SOLUCIÓN DE LA PRUEBA DE ACCESO

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Tomás Ramón Ramírez Morales
hace 6 años
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4 EXTREMADURA MODELO CURSO SOLUCIÓN DE LA PRUEBA DE ACCESO AUTOR: Tomás Caballero Rodríguez Opción A Los espejos esféricos son superficies opacas, lisas y pulimentadas por su cara interior, espejos cóncavos o, por su cara exterior, espejos convexos y tienen la virtud de hacer converger en un punto los rayos reflejados proximos al eje óptico en su superficie. Para obtener la imagen de un objeto basta con sacar dos rayos de cada uno de sus extremos: a) Desde la parte superior del objeto se traza un rayo que irá paralelo al eje óptico y se reflejará pasando por el foco, ya que así se cumple que i^ r^. b) Otro rayo se traza desde la parte superior del objeto y pasara por el centro de curvatura y se reflejará sobre sí mismo, ya que así i^ r^ 0. Con dos es suficiente, donde se corten los rayos reflejados o sus prolongaciones, si estos no se cortan, tendremos la imagen de este punto, que será real si se cortan los rayos reflejados y virtual si se cortan sus prolongaciones. Además podemos observar gráficamente si la imagen esta derecha o invertida, aumentada o disminuida. CIERTO. Las líneas del campo gravitatorio terrestre son las trayectorias que describiría una masa abandonada libremente en un campo gravitatorio. También se pueden definir como unas líneas imaginarias en las cuales el vector intensidad de campo es tangente a las mismas en todos sus puntos. Estas líneas nunca se cruzan, ya que, si lo hicieran, existirían en los puntos de corte dos valores distintos del vector intensidad de campo gravitatorio ( g), lo cual va en contra de la definición de campo vectorial, en el cual cada punto del campo el vector campo solo puede tener un único valor. a) La fuerza de atracción eléctrica entre protón y electrón viene dada por la ley de Coulomb, donde la expresión de su módulo es: F e kqq /r y su dirección y sentido las indicadas en la figura. + P F e F c V C La fórmula general de los espejos esféricos la podemos obtener de los dioptrios esféricos haciendo n n : El índice de refracción del segundo medio es igual al del primero, pero cambiando de signo: n n n n n n n n s s r s s Dividiendo toda la expresión por n s s r f La expresión del aumento lateral será: y ns s A L y n s s F y n r y F e Nm /C (1, C) 1, C (5, m) 8, 10 8 N b) Esta fuerza actúa como una fuerza centrípeta, ya que es perpendicular a la velocidad del electrón y no cambia su módulo sino solo la dirección, por lo que el movimiento del electrón alrededor del protón será circular y uniforme. mv F e F c k r r Despejando v y sustituyendo: q v k mr Nm /C (1, C) 9, kg 5, m, m/s La ecuación general de una partícula que describe un MAS es: y A sen (t 0 ) En este ejercicio, A 0,1 m y rad/s T 4 q Oxford University Press España, S. A. Física 4

5 EXTREMADURA MODELO CURSO Se halla el desfase 0 considerando que en el instante inicial (t 0) la elongación es máxima y positiva y A 0,1 m Sustituyendo en la expresión general: 0,1 0,1 sen 0 0 0,1 sen 0 0,1 sen ,1 rad Por lo que la ecuación general será: y 0,10 sen t 0,10 cos t (m) La gravedad en la superficie terrestre es: GM T g T R T La gravedad en la superficie de ese planeta es: GM p G3M T g p R (5R T ) p Dividiendo las dos expresiones: 9,8 Nkg g p 5 3 g p 1,18 N/kg Opción B Es la cantidad de energía por segundo que atraviesa la superficie unidad colocada perpendicularmente a la dirección de propagación de las ondas. I Su unidad en el SI es J/m s o W/m. Para dos observadores situados a las distancias R 1 y R del foco, las intensidades de onda que le llegan serán: P P P P I 1 ; I 4R 4R 1 S 1 E ts P S S La distancia focal objeto en un dioptrio esférico viene dada por: n f 1 r n n 1 Como el dioptrio es convexo, r 0, m, n 1 1 y n 1(0,) f 0, m 1 La distancia focal imagen en un dioptrio esférico es: n r (0,) f 0,4 m n n 1 1 n 1 n F R 1 R F O C F FALSA. El potencial eléctrico en un punto viene dado por la expresión V kq/r y, al ser una magnitud escalar, cuando hay varias cargas hay que hacer la suma escalar de los potenciales debidos a cada una de las cargas en ese punto. En nuestro caso, al ser las cargas iguales y del mismo signo, el potencial en el punto medio de separación de las cargas no se anula, sino que vale: V kq/r, y las cargas deben aparecer con sus correspondientes signos. Se anularía si las cargas fueran del mismo valor pero de distinto signo. + r r + q q a) Sustituyendo en la ecuación de la onda x 5 m y t s. y 0,01 sen (40t 3x) 0,01 sen (40 3 5) 0,01 sen (65 rad) 8, m b) La velocidad: v dy x cte 0,01 40 cos (40t 3x) dt 0,4 cos (40t 3x) v 0,4 cos (40 3 5) 0,4 cos(65 rad) 0, m/s Oxford University Press España, S. A. Física 5

6 EXTREMADURA MODELO CURSO a) La constante de desintegración radiactiva se calcula mediante la expresión: In T 0,693 T 0,693 1, , s 1 b) Para calcular la actividad de la muestra al cabo de 49 años, utilizaremos la ley de desintegración radiactiva: A A 0 e t Ahora es mejor trabajar expresando en años 1, por lo que: 0,693 1,6 0,0565 años 1 Y por tanto: A 0 e 0, ,56 Bq Este apartado se podía haber resuelto utilizando el concepto de período de semidesintegración y te niendo presente que: 49 4 períodos 1,6 Por lo que : 0 Bq T 10 Bq T 5 Bq 3T,5 Bq 4T 1,5 Bq Oxford University Press España, S. A. Física 6

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