismo y perpendicularidad, simetrías y distancias
Geometría del espacio: problemas de ángulos y distancias; simetrías MATEMÁTICAS II TEMA 6 Planos y rectas en el espacio Problemas de ángulos, paralelismo y perpendicularidad, simetrías y distancias Ángulos
Más detallesIndicar espacio distinto de aula (aula informáti ca, audiovisu al, etc.) GRUPO (marcar X) Indicar SI/NO es una sesión con 2 profesores PEQ UEÑ O
SESIÓN SEMANA DENOMINACIÓN ASIGNATURA: AMPLIACIÓN DE FÍSICA GRADO: Ingeniería en Tecnologías de Telecomunicación; Ingeniería de Sistemas de Telecomunicación Ingeniería de Sistemas Audiovisuales; Ingeniería
Más detallesProblemario de Ondas Electromagnéticas, Luz y Óptica
Universidad Central de Venezuela Facultad de Ciencias Escuela de Física Problemario de Ondas Electromagnéticas, Luz y Óptica Física General III Prof. Anamaría Font Marzo 2009 Índice 1. Ondas Electromagnéticas
Más detallesTutoría 2: Experimentos de difracción
Tutoría 2: Experimentos de difracción T2.1 Introducción En esta tutoría trataremos la cuestión fundamental de cómo conocemos donde se sitúan los átomos en un sólido. La demostración realizada se basa en
Más detallesLA CIRCUNFERENCIA. x y r. (x h) (y k) r. d(p; 0) x y r. d(p; C) (x h) (y k) r. Definición. Ecuación de la circunferencia. Geometría Analítica 3
Definición LA CIRCUNFERENCIA Se llama circunferencia a la sección cónica generada al cortar un cono recto con un plano perpendicular al eje del cono. La circunferencia es el lugar geométrico de todos los
Más detalles7. Cónicas. Propiedades métricas y ópticas
Métodos Matemáticos (Curso 2013 2014) Grado en Óptica y Optometría 49 7. Cónicas. Propiedades métricas y ópticas Cónicas Círcunferencias, elipses, parábolas, e hipérbolas son llamadas secciones cónicas
Más detallesExamen Final Fisi 3162/3172 Nombre: lunes, 18 de mayo de 2009
Universidad de Puerto Rico Recinto Universitario de Mayagüez Departamento de ísica Examen inal isi 3162/3172 Nombre: lunes, 18 de mayo de 2009 Sección: Prof. Lea cuidadosamente las instrucciones. Seleccione
Más detallesDepartamento de Física y Química
1 PAU Física, septiembre 2011 OPCIÓN A Cuestión 1.- Un espejo esférico convexo, proporciona una imagen virtual de un objeto que se encuentra a 3 m del espejo con un tamaño 1/5 del de la imagen real. Realice
Más detallesIntroducción. Flujo Eléctrico.
Introducción La descripción cualitativa del campo eléctrico mediante las líneas de fuerza, está relacionada con una ecuación matemática llamada Ley de Gauss, que relaciona el campo eléctrico sobre una
Más detallesPRÁCTICA DE LABORATORIO N 2 Unidad 3 Óptica Leyes de la Reflexión
PRÁCTICA DE LABORATORIO N 2 Unidad 3 Óptica Leyes de la Reflexión Comprobación experimental de la Ley de la Reflexión de la luz en espejos planos y cilíndricos Objetivos Estudiar las leyes de la óptica
Más detallesFísica 2 Biólogos y Geólogos - Curso de Verano 2006 Turno: Tarde
Física 2 Biólogos y Geólogos - Curso de Verano 2006 Turno: Tarde Serie 2: Objetos. Formación de imágenes. Imágenes. Dioptras esféricas y planas. Espejos esféricos y planos. Lentes delgadas, sistemas de
Más detallesIII Unidad Modulación
1 Modulación Análoga (AM, FM). Digital (MIC). 2 Modulación Longitud de onda Es uno de los parámetros de la onda sinusoidal. Es la distancia que recorre la onda sinusoidal en un ciclo (Hertz). Su unidad
Más detallesUnidad 13: Ondas armónicas
Apoyo para la preparación de los estudios de Ingeniería y Arquitectura Física (Preparación a la Universidad) Unidad 13: Ondas armónicas Universidad Politécnica de Madrid 22 de marzo de 2010 2 13.1. Planificación
Más detallesMÓDULO Nº 3. Nivelación. Matemática Módulo Nº3. Contenidos. Polígonos Circunferencia y Círculo Volúmenes
MÓDULO Nº 3 Nivelación Matemática 2005 Módulo Nº3 Contenidos Polígonos Circunferencia y Círculo Volúmenes Nivelación Polígonos Polígono Regular: Son aquellos polígonos que tienen todos sus lados y ángulos
Más detallesTema 6. Óptica y Ondas. Imágenes reales y virtuales (conceptos). 2. Establecer las características de las imágenes reales y las virtuales.
Tema 6. Óptica y Ondas CONTENIDOS Reflexión de la luz en la superficies planas y curvas. Análisis cualitativo y cuantitativo. OBJETIVOS 1. Analizar el fenómeno de reflexión de la luz y las leyes que la
Más detalles1 Movimiento Ondulatorio
Movimiento Ondulatorio 1 1 Movimiento Ondulatorio Cuando se arroja una piedra al agua se produce una onda. En ella las partes del medio se desplazan sólo distancias cortas. Sin embargo a través de ellas
Más detallesResumen de Optica. Miguel Silvera Alonso. Octubre de 2000
Resumen de Optica Miguel Silvera Alonso Octubre de 2000 Índice 1. Sistemas Opticos ideales 2 1.1. Espejo Plano................. 2 1.2. Espejo Esférico................ 2 1.3. lámina delgada................
Más detallesEnlace: onda transversal. Enlace: onda longitudinal
La luz Qué es la luz? La luz es fuente de vida en la Tierra: posibilita la fotosíntesis de las plantas verdes; permite que podamos recibir y transmitir información de los objetos que nos rodean. Pero la
Más detallesÓPTICA GEOMÉTRICA MODELO 2016
ÓPTICA GEOMÉTRICA MODELO 2016 1- Se desea obtener una imagen virtual de doble tamaño que un objeto. Si se utiliza: a) Un espejo cóncavo de 40 cm de distancia focal, determine las posiciones del objeto
Más detallesLentes Clasificación Se clasifican en dos grupos convergentes (positivas) y divergentes (negativas), las cuales a su vez pueden adoptar formas
Lentes Clasificación Se clasifican en dos grupos convergentes (positivas) y divergentes (negativas), las cuales a su vez pueden adoptar formas distintas. Estas geometrías de lentes tienen las siguientes
Más detallesPROBLEMAS DE ONDAS. Función de onda, Autor: José Antonio Diego Vives. Documento bajo licencia Creative Commons (BY-SA)
PROBLEMAS DE ONDAS. Función de onda, energía. Autor: José Antonio Diego Vives Documento bajo licencia Creative Commons (BY-SA) Problema 1 Escribir la función de una onda armónica que avanza hacia x negativas,
Más detallesMidiendo la longitud de onda de la luz
Midiendo la longitud de onda de la luz Hoja de trabajo: Objetivo: calcular la longitud de onda de la luz de un láser por interferometría de Young e interferometría de Michelson Primera parte: Cálculo de
Más detallesMOVIMIENTO ONDULATORIO
MOVIMIENTO ONDULATORIO 2001 1.- Un objeto de 0,2 kg, unido al extremo de un resorte, efectúa oscilaciones armónicas de 0,1 π s de período y su energía cinética máxima es de 0,5 J. a) Escriba la ecuación
Más detalles