Problemas. Simetrías Discretas
|
|
- Eduardo Ayala Rubio
- hace 6 años
- Vistas:
Transcripción
1 Probemas Probemas 1 Sea T d e operador de trasación con vector despazamiento d, D(ˆn, φ) e operador de rotación (ˆn y φ son respectivamente e eje y e ánguo de rotación), y Π e operador de paridad Cuáes de os siguientes pares de operadores conmutan? Por qué? (a) T d y T d (d y d en distintas direcciones) (b) D(ˆn, φ) y D(ˆn, φ ) (ˆn y ˆn en distintas direcciones) (c) T d y Π (d) D(ˆn, φ) y Π 2 Señaar de as siguientes expresiones cuaes son verdaderas y cuaes fasas (a) Si e Hamitoniano es invariante rotaciona, necesariamente [Ĵ, Ĥ] = 0 y [Ĵ 2, Ĥ] = 0 (b) Si e Hamitoniano es invariante rotaciona, todos os estados de a forma D(R) n; jm tienen a misma energía (c) Si e Hamitoniano es invariante rotaciona, todos os estados de a forma n; jm tienen a misma energía, independientemente de vaor de m (d) E Hamitoniano cuyo potencia es V (r) + α ˆL Ŝ tiene una degeneración (2j + 1) en cada nive, debido a punto anterior (e) E operador momento dipoar eéctrico tiene paridad par (f) E conmutador [ˆx, Π] = 0 } (g) E anticonmutador {ˆL, Π = 0 (h) E conmutador [Ĵ, Π] = 0 (i) Π ĴΠ = Ĵ (j) Si [Π, Ĥ] = 0, un vector con paridad definida a t = 0 mantiene su paridad a todo t (k) Π 1 Ŝ ˆxΠ = Ŝ ˆx () Π 1 Ŝ ˆLΠ = Ŝ ˆL (m) Si un Hamitoniano es invariante ante inversiones espaciaes, os estados estacionarios no tienen momento dipoar permanente (n) Puede existir un estado de átomo de Hidrógeno con n = 2 que tenga momento dipoar permanente 3 En a case vimos que operando ˆT [ˆr, ˆp] ˆT 1 nos eva a que ˆT i ˆT 1 = i, y por o tanto ˆT debe ser antiinea Legar a a misma concusión con as reaciones de conmutación entre as componentes de Ĵ y entre as componentes de ˆp y Ĵ 4 Considerar un sistema que a t = 0 se encuentra en e estado α A tiempo t = 0 se e apica un operador de reversión tempora ˆT y se o deja evoucionar hasta un tiempo infinitesima δt (a) Si e movimiento es simétrico bajo inversión tempora, cómo debería pantearse a equivaencia si intercambiamos e orden de as operaciones? 1
2 Probemas (b) Expresar as operaciones de trasación tempora infinitesima en forma matemática y egar a as reaciones de conmutación pertinentes (c) Eaborar un argumento adiciona acerca de por qué e operador ˆT debe ser antiinea 5 Demostrar que si un operador antiinea ˆθ = Ŷ ˆK donde ˆK es e operador conjugación compeja, entonces Ŷ debe ser inea 6 Demostrar que si un operador antiinea ˆθ = Û ˆK donde Û es un operador unitario y ˆK es e operador conjugación compeja, entonces si ᾱ = ˆθ α y β = ˆθ β, entonces β ᾱ = α β 7 Evaúe os siguientes eementos de matriz Si aguno se anua, expique por qué usando argumentos de simetría (a) n = 2, = 1, m = 0 x n = 2, = 0, m = 0 (b) n = 2, = 1, m = 0 p z n = 2, = 0, m = 0 (c) L z para un eectrón en un campo centra con j = 9/2, m = 7/2, y = 4 En (a) y (b), nm son os autoestados de energía de átomo de hidrógeno ignorando os efectos de spín 8 (a) Sea φ(x, t) a función de onda de una partícua sin espín correspondiente a una onda pana en tres dimensiones Muestre que φ (x, t) es a función de onda de una onda pana con a dirección de momento invertida (b) Sea χ(ˆn) e auto-spinor de dos componentes de σ ˆn con autovaor +1 Utiizando a forma expícita de χ( ˆn) en términos de os ánguos poares y azimutaes α y β que caracterizan a ˆn, verifique que iσ y χ (ˆn) es e auto-spinor con a dirección de spín invertida 9 (a) Asumiendo que e hamitoniano es invariante ante inversión tempora, pruebe que a función de onda para un sistema no degenerado sin espín, puede ser eegida rea en cada instante de tiempo (b) La función de onda para un estado de onda pana está dada en t = 0 por a función compeja e ip x/ Por qué esto no vioa a invariancia de inversión tempora? 10 Sea φ(p ) = p α a función de onda en representación de momentos de estado α La función de onda en representación de momentos de estado Θ α (donde Θ es e operador de inversión tempora), está dada por φ(p ), φ( p ), φ (p ), o por φ ( p )? Justifique 11 Se sabe que un estado cuántico Φ es simutáneamente autoestado de dos operadores hermíticos A y B que anticonmutan Qué puede decir sobre os correspondientes autovaores de A y B para este estado? Iustre e resutado usando e operador paridad y e operador de momentos (utiice que Π = Π 1 = Π ) 12 Considere dos autoestados de operador paridad Π α = ɛ α α Π β = ɛ β β, donde os autovaores ɛ α y ɛ β pueden ser 1 o 1 Muestre que β x α = 0 2
3 Probemas savo si ɛ α = ɛ β Reacione este resutado con e argumento usua φ β xφ αd 3 x = 0 si φ α y φ β tienen a misma paridad (rega de Laporte) Qué ocurre con β p α? Y con β S x α? 13 Considere a función de onda de una partícua sin spín x αm = R α (r)y m Qué puede decir de V (r) en que se encuentra a partícua? Usando as expresiones de os armónicos esféricos, muestre que frente a a transformación de paridad x x, e estado se transforma como Π αm = ( 1) αm Qué puede decir de as propiedades de conmutación de Π y L? 14 Una partícua de spin s = 1/2 está igada a un centro fijo por un potencia esféricamente simétrico Las autofunciones simutáneas de L 2, S 2, J 2 y J z se pueden escribir: Y j=±1/2,m = ± = ± m + 1/ ( ( Y m 1/2 1 0 ± ± m + 1/2Y m 1/2 m + 1/2Y m+1/2 (a) Escriba a función spín-anguar Y j=1/2,m=1/2 =0 ) ( m + 1/2 + Y m+1/ ) (b) Exprese (σ x)y j=1/2,m=1/2 =0 en términos de Y j,m (c) Muestre que e resutado obtenido en (b) se puede interpretar usando as propiedades de transformación de S x ante rotaciones e inversión espacia (paridad) 15 En términos de cuaes de os Y j,m puede expresarse (S x y S y x)y j=3/2,m=3/2 =1? Ayuda: Puede resutar úti saber que si U y V son tensores de rango 1, entonces (U V) i 2 también o es 16 Debido a interacciones débies existentes entre os eectrones atómicos y e núceo, se puede tomar un potencia que vioa paridad de a siguiente forma: V = λ[δ 3 (x)s p + S pδ 3 (x)], donde S y p son os operadores de spín y de momento de eectrón respectivamente, y se supone que e núceo está ubicado en e origen de coordenadas Como resutado, e estado fundamenta de un átomo acaino, usuamente caracterizado por n,, j, m, en reaidad contiene pequeñas contribuciones provenientes de otros autoestados en a siguiente manera: n,, j, m n,, j, m + C n j m n,, j, m n j m Usando soamente consideraciones de simetría, qué puede decir acerca de os (n,, j, m ) que dan contribuciones no nuas? Suponga que as funciones de onda radiaes y os nivees de energía son conocidos Indique como cacuaría os C n j m Se obtienen más restricciones acerca de os (n,, j, m )? ) 3
4 Probemas 17 Sea una partícua sometida a un potencia de osciador armónico cuyo estado inicia a t = 0 es e estado coherente β = e β 2 /2 n=0 β n n! n, donde β C (a) Se mide e operador paridad Π a t = 0 obteniéndose e autovaor +1 Cuá es e estado ψ de sistema a tiempo t > 0? (b) Qué vaores puede tomar a t > 0 e operador H y con qué probabiidad? Cuá es e estado a un tiempo posterior? Cuá es e primer estado excitado? Qué resutados posibes daría a medición de Π? (c) Si se quisiera medir e operador de aniquiación a en e estado ψ, qué vaores podría obtener? (d) Cacue e vaor medio de os operadores a y a coherente? Es ψ un estado 18 Muestre que os operadores P + = (1+Π)/2 y P = (1 Π)/2 son proyectores Qué condición debe cumpir ψ(r) para que ψ pertenezca a subespacio invariante de P + o de P? Qué quiere decir físicamente que P + + P = 1? 19 Considere un potencia rectanguar simétrico dado por para x > a + b V (x) = 0 para a < x < a + b V 0 > 0 para x < a Asumiendo que V 0 es mucho mayor que as energías correspondientes a os nivees mas bajos, obtenga una expresión aproximada para a separación en a energía de os dos estados mas bajos Qué ocurre en e ímite V 0? Tienen en este caso os autoestados de a energía paridad definida? Justifique (a) Cuá es e estado inverso-tempora correspondiente a D(R) j, m? (b) Usando as propiedades de inversión tempora y rotaciones, pruebe que (c) Pruebe que Θ j, m = i 2m j, m D (j) m,m (R) = ( 1)m m D (j) m, m (R) 20 Suponga que una partícua sin spín está igada a un centro fijo por un potencia V (x), tan asimétrico que ningún nive de energía es degenerado Usando invariancia ante inversión tempora, pruebe que L = 0 para cuaquier autoestado de energía Si a función de onda de uno de estos autoestado no degenerados se expande en a forma F m (r)y m, qué tipo de restricciones de fase se obtienen para F m (r)? m 4
5 Probemas 21 E Hamitoniano de un sistema de spín 1 está dado por H = AS 2 z + B(S 2 x S 2 y) Resueva exactamente este probema para encontrar os autoestados normaizados de energía y sus autovaores (un Hamitoniano dependiente de espín de este tipo aparece en e estudio de cristaes) Es este Hamitoniano invariante ante inversión tempora? Cómo se transforman ante inversión tempora os autoestados normaizados obtenidos? 5
FÍSICA 4 PRIMER CUATRIMESTRE DE 2015 GUÍA 9: POTENCIALES EN 2-D Y 3-D, MOMENTO ANGULAR, ÁTOMO DE HIDRÓGENO, ESPÍN
FÍSICA 4 PRIMER CUATRIMESTRE DE 2015 GUÍA 9: POTENCIALES EN 2-D Y 3-D, MOMENTO ANGULAR, ÁTOMO DE HIDRÓGENO, ESPÍN 1. Considere el siguiente potencial (pozo infinito): { 0 x a; y b y z c V(x)= sino Escribiendo
Más detallesPotencial central Potenciales centrales. Ecuaciones radiales. Si el Hamiltoniano de una partícula es
Capítuo 6 Potencia centra 6.1. Potenciaes centraes. Ecuaciones radiaes Si e Hamitoniano de una partícua es H = 1 M p +V r, entonces [H, L] =. Si ψ es autofunción de H a autovaor E, sean ψ =,1,, as proyecciones
Más detallesEl núcleo y sus radiaciones Clase 11 Curso 2011 Página 1. Departamento de Física Fac. Ciencias Exactas - UNLP. Momentos nucleares
Momentos nuceares Curso 0 Página Paui, en 94, introdujo e concepto de un momento magnético nucear asociado con e momento anguar nucear, para expicar a estructura hiperfina observada en espectros atómicos.
Más detallesApuntes de la asignatura Química Física II (Licenciatura en Química) Tema 4: Postulados de la Mecánica Cuántica
Apuntes de la asignatura Química Física II (Licenciatura en Química) Tema 4: Postulados de la Mecánica Cuántica Ángel José Pérez Jiménez Dept. de Química Física (Univ. Alicante) Índice 1. Descripción de
Más detallesUniversidad Central de Venezuela Facultad de Ciencias Escuela de Física Postgrado en Física
Universidad Central de Venezuela Facultad de Ciencias Escuela de Física Postgrado en Física Introducción a la Mecánica Cuántica Relativista http://fisica.ciens.ucv.ve/~svincenz/imcr_p.html Tarea 4 Preliminares
Más detallesFísica cuántica I - Colección de ejercicios cortos
Física cuántica I - Colección de ejercicios cortos http://teorica.fis.ucm.es En las siguientes cuestiones una y sólo una de las cuatro respuestas ofrecidas es correcta. Dígase cuál. Es conveniente hacer
Más detallesSolución analítica de problemas de contorno. Ecuación de ondas
Práctica 2 Soución anaítica de probemas de contorno. Ecuación de ondas 2.1. Ecuación de ondas 1D: Vibraciones forzadas de una cuerda finita con extremos móvies La ecuación de ondas para una cuerda finita
Más detallesIntroducción a la Computación Cuántica
P. Universidad Católica de Chile Facultad de Ingeniería Tópicos en Ciencia de la Computación Introducción a la Computación Cuántica Gonzalo Díaz 09 de agosto de 011 1 Introducción Este documento presenta
Más detallesPROBLEMAS Y CUESTIONES Tema 6
PROBLEMAS Y CUESTIONES Tema 6 *6. Las funciones de espín α y β forman un conjunto completo de funciones de espín, de modo que cualquier función de espín monoelectrónica puede escribirse como una combinación
Más detallesSIMETRIAS Y LEYES DE CONSERVACION
SIMETRIAS Y LEYES DE CONSERVACION 1. Introducción 2. Conservación de la energía y el momento 3. Conservación del momento angular 4. Paridad 5. Isospín 6. Extrañeza 7. Conjugación de carga 8. Inversión
Más detallesEspectroscopía atómica
C A P Í T U L O 6 Espectroscopía atómica 6.. ENUNCIADOS Y SOLUCIONES DE LOS PROBLEMAS PROBLEMAS 6. Demuestre la regla de selección angular del átomo hidrogenoide m = 0, ±. Para m m 2π 0 e im Φ e imφ dφ
Más detallesProblemas de Geometría Proyectiva
Problemas de Geometría Proyectiva José M. Sánchez Abril José M. Rodríguez-Sanjurjo, Jesús M. Ruiz 1995 * I. VARIEDADES PROYECTIVAS Número 1. Se consideran en el plano proyectivo P 2 los cuatro puntos a
Más detallesEstructura electrónica molecular
Estructura electrónica molecular Antonio M. Márquez Departamento de Química Física Universidad de Sevilla Ultima actualización 4 de noviembre de 2016 Índice 1. Aproximación de Born-Oppenheimer 1 2. Ion
Más detallesUNIVERSIDAD SANTO TOMAS SECCIONAL BUCARAMANGA. División de Ingenierías - Facultad de Química Ambiental
UNIVERSIDAD SANTO TOMAS SECCIONAL BUCARAMANGA División de Ingeniería Facultad de Química Ambiental Nombre de Asignatura: QUÍMICA CUÁNTICA Àrea: Básicas de Química Fisicoquímica Créditos: 3 Modalidad: Teórica
Más detallesEl átomo de hidrógeno
El átomo de hiógeno Antonio M. Márquez Departamento de Química Física Universidad de Sevilla Curso 15-16 Problema 1 Calcule la probabilidad de que un electrón 1s del H se encuentre entre r r. La probabilidad
Más detallesApuntes de la asignatura Química Física II (Licenciatura en Química) Tema 6: Momento angular
Apuntes de la asignatura Química Física II Licenciatura en Química) Tema 6: Momento angular Ángel José Pére Jiméne Dept. de Química Física Univ. Alicante) Índice 1. Momento angular en Mecánica Clásica.
Más detallesPráctica 6 Funciones de Bessel y armónicos
Matemáticas Especiaes II Año 204 Prof: T. S. Grigera JTP: V. Fernández AD: S. Franchino Práctica 6 Funciones de Besse y armónicos esféricos Esta práctica abarca os siguientes temas: a) Lapaciano en 2-d
Más detallesEl átomo de hidrógeno
El átomo de hiógeno Antonio M. Márquez Departamento de Química Física Universidad de Sevilla Curso 16-17 Problema 1 Calcule la probabilidad de que un electrón 1s del H se encuentre entre r y r. Solución
Más detallesMecánica Cuántica y Qubits
Mecánica Cuántica y Qubits En computación cuántica los estados asociados a los qubits están dados por vectores en espacios complejos de Hilbert de dimensión finita. En particular serán sistemas compuestos
Más detallesEspectroscopía electrónica de moléculas diatómicas
C A P Í T U L O 12 Espectroscopía electrónica de moléculas diatómicas 12.1. ENUNCIADOS Y SOLUCIONES DE LOS PROBLEMAS PROBLEMAS 12.1 Demuestre que el operador reflexión ˆσ v no conmuta con el operador momento
Más detallesTema 14 11/02/2005. Tema 8. Mecánica Cuántica. 8.1 Fundamentos de la mecánica cuántica
Tema 14 11/0/005 Tema 8 Mecánica Cuántica 8.1 Fundamentos de la mecánica cuántica 8. La ecuación de Schrödinger 8.3 Significado físico de la función de onda 8.4 Soluciones de la ecuación de Schrödinger
Más detallesTema 5: Elementos de geometría diferencial
Tema 5: Elementos de geometría diferencial José D. Edelstein Universidade de Santiago de Compostela FÍSICA MATEMÁTICA Santiago de Compostela, abril de 2011 Coordenadas locales y atlas. Funciones y curvas.
Más detallesProblemas Lineales de Contorno
Probemas Lineaes de Contorno ( J.J. Anza, J. Abizuri, C. Bastero, M. Martínez-Nebreda) INTRODUCCIÓN Hasta e momento se han estudiado ecuaciones diferenciaes de segundo orden ineaes de a forma: y" + p(x)
Más detallesEjercicio 1. Ejercicio 2
Guía de Ejercicios Ejercicio. Calcular los momentos de primer y segundo orden (media y varianza) de una variable aleatoria continua con distribución uniforme entre los límites a y b.. Sabiendo que la función
Más detallesOperadores diferenciales
Apéndice A Operadores diferenciales A.1. Los conceptos de gradiente, divergencia y rotor Sobre el concepto de gradiente. Si f r) es una función escalar, entonces su gradiente, en coordenadas cartesianas
Más detalles25 1. Conceptos fundamentales
25 1. Conceptos fundamentales Problemas propuestos Problema 1.1. Si X,Y,Z son operadores, demostrad las propiedades siguientes utilizando la notación de bras y kets. a)(xy) = Y X y más generalmente(xy
Más detallesGUIA 10. Series de Fourier. 1. Revisión sobre el espacio euclideo R n
GUIA 1 Series de Fourier A finaes de sigo XVIII Jan Baptiste Joseph Fourier (1768-183) descubrió un método que permite aproximar funciones periódicas mediante combinaciones ineaes de funciones trigonométricas
Más detallesFísica Contemporánea, Grupo: 8104 Tarea # 4, Fecha de entrega: viernes 18 de septiembre de 2015 Nombre:
Física Contemporánea, Grupo: 8104 Tarea # 4, Fecha de entrega: viernes 18 de septiembre de 015 Nombre: Lee con atención as siguientes notas sobre e movimiento en un campo centra y reaiza os ejercicios
Más detallesEjercicios de Ampliación de Geometría. Hoja 2
Ejercicios de Ampliación de Geometría Licenciatura en Ciencias Matemáticas, 2 Curso 27 de Octubre de 2008 Hoja 2 Dualidad y radiaciones. 1. Formular y resolver en el espacio proyectivo dual los siguientes
Más detallesMATEMATICAS ESPECIALES I PRACTICA 7 CLASE 1. Transformaciones conformes
MATEMATICAS ESPECIALES I PRACTICA 7 CLASE 1 Transformaciones conformes 1 Determinar donde son conformes las siguientes transformaciones: (a) w() = 2 + 2 (b) w() = 1 + i (c) w() = + 1 (d) w() = En cada
Más detallesSoluciones a los ejercicios de vectores
Soluciones a los ejercicios de vectores Tomás Rocha Rinza 28 de agosto de 2006 1. De acuerdo con la propiedad de la norma entonces si x 0, se tiene que luego, si x 0 el vector x/ x es unitario. 2. Si x
Más detallesQuímica Física II. Tema II
Química Física II. Tema II TEMA II: LA ECUACIÓN DE SCHRÖDINGER 1. La ecuación de Schrödinger independiente del tiempo 2. La ecuación de Schrödinger dependiente del tiempo 3. Principio de incertidumbre
Más detallesVibración y rotación en mecánica cuántica
Vibración y rotación en mecánica cuántica Antonio M. Márquez Departamento de Química Física Universidad de Sevilla Ultima actualización de marzo de 017 Índice 1. Oscilador armónico monodimensional 1. Cuantización
Más detallesINSTITUCIÓN EDUCATIVA PEDRO ESTRADA FÍSICA GRADO 11 PROFESOR: ELVER RIVAS
INSTITUCIÓN EDUCATIVA PEDRO ESTRADA FÍSICA GRADO PROFESOR: ELVER RIVAS PRIMER PERIODO MOVIMIENTO ARMÓNICO SIMPLE (M.A.S.).- Movimiento osciatorio..- Cinemática de movimiento armónico simpe. 3.- Dinámica
Más detallesEstados cuánticos para átomos polielectrónicos y espectroscopía atómica
Estados cuánticos para átomos polielectrónicos y espectroscopía atómica Antonio M. Márquez Departamento de Química Física Universidad de Sevilla Ultima actualización 3 de febrero de 205 Índice. Aproximación
Más detallesHoja de Problemas 5. Física Atómica.
Hoja de Problemas 5. Física Atómica. Fundamentos de Física III. Grado en Física. Curso 25/26. Grupo 56. UAM. 3-3-26 Problema En 896 el astrónomo americano Edward Charles Pickering observó unas misteriosas
Más detallesMatrices. Operaciones con matrices.
Matrices. Operaciones con matrices. Ejercicio. Dadas las matrices ( ) ( ) 4 A = B = ( ) C = D = 4 5 ( ) 4 E = F = seleccione las que se pueden sumar y súmelas. Ejercicio. Dadas las matrices ( ) ( ) A =
Más detallesOperadores y Mecánica Cuántica
Operadores y Mecánica Cuántica Antonio M. Márquez Departamento de Química Física Universidad de Sevilla Curso 2016-2017 Problema 1 Demuestre: a Que la función Ψx e x2 /2 es función propia del operador
Más detallesLa Ecuación de Schrödinger
La Ecuación de Schrödinger Dr. Héctor René VEGA CARRILLO Notas del curso de Física Moderna Unidad Académica de Ingeniería Eléctrica Universidad Autónoma de Zacatecas Buzón electrónico: fermineutron@yahoo.com
Más detallesLicenciatura en Economia Macroeconomia II. 1 Una Forma Particular de Funcion de Produccion
Licenciatura en Economia Macroeconomia II Danio Trupkin Trabajo Practico 1 - Souciones 1 Una Forma Particuar de Funcion de Produccion Suponga que a funcion de produccion tiene a siguiente forma: y = +
Más detalles2. MECANICA CUANTICA DE SISTEMAS ELEMENTALES.
. MECANICA CUANTICA DE SISTEMAS EEMENTAES... MOVIMIENTO TRASACIONA. A PARTÍCUA IBRE. Partícula de masa m moviéndose en la dimensión no sometida a fueras eternas: V( 0 Operador amiltoniano del sistema:
Más detallesMecánica Cuántica II
Mecánica Cuántica II Apuntes de clase 015 - Gustavo Castellano Este curso es continuación de la materia Mecánica Cuántica I, y complementa los contenidos con pocos conceptos nuevos, aunque con varias herramientas
Más detallesApuntes del Modelo del átomo hidrogenoide.
Apuntes del Modelo del átomo hidrogenoide. Dr. Andrés Soto Bubert Un átomo hidrogenoide es aquel que tiene un solo electrón de carga e, rodeando un núcleo de carga +Ze. Átomos que cumplen esta descripción
Más detallesGuía. Álgebra II. Examen parcial III. Transformaciones lineales. Teoremas los más importantes cuyas demostraciones se pueden incluir en el examen
Guía. Álgebra II. Examen parcial III. Transformaciones lineales. Teoremas los más importantes cuyas demostraciones se pueden incluir en el examen 1. Teorema de la representación matricial de una transformación
Más detallesPostulados de la mecánica cuántica. Ponentes: Rodrigo Aguayo Ortiz Paulina Flores Carrillo Tania Hernández Ríos
Postulados de la mecánica cuántica Ponentes: Rodrigo Aguayo Ortiz Paulina Flores Carrillo Tania Hernández Ríos CONTENIDO Mecánica cuántica Postulados de la mecánica cuántica Postulado I. Estado del sistema
Más detallesCOMPLEMENTOS DE MATEMATICA 3 - Segundo cuatrimestre de 2007 Práctica 3 - Transformaciones lineales
Departamento de Matemática - Facultad de Ciencias Exactas y Naturales - UBA 1 COMPLEMENTOS DE MATEMATICA 3 - Segundo cuatrimestre de 27 Práctica 3 - Transformaciones lineales Ejercicio 1. Determinar cuáles
Más detallesEl Método de Coordenadas de Pares en la Dinámica de Maquinaria.
El Método de Coordenadas de Pares en la Dinámica de Maquinaria. José María Rico Martínez Departamento de Ingeniería Mecánica División de Ingenierías, Campus Irapuato-Salamanca Universidad de Guanajuato
Más detalles1. Algunas deniciones y resultados del álgebra lineal
. Algunas deniciones y resultados del álgebra lineal Denición. (Espacio vectorial o espacio lineal sobre R) Un espacio vectorial o espacio lineal sobre el campo de los números reales, R, es un conjunto
Más detallesLa expresión general para la tensión cortante en un plano inclinado con respecto a la fuerza aplicada es:
Propiedades mecánicas 1 PROBLMA 1 Un monocrista de cm x 1 cm se somete a una carga de tracción de 10.000 kg. Determinar a tensión cortante crítica si e desizamiento se observó en un pano a 30 con respecto
Más detallesÁlgebra Lineal III: Planos y Líneas. Problemas Resueltos.
Álgebra Lineal III: Planos y Líneas. Problemas Resueltos. José María Rico Martínez Departamento de Ingeniería Mecánica Facultad de Ingeniería Mecánica Eléctrica y Electrónica Universidad de Guanajuato
Más detallesCLASIFICACIÓN AFÍN DE CÓNICAS
Álgebra lineal y Geometría I Gloria Serrano Sotelo Departamento de MATEMÁTICAS CLASIFICACIÓN AFÍN DE CÓNICAS Sea E un R-espacio vectorial de dimensión. Sean E = e 1, e un plano vectorial de E y e 0 un
Más detallesPROPIEDADES ELÉCTRICAS DE LOS MATERIALES.
PROPIEDADES ELÉCTRICAS DE LOS MATERIALES. 1- TIPOS DE MATERIALES. La materia común suee ser neutra. Cuando no hay un campo eéctrico externo, os átomos individuaes y también todo e materia son neutros.
Más detallesApuntes de la asignatura Química Física II (Licenciatura en Química) Tema 7: El átomo de hidrógeno
Apuntes de la asignatura Química Física II (Licenciatura en Química) Tema 7: El átomo de hidrógeno Ángel José Pérez Jiménez Dept. de Química Física (Univ. Alicante) Índice 1. Partícula sometida a un potencial
Más detallesLista de ejercicios # 4
UNIVERSIDAD DE COSTA RICA MA-5 FACULTAD DE CIENCIAS Ecuaciones Diferenciales para Ingeniería ESCUELA DE MATEMÁTICA Primer Ciclo del 5 Lista de ejercicios # 4 Sistemas de ecuaciones diferenciales. EPII-II-
Más detallesEl oscilador armónico
El oscilador armónico P. H. Rivera * Facultad de Ciencias Físicas Universidad Nacional Mayor de San Marcos, Lima, Perú Ciudad Universitaria, 7 de julio del 2014 Uno de los modelos más usados en la física
Más detallesModelos Colectivos. Introducción.
Modelos Colectivos. Introducción. El modelo de capas predice que todos los núcleos par -par tienen J P =0 en su estado fundamental. En el caso del 130 Sn sus 50 protones saturan la capa 1g 9/ mientras
Más detallesElectromagnetismo I. Semestre: TAREA 1 Y SU SOLUCIÓN Dr. A. Reyes-Coronado
Electromagnetismo I Semestre: 01- TAREA 1 Y SU SOLUCIÓN Dr. A. Reyes-Coronado Solución por Carlos Andrés Escobar Ruí 1.- Problema: (5pts) (a) Doce cargas iguales q se encuentran localiadas en los vérices
Más detallesLos pasos que se dan son:
Hasta ahora hemos admitido que podemos trabajar con la red de cores de nuestro sólido usando una aproximación clásica lo que nos ha permitido determinar los «modos normales de vibración» en el sentido
Más detallesEl ÁTOMO de HIDRÓGENO
El ÁTOMO de HIDRÓGENO Dr. Andres Ozols Dra. María Rebollo FIUBA 006 Dr. A. Ozols 1 ESPECTROS DE HIDROGENO espectros de emisión espectro de absorción Dr. A. Ozols ESPECTROS DE HIDROGENO Secuencias de las
Más detallesCapítulo 3. Átomos Hidrogenoides.
Capítulo 3. Átomos Hidrogenoides. Objetivos: Introducción del concepto de orbital atómico Descripción de los números cuánticos en los orbitales atómicos Justificación cualitativa de la cuantización de
Más detallesREGRESIÓN. Pues bien, el análisis de la dependencia estadística admite dos planteamientos ( aunque íntimamente relacionados) :
REGRESIÓN INTRODUCCIÓN REGRESIÓN DE LA MEDIA REGRESIÓN MÍNIMO-CUADRÁTICA REGRESIÓN LINEAL RECTA DE REGRESIÓN Y/X RECTA DE REGRESIÓN X/Y COEFICIENTES DE REGRESIÓN RESIDUOS BONDAD DEL AJUSTE VARIANZA RESIDUAL
Más detallesRectas y Planos en el Espacio
Rectas y Planos en el Espacio Rectas y Planos en el Espacio Verónica Briceño V. septiembre 2012 Verónica Briceño V. () Rectas y Planos en el Espacio septiembre 2012 1 / 20 En esta Presentación... En esta
Más detallesRectas y Planos en el Espacio
Rectas y Planos en el Espacio Rectas y Planos en el Espacio Verónica Briceño V. octubre 2013 En esta Presentación... En esta Presentación veremos: Rectas En esta Presentación... En esta Presentación veremos:
Más detallesUCM - Mec. Cuan. Avan. 13/14
UNIVERSIDAD COMPLUTENSE DE MADRID DEPARTAMENTO DE FISICA TEORICA I Mecánica cuántica avanzada - Curso 013/14 - Problemas Perturbaciones dependientes del tiempo Problema 1. Un campo eléctrico PROBABILIDAD
Más detallesESPÍN ELECTRÓNICO (4.1)
TEMA 4 ESPÍN ELECTRÓNICO 1 El momento angular de espín en átomos monoelectrónicos La ecuación de Schrödinger proporciona un valor excelente para la energía de ionización del átomo de hidrógeno; además,
Más detallesDescomposición en valores singulares de una matriz
Descomposición en valores singulares de una matriz Estas notas están dedicadas a demostrar una extensión del teorema espectral conocida como descomposición en valores singulares (SVD en inglés) de gran
Más detallesVibración y rotación en mecánica cuántica
Vibración y rotación en mecánica cuántica Antonio M. Márquez Departamento de Química Física Universidad de Sevia Curso 14-15 Probema 1 Una moécua de 1 H 17 I en fase gaseosa, cuya ongitud de enace es 16.9
Más detallesP xx ( r) P xy ( r) P xz ( r) P xy ( r) P yy ( r) P yz ( r) P xz ( r) P yz ( r) P zz ( r) d S = ds ˆn( r) (2)
EL TENSOR DE PRESIONES La discusión siguiente se centra en el tensor de presiones; sin embargo, los conceptos matemáticos pueden ser extendidos a otras clases de tensores. El tensor de presiones es un
Más detallesCONCEPTOS BÁSICOS DE ESPACIOS VECTORIALES Alumno. Cristina Mª Méndez Suero
Fundamento Científico del Currículum de Matemáticas en Enseñanza Secundaria CONCEPTOS BÁSICOS DE ESPACIOS VECTORIALES Alumno. Cristina Mª Méndez Suero ESPACIOS VECTORIALES DEFINICIÓN... 1 PROPIEDADES DE
Más detallesComputación Cuántica Topológica
Fases Topológicas Ingeniería Física Universidad EAFIT Días de la Ciencia Aplicada, Septiembre de 2009 Contenido 1 Por que (TQC)? 2 3 Implentando compuertas cuánticas con anyones 4 Contenido 1 Por que (TQC)?
Más detallesEL PÉNDULO SIMPLE. Laboratorio de Física General (Mecánica) 1. Objetivo de la práctica. 2. Material. Fecha: 02/10/2013
Laboratorio de Física Genera (Mecánica) EL PÉNDULO SIMPLE Fecha: 02/10/2013 1. Objetivo de a práctica Estudio de pénduo simpe. Medida de a aceeración de a gravedad, g. 2. Materia Pénduo simpe con transportador
Más detallesTema III: Tensores. José D. Edelstein. Universidade de Santiago de Compostela. Santiago de Compostela, marzo de 2011
Tema III: Tensores José D. Edelstein Universidade de Santiago de Compostela FÍSICA MATEMÁTICA Santiago de Compostela, marzo de 2011 Producto tensorial de espacios. Tensores. Operaciones con tensores. Tensores
Más detallesFísica 3: Septiembre-Diciembre 2011 Clase 13,Lunes 24 de octubre de 2011
Clase 13 Potencial Eléctrico Cálculo del potencial eléctrico Ejemplo 35: Efecto punta En un conductor el campo eléctrico es mas intenso cerca de las puntas y protuberancias pues el exceso de carga tiende
Más detallesCONJUNTO R n. = (5, 2, 10) de 3, son linealmente. = (2,1,3) y v 3. = (0,1, 1) y u 3. = (2,0,3, 1), u 3. = (1,1, 0,m), v 2
CONJUNTO R n.- Considerar los vectores u = (, -3, ) y v = (, -, ) de 3 : a) Escribir, si es posible, los vectores (, 7, -4) y (, -5, 4) como combinación lineal de u y v. b) Para qué valores de x es el
Más detallesForma polar de números complejos (repaso breve)
Forma polar de números complejos (repaso breve) Objetivos. pasar la forma polar de números complejos. quisitos. Números complejos, funciones trigonométricas, valor absoluto de números complejos, circunferencia
Más detallesIntroducción a la mecánica cuántica
Introducción a la mecánica cuántica Jesús Hernández Trujillo Facultad de Química, UNAM Enero de 2017 Contenido: Introducción Álgebra de operadores Postulados y teoremas de la mecánica cuántica Intro cuántica/jht
Más detallesUniversidad de Salamanca. La simetría SO(4) en el problema cuántico de Kepler-Coulomb
Universidad de Salamanca Trabajo de Fin de Grado Grado en Física La simetría SO(4) en el problema cuántico de Kepler-Coulomb Autor: Sergio Álvarez Sánchez Directora: Dra. Marina de la Torre Mayado FACULTAD
Más detallesPrograma de Acceso Inclusivo, Equidad y Permanencia. PAIEP, Universidad de Santiago
Guía de vectores. Vectores En matemática, un vector es una herramienta geométrica utilizada para representar una magnitud física definida en un sistema de referencia que se caracteriza por tener módulo
Más detallesCapítulo 1 Vectores. 26 Problemas de selección - página 13 (soluciones en la página 99)
Capítulo 1 Vectores 26 Problemas de selección - página 13 (soluciones en la página 99) 21 Problemas de desarrollo - página 22 (soluciones en la página 100) 11 1.A PROBLEMAS DE SELECCIÓN Sección 1.A Problemas
Más detallesUNIVERSIDAD DE CONCEPCION FACULTAD DE CIENCIAS FISICAS Y MATEMATICAS DEPARTAMENTO DE INGENIERIA MATEMATICA
AL GEBRA III UNIVERSIDAD DE CONCEPCION FACULTAD DE CIENCIAS FISICAS Y MATEMATICAS DEPARTAMENTO DE INGENIERIA MATEMATICA ALGEBRA III DEFINICION : Sea L : V V un operador lineal sobre el espacio vectorial
Más detallesEl átomo: sus partículas elementales
El átomo: sus partículas elementales Los rayos catódicos estaban constituidos por partículas cargadas negativamente ( a las que se llamo electrones) y que la relación carga/masa de éstas partículas era
Más detallesEl electrón. Naturaleza. Distribución de los electrones en el átomo. Química General I 2012
El electrón. Naturaleza. Distribución de los electrones en el átomo. Química General I 2012 Atención Leer del libro Química de Chang 10ma edición. Capítulo 7, págs 288 a 294. Ojo, la lectura es para ubicarse
Más detallesLa densidad electrónica es el valor esperado de un operador de la mecánica cuántica
La densidad electrónica es el valor esperado de un operador de la mecánica cuántica Prof. Jesús Hernández Trujillo Fac. Química, UNAM A continuación se analiza el problema de expresar a la densidad electrónica,
Más detalles5.1. Soluciones de EDP s de coeficientes constantes
Práctica 5 Ecuaciones en derivadas parciaes En esta práctica veremos cómo es posibe utiizar e programa Mathematica para resover agunos tipos de ecuaciones en derivadas parciaes. Revisaremos también agunas
Más detallesDefinición Una hipótesis es una afirmación acerca de un parámetro.
Capítulo 8 Prueba de hipótesis Existen dos áreas de interés en el proceso de inferencia estadística: la estimación puntual y las pruebas de hipótesis. En este capítulo se presentan algunos métodos para
Más detallesEL ÁTOMO DE HIDRÓGENO
EL ÁTOMO DE HIDRÓGENO El átomo de hidrógeno constituye uno de los pocos sistemas de interés químico que admite una solución exacta de la ecuación de Schröedinger. Para todos los demás sólo es factible
Más detalles20. Absorción y emisión estimulada de fotones por electrones ligados. Coeficientes de Einstein.
Mecánica Cuántica Avanzada Carlos Pena 20-1 20. Absorción y emisión estimulada de fotones por electrones ligados. Coeficientes de Einstein. [Gre 2.1,2.3; passim] Absorción de fotones en un átomo El proceso
Más detallesATOMO DE HIDROGENO. o = permitividad al vacío = 8.85 X C 2 N -1 cm -1. = metros. F = Newtons 2. Ó (3)
ATOMO DE HIDROGENO I. Atomo de hidrógeno A. Descripción del sistema: Dos partículas que interaccionan por atracción de carga eléctrica y culómbica. 1. Ley de coulomb: a. En el sistema cgs en unidades de
Más detallesGeneralidades del Estado Sólido
Universidad de Antioquia Instituto de Física Primer Taller de Estado Sólido, CNF-422 Este taller tiene como objetivo que el estudiante haga un recorrido por los diferentes conceptos para preparar el primer
Más detallesMatemáticas II. Prácticas: Matrices y Determinantes ; C = 1 3 5
Matemáticas II Prácticas: Matrices y Determinantes. Sean las matrices cuadradas siguientes: 4 5 6 B = 9 8 7 6 5 4 C = 5 7 9 0 7 8 9 Se pide calcular: a A B + C. b A AB + AC. c A B AB + ACB.. Sean las matrices:
Más detallesCompuerta de fase: realización física a partir de una fase abeliana (fase de Berry)
Compuerta de fase: realización física a partir de una fase abeliana (fase de Berry Mario E. Vélez Ruiz Andrés Sicard Ramírez Grupo de Lógica y Computación Escuela de Ciencias y Humanidades Universidad
Más detallesAyudantía 5 - Soluciones Ley de Gauss
Ponticia Universidad Católica de Chile Facultad de Física Electricidad y Magnetismo: Fis 153-1; Fiz 1-1 Ayudantía 5 - Soluciones Ley de Gauss Profesor: Ricardo Ramirez (rramirez@puc.cl) Ayudante: Daniel
Más detallesCINEMÁTICA: MOVIMIENTO CIRCULAR, CONCEPTOS BÁSICOS Y GRÁFICAS
CINEMÁTICA: MOVIMIENTO CIRCULAR, CONCEPTOS BÁSICOS Y GRÁFICAS Un volante cuyo diámetro es de 3 m está girando a 120 r.p.m. Calcular: a) su frecuencia, b) el periodo, c) la velocidad angular, d) la velocidad
Más detallesTema IV: Operadores lineales
Tema IV: Operadores lineales José D. Edelstein Universidade de Santiago de Compostela FÍSICA MATEMÁTICA Santiago de Compostela, marzo de 2011 Representaciones de un operador. Operador inverso. Operador
Más detalles2. El conjunto de los números complejos
Números complejos 1 Introducción El nacimiento de los números complejos se debió a la necesidad de dar solución a un problema: no todas las ecuaciones polinómicas poseen una solución real El ejemplo más
Más detallesInstituto de Física Universidad de Guanajuato Agosto 2007
Instituto de Física Universidad de Guanajuato Agosto 2007 Física III Capítulo I José Luis Lucio Martínez El material que se presenta en estas notas se encuentra, en su mayor parte, en las referencias que
Más detallesGráficas de las partes angulares En la figura presentamos la gráfica de la función s: (1/4π) 1/2
Gráficas de las partes angulares En la figura presentamos la gráfica de la función s: (1/4π) 1/2 La función s es un círculo porque siempre vale (1/4π) 1/2 independientemente del valor de los ángulos θ
Más detallesTensores cartesianos.
Tensores cartesianos. Transformación de coordenadas. Consideremos dos sistemas de coordenadas cartesianas ortogonales en el plano, identificados como σ y σ. Supongamos que ambos tienen un origen común,
Más detallesDecoherencia: origen cuántico de lo clásico
: origen cuántico de lo clásico 1 1 Instituto de Estructura de la Materia Departamento de Física Nuclear y Física Estadística Grupo de sistemas fuertemente correlacionados y mesoscópicos Introducción a
Más detallesPOSTULADOS DE LA MECÁNICA CUÁNTICA
POSTULADOS DE LA MECÁNICA CUÁNTICA Que es la mecánica cuántica? Es una teoría axiomática debido a que está bien fundamentada en algunos principios (del latín principium), o axiomas (del griego, axios),
Más detalles