UNIDAD 3 HIDRODINÁMICA. PRINCIPIOS FUNDAMENTALES. Capítulo 1 Fricción en tuberías. Pérdidas de carga continuas

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1 UNIA 3 HIROINÁMICA. PRINCIPIOS FUNAMENTALES Capítulo Fricción en tuberías. Pérdidas de carga continuas SECCIÓN 3 COMPORTAMIENTO HIRÁULICO E LAS TUBERIAS En el cálculo de las tuberías a presión es imprescindible tener en cuenta la forma del flujo, la temperatura y la viscosidad del fluido, para obtener un valor del coeficiente de fricción lo más riguroso posible. Partiendo de la fórmula de arcy-weisbach: V J g J = h r /L, es la pérdida de carga expresada en m/m, representa la pendiente de la línea de energía; el coeficiente es adimensional, es el coeficiente de fricción o rozamiento del fluido con la rugosidad de las paredes de la conducción, V es la velocidad media en m/s, g es la gravedad en m/s y el diámetro en m. Como sabemos los regímenes de corriente se determinan mediante el número de ynolds: r V 30 Si < 30 indica la existencia de un régimen laminar; las partículas del líquido se mueven sin mezclarse. Si > 30 indica la existencia de un régimen turbulento; el movimiento longitudinal del líquido se complica por la intervención de movimientos transversales. En las paredes de la tubería se originan torbellinos que se transmiten hacia el eje de la conducción, donde la turbulencia es mayor. Régimen laminar La rugosidad de las paredes de la conducción carece de importancia en este régimen, ya que las diminutas depresiones del material están llenas por el fluido en reposo que forma una capa límite. La velocidad del fluido alcanza un valor máximo en el eje de la tubería.

2 En los cálculos prácticos se emplean las fórmulas siguientes: V Q / S V / 6/ Si sustituimos el valor de en V J y tenemos en cuenta que V / = g V V V ; obtenemos.g 3..V J que es la ecuación de Poiseuille que. define la pérdida de carga unitaria en el régimen laminar, que es un función lineal de la velocidad. Régimen turbulento En el régimen turbulento, la distribución de velocidades es más regular que en el régimen laminar. El espesor de la capa límite disminuye al aumentar. Se distinguen fácilmente los tres casos de comportamiento siguientes: Tuberías hidráulicamente lisas Si la velocidad existente supera la crítica por un escaso margen, la capa límite(subcapa laminar) tiene tal espesor que las irregularidades de las paredes quedan rellenas por un fluido en reposo o dotado de un movimiento muy lento. Por lo tanto, la rugosidad de la pared no influye, sólo influyen las pérdidas por torbellinos en la corriente, es independiente del rozamiento con las paredes, sólo depende del número de ynolds, y se calcula por la ecuación de Prantdl-Kármán para tubos lisos..lg,5.lg (. ) 0,8 La solución de esta ecuación se facilita con el diagrama de Moody. Según Colebroo, se puede aplicar la ecuación siguiente:,8.lg

3 para rangos de < <.0 8, con un error máximo del 0, 5 %. Tuberías hidráulicamente rugosas Cuando la velocidad es muy elevada, la capa límite desaparece prácticamente. La rugosidad de la tubería tiene una gran influencia, desaparecen las partículas líquidas en reposo o movimiento lento que rellenaban las irregularidades de las paredes en la tubería. Ahora no depende de ynolds, sino de la rugosidad de la pared, pudiéndose determinar por la ecuación de Prantdl-Kármán para tubos rugosos, que es la siguiente:.lg 3,.,.lg, es la rugosidad absoluta de las paredes en m, el diámetro libre de la tubería en m y /, la rugosidad relativa. Es también factible una solución gráfica por el mismo diagrama. Puede observarse en él, que por encima de la curva ( 00 ) el coeficiente de fricción es constante. Tuberías hidráulicamente intermedias Con frecuencia suelen presentarse situaciones intermedias entre las tuberías hidráulicamente lisas y las hidráulicamente rugosas. En este caso es función de y de, siendo aplicable la fórmula de Prantdl Colebroo:, 5.lg 3,.

4 cuya solución gráfica puede realizarse por el ábaco de Moody Se puede aplicar, según Colebroo, la expresión:.lg 0.9 3,. aunque afectada de un ligero error, pero totalmente válida a efectos prácticos en la ingeniería. Cálculo de la velocidad y del caudal Empleando la fórmula de arcy-weisbach: J V g despejando V y teniendo en cuenta el valor de indicada de Prandtl Colebroo, resulta: /, obtenido de la expresión anteriormente V g J g J,5 lg g J 3,. Aplicando la ecuación de continuidad deducimos el caudal: Q,5 lg g J / 3, g J A continuación exponemos algunos valores de la rugosidad absoluta, para distintos materiales en las tuberías con agua limpia: Valores de la rugosidad absoluta, Tuberías Tipo de material (mm) Acero laminado nuevo 0,05 Acero asfaltado 0,05 Acero galvanizado 0,5 Acero con incrustaciones,5 3 Cemento o recubrimiento de 0,5 cemento Cobre 0,005 Fibrocemento 0,05 Fundición en uso sin recubrimiento 0,5 Fundición en uso con recubrimiento 0,5 Hormigón pretensado 0,5 0,0 Latón 0,05 PVC - PE 0,0 0,0

5 En el cálculo práctico de las conducciones de agua, los elementos singulares como curvas, válvulas de compuerta, etc., pueden ser estimados en una forma global, en cuyo caso los valores recomendables serían: Tuberías Tipo de material (mm) Arterias principales de fundición y/o acero 0, Conducciones secundarias en redes de distribución urbana o similares 0, Materiales plásticos 0, IAGRAMA O ÁBACO E MOOY En 939 año de la publicación del trabajo de Colebroo, y en años posteriores hasta prácticamente 9, la utilización de su fórmula resultaba obviamente dificultosa. En 9 L.F. Moody hizo una representación gráfica de la misma, el diagrama resultante se conoce con el nombre de Moody (fig. 3.). Confeccionado a escala logarítmica, hace una distinción entre régimen laminar y turbulento y representa gráficas con rugosidad relativa desde / = a Existen dos lineas que cruzan todo el diagrama, desde el ángulo superior izquierdo al inferior derecho, la primera representa a las tuberias hidráulicamente lisas y la segunda a la derecha de valor, en. 00 esta región del diagrama se encuentran recogidas las tuberías hidráulicamente rugosas líneas de rugosidad relativa, referidas anteriormente, que resultan prácticamente horizontales y cuyo valor se encuentra a la derecha. La fórmula de Prantdl Colebroo, aunque está determinada para conductos circulares, da también buenos resultados para no circulares e incluso puede utilizarse para conducciones abiertas, basta para ello sustituir en las fórmulas el diámetro por cuatro veces el radio hidráulico =.R. 0,0 0,08 0, ,0 5 /,5 lg 3, Hidráulicamente rugosas, lg(/) ,08 0,06 Coeficiente de fricción 0,0 0,03 0,0 0,0 0,006 6 Laminar Turbulento = 30 ( )( / ) 00 Hidráulicamente lisas lg( ) 0,8 0 -, , , , ,0 0,03 0,0 0,0 Coeficiente de fricción 0, / ,00 0, Número de ynolds

6 IAGRAMA E MOOY Coeficiente de fricción 0,0 0,08 0,06 0,0 0,03 0,0 0,0 0,006 0,00 Número de ynolds ,00 = 30, , Laminar Turbulento , , , ,0 0,03 0,0 0,0 Coeficiente de fricción ,06 0,08 Hidráulicamente rugosas , / 6 5 Fig. 3.

7 IAGRAMA E ROUSE Fig ,00 0,090 0,080 0,00 0,060 0,050 0,00 0,030 0,05 0,00 0,05 0,00 0,009 0, Hidráulicamente rugosas ,00 0,090 0,080 0, ,060, ,050, , , ,05, , ,05 Hidráulicamente lisas ,00 0,009 0,00 Valores de Coeficiente de fricción

8 IAGRAMA E ROUSE En el cálculo directo de la velocidad y el caudal, no es necesario la obtención de coeficiente de fricción,como se observa en las fórmulas expuestas anteriormente de Prandtl-Colebroo. Sin embargo a veces puede ser conveniente la utilización de éste diagrama cuando se conoce y el cociente / para obtener En este caso la ecuación que determina, viene expresada por la ecuación: g h L r El diagrama se recoge en la página anterior (fig. 3.5)