Aplicación del Teorema de tockes kike0001 Universidad Nacional de olombia Bogotá D.. Junio de 2011
Indice La Ley de faraday 1 La Ley de faraday 2
ircuito en movimiento
ircuito en movimiento ampo magnético H
ircuito en movimiento ampo léctrico ampo magnético H
ircuito en movimiento Ley de Faraday (fis) ampo léctrico ampo magnético H
ircuito en movimiento Ley de Faraday (fis) ampo léctrico ampo magnético La fuerza electromotriz (fem) inducida en un circuito es directamente proporcional a la rapidez de cambio del flujo magnético a través del circuito. ε = H t H n general cuando un circuito de forma fija es movido al rededor de una región que contiene un campo de inducción magnética una fem (fuerza electromotirz) es inducida al rededor del circuito.
ircuito en movimiento Ley de Faraday (fis) ampo léctrico ampo magnético La fuerza electromotriz (fem) inducida en un circuito es directamente proporcional a la rapidez de cambio del flujo magnético a través del circuito. ε = H t H n general cuando un circuito de forma fija es movido al rededor de una región que contiene un campo de inducción magnética una fem (fuerza electromotirz) es inducida al rededor del circuito. irculación y Rotacional (mat) rot () n() s la circulación del vector por unidad de área en una superficie perpendicular a n().
ircuito en movimiento Ley de Faraday (fis) ampo léctrico ampo magnético La fuerza electromotriz (fem) inducida en un circuito es directamente proporcional a la rapidez de cambio del flujo magnético a través del circuito. ε = H t H n general cuando un circuito de forma fija es movido al rededor de una región que contiene un campo de inducción magnética una fem (fuerza electromotirz) es inducida al rededor del circuito. irculación y Rotacional (mat) rot () n() s la circulación del vector por unidad de área en una superficie perpendicular a n(). Los dos últimos párrafos indican que ε =
Teorema de tokes
Teorema de tokes ea una superficie orientada definida por una parametrización uno a uno φ : D R 2 Denotemos por la frontera orientada de y sea un campo vectorial 1 en entonces ( ) d = d
Tenemos ahora que la ley de faraday escrita con el rotacional es: Teorema de tokes ea una superficie orientada definida por una parametrización uno a uno φ : D R 2 Denotemos por la frontera orientada de y sea un campo vectorial 1 en entonces ( ) d = d
Tenemos ahora que la ley de faraday escrita con el rotacional es: Teorema de tokes ea una superficie orientada definida por una parametrización uno a uno φ : D R 2 Denotemos por la frontera orientada de y sea un campo vectorial 1 en entonces ε = H t = H t H ( ) d = t d ( ) d = d H d = t d
Tenemos ahora que la ley de faraday escrita con el rotacional es: Teorema de tokes ea una superficie orientada definida por una parametrización uno a uno φ : D R 2 Denotemos por la frontera orientada de y sea un campo vectorial 1 en entonces ε = H t = H t H ( ) d = t d ( ) d = d H d = t d La ultima ecuación es una de las ecuaciones de Maxwell del electromagnetismo.
Gracias por su atención