Mecánica I Tema 6. Manuel Ruiz Delgado. 18 de febrero de 2011

Transcripción

1 Mecánica I Tema 6 Estática Manuel Ruiz Delgado 18 de febrero de 2011 Estática Equilibrio Equilibrio de la partícula libre Partícula sometida a ligaduras Partícula sobre superficie lisa Partícula sobre curva lisa Equilibrio sobre superficie rugosa Equilibrio sobre curva rugosa Punto bajo fuerza potencial Equilibrio de un sólido Equilibrio de un sistema Sólido bajo fuerzas potenciales únicamente Sistemas isostáticos Ligaduras independientes/redundantes Sistemas hiperestáticos Equilibrio del sólido con punto fijo Equilibrio del sólido con eje fijo Equilibrio del sólido con eje fijo

2 Estática Equilibrio Equilibrio de la partícula libre Partícula sometida a ligaduras Partícula sobre superficie lisa Partícula sobre curva lisa Equilibrio sobre superficie rugosa Equilibrio sobre curva rugosa Punto bajo fuerza potencial Equilibrio de un sólido Equilibrio de un sistema Sólido bajo fuerzas potenciales únicamente Sistemas isostáticos Ligaduras independientes/redundantes Sistemas hiperestáticos Equilibrio del sólido con punto fijo Equilibrio del sólido con eje fijo Equilibrio del sólido con eje fijo Manuel Ruiz - Mecánica I 2 / 20 Estática La Estática es la parte de la Mecánica que estudia un movimiento concreto: el reposo o equilibrio. El equilibrio puede ser absoluto (respecto a ejes inerciales) o relativo (respecto a ejes móviles). Problemas que considera la estática: Conocidas las fuerzas, determinar las configuraciones de equilibrio. Para una configuración de equilibrio, calcular las fuerzas de ligadura. uerzas necesarias para que una configuración dada sea de equilibrio. La estabilidad del equilibrio es ya parte de la dinámica, pues depende del tipo de movimiento resultante al perturbar el equilibrio. En la estática se basan la resistencia de materiales, elasticidad, cálculo de estructuras, y parte del diseño de máquinas. Manuel Ruiz - Mecánica I 3 / 20 2

3 Equilibrio Sea un sistema material cuya configuración está determinada por n coordenadas generalizadas q = (q 1,...,q n ) (coordenadas cartesianas o curviĺıneas de puntos, parámetros de actitud de sólidos, etc.). El sistema tiene una configuración de equilibrio q i = qi e cuando, si se abandona el sistema en reposo en dicha configuración, permanece indefinidamente en ella: q(0) = q e } q(t) = q e t q(0) = 0 Un sistema puede tenena configuración de equilibrio q e, y no estar de hecho en equilibrio: porque no se dejó inicialmente en esa posición, o porque no se dejó en reposo. Manuel Ruiz - Mecánica I 4 / 20 Equilibrio de la partícula libre La condición necesaria y suficiente para que una partícula libre sometida a una fuerza general (r,ṙ,t) tenga una posición de equilibrio r = r e es que se anule la resultante de las fuerzas en esa posición: (r e,0,t) = 0 t Es necesaria: si no se anula la fuerza, aparece una aceleración r = /m 0 que empieza a mover a la partícula. Es suficiente: { } La ecuación{ del movimiento } se puede poner como un sistema de primer orden v (x,t)/m ẋ = d dt = f(x,t) = ; por el teorema de existencia y unicidad de soluciones, si r v la fuerza es continua y cumple la condición de Lipschitz en un intervalo (que las fuerzas comunes cumplen), la solución r = r e existe y es única. Sistema algebraico no lineal: puede haber infinitas soluciones, algunas, una o ninguna. Manuel Ruiz - Mecánica I 5 / 20 3

4 Partícula sometida a ligaduras Superficie lisa: la posición r tiene cumplir la ecuación de la superficie (-1 GDL): f(r,t) = 0 = λ f Aparece una fuerza de ligadura normal, que será la necesaria para que la partícula no abandone la superficie. M Curva lisa: la posición r tiene que cumplir las ecuaciones impĺıcitas de la curva (dos superficies cuya intersección define la curva: -2 GDL) g(r,t) = 0 f(r,t) = 0 Aparece una fuerza de ligadura con dos componentes, contenida en el plano normal a la curva: está definido por los dos vectores gradiente de las superficies en ese punto, o por dos direcciones independientes a la curva: = = λ g +µ f f g Manuel Ruiz - Mecánica I 6 / 20 Partícula sobre superficie lisa Ecuación impĺıcita: f(r,t) = 0. La posición de equilibrio tiene que cumplir la ecuación de la superficie. La ecuación de equilibrio es la misma, pero con la fuerza de ligadura: f(r e,t) = 0 (r e,0,t)+λ f(r e,t) = 0 } 4 Ecs. λ(t) 4 Incog. r e M Ecuación paramétrica: r = r(u,v,t). Los vectores, r v definen el plano tangente. Proyectando en ese plano la ecuación de equilibrio, desaparece la reacción normal: [r(u,v,t),0,t] = 0 [r(u,v,t),0,t] r v = 0 } u e 2 Ecs. v e 2 Incog. = λn = λ( r v ) = [r(u e,v e,t),0,t] v =Cte. r v u =Cte. Si la fuerza o la superficie varían con el tiempo, solo son posiciones de equilibrio los puntos fijos de la superficie que cumplan la ecuación t. ormalmente, es mejor resolverlo por anaĺıtica o dinámica relativa. Manuel Ruiz - Mecánica I 7 / 20 4

5 Partícula sobre curva lisa Ecuaciones impĺıcitas: la posición r e tiene cumplir las ecuaciones de las dos superficies que definen la curva. Hay que contar la fuerza de ligadura. 5 Ecs. g(r e,t) = 0 f(r e,t) = 0 (r e,0,t)+λ g +µ f = 0 r e λ µ 5 Incog. f g Ecuación paramétrica: r = r(u,t). El vector es tangente a la curva. Proyectando en esa dirección la ecuación de equilibrio, desaparece la reacción normal: [r(u e,t),0,t] = 0 u e { 1 Ec. 1 Incog. = [r(u e,t),0,t] Si aparece el tiempo, las soluciones tienen que serlo t. Manuel Ruiz - Mecánica I 8 / 20 Equilibrio sobre superficie rugosa Ecuación paramétrica: r = r(u, v). Plano tangente: [,r v ] ormal: n = r v r v R Rozamiento de Coulomb: R n; R µ Proyectamos según la normal y el plano tangente: } = n R = t (u,v) n (u,v) t Hay infinitas soluciones. Tomando el signo =, se puede determinar la curva que limita la zona de equilibrio, que contiene un punto de equilibrio de la superficie lisa: t (u,v) = n (u,v) f(u,v) = 0 Cuando µ 0, la zona tiende al punto de equilibrio liso u e 0,ve 0. Manuel Ruiz - Mecánica I 9 / 20 5

6 Equilibrio sobre curva rugosa Ecuación paramétrica: r = r(u). Vector tangente: ( ) R Rozamiento de Coulomb: R ; R µ Proyectamos según la tangente y el plano normal: } = n R = t (u) µ n (u) t Hay infinitas soluciones. Tomando el signo =, se pueden determinar los ĺımites del arco de equilibrio, que contiene un punto de equilibrio de la curva lisa: t (u) = µ n (u) f(u) = 0 u e,ue + µ = 0 u e 0 R n t Cuando µ 0, el arco tiende al punto de equilibrio liso u e 0. u e u e 0 u e + Manuel Ruiz - Mecánica I 10 / 20 Punto bajo fuerza potencial Libre: (r) = V(r) = 0 V x = 0, V y = 0, V z = 0 dv(r) = 0 EQ Pto. estacionario de V(r) Superficie lisa: r v = V x x u V y y u V z z u = V(u,v) u = 0 r v = V x x v V y y v V z z v = V(u,v) v = 0 dv(u,v) = 0 EQ Pto. estacionario de V(u,v) Curva lisa: = V x x u V y y u V z z u = V(u) = 0 u dv(u) = 0 EQ Pto. estacionario de V(u) Manuel Ruiz - Mecánica I 11 / 20 6

7 Equilibrio de un sólido r G Q {}}{{}}{ Configuración dada por 6 parámetros: q = [ x G,y G,z G, ψ,θ,ϕ] La condición necesaria y suficiente para que un sólido tenga una configuración de equilibrio q = q e es que se anule la resultante y el momento resultante a t en esta configuración. ecesaria: q(t) = q e = Cte { } q(t) = 0 q(t) = 0 Suficiente. Para fuerzas continuas y lipschitzianas: (q e,0,t) = mr t=0 G = 0 M G (q e,0,t) = d dt H G t=0 = 0 q(0) = q e, q(0) = 0 { (q e,0,t) = 0 M G (q e,0,t) = 0 La solución q(t) = q e existe y es única a Si = 0 y M P = 0, M Q = 0 Q Manuel Ruiz - Mecánica I 12 / 20 Equilibrio de un sistema Sea un sistema formado por n partículas y m sólidos. La condición necesaria y suficiente para que el sistema tenga una configuración de equilibrio, es que sea de equilibrio para cada partícula y sólido del sistema. { } j = 0 i = 0, i = 1...n M G, j = 1...m j = 0 Es condición necesaria pero no suficiente que se anule la resultante y momento resultante sobre el sistema: n m n m ( i + j = 0 ; r i i + r G j j +M G ) j = 0 i=1 j=1 Se dividea el sistema en partes hasta obtener condiciones suficientes. i=1 j=1 Manuel Ruiz - Mecánica I 13 / 20 7

8 Sólido bajo fuerzas potenciales únicamente Configuración: q = [x G,y G,z G,ψ,θ,ϕ]; Potencial: V(q). Los puntos de equilibrio son los estacionarios del potencial: Sólido con ligaduras lisas: dw = ( R v P +M P ω ) dt = dv(q) = V q dq = 0 dq { } V {R = 0; M P = 0} = 0, i = q i Aparecen uerzas/momentos de ligadura en R y M P, pero no en el trabajo. Con las ecuaciones de ligadura, se dejan solo las q i independientes en V. El equilibrio sigue siendo V qi = 0, pero solo con las q i independientes: los puntos estacionarios del potencial, sobre la ligadura. Si hay rozamiento o fuerzas no potenciales cuyo trabajo no es nulo, dw dv, y no se puede aplicar lo anterior. Manuel Ruiz - Mecánica I 14 / 20 Sistemas isostáticos Sistema libre con n grados de libertad (GDL): q(q 1,,q n ) n = 3 o puntos+6 o sólidos n ecuaciones n incógnitas q 1...q n Sistema con h ligaduras independientes: cada ligadura quita un grado de libertad distinto. Se dejan solo las coordenadas independientes (=GDL). { h GDL q1...q h lig. n h +h za./mt o de ligadura X 1...X h n Ecuaciones n Incognitas Las ecuaciones son lineales en las fuerzas/momentos de ligadura. Sistema isostático/estáticamente determinado: las ecuaciones de la estática permiten determinar todas las fuerzas/momentos de ligadura en cada posición de equilibrio. Manuel Ruiz - Mecánica I 15 / 20 8

9 Ligaduras independientes/redundantes Ligadura redundante: quita un grado de libertad ya impedido por otra ligadura. Cómo se reparten la tarea entre las dos fuerzas de ligadura? M R 1 f 1 r = L Apoyo liso en 2, rugoso en R 1. Independientes f 1 r = L f 2 r L f 2 redundante si se empuja hacia fuera 1 f 2 redundante en la dirección vertical 2 1 R 1 2 y R 1 redundantes en esta posición Manuel Ruiz - Mecánica I 16 / 20 Sistemas hiperestáticos Sistema determinado por n parámetros cuando está libre. Se añaden: { h GDL q1...q + h lig. independientes n h +h za./mt o de ligadura X 1...X h { 0 GDL (ya están quitados) q1...q +g lig. redundantes n h +g za./mt o de ligadura Y 1...Y g { q n Ecuaciones n+g Incognitas 1...q n h Y 1...Y g, X 1...X h Sistema hiperestático/estáticamente indeterminado: las ecuaciones de la estática no permiten determinar todas las fuerzas/momentos de ligadura. Dos o más fuerzas obligan a que se cumpla la misma ligadura. Con sólidos rígidos, no se puede saber cuánto hace cada una: hay que recurrir a la elasticidad y resistencia de materiales. Manuel Ruiz - Mecánica I 17 / 20 9

10 Equilibrio del sólido con punto fijo z R z G Se fija un punto del sólido mediante una rótula ideal: Quita tres desplazamientos: R x,r x,r x x R O x R y y Permite todos los giros: M lig O = 0 Ecuación de momentos: condición de equilibrio. M DA O = 0 ψ e,θ e,φ e Ecuación de fuerzas: determinación de la fuerza de ligadura para cada posición de equilibrio. R DA +R L = 0 Manuel Ruiz - Mecánica I 18 / 20 Equilibrio del sólido con eje fijo 1 GDL: giro θ alrededor del eje fijo Se busca una fijación isostática: Cojinete con restricción axial Dos rótulas Rótula + cojinete oscilante θ θ θ R z Q x Q z Q y Q x Q y M y R y R z R z M x R x R y R y R x R x 6 Ecs. 6 Incs. R x,r y,r z M x,m y θ 6 Ecs. 7 Incs. R x,r y,r z Q x,q y, Q z θ 6 Ecs. 6 Incs. R x,r y,r z Q x,q y θ Isostático Hiperestático Isostático Manuel Ruiz - Mecánica I 19 / 20 10

11 Equilibrio del sólido con eje fijo ijación isostática, p.e., rótula en O y cojinete oscilante en O 1 (otras posibles) 1 GDL: giro θk (k = OO 1 OO 1 ) Rótula en O: R = (R x,r y,r z ) Cojinete oscilante en O 1 : R 1 = (Q x,q y,0) Q x θ Q y (θ,0,t)+r+r 1 = 0 M O (θ,0,t)+oo 1 R 1 = 0 Procedimiento de cálculo: R x R y ] 1) k [M O (θ,0,t)+ OO 1 R 1 = 0 Mz (θ,0,t) = 0 θ e 2) k M O + ( k R 1 ) OO1 (k OO 1 )R 1 = 0 R 1 = k M O OO 1 R z 3) +R+R 1 = 0 R = k M O OO 1 Manuel Ruiz - Mecánica I 20 / 20 11