Temario 4.Campo Eléctrico

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Aarón Calderón Bustos
hace 6 años
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1 Campo Eléctrico 1 1

2 Temario 4.Campo Eléctrico 4.1 Concepto y definición de campo eléctrico 4.2 Campo eléctrico producido por una y varias cargas puntuales. 4.3 Lineas de Campo 4.4 Un conductor eléctrico cargado y aislado, en condiciones electrostática: Jaula de Faraday. 4.5 Potencial Eléctrico 4.6 Diferencia de Potencial 4.7 Superficies Equipotenciales 2 2

3 CAMPO ELÉCTRICO. PRINCIPIO DE SUPERPOSICIÓN La interacción entre cargas eléctricas no se produce de manera instantánea. El intermediario de la fuerza mutua que aparece entre dos cargas eléctricas es el Campo Eléctrico. La forma de determinar si en una cierta región del espacio existe un campo eléctrico, consiste en colocar en dicha región una carga de prueba, q o (carga positiva puntual) y comprobar la fuerza que experimenta. 3

4 X Z q r q o F La fuerza eléctrica entre la carga q y la carga de prueba q o es repulsiva, y viene dada por Y F qq o = k qq r o 2 12 Se define la intensidad de campo eléctrico en un punto como la fuerza por unidad de carga positiva en ese punto. u r E = F q o E = k q r 2 u r La dirección y sentido del campo eléctrico coincide con el de la fuerza eléctrica. 4

5 X PRINCIPIO DE SUPERPOSICIÓN A la hora de aplicar el principio de superposición debemos tener en cuenta dos casos: I) Campo eléctrico creado por una distribución discreta de carga en un punto: En este caso se calcula el campo eléctrico sumando vectorialmente los campos eléctricos creados por cada una de las cargas puntuales en el punto elegido. Z q 1 q2 r p1 r p2 P r Y pi q i E = q k i ur i r 2 pi 5

6 II) Campo eléctrico creado por una distribución continua de carga en un punto: Q dq El campo eléctrico total para toda la distribución será P En este caso dividimos la distribución en pequeños elementos diferenciales de carga, dq, de forma que la diferencial de campo eléctrico que crea cada una de ellas es 6

7 Dependiendo de la forma de la distribución, se definen las siguientes distribuciones de carga Lineal λ= dq dl Superficial σ = dq ds Volumétrica ρ= dq dv Cálculo del campo eléctrico en cada caso: E = dl kλ u E = kσ u r r 2 r r L S ds dv E = kρ u 2 r 2 v 7

8 Ejemplo 1: Campo eléctrico sobre el eje de una carga lineal finita. x x o -x 8

9 Ejemplo 2: Campo eléctrico fuera del eje de una carga lineal finita. d 9

10 Ejemplo 3: Campo eléctrico creado por una distribución uniforme de carga en forma de anillo de radio a, en un punto de su eje. 10

11 Ejemplo 4: Campo eléctrico creado por una distribución uniforme de carga en forma de disco de radio R, en un punto de su eje. dq r P de x X x de y 11

12 LÍNEAS DE CAMPO ELÉCTRICO Las líneas de campo se dibujan de forma que el vector sea tangente a ellas en cada punto. Además su sentido debe coincidir con el de dicho vector. E Reglas para dibujar las líneas de campo Las líneas salen de las cargas positivas y entran en las negativas. El número de líneas que entran o salen es proporcional al valor de la carga. Las líneas se dibujan simétricamente. Las líneas empiezan o terminan sólo en las cargas puntuales. La densidad de líneas es proporcional al valor del campo eléctrico. Nunca pueden cortarse dos líneas de campo. 12

13 EJEMPLOS DE LÍNEAS DE CAMPO ELÉCTRICO Carga puntual Dos cargas iguales 13

14 Dipolo eléctrico Q(-)=2Q(+) 14

15 FLUJO ELÉCTRICO El flujo eléctrico da idea del número de líneas de campo que atraviesa cierta superficie. Si la superficie considerada encierra una carga, el número de líneas que atraviesa dicha superficie será proporcional a la carga neta. ds E Φ = E s ds Para una superficie cerrada el flujo será negativo si la línea de campo entra y positivo si sale. En general, el flujo neto para una superficie cerrada será Φ = E s ds 15

16 Dipolo eléctrico encerrado en una superficie de forma arbitraria 16

17 Superficie de forma arbitraria que incluye las cargas +2q y q. 17

18 Ejemplo 1.- Una carga puntual q está situada en el centro de una superficie esférica de radio R. Calcula el flujo neto de campo eléctrico a través de dicha superficie. ds El campo eléctrico creado por una carga puntual viene dado por R q En la superficie de la esfera se cumple que r = R, luego 18

19 Para calcular el flujo a través de la superficie esférica, tenemos en cuenta que el campo eléctrico es paralelo al vector superficie en cada punto, por lo tanto q q Φ = E ds = k ds =k 2 2 R R ds El área de una superficie esférica viene dada por S =4R 2, luego Φ= k q 4π R2 2 R Flujo total Φ= 4π k q Independiente de R 19

20 Ejemplo 2.- Supongamos un cilindro de radio R colocado en el seno de un campo eléctrico uniforme con su eje paralelo al campo. Calcula el flujo de campo eléctrico a través de la superficie cerrada. E ds E ds E d s El flujo total es la suma de tres términos, dos que corresponden a las bases (b1 y b2) mas el que corresponde a la superficie cilíndrica. En ésta última el flujo es cero ya que los vectores superficie y campo son perpendiculares. Así Φ = Φ= 0 Φ = b1 E ds + b2 E ds E(cosπ) ds + E(cos0) ds El flujo sólo es proporcional a la carga que encierra una superficie, no a la forma de dicha superficie. 20

21 TEOREMA DE GAUSS Este teorema da una relación general entre el flujo de campo eléctrico a través de una superficie cerrada y la carga encerrada por ella. Ya hemos visto que el flujo neto a través de una superficie esférica viene dado por Φ= 4π k q Vamos a comprobar que este flujo es independiente de la forma de la distribución. Sólo depende de la carga que haya en el interior. 21

22 I Consideremos varias superficies centradas en una esférica que contiene una carga q. q s s s El flujo a través de la superficie esférica es Φ= 4π k q= q ε o Como el número de líneas que atraviesan las tres superficies es el mismo, se cumple que Φ1 = Φ 2 = Φ 3 Por lo tanto el flujo es independiente de la forma de la superficie. 22

23 II Supongamos ahora una carga q próxima a una superficie cerrada de forma arbitraria. En este caso el número neto de líneas de campo que atraviesa la superficie es cero (entran el mismo número de líneas que salen), por lo tanto q El flujo a través de una superficie que no encierra carga es nulo. 23

24 Generalización de los resultados Para distribuciones de carga, ya sean discretas o continuas, podemos aplicar el principio de superposición. Ejemplo: S q 1 S S q 2 q 3 q1 Φ(S) = ε o (q2 +q3 Φ(S' )= ε o ) Φ(S' ' ) = 0 Φ = E ds = q int ε o 24

25 Enunciado del Teorema de Gauss El flujo eléctrico neto a través de cualquier superficie gaussiana cerrada es igual a la carga neta que se encuentre dentro de ella, dividida por la permitividad del vacío. Esta ley sólo puede aplicarse a problemas con gran simetría. Procedimiento para aplicar el teorema de Gauss Dada una distribución de carga, buscar una superficie gaussiana que cumpla estas condiciones E paralelo a E constante ds en todos los puntos de la superficie 25

26 El flujo eléctrico a través de una superficie cerrada viene dado por qint Φ = E ds = ε o Si la superficie cerrada gaussiana cumple las dos condiciones anteriores E ds = E ds = E ds = E s Por lo tanto E S= q int ε o S es el área de la superficie gaussiana q int es la carga encerrada en dicha superficie 26

27 Ejemplo 1: Campo eléctrico próximo a un plano infinito de carga. 27

28 Ejemplo 2: Campo eléctrico a una distancia r de una carga lineal infinitamente larga de densidad de carga uniforme. 28

29 Ejemplo 3: Campo eléctrico debido a una corteza esférica uniformemente cargada. 29

30 Ejemplo 4: Campo eléctrico debido a una esfera uniformemente cargada. 30

31 Dipolo eléctrico: Cálculo del campo eléctrico en un punto de la mediatriz de la línea que une ambas cargas. E + P E d r E d +q a a -q 31

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