Materiales compuestos. Laboratorio de Simulación de Materiales no Metálicos 1
|
|
- José Ignacio Fernández Luna
- hace 6 años
- Vistas:
Transcripción
1 Materiales compuestos Laboratorio de Simulación de Materiales no Metálicos 1
2 Capítulo 11 del libro de texto Estructura: Compuestos de matriz polimérica: 11.2: fibras de vidrio, de carbono, de aramida 11.3: matriz de poliéster y de epoxi / isodeformación e isoesfuerzo Procesado (secciones 11.4, molde abierto, 11.5 molde cerrado) Hormigón (11.6) Asfalto (11.7) Madera (11.8) Materiales compuestos Compuestos de estructura sandwich (11.9) Compuestos de matriz metálica (MMC) y cerámica (CMC) (11.10) Laboratorio de Simulación de Materiales no Metálicos 2
3 Materiales compuestos Lo que aprendemos a calcular isodeformación e isoesfuerzo módulos elásticos (rigidez y complianza) de compuestos deformación y esfuerzo en materiales compuestos pretensado del hormigón (básico, análogo al templado del vidrio) propiedades medias volumétricas (densidad, conductividad, etc) mezclas (diag. triangulares) Laboratorio de Simulación de Materiales no Metálicos 3
4 Materiales compuestos naturales La naturaleza recurre con gran frecuencia al uso de materiales compuestosc El hueso es un ejemplo de adaptación n a necesidades estructurales (huesos largos, planos, etc.) y optimizados por evolución n hasta el límite l mecánico Altamente anisotrópicos y generalmente inhomogéneos neos hueso trabecular (esponjoso) hueso cortical (alta densidad) estructura de hueso largo (p.ej. fémur) hueso corto (segmento vertebral) normal hueso corto (segmento vertebral) de paciente con osteoporosis avanzada Laboratorio de Simulación de Materiales no Metálicos 4
5 Materiales compuestos naturales Tendones: Estructura jerárquica de un tendón (Kastelic & Baer, 1980) (material compuesto a 5 niveles jerárquicos) Laboratorio de Simulación de Materiales no Metálicos 5
6 Materiales compuestos naturales Fibras de cristales líquidos l (Kevlar( Kevlar): Laboratorio de Simulación de Materiales no Metálicos 6
7 Materiales compuestos naturales La madera es un material compuesto natural con extraordinarias propiedades p mecánicas y altamente anisotrópico pico. Desarrollado evolutivamente como material estructural (salvo la capa periférica rica del cambium,, la mayoría a del tronco no contiene células c vivas. Su función n primaria es estructural) sección transversal ( a ) anillos de crecimiento anual es la dirección tangencial, la radial, la axial sección radial ( a ) sección tangencial ( a ) rayos medulars o espejuelos del roble (radiales) Laboratorio de Simulación de Materiales no Metálicos 7
8 Adaptación de mat. compuestos naturales a la aplicación Adansonia Za (baobab) madera prácticamente isótropa m Quercus rubra (roble americano) madera normal (ortorrómbica ortotrópica en ing. mecánica) mmm Phoenix dactilífera (Palmera) madera unidireccional, fibras alineadas / mm Laboratorio de Simulación de Materiales no Metálicos 8
9 Materiales compuestos artificiales Los materiales de la fase discontinua (fibras, whiskers, pellets o esferas) han sido tradicionalmente vidrios inorgánicos, nicos, fibras de carbono, partículas cerámicas y metálicas, etc. Laboratorio de Simulación de Materiales no Metálicos 9
10 Materiales compuestos artificiales mat de vidrio S mat de vidrio S mat de vidrio E en una matriz, típicamente homogénea e isótropa carbono estándar satin de arnés espiguilla (twill) 4x4 Laboratorio de Simulación de Materiales no Metálicos 10
11 Laboratorio de Simulación de Materiales no Metálicos 11
12 Material compuesto a 2 niveles satin de Kevlar espiguilla de carbono urdimbre (warp) de carbon trama (filling, weft) de Kevlar Laboratorio de Simulación de Materiales no Metálicos 12
13 Moldes típicos Laboratorio de Simulación de Materiales no Metálicos 13
14 Aplicación aplicación manual aplicación con brazo robot Laboratorio de Simulación de Materiales no Metálicos 14
15 Ejemplos comerciales de tejidos fibra de vidrio Laboratorio de Simulación de Materiales no Metálicos 15
16 Ejemplos comerciales de tejidos fibra de vidrio Laboratorio de Simulación de Materiales no Metálicos 16
17 Ejemplos comerciales de tejidos combinación de tejido con particulas esféricas Laboratorio de Simulación de Materiales no Metálicos 17
18 Las posibilidades de combinación son prácticamente ilimitadas Laboratorio de Simulación de Materiales no Metálicos 18
19 Aplicaciones en aviación militar Laboratorio de Simulación de Materiales no Metálicos 19
20 Aplicaciones en turbinas de aviación Laboratorio de Simulación de Materiales no Metálicos 20
21 Aplicaciones en técnica espacial Laboratorio de Simulación de Materiales no Metálicos 21
22 Aplicaciones en bienes de consumo horquilla de bicicleta (440 g) bicicleta (4600 g) modelo de casco de velero para la America s cup (escala 1:15) Laboratorio de Simulación de Materiales no Metálicos 22
23 Aplicaciones en materiales inteligentes control de vuelo por flexión de las alas (sin alerones) control de vuelo por flexión de las alas (sin alerones) Laboratorio de Simulación de Materiales no Metálicos 23
24 Materiales compuestos artificiales Compuesto de matriz en aleación de Ti con fibras de SiC recubiertas de diamante Laboratorio de Simulación de Materiales no Metálicos 24
25 Materiales compuestos artificiales Compuesto de matriz de PMMA con aprox. 100 fibras de carbono (100x20x5 mm, compuesto de fibras orientadas unidireccionalmente) (2005) Laboratorio de Simulación de Materiales no Metálicos 25
26 Materiales nanocompuestos Recientemente empiezan a usarse nanotubos y otros nanomateriales por sus excepcionales propiedades mecánicas. Nanotubo sobre punta de un microscopio AFM SWNT (Single Wall NanoTube) Laboratorio de Simulación de Materiales no Metálicos 26
27 Materiales compuestos SWNTs en sección MWNT (Multiple Wall NanoTube) (grupo de nanotubos encerrados unos dentro de otros formando capas) alfombra de nanotubos Laboratorio de Simulación de Materiales no Metálicos 27
28 Dos puntos esenciales Para el desarrollo, diseño, uso, optimización de materiales compuestos hay dos cuestiones primordiales: A) Saber tratarlos como materiales generalmente anisótropos B) Determinar las propiedades del compuesto a partir de las de los componentes (p.ej. matriz y fibra), de su composición y de su estructura (HOMOGENEIZACIÓN) Laboratorio de Simulación de Materiales no Metálicos 28
29 A) la estructura geométrica del material compuesto ( de sus componentes) determina sus propiedades igual que para materiales cristalinos, orientados, etc. clases cristalográficas, tensores cartesianos, notación de Voigt, etc. str( ) etc... hay que saber usarlas Laboratorio de Simulación de Materiales no Metálicos 29
30 B) puede ser complicado requiere considerar detalladamente la estructura y la simetría del compuesto no hay un procedimiento general afortunadamente es posible acotar inferior y superiormente el valor de la mayoría de las propiedades de utilidad práctica Laboratorio de Simulación de Materiales no Metálicos 30
31 Materiales compuestos Por ejemplo, consideremos un material compuesto por láminas de dos materiales diferentes con una simetría concreta ( /mm). Utilizaremos fracciones volumétricas de cada componente ( matriz y fibra ) porque se pueden relacionar con dimensiones geométricas del compuesto: ( V + V = 1) m f fibra (rojo) con una fracción volumétrica: V f matriz (blanco) con una fracción volumétrica: V m dirección 3 dirección 1 dirección 2 Laboratorio de Simulación de Materiales no Metálicos 31
32 Materiales compuestos: propiedades orden 0 La densidad del material compuesto a partir de las fracciones volumétricas de los componentes es: ρ = V ρ + V ρ c m m f f suma de masas y a partir de las fracciones másicas sería: 1 x x m f = + ρ ρ ρ c m f suma de volúmenes se suman siempre propiedades extensivas (p. ej. la temperatura no es una propiedad extensiva) Laboratorio de Simulación de Materiales no Metálicos 32
33 Materiales compuestos: propiedades orden 2 Para propiedades de 2º orden (p. ej. resistividad eléctrica) necesitamos determinar dos valores de la matriz (clase /mm): ρ ρ 0 ρ11 0 = c 0 0 ρ 33 Si establecemos una densidad de corriente J 1 en dirección 1, los dos componentes estarán en paralelo: dirección 3 l1 l J 1 R f R m R R f m = = ρ ρ f m l V S f l V S = + = + R l l l c R f Rm ρc ρ f ρ m S V S V S f m m es decir: dirección 1 S sección transversal del compuesto dirección = V + ( ρ ) ρ ρ f c 11 f m V m Laboratorio de Simulación de Materiales no Metálicos 33
34 Materiales compuestos: propiedades orden 2 En dirección 3 los dos componentes están en serie: R f R f = ρ f V l f S R m = ρ m V l m S dirección 3 R m J 3 l V l Vm l S S S f c = f + m ρc = ρ f + ρ m R R R es decir: ( ρ ) 33 = ρ V + ρ V c f f m m Si la dirección 2 es equivalente a la 1, la resistividad eléctrica de este material compuesto, expresada en los ejes del dibujo, es: l3 dirección 1 l sección transversal S dirección 2 ρ c ( ρ ) 0 0 c 11 = 0 ( ρc ) ( ρ ) Y para esta propiedad de segundo orden, el material se comporta (y se diseña) igual que un material cristalino tetragonal. c 33 Laboratorio de Simulación de Materiales no Metálicos 34
35 Materiales compuestos: propiedades orden 2 En el caso particular anterior, si aplicamos una diferencia de potencial en dirección 1 o 2, tenemos una situación de isogradiente (matriz y fibra a igual diferencia de potencial; la intensidad de corriente a través de cada componente es diferente) Si aplicamos una diferencia de potencial en dirección 3, tenemos una situación de isoflujo (el flujo de electrones es el mismo a través de matriz y fibra; la diferencia de potencial a través de cada componente es diferente) En isogradiente se suman ponderadamente las conductividades eléctricas En isoflujo se suman ponderadamente las resistividades eléctricas Laboratorio de Simulación de Materiales no Metálicos 35
36 Materiales compuestos: propiedades orden 2 Los conceptos de isogradiente e isoflujo se aplican de modo inmediato a otras propiedades de 2º orden (típicamente de transporte o de no-equilibrio) flujo generalizado = - coeficiente x gradiente fenomenológico D J átomos/(m 2. s) m 2 /s C (átomos/m 3 )/m q W/m 2, J/m 2. s k W/m.K K/m σ T J A/m 2, C/m 2. s S.m V/m V J = D C q= k T J = σ V Laboratorio de Simulación de Materiales no Metálicos 36
37 Materiales compuestos: propiedades orden 2 J = D C isogradiente => suma ponderada de D, k, σ q = k T J = σ V isoflujo => suma ponderada de las inversas de D, k, σ Laboratorio de Simulación de Materiales no Metálicos 37
38 Materiales compuestos Un análisis análogo se realiza para propiedades de 4º 4 orden: complianza y rigidez elástica, en condiciones de isodeformación e isoesfuerzo Laboratorio de Simulación de Materiales no Metálicos 38
39 Materiales compuestos: propiedades orden 4 Condiciones de isodeformación en materiales con distintas simetrías: fibra (p.ej. carbono, nanotubos, fibra de vidrio) matriz (p.ej. poliéster, epoxi) Para estas estructuras del compuesto, si la adherencia entre refuerzo y matriz es buena, esfuerzo esfuerzo la tracción tiene lugar en la dirección del eje de la fibra o a en el plano de las láminas de refuerzo, matriz y fibra sufren la misma deformación pero diferentes esfuerzos (isodeformación) Laboratorio de Simulación de Materiales no Metálicos 39
40 Materiales compuestos: propiedades orden 4 Condiciones de isoesfuerzo fibra (p.ej. carbono) matriz (p.ej. poliéster) esfuerzo Para esta estructura del compuesto, si la adherencia entre refuerzo y matriz es buena, la tracción tiene lugar perpendicularmente al plano de las láminas de refuerzo, matriz y fibra sufren el mismo esfuerzo pero diferentes deformaciones (isoesfuerzo) Laboratorio de Simulación de Materiales no Metálicos 40
41 Materiales compuestos: propiedades orden 4 En el caso general, todas las componentes del esfuerzo y la deformaci rmación están n activas (extensión, n, compresión, cortadura) y el comportamiento mecánico del compuesto no puede representarse por medio de dos parámetros (módulo de Young,, módulo m de cortadura 1 ) sino por medio de la complianza o de la rigidez, que son propiedades tensoriales de 4º 4 orden. fibra (p.ej. carbono) τ 31 τ 32 matriz (p.ej. poliéster) esfuerzo τ 33 1 para describir el comportamiento elástico de un material isótropo son necesarias sólo dos constantes, p.ej. los módulos de Young E y de cortadura G, o las constantes de Lamé λ y μ. Laboratorio de Simulación de Materiales no Metálicos
42 Materiales compuestos: propiedades orden 4 Condiciones de isodeformación fibra (p.ej. carbono) con una fracción volumétrica: V f fuerza soportada por la matriz Fm F f fuerza soportada por el refuerzo matriz (p.ej. poliéster) con una fracción volumétrica: V m ( V + V = 1) m f esfuerzo ε m = ε elongación igual para los dos (o más) componentes f Laboratorio de Simulación de Materiales no Metálicos 42
43 Materiales compuestos: propiedades orden 4 Condiciones de isodeformación ε m τ τ m f F F m f F F m f = ε f = = = E E A E A E V E V E m f m m f f m m f f τ c F F + F ε V E + ε V E c ε c = ε f = ε m = = = E 1 E E E f m c f f c m m c c c c de donde: Ec = V f E f + VmEm es decir, el módulo m elástico del compuesto en isodeformación es la media ponderada de los módulos m elásticos de las componentes individuales (el factor de ponderación es la fracción volumétrica de los componentes). También puede expresarse como: la rigidez del conjunto es la suma ponderada de las rigideces de los componentes) Regla de mezcla de Voigt Laboratorio de Simulación de Materiales no Metálicos 43
44 Materiales compuestos: propiedades orden 4 Condiciones de isoesfuerzo fibra o tejido (p.ej. carbono) con una fracción volumétrica: V f matriz (p.ej. poliéster) con una fracción volumétrica: V m esfuerzo τ m = τ f V m + V = f 1 esfuerzo igual para los dos (o más) componentes Laboratorio de Simulación de Materiales no Metálicos 44
45 Materiales compuestos: propiedades orden 4 Condiciones de isoesfuerzo,, razonando análogamente: de donde: = V f + Vm E E E c f m Al inverso del módulo de Young se le denomina complianza elástica. es decir, la complianza elástica del compuesto en isoesfuerzo es la media ponderada de las complianzas elásticas de las componentes individuales (el factor de ponderación es la fracción volumétrica de los componentes). También puede expresarse como: la complianza del conjunto es la suma ponderada de las complianzas de los componentes) Regla de mezcla de Reuss Nota: existe una analogía entre isodeformación e isogradiente, y entre isoesfuerzo e isoflujo Laboratorio de Simulación de Materiales no Metálicos 45
46 Materiales compuestos El mismo material tiene módulos elásticos diferentes en diferentes direcciones módulo longitudinal (módulo transversal) Laboratorio de Simulación de Materiales no Metálicos 46
47 Materiales compuestos Las reglas de mezcla de Voigt y Reuss representan cotas superior e inferior respectivamente para el módulo elástico de un compuesto: 100 Módulo elástico paralelo o transversal (GPa) 0 isodeformación (Voigt) isoesfuerzo (Reuss) Fracción volumétrica de fibra (-) (módulo longitudinal) (módulo transversal) Laboratorio de Simulación de Materiales no Metálicos 47
48 Materiales compuestos Lo mismo ocurre con todas las propiedades del material que sean direccionales: El mismo material compuesto puede tener propiedades muy diferentes en diferentes direcciones Laboratorio de Simulación de Materiales no Metálicos 48
49 Materiales compuestos La regla de mezcla a usar para determinar la propiedad del material compuesto en una dirección n será tipo Voigt o bien tipo Reuss. El tipo de regla de mezcla que se debe usar está por tanto determinado por la morfología a del compuesto (p.ej.. orientación n de las fibras o de las láminas). l si no es aplicable ninguna de las dos, se utilizará la regla de Reuss-Voigt Voigt-Hill: la media aritmética tica entre los valores resultantes de aplicar Reuss y Voigt. Laboratorio de Simulación de Materiales no Metálicos 49
50 Materiales compuestos Las propiedades de materiales compuestos obedecen a las mismas reglas r que se aplican a monocristales y materiales poliméricos orientados (p.ej( p.ej.. fibras estiradas de polímero, películas mono- o biorientadas). dirección 3 dirección 3 dirección 1 dirección equivalentes en cuanto a propiedades mecánicas 2 dirección 1 a b dirección monocristal ortorrómbico c 2 mat. compuesto ortotrópico Laboratorio de Simulación de Materiales no Metálicos 50
51 Materiales compuestos La mayoría a de las propiedades de los materiales compuestos dependen de la simetría a estructural del compuesto (es decir, de cómo está construido). Según n los elementos de simetría del material compuesto, éste se asigna a una clase cristalográfica determinada. Y para todas las clases cristalográficas son conocidas las estructuras de las matrices que representan las propiedades del material ( 02_01_02.pdf pdf) Los métodos m aplicables para materiales cerámicos y poliméricos orientados son directamente aplicables para los mat. compuestos. Laboratorio de Simulación de Materiales no Metálicos 51
Tema 9. Materiales compuestos. Problemas de materiales compuestos (W.D. Callister Ed. Reverté - Cap 17).
Tema 9. Materiales compuestos. Problemas de materiales compuestos (W.D. Callister Ed. Reverté - Cap 17). 17.3. Las propiedades mecánicas del cobalto mejoran agregándole partículas diminutas de carburo
Más detallesMateriales Compuestos
3 Materiales Compuestos 3.1 Introducción. Este capítulo tiene como objetivo mostrar los conceptos básicos y la terminología utilizada en el estudio de materiales compuestos. La palabra compuesto (del latín
Más detallesNúmero de matrícula: Las soluciones aparecerán en AulaWeb dentro de los dos días hábiles siguientes a la finalización de la prueba.
Ing. Industrial / Ing. Químico / Materiales II convocatoria septiembre 8 Nombre: Número de matrícula: sólo una respuesta es correcta las respuestas incorrectas no restan puntos usar por favor bolígrafo,
Más detallesFundamentos de óptica fotorrefractiva
Fundamentos de óptica fotorrefractiva Prof. M.L. Calvo 11 y 12 de abril de 2011 ECUACIÓN DE ONDAS EN MEDIOS ANISÓTROPOS Y NO LINEALES El vector desplazamiento eléctrico cumple en estos medios: (, ) = ε
Más detallesf x = 0 f y = 6 kp=cm 3 f z = 17 kp=cm 3
Relación de problemas: Elasticidad lineal 1. Una barra de sección rectangular con anchura 100 mm, fondo 50 mm y longitud 2 m se somete a una tracción de 50 Tm; la barra sufre un alargamiento de 1 mm y
Más detallesMaterial. E Módulo de elasticidad ACERO ALUMINIO HORMIGÓN MADERA DURA MADERA SEMI DURA MADERA BLANDA 80.
Cátedra Ing. José M. Canciani Estructuras I MADERA Propiedades d mecánicas: Las propiedades p mecánicas de la madera determinan su capacidad para resistir fuerzas externas. Frente a la acción de una carga
Más detallesMateriales. Examen Final (28/06/2011) PARTE I: Seleccione la respuesta correcta. 0.2 p c/u. Una respuesta incorrecta elimina una correcta.
Nombre: Materiales. Examen Final (28/06/2011) Grupo/profesor: PARTE I: Seleccione la respuesta correcta. 0.2 p c/u. Una respuesta incorrecta elimina una correcta. 1) Un material ferromagnético puede presentar
Más detallesε = = d σ (2) I. INTRODUCCIÓN
Estudio del comportamiento de un material piezoeléctrico en un campo eléctrico alterno. Eduardo Misael Honoré, Pablo Daniel Mininni Laboratorio - Dpto. de Física -FCEyN- UBA-996. Un material piezoeléctrico
Más detallesTEMA 1. MECANISMOS BÁSICOS DE TRANSMISIÓN DE CALOR
TEMA 1. MECANISMOS BÁSICOS DE TRANSMISIÓN DE CALOR El calor: Es una forma de energía en tránsito. La Termodinámica y La Transferencia de calor. Diferencias. TERMODINAMICA 1er. Principio.Permite determinar
Más detallesCRISTALOFÍSICA. Isotropía y anisotropía
CRISTALOFÍSICA Las propiedades físicas de un cristal se pueden definir como la relación entre dos cantidades medibles. Así por ejemplo, la densidad es la relación entre la masa y el volumen. Isotropía
Más detalles8. Ensayos con materiales
8. Ensayos con materiales Los materiales de interés tecnológico se someten a una variedad de ensayos para conocer sus propiedades. Se simulan las condiciones de trabajo real y su estudia su aplicación.
Más detallesTEMA 3: MATERIALES COMPUESTOS DE MATRIZ ORGÁNICA: INTERFASE Y ARQUITECTURA
TEA 3: ATERIALES CPUESTS DE ATRIZ RGÁNICA: INTERFASE Y ARQUITECTURA 3.1- Interfase Las propiedades mecánicas de un material compuesto dependen de las propiedades de sus componentes, fibra y matriz y de
Más detalles4. Refuerzo a cortante
4. Refuerzo a cortante La adhesión del Sistema MBrace en elementos tales como vigas, permite el incremento de su resistencia a cortante, al aportar cuantía resistente a tracción en las almas y tirantes
Más detallesEXPERIENCIA EN DISEÑO Y MANUFACTURA DE AEROGENERADORES DE PEQUEÑA ESCALA. Ing. Mecánico: César Fernando Pinedo Luján
EXPERIENCIA EN DISEÑO Y MANUFACTURA DE AEROGENERADORES DE PEQUEÑA ESCALA Ing. Mecánico: César Fernando Pinedo Luján Contenidos de experiencias Diseño de Alabes. Manufactura de Alabes Diseño de Generador
Más detallesOndas Mecánicas. Introducción a la Física Ambiental. Tema 6. Tema 6.- Ondas Mecánicas.
Ondas Mecánicas. Introducción a la Física Ambiental. Tema 6. IFA6. Prof. M. RAMOS Tema 6.- Ondas Mecánicas. Ondas periódicas: Definiciones. Descripción matemática. Ondas armónicas. Ecuación de ondas. Velocidad
Más detallesBIOMECÁNICA MEJOR DESEMPEÑO
BIOMECÁNICA Componentes Biológicos Componentes Mecánicos Considerac. Anatómicas Considerac. Fisiológicas Considerac. Histológicas Sólidos Líquidos TEJIDOS Músculos Tendón Cartílago Hueso Ligamentos Cuerpos
Más detallesQué es la textura de un policristal? Introducción a la textura: Conceptos básicos
Qué es la textura de un policristal? Introducción a la textura: Conceptos básicos (la textura cristaloráfica, como yo lo entiendo) Gaspar Gónzález-Doncel CENIM, C.S.I.C. ggd@cenim.csic.es Esquema a seguir
Más detallesEstructuras de Materiales Compuestos
Estructuras de Materiales Compuestos Ensayos normalizados de caracterización Ing. Gastón Bonet - Ing. Cristian Bottero - Ing. Marco Fontana Objetivos Estructuras de Materiales Compuestos Ensayos normalizados
Más detallesUNE RAFAEL MARÍA BARALT PROGRAMA DE INGENIERÍA Y TECNOLOGÍA
UNE RAFAEL MARÍA BARALT PROGRAMA DE INGENIERÍA Y TECNOLOGÍA Proyecto de Ingeniería en Gas INTRODUCCIÓN A LOS MATERIALES Elaborado por: Ing. Roger Chirinos. MSc Cabimas, Abril 2011 FUNDAMENTACIÓN Asignatura:
Más detallesCAPÍTULO 1 INTRODUCCIÓN A LOS MATERIALES COMPUESTOS
CAPÍTULO 1 INTRODUCCIÓN A LOS MATERIALES COMPUESTOS 1.1. DEFINICIÓN DE MATERIAL COMPUESTO Un material compuesto es aquel formado por dos, o más, materiales distintos que presenta algunas propiedades físicas
Más detallesElementos Uniaxiales Sometidos a Carga Axial Pura
Elementos Uniaiales Sometidos a Carga ial ura Definición: La Tensión representa la intensidad de las fuerzas internas por unidad de área en diferentes puntos de una sección del sólido aislada (Fig. 1a).
Más detallesTema 5. Aleaciones metálicas. El sistema Fe-C.
Tema 5. Aleaciones metálicas. El sistema Fe-C. Problemas sobre aleaciones Fe-C, y cinética de las transformaciones (W.D. Callister Ed. Reverté - Cap 9 y 10). 9.47. Cuál es el porcentaje de carbono de un
Más detallesEstructuras Cristalinas más usuales de Metales Puros (y de sus soluciones sólidas) Cristales metálicos
Estructuras Cristalinas más usuales de Metales Puros (y de sus soluciones sólidas) Reglas generales Para un cristal al equilibrio químico, los átomos se ordenarán en forma regular y compacta, de manera
Más detallesTEORIA ELECTROMAGNETICA CLASE 10 SOLUCIONES DE LA ECUACION DE ONDA
TEORIA ELECTROMAGNETICA CLASE 10 SOLUCIONES DE LA ECUACION DE ONDA Onda Electromagnética ESTA FORMADA POR UN PAR DE CAMPOS (UNO ELECTRICO Y OTRO MAGNETICO) QUE VARIAN CON LA POSICION Y EL TIEMPO ESA ONDA
Más detallesCRISTALOGRAFIA. Es un sólido compuesto de átomos, iones o moléculas ordenados de una cierta forma y que se repite en tres dimensiones.
CRISTALOGRAFIA CRISTAL SÓLIDO MONOCRISTALINO SÓLIDO POLICRISTALINO Es un sólido compuesto de átomos, iones o moléculas ordenados de una cierta forma y que se repite en tres dimensiones. Región donde el
Más detallesTEMA 3. BASES DEL DISEÑO MECÁNICO CON MATERIALES.
Félix C. Gómez de León Antonio González Carpena TEMA 3. BASES DEL DISEÑO MECÁNICO CON MATERIALES. Curso de Resistencia de Materiales cálculo de estructuras. Clases de tensiones. Índice. Tensión simple
Más detallesClases Principales de Polímeros
Clases Principales de Polímeros Termoplásticos ( p. ej. Polietileno) se reblandecen con calor( se les llama lineales; tienen rangos de pesos moleculares) Termoestables o resinas (Como la epoxi, se endurecen
Más detallesCONDUCTIVIDAD ELÉCTRICA I E
CONDUCTVDAD LÉCTRCA La conductividad eléctrica de una substancia se define como la relación entre la intensidad de corriente eléctrica producida y el campo eléctrico que la produce: = el campo eléctrico
Más detallesESTADO DE ESFUERZO. EL TENSOR DE ESFUERZO Y EL ELIPSOIDE DE ESFUERZO.
ESTADO DE ESFUERZO. EL TENSOR DE ESFUERZO Y EL ELIPSOIDE DE ESFUERZO. Cualquier punto del interior de la Tierra está sometido a un complejo sistema de esfuerzos. Esto es debido a que sobre él actúa el
Más detallesFÍSICA 2º Bachillerato Ejercicios: Campo magnético y corriente eléctrica
1(9) Ejercicio nº 1 Una partícula alfa se introduce en un campo cuya inducción magnética es 1200 T con una velocidad de 200 Km/s en dirección perpendicular al campo. Calcular la fuerza qué actúa sobre
Más detallesconvección (4.1) 4.1. fundamentos de la convección Planteamiento de un problema de convección
convección El modo de transferencia de calor por convección se compone de dos mecanismos de transporte, que son, la transferencia de energía debido al movimiento aleatorio de las moléculas (difusión térmica)
Más detallesTEMA 2 CAPÍTULO 9 MATERIALES COMPUESTOS
TEMA 2 CAPÍTULO 9 MATERIALES COMPUESTOS CAPÍTULO IX. MATERIALES COMPUESTOS 9.1 INTRODUCCIÓN 9.2 MATERIALES COMPUESTOS REFORZADOS CON FIBRAS 9.2.1 Influencia de la longitud de la fibra 9.2.2 Influencia
Más detallesResistencia de Materiales 1A. Profesor Herbert Yépez Castillo
Resistencia de Materiales 1A Profesor Herbert Yépez Castillo 2014-2 2 Capítulo 5. Torsión 5.4 Ángulo 3 Un par es un momento que tiende a hacer girar respecto a su eje longitudinal. Su efecto es de interés
Más detallesSiete sistemas y catorce retículos
ESTRUCTURA CRISTALINA - PERFECCION Siete sistemas y catorce retículos Celda unitaria c a b Constantes reticulares o parámetros reticulares Longitud de los bordes Ángulos entre los ejes cristalográficos
Más detallesFEM para Mecánica 3D. Miguel Ángel Otaduy. Animación Avanzada 7 de Marzo de 2014
FEM para Mecánica 3D Miguel Ángel Otaduy Animación Avanzada 7 de Marzo de 2014 Índice Repaso Hoy Funciones de forma Formulación fuerte formulación débil Matriz de rigidez Ec. de elasticidad en 3D Deformación
Más detallesResistencia de Materiales 1A. Profesor Herbert Yépez Castillo
Resistencia de Materiales 1A Profesor Herbert Yépez Castillo 2015-1 2 Capítulo 5. Torsión 5.4 Ángulo 3 Un par es un momento que tiende a hacer girar respecto a su eje longitudinal. Su efecto es de interés
Más detallesConvección Problemas de convección 1.1. PROBLEMAS DE CONVECCIÓN 1
1.1. PROBLEMAS DE CONVECCIÓN 1 Convección 1.1. Problemas de convección Problema 1 Una placa cuadrada de 0,1 m de lado se sumerge en un flujo uniforme de aire a presión de 1 bar y 20 C con una velocidad
Más detallesTema 5.-Corriente eléctrica
Tema 5: Corriente eléctrica Fundamentos Físicos de la Ingeniería Primer curso de Ingeniería Industrial Curso 2006/2007 Dpto. Física Aplicada III Universidad de Sevilla 1 Índice Introducción Corriente eléctrica
Más detallesCFGS CONSTRUCCION METALICA MODULO 246 DISEÑO DE CONSTRUCCIONES METALICAS
CFGS CONSTRUCCION METALICA MODULO 246 DISEÑO DE CONSTRUCCIONES METALICAS U.T. 4.- ESTATICA. 3.1.- Centro de gravedad de un cuerpo. Un cuerpo de masa M, se puede considerar compuesto por multitud de partículas
Más detallesEl vector de desplazamiento también puede inscribirse como: D (r) = εe (r)
ENTREGA 2 Dieléctricos Elaborado por liffor astrillo, Ariel Hernández Muñoz, Rafael López Sánchez y Armando Ortez Ramos, Universidad Nacional Autónoma de Managua. Vector de desplazamiento eléctrico Se
Más detallesFacultad de Ciencias Experimentales Universidad de Almería PRÁCTICA 1
PRÁCTICA 1 APLICACIONES INFORMÁTICAS I OBJETIVOS 1. Utilización de MATLAB para multiplicar matrices, encontrar la inversa de una matriz, obtener las raíces de una ecuación polinómica de orden tres o superior
Más detallesCaracterísticas del Acero
Características del Acero Hierro dulce : Proceso industrial siderúrgico que consiste en la fusión en altos hornos, de minerales de hierro mezclados con carbono y un fundente adecuado (caliza), obteniéndose
Más detallesCAPÍTULO 7 INTRODUCCIÓN A LAS ESTRUCTURAS SANDWICH
CAPÍTULO 7 INTRODUCCIÓN A LAS ESTRUCTURAS SANDWICH 7.1. MATERIALES COMPUESTOS TIPO SANDWICH 7.1.1 INTRODUCCIÓN Debido a la importancia de este tipo de materiales en las industrias aeroespacial, de construcción,
Más detallesInstituto de Física Universidad de Guanajuato Agosto 2007
Instituto de Física Universidad de Guanajuato Agosto 2007 Física III Capítulo I José Luis Lucio Martínez El material que se presenta en estas notas se encuentra, en su mayor parte, en las referencias que
Más detallesINTRODUCCIÓN. Desarrollo y Construcción de Prototipos Electrónicos. Tema Introducción y normas básicas de diseño
Desarrollo y Construcción de Prototipos Electrónicos 2.1.- Fabricación de Circuitos Impresos Tema 2.1.1.- Introducción y normas básicas de diseño INTRODUCCIÓN Los equipos electrónicos apoyan su realización,
Más detallesTEMA 3:ELECTROSTATICA
TEMA 3:ELECTROSTATICA Escribir y aplicar la ley de Coulomb y aplicarla a problemas que involucran fuerzas eléctricas. Definir el electrón, el coulomb y el microcoulomb como unidades de carga eléctrica.
Más detallesLey de Gauss. Ley de Gauss
Objetivo: Ley de Gauss Hasta ahora, hemos considerado cargas puntuales Cómo podemos tratar distribuciones más complicadas, por ejemplo, el campo de un alambre cargado, una esfera cargada, o un anillo cargado?
Más detallesCENTRIFUGACIÓN. Fundamentos. Teoría de la centrifugación
CENTRIFUGACIÓN Fundamentos. Teoría de la centrifugación Fuerzas intervinientes Tipos de centrífugas Tubular De discos Filtración centrífuga 1 SEDIMENTACIÓN Se basa en la diferencia de densidades entre
Más detallesANEXO 1: Tablas de las propiedades del aire a 1 atm de presión. ҪENGEL, Yunus A. y John M. CIMBALA, Mecánica de fluidos: Fundamentos y
I ANEXO 1: Tablas de las propiedades del aire a 1 atm de presión ҪENGEL, Yunus A. y John M. CIMBALA, Mecánica de fluidos: Fundamentos y aplicaciones, 1ª edición, McGraw-Hill, 2006. Tabla A-9. II ANEXO
Más detallesProblemas de Potencial Eléctrico. Boletín 2 Tema 2
1/22 Problemas de Potencial Eléctrico Boletín 2 Tema 2 Fátima Masot Conde Ing. Industrial 21/11 Problema 1 Ocho partículas con una carga de 2 nc cada una están uniformemente distribuidas sobre el perímetro
Más detallesPrimer examen parcial del curso Física II, M
Primer examen parcial del curso Física II, 106015M Prof. Beatriz Londoño 11 de octubre de 2013 Tenga en cuenta: Escriba en todas las hojas adicionales su nombre! Hojas sin nombre no serán corregidas El
Más detallesCAPÍTULO 3 ASPECTOS MICROMECANICOS DE LA ROTURA DE MATERIALES COMPUESTOS
CAPÍTULO 3 ASPECTOS MICROMECANICOS DE LA ROTURA DE MATERIALES COMPUESTOS En la aproximación micromecánica de la rotura de una lámina nos concentraremos al mismo nivel que consideramos anteriormente al
Más detalles1.1 Introducción Las ecuaciones diferenciales como modelos matemáticos
1.1.. Las ecuaciones diferenciales como modelos matemáticos Los modelos matemáticos surgen en todos los campos de la ciencia. Aunque la relación entre modelos y fenómenos físicos en otras ciencias no es
Más detallesIII. Análisis de marcos
Objetivo: 1. Efectuar el análisis de estructuras de marcos. 1. Introducción. Aquellas estructuras constituidas de vigas unidimensionales conectadas en sus extremos de forma pivotada o rígida son conocidas
Más detallesDepartamento de Física Aplicada III
Departamento de Física Aplicada III Escuela Superior de Ingenieros Camino de los Descubrimientos s/n 4109 Sevilla Examen de Campos electromagnéticos. o Curso de Ingeniería Industrial. Septiembre de 011
Más detallesEquilibrio y cinemática de sólidos y barras (2)
Equilibrio y cinemática de sólidos y barras (2) Fuerzas aiales distribuidas y sección variable Índice Ejercicios de recapitulación Fuerzas aiales distribuidas Equilibrio Deformación Ejemplos Barras de
Más detallesONDAS Y PERTURBACIONES
ONDAS Y PERTURBACIONES Fenómenos ondulatorios Perturbaciones en el agua (olas) Cuerda oscilante Sonido Radio Calor (IR) Luz / UV Radiación EM / X / Gamma Fenómenos ondulatorios Todos ellos realizan transporte
Más detallesMecánica de Materiales II: Ensayo a tracción
Mecánica de Materiales II: nsayo a Andrés G. Clavijo V., Contenido nsayo a Comportamiento Módulo de Young y de Poisson Otros parámetros Límites nsayos de en obtenido de un ensayo de aceros de de esfuerzo
Más detallesMADERA ESTRUCTURAL ESCANDINAVA
MADERA ESTRUCTURAL ESCANDINAVA La madera aserrada escandinava para uso estructural debe cumplir una serie de propiedades mecánicas, por tanto la clasificación de ésta pretende formar lotes homogéneos en
Más detallesTema 3. Circuitos magnéticos
Tema 3. Circuitos magnéticos Ya sabemos de temas anteriores la importancia del campo magnético dentro de la electricidad. Hemos estudiado y aprendido la importancia del campo magnético, su inducción, el
Más detallesCAPÍTULO III Electrostática
CAPÍTULO III Electrostática Fundamento teórico I.- Ley de Coulomb Ia.- Ley de Coulomb La fuerza electrostática F que una carga puntual q con vector posición r ejerce sobre una carga puntual q con vector
Más detallesEl valor máximo de la tensión a que esta sometida El valor mínimo de la tensión La diferencia entre el valor máximo y mínimo El valor medio (σ med )
11. Ensayo de fatiga Un ensayo de fatiga es aquel en el que la pieza está sometida a esfuerzos variables en magnitud y sentido, que se repiten con cierta frecuencia. Muchos de los materiales, sobre todo
Más detallesTema 6. ELASTICIDAD.
Tema 6. LASTICIDAD. 6. Introducción. 6.2 sfuero normal. 6.3 Deformación unitaria longitudinal. 6.4 Le de Hooke. 6.5 Deformación por tracción o compresión. Módulo de Young. 6.6 Coeficiente de Poisson. 6.7
Más detallesDinámica de Fluidos. Mecánica y Fluidos VERANO
Dinámica de Fluidos Mecánica y Fluidos VERANO 1 Temas Tipos de Movimiento Ecuación de Continuidad Ecuación de Bernouilli Circulación de Fluidos Viscosos 2 TIPOS DE MOVIMIENTO Régimen Laminar: El flujo
Más detallesRELACIÓN DE PROBLEMAS CAMPO ELÉCTRICO 1. Se tienen dos cargas puntuales; q1= 0,2 μc está situada a la derecha del origen de coordenadas y dista de él 3 m y q2= +0,4 μc está a la izquierda del origen y
Más detallesINTERACCIÓN DE LA RADIACIÓN IONIZANTE CON LA MATERIA.
CAPÍTULO 2 INTERACCIÓN DE LA RADIACIÓN IONIZANTE CON LA MATERIA. La radiación ionizante es aquella capaz de excitar y ionizar átomos en la materia con que interactúa. Entre las radiaciones ionizantes tenemos
Más detallesT 1 T 2. x L. Con frecuencia es importante el valor de la resistencia térmica multiplicado por el área de flujo de calor, en este caso sera
1. ey de Fourier ué flujo de calor es necesario hacer pasar a través de una barra circular de madera de 5 cm de diámetro y 10 cm de longitud, cuya temperatura en los extremos es de 50 C y 10 C en sus extremos?
Más detallesFERNANDO SARRÍA ESTRUCTURAS, S.L. PLAZA MAYOR BAJO SARRIGUREN (NAVARRA)
REF.: 00.007 vna FORJADO DE PRELOSAS PRETENSADAS DE VIGUETAS NAVARRAS, S.L. Altxutxate, Polígono Industrial de Areta 60 HUARTE-PAMPLONA (NAVARRA) FICHAS DE CARACTERÍSTICAS TÉCNICAS FERNANDO SARRÍA ESTRUCTURAS,
Más detallesTema 4: Electrocinética
Tema 4: Electrocinética 4.1 Corriente eléctrica y densidad de corriente 4.2 Conductividad, resistividad, resistencia y Ley de Ohm 4.3 Potencia disipada y Ley de Joule 4.4 Fuerza electromotriz y baterías
Más detallesSISTEMAS DE ENCOFRADO DE POLÍMERO PARA HORMIGÓN
SISTEMAS DE ENCOFRADO DE POLÍMERO PARA HORMIGÓN SISTEMAS DE ENCOFRADO DE POLÍMERO PARA HORMIGÓN revolución en el encofrado de hormigón QUÉ ES PLADECK? ÁREAS DE APLICACIÓN Pladeck es un producto polímero
Más detallesMETALES. 1.- Materiales CRISTALINOS y la deformación plástica
METALES 1.- Materiales CRISTALINOS y la deformación plástica esfuerzo El ensayo de tracción s = F/A 0 s f, resistencia a la fluencia s T, resistencia a la tracción s T, resistencia a la ruptura s= Ke n
Más detallesde 2/(3) 1/2 de lado y en el tercero hay una la Tierra?.
1. Calcula la altura necesaria que hay que subir por encima de la superficie terrestre para que la intensidad del campo Determinar la velocidad de una masa m' cuando partiendo del reposo del primero de
Más detallesL=1,85. a) Suponemos que la viga tiene sólo una masa puntual para asimilarlo al comportamiento de un muelle de constante elástica:
IIND 4º CURSO. ESTRUCTURAS PROBLEMAS PROPUESTOS DE DINÁMICA NOTA: Cuando proceda considerar el factor de amortiguamiento, tómese: ζ= 0,02. D 1. Una viga simplemente apoyada de 1,85 m de luz está formada
Más detallesEJEMPLOS DE APLICACIÓN DE LA INTEGRACIÓN APROXIMADA DE LAS ECUACIONES DIFERENCIALES DE EQUILIBRIO
EJEMPLOS DE APLICACIÓN DE LA INTEGRACIÓN APROXIMADA DE LAS ECUACIONES DIFERENCIALES DE EQUILIBRIO 1. Objetivo El objetivo de esta aplicación es ilustrar cómo se pueden integrar las ecuaciones diferenciales
Más detallesTRANSFERENCIA DE CALOR
Conducción Convección Radiación TRANSFERENCIA DE CALOR Ing. Rubén Marcano Temperatura es una propiedad que depende del nivel de interacción molecular. Específicamente la temperatura es un reflejo del nivel
Más detallesCAPÍTULO IV: ANÁLISIS ESTRUCTURAL 4.1. Introducción al comportamiento de las estructuras Generalidades Concepto estructural Compo
CAPITULO 0: ACCIONES EN LA EDIFICACIÓN 0.1. El contexto normativo Europeo. Programa de Eurocódigos. 0.2. Introducción al Eurocódigo 1. Acciones en estructuras. 0.3. Eurocódigo 1. Parte 1-1. Densidades
Más detallesGUÍA 1: CAMPO ELÉCTRICO Electricidad y Magnetismo
GUÍA 1: CAMPO ELÉCTRICO Primer Cuatrimestre 2013 Docentes: Dr. Alejandro Gronoskis Lic. María Inés Auliel Andrés Sabater Universidad Nacional de Tres de febrero Depto de Ingeniería Universidad de Tres
Más detallesPrograma de la asignatura Curso: 2007 / 2008 INYECCIÓN DE PLÁSTICO (4992)
Programa de la asignatura Curso: 2007 / 2008 INYECCIÓN DE PLÁSTICO (4992) PROFESORADO Profesor/es: JESÚS PELÁEZ VARA - correo-e: jpelaez@ubu.es FICHA TÉCNICA Titulación: MÁSTER EN COMPONENTES EN AUTOMOCIÓN
Más detalles7 CONGRESO MEXICANO DEL ASFALTO AMAAC
7 CONGRESO MEXICANO DEL ASFALTO AMAAC Rigidez del Concreto Asfáltico Estimada con Ensayes de Laboratorio y de Campo Dr. Raúl Vicente Orozco Santoyo Perito en Vías Terrestres y en Geotecnia RESUMEN Se describen
Más detallesCurvaturas diferidas y tensiones residuales en baldosas de gres porcelánico. V. Cantavella
Curvaturas diferidas y tensiones residuales en baldosas de gres porcelánico V. Cantavella Índice Introducción Fenomenología Posibles causas de las curvaturas diferidas Tensiones residuales Fluencia Expansión
Más detallesVSECC PROGRAMA PARA CÁLCULO NO LINEAL DE SECCIONES. 22 de diciembre de
VSECC PROGRAMA PARA CÁLCULO NO LINEAL DE SECCIONES 22 de diciembre de 2003 1 ÍNDICE 1. QUÉ HACE VSECC 2. CÓMO LO HACE 3. ENTRADA Y SALIDA DE DATOS 4. COMPROBACIONES REALIZADAS 5. RECOMENDACIONES DE USO
Más detallesDEPARTAMENTO DE FÍSICA DE LA UNIVERSIDAD DE SONORA ORGANIZACIÓN DE LA MATERIA DE FÍSICA III
DEPARTAMENTO DE FÍSICA DE LA UNIVERSIDAD DE SONORA ORGANIZACIÓN DE LA MATERIA DE FÍSICA III HERMOSILLO, SONORA, OCTUBRE DEL 2005 NOMBRE: FISICA III CON LABORATORIO UNIDAD REGIONAL: CENTRO EJE BÁSICO DE
Más detallesANÁLISIS DE RECIPIENTES DE PRESIÓN BOBINADOS
RESUMEN ANÁLISIS DE RECIPIENTES DE PRESIÓN BOBINADOS C. Sacco a y A. Liberatto a a Departamento de Mecánica Aeronáutica, Instituto Universitario Aeronáutico Av. Fuerza Aérea Argentina 6500, Córdoba. Email:
Más detallesPE PVC. Bridas de aluminio para PE y PVC INFORMACIÓN TÉCNICA
PE PVC Bridas de aluminio para PE y PVC INFORMACIÓN TÉCNICA BRIDA - GENERAL El uso de las bridas, como parte de la conexión de tuberías, generalmente impuesta por la necesidad de montaje y desmontaje de
Más detallesMATERIALES METALICOS 2do Ingeniería Mecánica. Diagramas de Equilibrio de Fases
MATERIALES METALICOS 2do Ingeniería Mecánica Diagramas de Equilibrio de Fases Ing. Víctor Gómez Universidad Tecnológica Nacional Facultad Regional Tucumán Aleaciones Ø Aleación: Sustancia que tiene propiedades
Más detallesEfecto del dieléctrico en un capacitor
Efecto del dieléctrico en un capacitor La mayor parte de los capacitores llevan entre sus placas conductoras una sustancia no conductora o dieléctrica. Efecto del dieléctrico en un capacitor Un capacitor
Más detallesELECTRODOS DE GRAFITO
ELECTRODOS DE GRAFITO Gestión de Compras suministra electrodos de grafito para el mercado nacional e internacional. Los electrodos de grafito se utilizan principalmente en la producción secundaria de acero,
Más detallesCLASIFICACIÓN DE FIBRAS
CLASIFICACIÓN DE FIBRAS 1 Índice de contenidos INTRODUCCIÓN CARACTERÍSTICAS PROPIEDADES ACABADOS Y RESISTENCIA 2 Introducción En la producción de textiles con características tan especiales hay que tener
Más detallesTUTORIAL MATERIALES CONDUCTORES
TUTORIAL MATERIALES CONDUCTORES Un conductor es una región del espacio en la que las cargas son libres de moverse bajo la influencia de un campo eléctrico. Ejemplos hay muchos, pero el ejemplo más clásico
Más detallesCuál es la misión de un neumático? La respuesta es fácil, el neumático tiene dos misiones que cumplir:
Cuál es la misión de un neumático? La respuesta es fácil, el neumático tiene dos misiones que cumplir: -Permitir la transferencia de la fuerza conductora o fuerza de frenado al suelo; -Generar las fuerzas
Más detallesSensor de humedad. Además estos sensores existen en formas tanto analógicas como digitales.
Sensor de humedad Fundamentos básicos Un sensor de humedad es un dispositivo que mide la humedad relativa en un área dada, este puede ser utilizado tanto en interiores como en exteriores. Además estos
Más detallesUNIVERSIDAD NACIONAL DEL SANTA ESCUELA DE INGENIERIA EN ENERGIA MODULO SEMANA 9 IMPEDANCIA EN SERIE DE LINEAS DE TRANSMISION : RESISTENCIA
UNIVERSIDAD NACIONAL DEL SANTA ESCUELA DE INGENIERIA EN ENERGIA MODULO SEMANA 9 CURSO: SISTEMAS ELECTRICOS DE POTENCIA PROFESOR : MSC. CESAR LOPEZ AGUILAR INGENIERO EN ENERGIA INGENIERO MECANICO ELECTRICISTA
Más detallesPROBLEMAS DE ONDAS. Función de onda, Autor: José Antonio Diego Vives. Documento bajo licencia Creative Commons (BY-SA)
PROBLEMAS DE ONDAS. Función de onda, energía. Autor: José Antonio Diego Vives Documento bajo licencia Creative Commons (BY-SA) Problema 1 Escribir la función de una onda armónica que avanza hacia x negativas,
Más detalles2- El flujo de un campo vectorial se define para una superficie abierta o cerrada?
ASIGNATURA FISICA II AÑO 2012 GUIA NRO. 2 LEY DE GAUSS Bibliografía Obligatoria (mínima) Capítulo 24 Física de Serway Tomo II Apunte de la cátedra: Capìtulo III PREGUNTAS SOBRE LA TEORIA Las preguntas
Más detallesConductividad en presencia de campo eléctrico
6. Fenómenos de transporte Fenómenos de transporte Conductividad térmicat Viscosidad Difusión n sedimentación Conductividad en presencia de campo eléctrico UAM 01-13. Química Física. Transporte CT V 1
Más detallesCFGS CONSTRUCCION METALICA MODULO 246 DISEÑO DE CONSTRUCCIONES METALICAS
CFGS CONSTRUCCION METALICA MODULO 246 DISEÑO DE CONSTRUCCIONES METALICAS U.T. 5.- FLEXION. 4.1.- Viga. Una viga es una barra recta sometida a fuerzas que actúan perpendicularmente a su eje longitudinal.
Más detallesOndas. Prof. Jesús Hernández Trujillo Facultad de Química, UNAM. Ondas/J. Hdez. T p. 1
Ondas Prof. Jesús Hernández Trujillo Facultad de Química, UNAM Ondas/J. Hdez. T p. 1 Introducción Definición: Una onda es una perturbación que se propaga en el tiempo y el espacio Ejemplos: Ondas en una
Más detallesOferta tecnológica: Producción de materiales compuestos con alta conductividad térmica
Oferta tecnológica: Producción de materiales compuestos con alta conductividad térmica Oferta tecnológica: Producción de materiales compuestos con alta conductividad térmica RESUMEN El Grupo de Investigación
Más detallesHoja de problemas Tema 7
Hoja 7 FUNDAMENTOS DE CIENCIA DE MATERIALES 1 Hoja de problemas Tema 7 1. Sea el diagrama de fases esquemático de la figura para el sistema A-B. (a) Indique la posición de las líneas de liquidus, solidus
Más detallesFÍSICA 2ºBach CURSO 2014/2015
PROBLEMAS CAMPO ELÉCTRICO 1.- (Sept 2014) En el plano XY se sitúan tres cargas puntuales iguales de 2 µc en los puntos P 1 (1,-1) mm, P 2 (-1,-1) mm y P 3 (-1,1) mm. Determine el valor que debe tener una
Más detalles