MODELO DE INTERACCIÓN VISCOSA-INVÍSCIDA PARA TURBINAS EÓLICAS DE EJE HORIZONTAL
|
|
- Elvira Nieto Ruiz
- hace 7 años
- Vistas:
Transcripción
1 AADE Avances en Eneías Renovables y Medio Ambiente Vol. 6, Nº,. Impeso en la Aentina. IN MODELO DE INTERACCIÓN VICOA-IÍCIDA PARA TURINA EÓLICA DE EJE HORIZONTAL Ricado A. Pado, Maio A. toti y eio R. Idelson Depatamento de Mecánica Aplicada - Facltad de Inenieía - Univesidad Nacional del Comae calle enos Aies N 4, Q8CX Neqén - Aentina Tel () , Fax 54 - () , pado@ncoma.ed.a Cento Intenacional de Métodos Comptacionales en Inenieía (CIMEC), INTEC - UNL - CONICET Güemes N 45, GLN anta Fe - Aentina REUMEN: e desaolla n modelo nméico de inteacción viscosa-invíscida paa la epesentación del fljo sobe la pala de na tbina eólica de eje oizontal. El modelo invíscido se basa en el método de los paneles. Las ecaciones de Pandtl de la capa límite lamina D se eselven mediante la técnica de las difeencias finitas. e intenta así na mejo descipción del campo flidodinámico alededo de las palas y de las fezas aeodinámicas actantes sobe la tbina eólica. Palabas clave: tbina eólica, inteacción viscosa-invíscida, capa límite lamina D, modelo nméico. INTRODUCCIÓN Un eqisito básico paa na adecada estimación de la pefomance de na tbina eólica es na definición ealista del fljo alededo de ss palas. in embao, la nataleza compleja de la flidodinámica involcada, así como la vaiabilidad de las condiciones bajo las cales opea, acen qe deban asmise modelos simplificados paa la deteminación del fljo, po lo cal la pecisión de los esltados dependeá fndamentalmente de los spestos empleados y del io de la metodoloía de análisis tilizada. Las apoximaciones nméicas paa la simlación del fljo sobe na tbina eólica tienen po finalidad descibi el compotamiento aeodinámico de las mismas, no solo con el objetivo de loa n mejo diseño y eficiencia del oto, mayo pecisión en la deteminación de la potencia extaída al viento, sino también pedeci aspectos elacionados al diseño aeodinámico, como son los efectos aeoelásticos y aeoacústicos, los cales dependen de na loada pedicción de las caas sobe las palas (Wane et al, 998). Po ota pate, se eqiee asimismo na adecada evalación de los mecanismos qe indcen la fatia, dado qe este fenómeno edce la vida opeativa e incementa los costos de mantenimiento de la tbina. La falla de la pala de na tbina eólica, con ss consecentes costos de epaación y de eemplazo, pede se pimaiamente atibida a na inadecada evalación de las caas aeodinámicas actantes (ipley et al., 994). Mediante la implementación nméica de las ecaciones de Navie-toes, es posible calcla el campo flidodinámico tidimensional viscoso alededo de obstáclos, peo ello eqiee, en eneal, de consideables esfezos y capacidades comptacionales. Po s pate, como lo esaltan anett y Vedon (987), los efectos viscosos contolan las pédidas aeodinámicas, las tasas de tansfeencia de calo y los fenómenos de sepaación, y po lo tanto deben se consideados paa la pedicción del fljo alededo del oto eólico, dando, consecentemente, na descipción más pecisa del compotamiento aeodinámico de las palas de la tbina. En adición a las caacteísticas de pefomance, la posibilidad de detemina los efectos viscosos es también elevante tanto en el diseño aeoelástico (involcando la seidad estctal) como el aeoacústico de las tbomáqinas en eneal, y de los otoes eólicos en paticla. Po estas azones y tal como lo pntalizan vaios atoes, ente ellos Dela y Giles (987) y Milesi (997), los fljos viscosos peden se deteminados, de manea más eficiente, mediante la tilización de modelos de inteacción viscosa-invíscida. En vitd del análisis pacializado qe eslta del estdio zonal del poblema, esta apoximación esltaía más ápida y enealmente con similaes ódenes de pecisión a las obtenidas mediante la esolción nméica de las ecaciones de Navie-toes. En la mayoía de los poblemas de inteés páctico en aeodinámica, inclyendo la aeodinámica de tbinas eólicas, el númeo de Reynolds caacteístico eslta lo sficientemente alto paa difeencia dos zonas en el campo flidodinámico: na capa delada póxima a la speficie del cepo, donde dominan los efectos de la viscosidad debido a los impotante adientes de velocidad pesente en dica eión, y na amplia zona donde los efectos viscosos peden se despeciados cando son compaados con los efectos ineciales. Consecentemente, ese fljo pede se analizado como la speposición de na coiente extena no viscosa y n fljo viscoso definido po la pesencia de na capa límite en poximidades de las speficies de n cepo inmeso, la donde los efectos de la viscosidad qedan mayomente confinados. Estas dos eiones inteactúan, definiendo las caas aeodinámicas sobe dicos cepos. ECUACIONE GENERALE DEL MOVIMIENTO istemas coodenados asociados a la pala En el pesente tabajo se considea na pala de ceda c, adio en aíz H, adio en pnta y tosión eomética ϕ, confomada po pefiles de aco cicla de lonitd de aco y fleca, sometida a la acción de n viento nifome. El sistema coodenado asociado a la pala, el cal se encenta fijo a la pala otante, está epesentado po (X,,Z), donde Z() 6.9
2 es coincidente con la diección del viento y el eje de otación de la tbina, X() está definido a lo lao del bode de ataqe de la pala, e () eslta a pati de la definición de n sistema coodenado otoonal deeco. En este sistema coodenado, denominado lobal, de vesoes {e X, e, e Z }, se calcla el campo flidodinámico invíscido. Po ota pate, y debido a la necesidad de cálclo de los efectos viscosos sobe la speficie de la pala, se define asimismo n sistema coodenado cvilíneo. Este último, denominado local, es epesentado po na tena adeida a la speficie de la pala, po lo cal no eslta necesaiamente otoonal. El sistema local está definido po (x,y,z) y po los vesoes {e x, e y, e z } (Fia ). Los vectoes velocidad se definen indistintamente, tanto en el sistema lobal otoonal como en el cvilíneo enealizado local, V(X,, Z) V(x, y, z) = = U X V W Z z x y W Z Ω = v () y H Z U v y X y x x x x = x = z c z z ϕ(z) V X c U R θ Fia : istemas coodenados lobal (X,,Z) y local (x,y,z) asociados a la pala. Geometía del pefil de aco cicla Fljo tidimensional no viscoso sobe la pala El fljo invíscido alededo de la pala se a deteminado mediante la aplicación del denominado método de los paneles (Pado et al., 998), po el cal la pala es discetizada mediante n númeo finito de paneles cadilateales, los cales son adecadamente distibidos a lo lao de la enveada y ceda de la misma. En la pesente fomlación se a adoptado n modelo de estela voticosa fija en expansión, en donde na estela elicoidal, confomada po ilos voticosos elicoidales semi-infinitos, se desaolla manteniendo n paso constante, dento de n tbo de coiente qe se va ensancando a medida qe el aie flye coiente abajo desde el disco descipto po la otación de la pala (Fias ). El efecto del conjnto de ilos voticosos asociados a los paneles y los de la estela es el de adiciona en todo el campo flidodinámico n fljo, denominado indcido, qe se sma vectoialmente al campo de velocidades debido a la velocidad de avance del aie y al efecto de la otación de la tbina. El campo de velocidades indcidas es calclado mediante la aplicación de la ley de iot-avat, Ec.(). Así, el difeencial de velocidad indcida en n pnto enéico P, de coodenadas (X P, P, Z P ), debido a n difeencial de ilo voticoso de intensidad constante γ, es dado po la elación = γ ζ π ζ () dvi(xp, P, ZP) (ds ) / 4 siendo ds n elemento difeencial del filamento voticoso, oientado seún el sentido de s ciclación γ, y ζ el vecto posición desde ds asta el pnto de cálclo P. Mediante la inteación de la ley de iot-avat a lo lao de la lonitd de cada filamento del sistema voticoso completo se deteminan las tes componentes catesianas de las velocidades indcidas (Vi X, Vi, Vi Z ) en cada estación de cálclo. En el caso de los ilos voticosos liados los paneles, po tatase de filamentos ectilíneos de lonitd finita, la inteación de la ley de iot-avat se edce a expesiones analíticas simples. En el caso de las velocidades indcidas po el sistema voticoso de la estela, como la inteación no pesenta na solción analítica, el cálclo eqiee de na evalación nméica. Con el fin de detemina la vedadea intensidad de ciclación de cada ilo, se impone la condición de contono qe establece la impemeabilidad de cada panel en s espectivo pnto de colocación P c, es deci, debe anlase la componente nomal de la velocidad en la posición P c. Consecentemente, la velocidad esltante obtenida po la speposición de los efectos de la velocidad de avance del aie (definida mediante U sobe el disco de la tbina), de la otación de la pala Ω p, asmida constante, y de la velocidad indcida po el sistema voticoso completo (liado libe), debe se tanente al panel en P c. Así, en el pnto de colocación de cada no de los N paneles con los cales se a discetizado a la pala, se veifica qe V n (P c ) = () (P ) nˆ = U ˆ Ω V (P ) nˆ c V [ o a i c ] θ * 6.
3 donde V ( ) es el vecto velocidad esltante en cada no de los pntos de colocación P c, V n (P c ) es la componente nomal de la velocidad esltante en dicos pntos, = (Xî ĵ Z ˆ ) es el adio vecto desde el oien de coodenadas a los P c pntos de colocación, Ω a = Ωaˆ = -Ωpˆ es la velocidad de otación del aie y V i( ) es el vecto velocidad indcida, fnción de la distibción de ciclación del sistema voticoso. La ecación () epesenta entonces n sistema de NxN ecaciones alebaicas lineales en las incónitas γ j, con j N. Una vez conocida la distibción de ciclación qe veifica la condición de tanencia de la velocidad esltante al panel en s pnto de colocación, la deteminación de las componentes de las velocidades indcidas en todo el campo del fljo, ya sea po inteación analítica (ilos voticosos liados ectos) o nméica (filamentos voticosos de la estela) de la ley de iot-avat, es diecta. Entonces, la aplicación de la ecación (4) a todo pnto enéico P(X,,Z) del fljo, consideando na velocidad axial U(Z) qe veifiqe la continidad dento del tbo de coiente τ qe envelve al aie qe pasa a tavés del disco de la tbina, detemina el campo tidimensional de velocidades alededo de la pala. V (P) = U(Z )ˆ Ω V (P) (4) P a P i Conocido el campo de velocidades invíscido, se peden detemina el campo de pesiones (mediante la aplicación de la ecación de Ele) y las fezas actantes sobe cada panel. Cando la coiente está adeida a las palas, el campo de pesiones qe las odea es mayomente deteminado po el fljo invíscido, azón po la cal la distibción de velocidades bajo condiciones no viscosas a debido se calclada peviamente, ya qe debe imponese como condición de contono sobe el bode exteio de la capa límite. Fia : Paneles sobe la pala y epesentación de la estela mediante ilos voticosos libes semi-infinitos..5 fljo inviscido 45 fljo inviscido Unv [m/s] Vnv [m/s] fljo inviscido 45 fljo inviscido Wnv [m/s] Vnv esltante [m/s] Fias : distibciones de la componentes de velocidad invíscida (U,V,W ) y de s módlo V sobe extadós 6.
4 A pesa de qe las ecaciones de n flido pefecto no condcen a solciones qe satisfacen la condición de no deslizamiento sobe la paed, en el caso de na capa límite my delada, la solción coespondiente al fljo invíscido en ealidad solamente válida fea de la capa límite- pede se deteminada con eo despeciable consideando qe la speficie del cepo epesenta el límite exteio de la capa límite (etin y mit, 979). Una vez qe la distibción de velocidades sobe la speficie del cepo a sido deteminado, la misma es aplicada como condición de contono sobe el límite exteio de la capa viscosa en las denominadas ecaciones de la capa límite de Pandtl, las cales eselven los pefiles de velocidades dento de la capa viscosa. Las Fias mestan las distibciones de las componentes del campo de velocidad y del módlo de la velocidad esltante paa el fljo no viscoso asociado al extadós de cada panel de la pala. En este caso, se a consideado qe H =,5 m, =,5 m, c =,5 m, U = 8,4 m/s, Ω = 8 /s y /c =,, siendo el flido aie a C. Capa límite tidimensional lamina Las ecaciones qe obienan el fljo lamina, isotémico y estacionaio del fljo lamina de n flido netoniano sobe na pala en otación, despeciando los efectos avitatoios y de compesibilidad, son las denominadas ecaciones de Navie- toes, las cales inclyen las ecaciones de continidad y de cantidad de movimiento V (5) = ( V ) V ( p) / ρ ν V Ω V Ω ( Ω ) = donde V es el vecto velocidad no inecial con componentes (,v,), Ω el vecto velocidad anla elativo a n sistema inecial fijo (X,, Z Z) y es la posición elativa de na patícla flida con especto al sistema móvil. Po s pate, ρ y ν denotan, espectivamente, la densidad y la viscosidad cinemática del flido, las cales son asmidas constantes. El témino Ω Ω epesenta a la aceleación centípeta. Ω V denota a la aceleación de Coiolis y el témino ( ) y η = f(x,z) = C C x ½ / [ (Ωz/U )²] η = y / f(x,z) C z x = η = x = ξ = ξ = x ξ η η = y / f(x,z) η = η = ζ ξ = cte η = cte ξ = x / ζ = z / ξ = ξ = ξ Fia 4: Dominio físico paa la deteminación de la capa límite lamina y dominio comptacional ela asociado ajo las ipótesis de Pandtl (clictin, 97), el sistema de ecaciones (5) se simplifica paa da la a las denominadas ecaciones de la capa límite. Estas ecaciones son eseltas consideando las caacteísticas eométicas de la pala, po lo cal deben se escitas en coodenadas cvilíneas enealizadas (los dos ejes coodenados qe desciben la speficie tidimensional de la pala se denominan coodenadas de la capa límite). Paa ello se eqiee de na tansfomación de coodenadas ente los sistemas lobal y local, (X,,Z) (x,y,z), como así también de las velocidades sobe el bode de la capa límite, (U,V,W ) (,v, ). Aoa, las coodenadas (x,z) epesentan las speficies alabeadas de la pala. Asimismo, y dadas las caacteísticas del desaollo de la capa viscosa, es conveniente ealiza n cambio de vaiables de manea de intodci a las coodenadas adimensionales de n dominio comptacional ela, (x,y,z) (ξ,η,, esqematizado en la Fia 4. El sistema de ecaciones de la capa límite es nméicamente eselto mediante la aplicación de esqemas en difeencias finitas en dico dominio comptacional ela (Pado et al., ). Finalmente, las ecaciones de obieno del fljo en la capa límite tidimensional lamina y estacionaia esltan, * Ecación de continidad: ξ η v η K η K = (6) 6.
5 * Ecación paa la cantidad de movimiento seún ceda: ξ v η ξ ( ( ( ) K ( ) = η [ ( ) ( )] a Ω ν * Ecación paa la cantidad de movimiento seún enveada: ξ v η ξ ( ( ( ) K ( ) [ ( ) ( ) ] a Ω ν = η (7) (8) donde,,,,,,,,, K, K, K, K, K, K, K, K, denotan a los factoes de escala, los méticos de la tansfomación, los elementos de la matiz jacobiana, s deteminante, y los coespondientes númeos de Cistoffel, desaollados po Pado et al. (). Po s pate, las condiciones de bode de las ecaciones (6-8) esltan, ( ξ,, = ( ξ,, = ( ξ, = F ( ξ, = F ( ξ,, = v( ξ,, = ( ξ,, = ξ ζ ζ ζ = H [ U (X,, Z), V (X,, Z), W (X,, Z) ] [ U (X,, Z), V (X,, Z), W (X,, Z) ] ξ ζ ζ debido a la condición de no deslizamiento sobe la speficie de la pala (η = ) y al ajste de las velocidades del campo viscosos con las coespondientes al fljo invíscido sficientemente lejos de la speficie (η = ). Así, U, V y W epesentan las componentes de la velocidad del fljo no viscoso sobe el bode exteio de la capa límite, en la tena lobal (X,,Z), componentes qe se encentan aficadas en las Fias. Una vez qe los pefiles de velocidad desaollados dento de la capa límite an sido deteminados (las Fias 5 mestan las componentes de velocidad y elativas a la pala móvil), pede calclase la distibción de la tensión de cote en la capa viscosa, y consecentemente, se pede detemina la ficción viscosa sobe la speficie. Esta última debe se adicionada a la esistencia indcida, oiinada po n cepo de enveada no infinita y calclada bajo condiciones invíscidas. iendo µ la viscosidad absolta del flido, la tensión de cote sobe la speficie de las palas (y = η = ) eslta τ yz (x,, z) = τ zy µ (x,, z) = η η= τ yx (x,, z) = τ xy µ (x,, z) = Análoamente, se peden detemina el espeso de la capa límite δ.99 y el denominado espeso de desplazamiento δ, siendo { y (x,y,z),99 (x,z)} δ.99 = δ = ( (x,y,z)/ (x,z) )dy los cales son epesentados en la Fias 6, paa distintas estaciones seún enveada, sobe el extadós de la pala. CONCLUIONE e a pesentado n modelo nméico de inteacción ente el fljo no viscoso y la capa límite con la finalidad de mejoa la epesentación del fljo y las fezas aeodinámicas actantes sobe na tbina eólica de eje oizontal. Modelos más ealistas siven de base a n diseño inteado desde los pntos de vista aeodinámico y aeoacústico, con el objetivo de loa secciones de pala silenciosas. Adicionalmente, n mejo entendimiento de los fenómenos aeodinámicos involcados conlleva a n diseño de pala más dable y eficiente, con la consecente edcción efectiva de costos. Los esltados pesentados se estinen al desaollo de na capa límite tidimensional qe está adeida a la speficie de la pala, dado qe na sepaación extensiva de la capa límite sobe la speficie del cepo condce a n adiente de pesiones cya distibción difeiá del deteminado bajo condiciones no viscosas. Asimismo, el pesente análisis considea n η η= (9) () () () 6.
6 desaollo exclsivamente lamina de la capa límite, consideándose a fto la inclsión de la tansición a éimen tblento paa el fljo en la capa viscosa..5 x - al 8% de la enveada de pala x/ =,9.5 x - al 8% de la enveada de pala x/ =,9.5.5 x/ =,.5.5 x/ =, [m/s] [m/s] Fias 5: distibciones de las componentes y de la velocidad en la capa límite, seún ceda, paa na estación sobe extadós bicada al 8% de la enveada de pala. /c =,. x - espeso delta x -4 espeso de desplazamiento x/ x/ Fias 6: distibción del espeso de capa límite y del espeso de desplazamiento, paa vaias estaciones seún enveada, sobe el extadós de la pala. /c =,. REFERENCIA anett M., Vedon J.M. and Aye T.C. (99) Analysis of Hi Reynolds Nmbe Inviscid/Viscid Inteactions in Cascades. AIAA Jonal, Vol., No., pp etin J.J. and mit M.L. (979) Aeodynamics fo eninees. Pentice-Hall, Inc., Enleood Cliffs, Ne Jesey, UA. Dela M. and Giles M.. (987) Viscos-Inviscid Analysis of Tansonic and Lo Reynolds Nmbe Aifoils. AIAA Jonal, Vol.5, No., pp Milesi W.M. (997) Tee-Dimensional Viscos Flo Comptations Usin te Inteal onday Laye Eqations imltaneosly Copled it a Lo Ode Panel Metod. PD tesis, Depatment of Ocean Enineein, Massacsetts Institte of Tecnoloy (MIT), UA. Pado R.A., Idelson,.R. y toti, M.A. (998) Modelización del fljo invíscido alededo de la pala de n aeoeneado mediante el método de los paneles, Revista Intenacional de Métodos Nméicos paa Cálclo y Diseño en Inenieía, Vol.4, No.4, pp , acelona, España. Pado R.A., toti, M.A. and Idelson,.R () Nmeical imlation of te D Lamina Viscos Flo on a Hoizontalaxis Wind Tbine lade, to appea in Intenational Jonal of Comptational Flid Dynamics, Godon and eac. clictin H. (97) Teoía de la capa límite, Ediciones URMO, ilbao, España. ipley D.E., Mille M.., Robinson M.C., Lttes M.W. and imms D.A. (994) Evidence tat Aeodynamic Effects, incldin tall, Dictate HAWT tcte Loads and Poe Geneation in Hily Tansient Time Fames. NREL/TP-44-78, National Reneable Eney Laboatoy, Golden, Coloado, UA. Wane., Gidati G. and Osteta J. (998) Nmeical imlation of te Aeodynamics and Acostics of Hoizontal Axis Wind Tbines. Comptational Flid Dynamics 98, Volme, pp ATRACT: A nmeical model fo te viscos-inviscid inteaction as been developed to epesent te flo aond a oizontal-axis ind tbine blade. Te inviscid model is based on a panel metod. Te Pandtl's eqations fo te lamina D bonday laye ae solved by finite-diffeence tecniqes. Te scope of tis o is to impove te calclation of te flo-field aond te blades and te aeodynamic foces actin on te ind tbine. Keyods: oizontal-axis ind tbine, viscos-inviscid inteaction, lamina D bonday laye, nmeical model.. 6.4
DEPARTAMENTO DE INGENIERÍA ELÉCTRICA Y ENERGÉTICA UNIVERSIDAD DE CANTABRIA TURBINAS DE VAPOR
DEPARTAMENTO DE INGENIERÍA ELÉCTRICA Y ENERGÉTICA UNIVERSIDAD DE CANTABRIA TURBINAS DE VAPOR Pedo Fenández Díez I.- PARÁMETROS DE DISEÑO DE LAS TURBINAS DE FLUJO AXIAL I.1.- INTRODUCCIÓN Paa estdia las
Más detallesReconocer la presencia de convección en transporte de momentum. Utilizar una metodología general de solución rigurosa a problemas de transporte
Reconoce la pesencia de convección en tanspote de momentm. Utilia na metodología geneal de solción igosa a poblemas de tanspote convectivo en casos simples. Es el tanspote de na popiedad (masa, calo, momentm)
Más detallesUNIVERSIDAD POLITÉCNICA DE MADRID
UNIVERSIDAD POLITÉCNICA DE MADRID ESCUELA DE INGENIERÍA AERONÁUTICA Y DEL ESPACIO (EIAE) Mecánica de Fluidos I Poblema de ecuaciones geneales Un cilindo de adio R 0 y una cacasa concéntica con el cilindo
Más detallesSistemas de coordenadas
Electicidad Magnetismo - Gpo. Cso / Tema : Intodcción Concepto de campo Repaso de álgeba vectoial Sistemas de coodenadas Catesiano Cvilíneas genealiadas: cilíndico esféico. Opeadoes vectoiales. Gadiente
Más detallesEjemplos 2. Cinemática de los Cuerpos Rígidos
Ejemplos. Cinemática de los Cuepos Rígidos.1. Rotación alededo de un eje fijo.1.** El bloque ectangula ota alededo de la ecta definida po los puntos O con una velocidad angula de 6,76ad/s. Si la otación,
Más detallesD = 4 cm. Comb. d = 2 mm
UNIDAD 7 - POBLEMA 55 La figua muesta en foma simplificada el Ventui de un cabuado. La succión geneada en la gaganta, po el pasaje del caudal de aie debe se suficiente paa aspia un cieto caudal de combustible
Más detallesDESARROLLO de Unidad VIII: Movimiento Potencial Bidimensional
Depatamento de Aeonáutica : Mecánica de los Fluidos IA 7 DESARROLLO de Unidad VIII: Movimiento Potencial Bidimensional Poblema 6 : Una fuente bidimensional de intensidad q está ubicada en una esquina ectangula
Más detallesAnálisis de respuesta en frecuencia
Análisis de espuesta en fecuencia Con el témino espuesta en fecuencia, nos efeimos a la espuesta de un sistema en estado estable a una entada senoidal. En los métodos de la espuesta en fecuencia, la fecuencia
Más detallesMECANICA APLICADA I. EXAMEN PARCIAL PRIMER EJERCICIO TIEMPO: 75. cuando
MECNIC PLICD I. EXMEN PCIL. 17-04-99. PIME EJECICI TIEMP: 75 1. btene la expesión de la velocidad de ω V s ω V s sucesión del cento instantáneo de otación cuando =. 2 2. Indica qué afimaciones son cietas
Más detallesP. VASCO / JULIO 05. LOGSE / FÍSICA / EXAMEN COMPLETO
XAMN COMPLO legi n bloqe de poblemas y dos cestiones. PROBLMAS BLOQU A 1.- Umbiel, n satélite de Uano descibe na óbita pácticamente cicla de adio R 1 67 6 m y s peiodo de eolción ale,85 5 s. Obeón, oto
Más detallesCÁLCULO VECTORIAL. Operaciones con vectores libres. , siendo las componentes de ( )
CÁLCULO VECTOIAL Opeaciones con vectoes libes Suma de vectoes libes La suma de n vectoes libes P P P n es un vecto libe llamado esultante = i j k la suma de las componentes espectivas, siendo las componentes
Más detallesXIII.- TEOREMA DEL IMPULSO
XIII.- TEOREMA DEL IMPULSO http://libos.edsauce.net/ XIII.1.- REACCIÓN DE UN FLUIDO EN MOVIMIENTO SOBRE UN CANAL GUÍA El cálculo de la fueza ejecida po un fluido en movimiento sobe el canal que foman los
Más detallesOTRAS APLICACIONES DE LA APROXIMACIÓN DE CAPA LÍMITE LAMINAR. CORRIENTES LIBRES.
OTRAS APLICACIONES DE LA APROXIMACIÓN DE CAPA LÍMITE LAMINAR. CORRIENTES LIBRES. 1 Intoducción Los movimientos de choos de líquido en el seno del mismo líquido, la estela de cuepos en el seno de una coiente
Más detallesCombinación de operadores.
Electicidad Magnetismo so / Tema : Intodcción oncepto de campo Repaso de álgeba vectoial istemas de coodenadas atesiano vilíneas genealiadas: cilíndico esféico. Opeadoes vectoiales. Gadiente Divegencia
Más detallesAPÉNDICE : COORDENADAS CURVILÍNEAS
PÉNDICE : COORDENDS CURVILÍNES Cantal Fee Roca 008 Las coodenadas esféicas se tiliaban en el siglo IV-III a.c., tanto paa la deteminación de posiciones estelaes (po ejemplo, catalogación estela de Hipaco)
Más detallesContenidos de Clases Dictadas. Grupo G2. Prof. F.H. Sánchez. Martes 25/03/2014
Contenidos de Clases Dictadas. Gupo G. Pof. F.H. Sánchez. Mates 5/3/4 Beve intoducción a la Física. Conceptos antiguos y enacentistas. Sujeto de estudio de la Física. Ámbitos de validez de las teoías físicas.
Más detalles200. Hallar la ecuación de la simetría ortogonal respecto de la recta:
Hoja de Poblemas Geometía IX 200 Halla la ecuación de la simetía otogonal especto de la ecta: SOLUCIÓN n( x a) Sean: - S la simetía otogonal especto de la ecta n ( x a) - P un punto cualquiea cuyo vecto
Más detallesProf. Nathaly Moreno Salas Ing. Víctor Trejo. Turbomáquinas Térmicas CT-3412
7. OMPRESORES AXIALES Pof. Nathal Moeno Salas Ing. Vícto Tejo Tubomáquinas Témicas T-34 ompesoes Aiales ontenido Pemisas paa el estudio de un compeso aial Etapa de un compeso aial Tiángulo de velocidad
Más detallesINSTITUTO DE FÍSICA MECÁNICA NEWTONIANA
INSTITUT DE FÍSIC ECÁNIC NEWTNIN Cuso 009 Páctico V Sistemas de Patículas y Sistemas ígidos Pate : Sistemas de patículas Ejecicio N o 1 Halla geométicamente, es deci, aplicando popiedades de simetía o
Más detallesFÍSICA II: 1º Curso Grado de QUÍMICA
FÍSICA II: 1º Cuso Gado de QUÍMICA 5.- DIPOLOS Y DIELÉCTRICOS 5.1 Se tiene una distibución de cagas puntuales según la figua. P Calcula cuánto vale a) el momento monopola y b) el momento dipola 5.2 Calcula
Más detallesApuntes de Electrostática Prof. J. Martín ETSEIT ELECTROESTÁTICA I CAMPO ELECTRICO EN EL ESPACIO LIBRE
LCTROSTÁTICA I CAMPO LCTRICO N L SPACIO LIBR. Le de Coulomb. Cagas puntuales 3. Distibuciones de caga 4. Campo eléctico 5. cuaciones de campo 6. Le de Gauss 7. Potencial eléctico 8. negía potencial 9.
Más detallesTeoremas Integrales. V(x j ) ds
Semana 2 - Clase 5 24/03/09 Tema : Algeba ectoial Teoemas Integales. Teoema de la Divegencia o de Gauss Sea = x j ) un campo vectoial definido sobe un volumen cuya fontea es la supeficie y ˆn el vecto
Más detallesMMII_L1_c3: Clasificación de las ecuaciones. Formas Canónicas
MMII_L_c3: Clasificación de las ecaciones. Fomas Canónicas Gión: En esta clase nos basamos en la definición de las Cvas Caacteísticas CC de la anteio paa intodci la clasificación de las ecaciones el tipo
Más detallesFluidos: generalidades y definiciones.
Fluidos: genealidades y definiciones. Intoducción a la Física Ambiental. Tema 4. Tema 4. IFA (Pof. RAMOS) 1 Tema 4.- Fluidos Genealidades y Definiciones. El fluido como medio continuo. Mecánica de los
Más detalles5. ROTACION; CINEMATICA Y DINAMICA
73 5. OTACION; CINEMATICA Y DINAMICA Los movimientos cuvilíneos se dan en el plano o en el espacio, son, po tanto, movimientos bi o incluso tidimensionales. Ello hace que paa expesa la posición sea necesaio
Más detallesCoordenadas homogéneas
Coodenadas homogéneas Una matiz de otación 3 x 3 no nos da ninguna posibilidad paa la taslación y el escalado. Intoducimos una cuata coodenada p(x,y,z) p(wx,wy,wz,w), donde w tiene un valo abitaio y epesenta
Más detallesConsideremos dos placas paralelas en contacto, con sus correspondientes espesores y conductividades.
Continuación: Tansfeencia de calo a tavés de placas compuestas: Consideemos dos placas paalelas en contacto, con sus coespondientes espesoes y conductividades. En la supeficie de contacto la tempeatua
Más detallesPID AUTO-AJUSTABLES BASADOS EN CMI Y REDES NEURONALES
ID AUTOAJUSTABLES BASADOS EN CMI Y REDES NEURONALES Addison RíosBolíva, Fancklin RivasEcheveía Univesidad de Los Andes Facltad de Ingenieía Av. Tlio Febes Méida 5 Venezela Fax: 58 74 4846 hone: 58 74 4847
Más detallesFacultad de C. E. F. y N. Departamento de FÍSICA Cátedra de FÍSICA II SOLENOIDE
U N IV ESID A D NACIONA de CÓ DO BA Facultad de C. E. F. y N. Depatamento de FÍSICA Cáteda de FÍSICA II caeas: todas las ingenieías auto: Ing. ubén A. OCCHIETTI Capítulo VI: Campo Magnético: SOENOIDE El
Más detallesParedes Delgadas. Clase 6 Recipiente de Revolución de Paredes Delgadas. Facultad de Ingeniería - UNA
Paedes Delgadas Clase 6 Recipiente de Revolución de Paedes Delgadas Impotancia páctica de la evolución de los cálculos Catedal de San Pedo, edificada en el siglo XVI, Luz 40 m, espeso pomedio de 3 metos
Más detallesCAPÍTULO II LEY DE GAUSS
Tópicos de lecticidad y Magnetismo J.Pozo y R.M. Chobadjian. CAPÍTULO II LY D GAUSS La Ley de Gauss pemite detemina el campo eléctico cuando las distibuciones de cagas pesentan simetía, en caso contaio
Más detallesMovimientos rectilíneos o de trayectoria recta. Movimientos curvilíneos o de trayectoria curva (circular, elíptica, parabólica, etc.).
1.- Clasificación de movimientos. 1. Tomando como efeencia la tayectoia: Movimientos ectilíneos o de tayectoia ecta. Movimientos cuvilíneos o de tayectoia cuva (cicula, elíptica, paabólica, etc.). 2. Tomando
Más detallesMATEMÁTICAS II TEMA 6 Planos y rectas en el espacio. Problemas de ángulos, paralelismo y perpendicularidad, simetrías y distancias
Geometía del espacio: poblemas de ángulos y distancias; simetías MATEMÁTICAS II TEMA 6 Planos y ectas en el espacio Poblemas de ángulos, paalelismo y pependiculaidad, simetías y distancias Ángulos ente
Más detallesEJERCICIOS DE GEOMETRÍA ANALITICA DEL ESPACIO
EJERCICIOS DE GEOMETRÍA ANALITICA DEL ESPACIO Detemina la posición elativa de las siguientes paejas de planos a) 8 ' 4 6 6 b) 6 7 ' 4 c) ' 6 7 d) 4 7 Dado el plano que contenga al punto A(-,, 4), detemina
Más detallesTema 3: Campo eléctrico
Tema : Campo eléctico Ley de Colomb. Campo eléctico. Teoema de Gass. Potencial eléctico. Enegía potencial. Dipolo eléctico. Condctoes. Dielécticos. Polaización. Desplazamiento eléctico. Campo en aislantes:
Más detallesLección 2. El campo de las cargas en reposo: campo electrostático.
Lección 2. El campo de las cagas en eposo: campo electostático. 41. Sea el campo vectoial E = x x 2 + y u y 2 x + x 2 + y u 2 y. Puede tatase de un campo electostático? Cuánto vale el flujo de E a tavés
Más detallesCampos gravitoelectromagnéticos dependientes del tiempo
6 Campos gavitoelectomagnéticos dependientes del tiempo 1.6 Campos gavitomagnéticos dependientes del tiempo Los campos gavitomagnéticos que hemos manejado hasta ahoa, como (.5), (4.5) y (5.5), coesponden
Más detallesDepartamento de Física y Química. I. E. S. Atenea (S. S. Reyes, Madrid) Examen de Selectividad de Física. Junio Soluciones
Examen de Selectividad de Física. Junio 2008. Soluciones imea pate Cuestión.- Un cuepo de masa m está suspendido de un muelle de constante elástica k. Se tia veticalmente del cuepo desplazando éste una
Más detallesTrabajo y Energía I. r r = [Joule]
C U R S O: FÍSICA MENCIÓN MATERIAL: FM-11 Tabajo y Enegía I La enegía desempeña un papel muy impotante en el mundo actual, po lo cual se justifica que la conozcamos mejo. Iniciamos nuesto estudio pesentando
Más detallesGUIA Hallar el módulo del vector de origen en (20,-5,8) y extremo en (-4,-3,2).
GUIA 0 1 - Halla el módulo del vecto de oigen en (20,-5,8) etemo en (-4,-3,2). 2 - a) Halla las componentes catesianas de los siguientes vectoes: (i) A (ii) A = 4 A = θ = 30º 4 θ =135º A (iii) (iv) A θ
Más detallesANEJO 2 CÁLCULO DE DEPÓSITOS CILÍNDRICOS CIRCULARES SEGÚN LA TEORIA DE LÁMINAS A2.1.- INTRODUCCIÓN
Anejo ANEJO CÁLCULO DE DEPÓSITOS CILÍNDRICOS CIRCULARES SEGÚN LA TEORIA DE LÁMINAS A.1.- INTRODUCCIÓN En el capítulo 3 se ha desaollado una fomulación paa el dimensionamiento y compobación de depósitos
Más detallesEjemplos Ley de Gauss, Fundamentos Físicos y Tecnológicos de la Informática, P. Gomez et al., pp
Ejemplos Ley de Gauss, Fundamentos Físicos y Tecnológicos de la Infomática, P. Gomez et al., pp. 5-. Ejemplo 1º. Aplicando el teoema de Gauss halla el campo eléctico ceado po una distibución esféica de
Más detallesEjemplos 1. Cinemática de una Partícula
Ejemplos 1. inemática de una atícula 1.1. Divesos Sistemas oodenadas 1.1.* La velocidad peiféica de los dientes de una hoja de siea cicula (diámeto 50mm) es de 45m/s cuando se apaga el moto y, la velocidad
Más detallesEcuaciones del movimiento de un fluido
Ecuaciones del movimiento de un fluido 1 Foma fundamental El tenso de tensiones Relación constitutiva paa un fluido Newtoniano La ecuación de Navie-Stokes El tenso de tensiones paa flujos incompesibles
Más detallesGEOMETRÍA ANALÍTICA EN EL ESPACIO
DP. - S - 59 7 Matemáticas ISSN: 988-79X a b = a b cos(a, b) a b = a b + a b + a b GEOMETRÍ NLÍTI EN EL ESPIO PRODUTO ESLR ando sabemos el ánglo qe foman a y b ando sabemos las coodenadas de a y b a =
Más detallesCARACTERISTICAS DE LOS CAMPOS CONSERVATIVOS
CARACTERISTICAS DE LOS CAMPOS CONSERVATIVOS Paa los inteeses de la Física, los Campos Vectoiales se clasifican en dos gupos: -CAMPOS VECTORIALES CONSERVATIVOS.CAMPOS VECTORIALES NO CONSERVATIVOS Los de
Más detallesTema 4.- La economía abierta
Tema 4.- La economía abieta -Intoducción -Los flujos intenacionales de capitales y mecancías -El ahoo y la invesión en una pequeña economía abieta -Los tipos de cambio La economía ceada popociona modelos
Más detallesPotencial gravitomagnético producido por una esfera en rotación
5 Potencial gavitomagnético poducido po una esfea en otación 1.5 Cálculo del potencial gavitomagnético poducido en el exteio de un cuepo esféico en otación Obtenidos los fundamentos de la teoía gavitoelectomagnética,
Más detallesb 2 m 2 k 2 sin fricción + L C R 2
INGENIERÍA EN AUTOMATIZACIÓN Y CONTROL INDUSTRIAL Contol Atoático Pobleas 3 UNIVERSIDAD NACIONAL DE QUILMES 25 de azo de 2002 Página de 5. Obtene n odelo ateático del sistea asa-esote-aotigado ontado sobe
Más detallesANÁLISIS MATRICIAL. Figura 1: Orientación positiva de esfuerzos según convención. Figura 2: Orientación positiva de desplazamientos según convención
NÁISIS II 1. spectos geneales l tabaja con el método de los desplazamientos tomamos como hipótesis la igidez a diecta de las baas paa halla los desplazamientos qe se podcían en los ndos de na estcta y
Más detallesFacultad de Ciencias Curso Grado de Óptica y Optometría SOLUCIONES PROBLEMAS FÍSICA. TEMA 3: CAMPO ELÉCTRICO
Facultad de iencias uso - SOLUIOS ROLMAS FÍSIA. TMA : AMO LÉTRIO. n los puntos (; ) y (-; ) de un sistema de coodenadas donde las distancias se miden en cm, se sitúan dos cagas puntuales de valoes, y -,
Más detallesTema 0 Conocimientos previos al curso de Física
Tema 0 Conocimientos pevios al cuso de Física Conocimientos básicos de matemáticas Geometía y tigonometía Álgeba vectoial Conocimientos básicos de física Magnitudes y unidades físicas. Sistema Intenacional
Más detallesTemas teóricos. Lino Spagnolo
1 Temas teóicos Electomagnetismo Teoema de Helmholtz. Lino Spagnolo La teoía electomagnética de Maxwell, e incluso las modenas elaboaciones como la electodinámica cuántica y la como dinámica, utilizan
Más detallesz Región III Región II Región I
Capacito de placas ciculaes - solución completa amos a calcula el potencial electostático en todo el espacio paa un capacito de placas ciculaes y paalelas. Las placas conductoas están ubicadas en z = ±l/2,
Más detallesLABORATORIO DE FISICA Nº 1 MAQUINAS SIMPLES PALANCA-POLEA
LABORATORIO DE FISICA Nº 1 MAQUINAS SIMPLES PALANCA-POLEA OBJETIVOS I.- Loga el equilibio estático de objetos que pueden ota en tono a un eje, po medio de la aplicación de fuezas y toques. INTRODUCCIÓN
Más detallesel vector v (1, 3). Qué son las ecuaciones lineales y cómo se representan sus soluciones.
0SMTL_B_0.08 // 07: P gina 50 Geometía analítica Los cepos en moimiento desciben na tayectoia qe a eces es ecta, como oce con las bolas de billa. Estas chocan nas con otas y con las paedes de la mesa descibiendo
Más detallesCapitulo III. Capítulo III
Cinemática y Dinámica de Máquinas. III. Métodos analíti de análisis cinemático Capitulo III Métodos analíti de análisis cinemático. 1 R Sancibián y. de Juan. Ing. Mecánica Cinemática y Dinámica de Máquinas.
Más detallesIV. Geometría plana. v v2 2. u v = u v cos α
Talle de Matemáticas 16 IV. Geometía plana IR 2 = {(x, y)/x, y IR} puede identificase con el espacio de vectoes libes del plano utilizando la base canónica: v =(v 1,v 2 )=v 1 (1, 0) + v 2 (0, 1) = v 1
Más detallesPreguntas 1 y 2: Vectores y operaciones con vectores. v w, queremos indicar que v r y w son dos vectores paralelos.
Resmen Unidad 5: Vectoes en el espacio. Pegntas : Vectoes opeaciones con ectoes. En n ecto tenemos qe distingi: Módlo: es la longitd del ecto se epesenta po La flecha indica el sentido del ecto Diección:
Más detallesApunte FII-1-RM: Repaso de Matemática
Física II Física B - Electomagnetismo Pofesoa: Da. C. Caletti : Repaso de Matemática I. Gadiente A fin de compende mejo el concepto de gadiente comenzaemos po las bases, analizando, peviamente, qué tipo
Más detallesTURBOMÁQUINAS. Curso 4º B. Juan Manuel Tizón Pulido
TURBOMÁQUINAS Clases Pácticas Cuso 4º B Juan Manuel Tizón Pulido (jm.tizon@upm.es) DISEÑO DECOMPRESORES AXIALES INTRODUCCION PROCESODE DISEÑO DISEÑO PRELIMINAR Aeodinámicadel del escalón Pocedimiento simplificado
Más detallesF =. Calcule F d S donde S es. Exprese una integral de una variable que permita calcular., S es la porción del elipsoide
egio Yansen Núñez Teoema de tokes y Gauss Actividad Nº Considee el campo vectoial F( x, y, z) ( y, x, z ). Calcule F d donde C es C la intesección ente el plano x + y + z y el cilindo x + y. Actividad
Más detallesGEOMETRÍA. 1. Sin resolver el sistema, determina si la recta 2x 3y + 1 = 0 es exterior, secante ó tangente a la circunferencia
Puebas de Acceso a la Univesidad GEOMETRÍA Junio 94.. Sin esolve el sistema detemina si la ecta x y + = 0 es exteio secante ó tangente a la cicunfeencia (x ) + (y ) =. Razónalo. [5 puntos]. Dadas las ecuaciones
Más detallesTEMA 1. CINEMÁTICA DEL PUNTO MATERIAL
TEM 1. CINEMÁTIC DEL PUNTO MTERIL 1. Intodcción.. Sistema de efeencia. Taectoia, espacio ecoido vecto de posición de n pnto 3. Velocidad aceleación. Ejemplos de movimientos. 4. celeación nomal tangencial.
Más detallesz a3 Ecuaciones continuas de la recta: eliminando el parámetro de (2) = = u u u
Geometía. Puntos, ectas y planos en el espacio. Poblemas méticos en el espacio Pedo Casto Otega. Coodenadas o componentes de un vecto Sean dos puntos ( a, a ) y ( ) uuu uuu vecto son: = ( b a, b a, b a
Más detallesSelectividad Septiembre 2009 SEPTIEMBRE 2009
Selectividad Septiembe 9 OPCIÓN A PROBLEMAS SEPTIEMBRE 9 1.- Sea la función f () =. + 1 a) Halla el dominio, intevalos de cecimiento y dececimiento, etemos elativos, intevalos de concavidad y conveidad,
Más detalles6: PROBLEMAS METRICOS
Unidad 6: PROBLEMAS METRICOS 6.1.- DIRECCIONES DE RECTAS Y PLANOS Los poblemas afines tatan de incidencias (ve si un punto está contenido en una ecta o en un plano y ve si una ecta está contenida en un
Más detallesHidrostática y Fluidos Ideales.
Hidostática y Fluidos Ideales. Intoducción a la Física Ambiental. Tema 5. Tema IFA5. (Pof. M. RAMOS Tema 5.- Hidostática y Fluidos Ideales. Hidostática: Pesión. Distibución de pesiones con la pofundidad:
Más detallesTEOREMA DE DESARROLLO DE HEAVISIDE EN FRACCIONES PARCIALES
TEOREMA DE DESARROLLO DE HEAVISIDE EN FRACCIONES PARCIALES La técnica del desaollo de facciones paciales es establecida paa cuida todos los casos sistemáticamente. Hay 4 clases de poblemas, dependiendo
Más detallesTEMA 3 Dinámica de fluidos viscosos
TEMA 3 Dinámica de fluidos viscosos 3.1. Intoducción: viscosidad y tipos de fluidos viscosos VISCOSIDAD µ: FLUDIOS VISCOSOS: Hay que tene en cuenta las fuezas de ozamiento: - ente patículas del fluido
Más detallesUna nueva teoría electromagnetica I. Propiedades del electrón en reposo: masa, carga, spin y estabilidad.
Una nueva teoía electomagnetica I. Popiedades del electón en eposo: masa, caga, spin y estabilidad. Manuel Henández Rosales. 18 de Junio de 215 Abstact En este atículo a pati de nuevas ecuaciones paa el
Más detallesDiferencia de potencial y potencial eléctricos. En el campo gravitatorio.
Difeencia de potencial y potencial elécticos En el campo gavitatoio. Difeencia de potencial y potencial elécticos El tabajo se cuantifica po la fueza que ejece el campo y la distancia ecoida. W F d Difeencia
Más detallesFuerza magnética sobre conductores.
Fueza magnética sobe conductoes. Peviamente se analizó el compotamiento de una caga q que se mueve con una velocidad dento de un campo magnético B, la cual expeimenta una fueza dada po la expesión: F q(v
Más detallesPráctica 8: Carta de Smith
Páctica 8: Cata de Smith Objetivo Familiaización con el manejo de la Cata de Smith. Contenidos Repesentación de impedancias y admitancias. Obtención de paámetos de las líneas empleando la Cata de Smith.
Más detalleslímite Esquema de cálculoc en una placa plana Las soluciones que brinda el flujo potencial tienen asociada una condición de deslizamiento en la pared
Capa ímite as solciones qe brinda el fljo potencial tienen asociada na condición de deslizamiento en la pared A' A' as solciones del fljo potencial son aproimadas a altos números de nolds pero dejan de
Más detallesEsta guía es una herramienta que usted debe usar para lograr los siguientes objetivos:
FÍSICA GENERAL II GUÍA - Campo eléctico: Ley de Gauss Objetivos de apendizaje Esta guía es una heamienta que usted debe usa paa loga los siguientes objetivos: Defini el concepto de Flujo de Campo Eléctico.
Más detallesFísica General 1 Proyecto PMME - Curso 2007 Instituto de Física Facultad de Ingeniería UdelaR
Física Geneal 1 Poyecto PMME - Cuso 007 Instituto de Física Facultad de Ingenieía UdelaR TITULO MÁQUINA DE ATWOOD AUTORES Calos Anza Claudia Gacía Matín Rodiguez INTRODUCCIÓN: Se nos fue planteado un ejecicio
Más detallesCANARIAS / SEPTIEMBRE 03. LOGSE / FÍSICA / EXAMEN COMPLETO
De las dos opciones popuestas, sólo hay que desaolla una opción completa. Cada poblema coecto vale po tes puntos. Cada cuestión coecta vale po un punto. Poblemas OPCIÓN A.- Un satélite descibe una óbita
Más detallesMAGNITUDES ESCALARES Y VECTORIALES
U R S O: FÍSI OMÚN MTERIL: F-01 Sistema intenacional de medidas MGNITUDES ESLRES VETORILES En 1960, un comité intenacional estableció un conjunto de patones paa estas magnitudes fundamentales. El sistema
Más detallesL r p. Teniendo en cuenta que p es el momento lineal (masa por el vector velocidad) la expresión anterior nos queda: L r mv m r v. d L dr dv dt dt dt
EOEA DE CONSEVACIÓN DE OENO ANGUA: El momento angula se define como: p CASE 4.- EYES DE CONSEVACIÓN eniendo en cuenta que p es el momento lineal (masa po el vecto velocidad) la expesión anteio nos queda:
Más detallesU.D. 3. I NTERACCIÓN GRAVITATORIA
U.D. 3. I NERACCIÓN GRAVIAORIA RESUMEN Ley de gavitación univesal: odos los cuepos se ataen con una fueza diectamente popocional al poducto de sus masas e invesamente popocional al cuadado de la distancia
Más detallesExiste la costumbre de dividir el estudio de la Mecánica en tres partes:
U I.- T : Cinemática del Punto Mateial 3 1.- LA MECÁNICA Y SUS PARTES Existe la costumbe de dividi el estudio de la Mecánica en tes pates: + Cinemática: es una descipción geomética del movimiento + Dinámica:
Más detallesRECTAS Y PLANOS EN EL ESPACIO
RECTAS Y PLANOS EN EL ESPACIO ECUACIONES DE LA RECTA Paa calcla la ecación de la ecta debo conoce n pnto A(a, a 2, a 3 ) y n vecto en la diección de la ecta llamado vecto diecto. v=(v,v 2,v 3) OP=OA+AP
Más detallesDerivando dos veces respecto del tiempo obtenemos la aceleración del cuerpo:
MMENT ANGULAR: El vecto de posición de un cuepo de 6 kg de masa está dado po = ( 3t 2 6t) i ˆ 4t 3 ˆ j ( en m y t en s). Halla la fueza que actúa sobe la patícula, el momento de fuezas especto del oigen,
Más detallesMecánica de Fluidos. Turbulento
Tema 6 FLUJOS INTERNOS Intodcción El objeto de este tema es el estdio de los fljos eales (iscosos) en el inteio de condctos, ya sean ciclaes o de otas fomas. Es deci todos aqellos fljos limitados po speficies
Más detallesIngeniería Mecánica. Tecnología y Desarrollo ISSN: Sociedad Mexicana de Ingeniería Mecánica México
Ingenieía Mecánica. Tecnología y Desaollo ISSN: 665-738 fjso@sevido.nam.m Sociedad Meicana de Ingenieía Mecánica Méico Lviano Otiz, J. L.; Henández Geeo, A.; Ramos, E.; Lna, J. M. Análisis Hidodinámico
Más detallesFLUJO POTENCIAL BIDIMENSIONAL (continuación)
Pof. ALDO TAMBURRINO TAVANTZIS Pof. ALDO TAMBURRINO TAVANTZIS FLUJO POTENCIAL BIDIMENSIONAL (continuación) RESUMEN DE LA CLASE ANTERIOR Si un flujo es iotacional, V 0, entonces eiste una función escala
Más detallesP r i n c i p i o s Ópticos y G e o m é t r i c o s
4 L e n t e s C o e c t o a s : P i n c i p i o s Ópticos y G e o m é t i c o s 4.1 Conceptos Básicos, Paámetos y Definiciones Los mateiales utilizados paa la fabicación de las lentes oftálmicas deben
Más detallesa) Estudiar su posición relativa en el espacio. b) Calcular las distancias entre ellas. c) Trazar una recta que corte perpendicularmente a ambas.
º-Halla a y b paa que las ectas siguientes sean paalelas: x+ay - z s 4x y +6 z a ; b- x+y +bz º-Dadas las ectas de ecuaciones x z - y - (x, y,z) (,0,)+ (,,-) a) Estudia su posición elativa en el espacio.
Más detallesBOLETÍN DE PROBLEMAS Campo Gravitatorio Segundo de Bachillerato
http://www.juntadeandalucia.es/aveoes/copenico/fisica.ht onda de las Huetas. Écija. e-ail: ec@tiscali.es BOLÍN D POBLMAS Capo Gavitatoio Seundo de Bachilleato POBLMAS SULOS. º Si se considea que la iea
Más detallesCapítulo 8. Sistemas de partículas idénticas
Capítulo 8 Sistemas de patículas idénticas 8 Indistinguibilidad 8 Funciones popias del opeado de pemutación 8 Átomo de helio 83 spín total 8 Sistemas de patículas idénticas n la mecánica clásica en una
Más detallesJunio 2010 OPCIÓN A. A vemos que se diferencian en el cuadrado de la matriz unitaria. Dado que en este caso. por ser la matriz nula.
Junio OPCÓN Poblema. a) Si obsevamos los desaollos de ) ( y ) ( vemos que se difeencian en el cuadado de la matiz unitaia. Dado que en este caso se veifica: ) ( ) ( ) ( ) ( + + ) ( ) ( ) ( b) b.) Paa que
Más detallesBOLILLA 3 DESPLAZAMIENTO, VELOCIDAD Y ACELERACION
FACULTAD DE CIENCIAS CURSO DE INTRODUCCION A LA METEOROLOGIA 11 BOLILLA 3 DESPLAZAMIENTO, VELOCIDAD Y ACELERACION 1. INTRODUCCION A LA CINEMATICA El oigen de la dinámica se emonta a los pimeos expeimentos
Más detallesDinámica de la rotación Momento de inercia
Laboatoi de Física I Dinámica de la otación omento de inecia Objetivo Detemina los momentos de inecia de vaios cuepos homogéneos. ateial Discos, cilindo macizo, cilindo hueco, baa hueca, cilindos ajustables
Más detallesMedición de la conductividad térmica de materiales aislantes en el CENAM Dr. Leonel Lira Cortés Dr. Edgar Mendez Lango
Medición de la conductividad témica de mateiales aislantes en el CENAM D. Leonel Lia Cotés D. Edga Mendez Lango ÁREA DE METROLOGÍA ELECTRÍCA DIVISIÓN DE TERMOMETRÍA CONTENIDO INTRODUCCION ECUACION DE CONDUCCION
Más detallesDEFINICIÓN DE SÓLIDO RÍGIDO
Diapositiva 1 Diapositiva DEINIIÓN DE SÓLIDO RÍGIDO Un sólido ígido es un caso especial ideal de sistema de patículas mateiales, en el que cada dos patículas cualesquiea están sometidas a ligaduas ígidas,
Más detalles32[m/s] 1,6[s] + 4,9[m/s ] 1,6 [s ] = = 32[m/s] 9,8[m/s ] 1,6[s] A2.- El trabajo realizado por la fuerza al mover la partícula hasta un punto x =3 es
BLOQUE A A.- En el instante t = se deja cae una pieda desde un acantilado sobe un lago;,6 s más tade se lanza una segunda pieda hacia abajo con una velocidad inicial de 3 m/s. Sabiendo que ambas piedas
Más detallesUNIVERSIDAD SIMON BOLIVAR Departamento de Conversión y Transporte de Energía Sección de Máquinas Eléctricas Prof. E. Daron B.
FUNDAMENTOS GENERALES SOBRE LAS MAQUINAS ELÉCTRICAS REPASO SOBRE LAS MAGNITUDES DEL CAMPO MAGNÉTICO Hoja Nº I- INDUCCION MAGNETICA B Definida a pati del efecto electodinámico de fueza De la fueza F ejecida
Más detallesCampo Estacionario. Campos Estacionarios
Electicidad y Magnetismo Campo Estacionaio Campo Estacionaio EyM 4- Campos Estacionaios Se denomina situación estacionaia a aquella en la que no hay vaiación con el tiempo. Existen sin embago movimientos
Más detallesTema 2: Antonio González Fernández Departamento de Física Aplicada III Universidad de Sevilla. Parte 4/7 Leyes de la electrostática
Tema : Pincipios de la electostática 1, Antonio Gon nzález Fená ández Antonio González Fenández Depatamento de Física Aplicada III Univesidad de Sevilla Pate 4/7 Leyes de la electostática Leyes de la electostática:
Más detalles