Mecánica de Estructuras e Ingeniería Hidráulica INGENIERIA DEL VIENTO

Transcripción

1 INGENIERÍA DEL VIENTO Deparameno de Meánia de Esrras e Ingeniería Hidrália niversidad id d de Granada MARZO 010 INGENIERIA DEL VIENTO

2 CONTENIDOS ERZAS SOBRE SECCIONES D ERZAS SOBRE SECCIONES 3D CARACTERÍSTICAS ESTADÍSTICAS ERZAS EN NA CORRIENTE TRBLENTA CARGAS EÓLICAS ESTÁTICAS ING. VIENTO - 010

3 ERZAS SOBRE SECCIONES D EN GENERAL LAS ERZAS AERODINAMICAS PROVENDRAN DE DOS ENTES p pn, pn τ τn, τn y y INTEGRANDO OBTENDREMOS LAS ERZAS TOTALES SOBRE EL CERPO M Γ pn + τ Γ r pn + τ EN EL CASO D TENDREMOS COMPONENTES DE ERZAS Y N MOMENTO L D SSTENTACION RESISTENCIA O ARRASTRE M MOMENTO DE CABECEO ING. VIENTO - 010

4 ERZAS SOBRE SECCIONES D LOS PERILES AERONATICOS SE DISEÑAN PARA MAXIMIZAR LA SSTENTACIÓN Y MINIMIZAR LA RESISTENCIA EN INGENIERÍA CIVIL LOS CRITERIOS DE DISEÑO NO SELEN SER AERODINAMICOS PERO ES NECESARIO CONOCER ESTOS EECTOS PARA PODER CONTRARRESTARLOS EN GENERAL LOS EECTOS VISCOSOS SON DESPRECIABLES PARA EL CÁLCLO DE ERZAS CON LO QE LAS INTEGRALES SE REDCEN AL TÉRMINO DE PRESIONES SALMENTE LAS PRESIONES SE ADIMENSIONALIZAN CON LOS VALORES DE LA CORRIENTE LIBRE p p p ρ 1 Y POR TANTO TENDREMOS L D L 1 ρ D 1 B ρ B M 1 ρ B L ING. VIENTO - 010

5 ERZAS SOBRE SECCIONES D COEICIENTE DE PRESIÓN EN N CILINDRO PARA DIERENTES REYNOLDS ING. VIENTO - 010

6 ERZAS SOBRE SECCIONES D COEICIENTE DE PRESIÓN EN N PERIL RECTANGLAR PARA DIERENTES REYNOLDS ENÓMENOS DE READHERENCIA DE CAPA LÍMITE ING. VIENTO - 010

7 ERZAS SOBRE SECCIONES D COEICIENTE DE PRESIÓN PARA DIERENTES REYNOLDS, RADIO DE ESQINAS Y RGOSIDAD ING. VIENTO - 010

8 ERZAS SOBRE SECCIONES D COEICIENTE DE PRESIÓN PARA BAJOS NÚMEROS DE REYNOLDS ING. VIENTO - 010

9 ERZAS SOBRE SECCIONES D EECTO DE LA INTENSIDAD DE TRBLENCIA ING. VIENTO - 010

10 ERZAS SOBRE SECCIONES D SSTENTACIÓN Y ERZAS TRANSVERSALES EN CASOS DE SIMETRÍA EN PRINCIPIO PDIERA PARECER QE C 0 C L SI RECORDAMOS POR EJEMPLO LA RELACIÓN ENTRE EL STROHAL Y EL REYNOLDS PARA N CILINDRO ES EVIDENTE QE C C L L ING. VIENTO - 010

11 ERZAS SOBRE SECCIONES D SI OBSERVAMOS EL ESPECTRO DE LAS LCTACIONES PARA N PRISMA RECTANGLAR ES EVIDENTE QEEXISTE NA VARIACIÓN TEMPORAL ANQE SE VE QE EL PROCESO NO ES PRAMENTE SINSOIDAL SE PEDE APROXIMAR PARA EL MÁXIMO QE L 1 ρ BC L sen ω TAL QE C L DEPENDE DE LA GEOMETRÍA Y LA RECENCIA DE LA VARIACIÓN DEPENDE DEL NÚMERO DE STROHAL ω πn n S B ING. VIENTO - 010

12 ERZAS SOBRE SECCIONES 3D EN LA REALIDAD LA MAYORÍA DE LOS LJOS POSEEN CARÁCTER TRIDIMENSIONAL, DEBIDO AL CONTACTO CON LOS CONTORNOS QE GENERA VELOCIDADES DE LJO EN TODAS LAS DIRECCIONES. DEBIDO A LA COMPLEJIDAD DE LA RESOLCIÓN DE PROBLEMAS 3D PRACTICAMENTE ES OBLIGATORIO RECRRIR A RESLTADOS EXPERIMENTALES. INCLSO PARA ESTRCTRAS A PRIORI MÁS D TENEMOS DIERENCIAS EN LOS PROCESOS LCTANTES ING. VIENTO - 010

13 ERZAS SOBRE SECCIONES 3D VARIACIÓN DEL PERIL DE LA CORRIENTE INCIDENTE ING. VIENTO - 010

14 ERZAS SOBRE SECCIONES 3D VARIACIÓN DEL PERIL DE LA CORRIENTE INCIDENTE ING. VIENTO - 010

15 ERZAS SOBRE SECCIONES 3D VARIACIÓN DEL PERIL DE LA CORRIENTE INCIDENTE ING. VIENTO - 010

16 ERZAS SOBRE SECCIONES 3D EECTOS DE LAS INILTRACIONES ING. VIENTO - 010

17 CARACTERÍSTICAS ESTADÍSTICAS PROCESO ALEATORIO ES AQEL CYO COMPORTAMIENTO NO PEDE PREDECIRSE DE ORMA PRECISA. SEA NA DISTRIBCIÓN ALEATORIA p d Tiempo on [, + d] Tiempo oal T d i ING. VIENTO - 010

18 CARACTERÍSTICAS ESTADÍSTICAS EN LA PRÁCTICA ESTO SE REALIZA MEDIANTE MESTREO DISCRETO DE LA NCIÓN p d N o mesras on [, + d] o N oal de mesras N N T i ING. VIENTO - 010

19 CARACTERÍSTICAS ESTADÍSTICAS MEDIA O ESPERANZA MATEMÁTICA 1 T T d E [ ] d T 0 0 T SI RECORDAMOS LA INTEGRACIÓN TIPO RIEMANN d T Tiempo on [, + Tiempo oal d T ] d 0 Y COMO HABÍAMOS DEINIDO QE d p d Tiempo on [, + d ] Tiempo oal T d i OPERANDO E 1 T [ ] d p T 0 p d m valor medio ING. VIENTO - 010

20 CARACTERÍSTICAS ESTADÍSTICAS DE IGAL ORMA E [ ] p d valor DEINIMOS LA VARIANZA COMO adráio medio SIENDO σ σ E [ E[ ] ] m p d E[ ] E[ LA DESVIACION TÍPICA ] LA NCIÓN DE DISTRIBCIÓN DE PROBABILIDAD SE DEINE COMO P ' P[ '] ' p d COEICIENTE DE CORRELACIÓN DE DOS VARIABLES ALEATORIAS dp p d P 1 ρ y E [ m y m ] σ σ y y ING. VIENTO - 010

21 PROMEDIOS DE MESTRAS SPONGAMOS QE TENEMOS N NÚMERO ALTO DE MESTRAS DE N PROCESO ALEATORIO. LOS PROMEDIOS ESTADÍSTICOS SE HACEN EN ESTOS CASOS NO EN EL SENTIDO DE T SINO CON T IJO A LO LARGO DE LAS MESTRAS. PROCESO ESTACIONARIO: AQEL DONDE LOS PROMEDIOS ESTADÍSTICOS A LO LARGO DE LAS MESTRAS NO DEPENDEN DEL TIEMPO PERO NO NECESARIAMENTE LAS MESTRAS. EN LA PRÁCTICA LOS PROCESOS SE DIVIDEN EN PERIODOS ESTACIONARIOS. PROCESO ERGÓDICO: AQEL DONDE LOS PROMEDIOS ESTADÍSTICOS DE NA MESTRA SON IGALES QE LOS PROMEDIOS ESTADÍSTICOS A LO LARGO DE TODAS LAS MESTRAS. LOS PROCESOS ERGÓDICOS SON ESTACIONARIOS Y NA MESTRA SERÍA REPRESENTIVA DEL ENÓMENO EN TÉRMINOS ESTADÍSTICOS ING. VIENTO -010

22 PROMEDIOS DE MESTRAS NCIÓN DE ATOCORRELACIÓN R, τ E [, + τ ] PARA N PRODCESO ESTACIONARIO E[ ] E[ + τ ] m σ[ ] σ[ + τ ] m SI TILIZAMOS EL COEICIENTE DE CORRELACIÓN ρ E[ m + τ m] R τ m σ σ POR TANTO R + τ σ ρ τ m ING. VIENTO - 010

23 PROMEDIOS DE MESTRAS COMO 1 ρ 1 Y PARA DOS VARIABLES ALEATORIAS E[ m + τ m] ρ τ 0 σ TENEMOS ALGNAS PROPIEDADES σ + m R τ σ + m R 0 E[ ] R τ m R, τ R τ E[ + τ ] E[ τ ] R τ CORRELACIÓN CRZADA Y OPERANDO ANÁLOGAMENTE R y R y E[, y + τ ] E[ y, + τ ] R y τ σ σ σ σ + m m y R τ m y y ρ τ + m m y y R m y y y τ σ σ y + m m y ING. VIENTO - 010

24 ANÁLISIS DE ORIER SEA NA NCIÓN DE PERIODO T + T SABEMOS QEPODEMOS ESCRIBIR DONDE π a [ os k 0 a k b sen T k T k 1 πk ] a k T / T / πk k os d bk sen π T T T T / T T / d SI AHORA SPONEMOS NA TRASLACIÓN DEL EJE X TAL QE a 0 0 LLAMANDO π Δω Y OBSERVANDO QE a k a k y bk b T k ING. VIENTO - 010

25 ANÁLISIS DE ORIER PODEMOS ESCRIBIR [ Ak ibk ][os Δωk + isen Δωk ] k PES [ A sen Δωk] [ ib os Δωk] 0 k k k k RECORDANDO QE os Δ ωk + isen Δωk e iδωk TENEMOS k X k e / X 1 T T / e iδωk iδωk k T / d HACIENDO T Δω dω y Δωk ω CONCLIMOS X π 1 ω e iω i X ω e ω dω d ING. VIENTO - 010

26 DENSIDAD ESPECTRAL LA TEORÍA CLÁSICA DE ORIER EXIGE COMO CONDICIÓN QE d < ESTO NO ES CIERTO PARA N PROCESO ESTACIONARIO CON LO QE NO PODRÁ OBTENERSE LA TRANSORMADA DE ORIER DE LA VARIABLE ALEATORIA. SIN EMBARGO SI ES POSIBLE OBTENERLA DE LA NCIÓN DE ATOCORRELACIÓN PARA NA NCIÓN NORMALIZADA A MEDIA 0 PES R τ 0 CON LO QE R d < ESTA NCIÓN NOS SMINISTRARÁ DE ORMA INDIRECTA INORMACIÓN DE LAS RECENCIAS CONTENIDAS EN 0 LA TRANSORMADA DE ORIER DE R τ SE DENOMINA DENSIDAD ESPECTRAL S ω 1 π R R τ S ω e τ e iωτ iωτ d ω dτ ING. VIENTO - 010

27 DENSIDAD ESPECTRAL PROPIEDADES R 0 [ ] E S ω dω σ LA VARIABLE ESTÁ NORMALIZADA COMO R, τ R τ R τ S ω real ω ADICIONALMENTE S X ω 0 ω ING. VIENTO - 010

28 DENSIDAD ESPECTRAL PROPIEDADES R 0 [ ] E S ω dω σ LA VARIABLE ESTÁ NORMALIZADA COMO R, τ R τ R τ S ω real ω ADICIONALMENTE S X ω 0 ω DENSIDAD ESPECTRAL CRZADA S S y 1 iωτ ω R τ e dτ R τ S ω e π 1 y ω π y iωτ R τ e dτ R τ S ω e y y y y y iωτ iωτ dω dω DE ORMA ANÁLOGA A LA DENDIDAD ESPECTRAL PEDE CONCLIRSE QE * S y ω S y ω ω * S y ω S y ω ω ING. VIENTO -010

29 RESMEN DE ACCIONES ESTRCTRAS SICIENTEMENTE RÍGIDAS CARGAS GLOBALES CASIESTÁTICAS SOBRE LA ESTRCTRA CARGAS LOCALES POR PICOS DE SCCIÓN RIDOS GENERADOS POR EL VIENTO ESTRCTRAS EXCESIVAMENTE LEXIBLES ENÓMENOS DINÁMICOS EN ESTRCTRAS INCOMODIDAD DE SARIOS AGRPACIONES DE ESTRCTRAS INCOMODIDAD DE PEATONES ING. VIENTO - 010

30 ERZAS EN NA CORRIENTE TRBLENTA DEBIDO A QE EL VIENTO ES N ENÓMENO INTRÍNSICAMENTE ALEATORIO LAS ERZAS RESLTANTES TAMBIÉN LO SON. DEBIDO A LA IMPOSIBILIDAD DE SOLCIONES ANALÍTICAS CERRADAS LOS CÁLCLOS SE REALIZARÁN EN BASE A NOS COEICIENTES QE SERÁN ESTIMADOS POSTERIORMENTE. PARA N CERPO COMPLETAMENTE ENVELTO EN N LIDO LA RESISTENCIA SE ESCRIBE COMO D o D C B 1 ρ PARA N LJO 3D SPONIENDO QE NOS ORIENTAMOS CON EL EJE X EN LA DIRECCIÓN DEL COMPONENTE MEDIO DEL VIENTO Y QE LAS COMPONENTES DE LA VELOCIDAD ESTÁN PERECTAMENTE CORRELADAS D o D PERECTAMENTE CORRELADAS ] [ V ] [ w W o v V o + + ING. VIENTO CON LO QE ' D D D +

31 ERZAS EN NA CORRIENTE TRBLENTA CON LO QE ' D D D + ' 1 C B C B D D ρ ρ SI AHORA ANALIZAMOS LAS CARACTERÍSTICAS ESTADÍSTICAS DE LA NCIÓN C B D D ρ ' D Y LA DENSIDAD ESPECTRAL SERÍA ], [ ], [ 4 4 ' ' ' τ ρ τ ρ τ τ D D D D R C B E C B E R D ' ω ρ ω D S C B S Y LA DENSIDAD ESPECTRAL SERÍA SICONSIDERAMOS QE C C C B D ' ' 1 ' ρ ' ω ρ ω D S C B S D SI CONSIDERAMOS QE OPERANDO ANALOGAMENTE OBTENDREMOS QE C C B D D D ρ OPERANDO ANALOGAMENTE OBTENDREMOS QE 4 ' ω ω D S C S D C ING. VIENTO - 010

32 ERZAS EN NA CORRIENTE TRBLENTA ESTA ORMLA SÓLO ES CIERTA COMO SE INDICÓ PARA EL CASO DE QE LAS COMPONENTES DE LA TRBLENCIA ESTÉN PERECTAMENTE CORRELADAS. ESTE CASO SE DARÍA PARA CERPOS DE TAMAÑO MCHO MENOR QE LAS LCTACIONES DE V W. EN EL CASO GENERAL SIN EMBARGO ESTO NO SERÁ CIERTO CON LO QE SE AÑADE N TÉRMINO 4C S ' ω D S ω χ ω C D ESTE TÉRMINO SE DENOMINA LA ADMITANCIA AERODINÁMICA QE CORRIGE LA ALTA DE CORRELACIÓN DE LOS CASOS REALES. DEPENDE DE LA GEOMETRÍA DEL CERPO Y DE LAS CARACTERÍSTICAS DE LA TRBLENCIA LA GRÁICA SE REIERE A NA PLACA CADRADA ING. VIENTO - 010

33 CARGAS EOLICAS ESTATICAS SI RECORDAMOS EL COMPORTAMIENTO DINAMICO DE SISTEMAS DE N SOLO GRADO DE LIBERTAD SI ω >> ω R o PARA QE ESTO OCRRA d 0 Amplifiaión 1 o s ω 0 k k m EN ESTE CASO EL PROBLEMA ES PSEDO ESTÁTICO K PARA EDIICIOS DE SICIENTEMENTE RÍGIDOS LA RESONANCIA ES DESPRECIABLE PES LAS ERZAS DE INERCIA Y AMORTIGAMIENTO SON MY PEQEÑAS ING. VIENTO - 010

34 CARGAS EOLICAS ESTATICAS LA CARGA DE VIENTO CARACTERÍSTICA ES LA CARGA MÁXIMA PERIODO DE TIEMPO POR EJ. 10 MINTOS SE DEINE COMO ma QE OCRRE DRANTE N ma q + k p σ DONDE q Valor medio de la arga k p aor de pio σ Desviaión ípia de la arga LA CARGA MEDIA DEPENDE DE LA VELOCIDAD MEDIA DEL VIENTO VARIACIÓN LENTA EL EROCÓDIGO 1 LO DEINE EL ACTOR DE PICO PARA N PROCESO GASSIANO COMO k ln f p e ln f e DONDE Tiempo promedio de la veloidad de referenia f e reenia de vibraión de la esrra ING. VIENTO - 010

35 CARGAS EOLICAS ESTATICAS EL ACTOR DE PICO VALE TÍPICAMENTE ENTRE 3 5 PARA PROCESOS GASSIANOS. ES ADECADO PARA LAS CAPAS LÍMITES DE BARLOVENTO EN LAS ZONAS DESPRENDIDAS COMO ESQINAS PEDE LLEGAR A 6 7 EN TEJADOS SE HA MEDIDO VALORES DE HASTA 10 LA DESVIACIÓN TÍPICA SE PEDE DEINIR DE ORMA GENERAL COMO DONDE q I k b σ I Valor medio de la arga q k σ Inensidad de la omponene rblena faor de rblenia de fondo b longidinal ISICAMENTE k b REPRESENTA QE SÓLO LOS TORBELLINOS DE N TAMAÑO MAYOR O IGAL A LA ESTRCTRA CONTRIBYEN A LA CARGA GLOBAL. PARA EL CÁLCLO PES SE NECESITA EXTRAER LA DESVIACIÓN TÍPICA DE LA TRBLENCIA DEL VIENTO INCIDENTE ING. VIENTO - 010

36 CARGAS EOLICAS ESTATICAS ESTRCTRAS PEQEÑAS EL TAMAÑO CARACTERÍSTICO ES MCHO MENOR QE LA LONGITD DE ONDA DE LOS TORBELLINOS DEL VIENTO NATRAL CON LO QE k b 1 LOS COMPONENTES DE LA TRBLENCIA ESTARÁN CORRELADOS EN ESTE CASO + o q f q f 1 ρ ρac AC D A 4 S q ACA S CON LO QE ω ρ ω S ω SI RECORDAMOS QE σ S ω dω ING. VIENTO - 010

37 CARGAS EOLICAS ESTATICAS ESTRCTRAS PEQEÑAS ENTONCES 4 q 4q S ω dω σ σ Y OPERANDO SI RECORDAMOS q σ σ I σ Y SE CMPLE COMO SE INDICÓ σ I q CON LO QE + k ma q + q p I Y EL ACTOR DE RÁAGA ϕ 1+ k ma + q p I ING. VIENTO - 010

38 CARGAS EOLICAS ESTATICAS ESTRCTRAS GRANDES ES NECESARIO TENER EN CENTA QELAS COMPONENTES DE LA TRBLENCIA NO ESTÁN CORRELADAS SI RECORDAMOS S 4q ω S ω χ geomeria, ω PARA ESTRCTRAS TIPO LINEALES χ l ωl 1 r 1 l 0 l ψ ω, r, dr p PARA ESTRCTRAS TIPO RECTANGLAR χ 1 l 1 l ω l r r 1 ωl , 4 ψ p ω, r1, r, dr1 dr 0 0 l1 l l l 1 1 ING. VIENTO - 010

39 CARGAS EOLICAS ESTATICAS ESTRCTRAS GRANDES SE HA INTRODCIDO EL CÁLCLO DE LA CORRELACIÓN A TRAVÉS DEL CO ESPECTRO NORMALIZADO EL COESPECTRO NORMALIZADO ES LA PARTE REAL DEL ESPECTRO CRZADO NORMALIZADO ESPECTRO CRZADO NORMALIZADO S N S S A, B, ω A, ω S B, ω COESPECTRO NORMALIZADO ψ N Re[ S N ] EXISTEN VARIAS APROXIMACIONES A PARTIR DE DATOS EMPÍRICOS ψ p e C r rn Davenpor 196 ING. VIENTO - 010

40 CARGAS EOLICAS ESTATICAS ESTRCTRAS GRANDES ENTONCES σ χ 4q q S S χ dω σ σ 4 S dω DEINIENDO k b χ S σ S dω CON LO QE σ I q k b + k ma q + q p I k b Y EL ACTOR DE RÁAGA ϕ 1+ k ma + q p I k b SEDEINE EL ACTOR DE TAMAÑO s ϕ ϕ es real es peq 1+ k pi 1+ + kk p I k b ING. VIENTO - 010

41 CARGAS EOLICAS ESTATICAS CARGAS SEGÚN EL EROCODIGO 1 EL CALCLO SERÁ CÁLCLO DE PRESIONES SOBRE SPERICIE CARGAS EÓLICAS GLOBALES INTERNAS EXTERNAS PRESIONES EXTERNAS: CÁLCLO DE LA VELOCIDAD MEDIA DEL VIENTO A LA ALTRA DESEADA z z z r ref DONDE ref DIR TEM ALT z ref,0 ES REPRESENTATIVA DEL CLIMA DEL EMPLAZAMIENTO ref,0 DIR TEM ALT VALOR BÁSICO PROPORCIONADO POR MAPAS EÓLICOS COEICIENTE DE DIRECCION DE VIENTO COEICIENTE DE ESTACIONALIDAD COEICIENTE DE ALTITD PARA ESPAÑA A ALTA DE DATOS 001 ref ref,0 ING. VIENTO - 010

42 CARGAS EOLICAS ESTATICAS CARGAS SEGÚN EL EROCODIGO 1 0 z z Ln k z T r SE DEINE LA PRESIÓN CARACTERÍSTICA 1 ameno de veloidad en olinas en plano Tiene en ena el z + 1 DONDE q z I k z q z z q P ref p e e f DONDE z z q z q z q P r ref pe e e ref e ING. VIENTO - 010

43 CARGAS EOLICAS ESTATICAS CARGAS SEGÚN EL EROCODIGO 1 EL EROCÓDIGO ASIGNA N VALOR k p SO A EDIICIOS Y PENTES MENORES DE 00 m. 3.5 DE ORMA ARBITRARIA RESTRINGIENDO S LA ALTRA DE REERENCIA PARA TEJADOS SE SELE TOMAR EN EL PNTO MÁS ALTO LA ALTRA DE REERENCIA PARA ACHADAS DEPENDE DE S ESBELTEZ SIHalra < Banhra ESTARÁ EN EL TEJADO SI Halra > Banhra SE DIVIDE EN TRAMOS PRESIONES INTERNAS CARGAS GLOBALES P q z i ref q z W ref e e e i dn pi f A ref f COEICIENTE DE ERZA A ref ÁREA DE REERENCIA NORMAL A LA DIRECCIÓN DEL VIENTO ING. VIENTO - 010

44 CARGAS EOLICAS ESTATICAS CARGAS SEGÚN EL EROCODIGO 1 dn COEICIENTE DE CORRELACIÓN DINÁMICA QE TIENE EN CENTA LA CORRELACIÓN DE LAS PRESIONES Y LA AMPLIICACIÓN DINÁMICA. SE DEINE COMO dn 1+ k pi zref kb + kr 1+ 7 I zref CONCEPTALMENTE ES LA RELACIÓN ENTRE EL ACTOR DE RAAGA PARA NA RÁAGA SOBRE LA ESTRCTRA Y EL DE NA RAAGA CASIESTÁTICA PNTAL A LA ALTRA DE REERENCIA. SE INTRODCE EL ACTOR DE RESONANCIA k r QETIENE EN CENTA LA AMPLIICACIÓN DINÁMICA POR ACOPLAMIENTO ENTRE LA TRBLENCIA Y LA ESTRCTRA k r S ω k H ω d ω σ DONDE H ω ES LA NCIÓN DE TRANSERENCIA DE LA ESTRCTRA ING. VIENTO - 010

45 CARGAS EOLICAS ESTATICAS CARGAS SEGÚN EL EROCODIGO 1 El COEICIENTE DINÁMICO TAMBIÉN SE SA PARA SELECCIONAR EL MÉTODO DE CÁLCLO dn 1 dn 1 dn CÁLCLO SIMPLIICADO RECOMENDADO CÁLCLO CÁLCLO DETALLADO DETALLADO SI SPONEMOS QE EL ACTOR DE RESONANCIA ES 0 TENEMOS QE s d Y MEDIANTE LA ÓRMLA pe s pe,10 PODEMOS OBTENER EL COEICIENTE DE PRESIONES A PARTIR DEL MISMO PARA N ÁREA DE REERENCIA ING. VIENTO - 010

46 PREGNTAS DDAS? ING. VIENTO - 010

47 BIBLIOGRAIA Simi, E. and Sanlan, R. H. Wind effes on srres. 3rd ed John Wiley & Sons,In. Dyrbye, C. and Ole Hansen, Svend. Wind Loads on Srres John Wiley & Sons. Meseger e al. Aerodinámia Civil. MGraw Hill Profesional 001. Newland,D.E. Random Vibraions,Speral and Wavele Analysis ING. VIENTO - 010