UNIVERSIDAD DE SANTIAGO DE CHILE DEPARTAMENTO DE FISICA PROGRAMA DE PERFECCIONAMIENTO FUNDAMENTAL ESTATICA
|
|
- Monica Muñoz Fernández
- hace 6 años
- Vistas:
Transcripción
1 Jornada Enero 200 ESTATICA CONCEPTOS PREVIOS:.- FUERZA: La fuerzas se clasfcan en: a) Fuerzas de accón a dstanca, son aquellas que nteractúan a una certa dstanca, por ejeplo: - Las fuerzas de capos gravtaconales que se ejercen entre los cuerpos coo consecuenca de su asa, es de atraccón es drectaente proporconal al producto de las asas e nversaente proporconal al cuadrado de las dstancas que las separa, s las asas son desprecables, la fuerza de nteraccón tabén lo será, pero en el caso de que una de las asas sea la terra, esta fuerza no es deprecable, por lo tanto, cerca de la terra, todos los cuerpos son atraídos haca el centro con una fuerza proporconal a la asa del cuerpo, la constante de proporconaldad es la aceleracón de gravedad, cua agntud en el sstea nternaconal de eddas es g 9.8( ), cua dreccón 2 s es radal el sentdo es haca el centro de la terra, de odo que la fuerza peso es un vector queda epresada coo: w g. w g Terra Docuento confecconado por anuel Arreta Sanhueza. Eal: arreta@lauca.usach.cl
2 Las varacones de la aceleracón de gravedad con la altura, por lo tanto del peso, pueden desprecarse cuando los cuerpos peranecen cerca de la superfce terrestre. - Otras fuerzas a dstanca son las fuerzas de capos eléctrcos, las fuerzas de capos agnétcos, etc. b) Fuerzas de contacto, son aquellas que se aplcan edante el contacto con otro cuerpo, por ejeplo: - Fuerza de reaccón noral, es la reaccón que ejerce la superfce sobre el cuerpo ( accón reaccón) es perpendcular a la superfce, generalente se denona por N. Ejeplos: N Superfce N Superfce S u p e r f c e N - Fuerza de roce, es la fuerza contrara al ovento o la posbldad de este, es paralela a la superfce de contacto se le desgna por f. - Eperentalente se puede encontrar que esten dos tpos de fuerzas de roce, la fuerza de roce estátca f s, que es aquella que se obtene del producto entre el coefcente de roce estátco µ s la agntud de la reaccón noral (N), es decr, f N s µ s la fuerza de roce cnétca f k, que es aquella que se obtene del producto Docuento confecconado por anuel Arreta Sanhueza. Eal: arreta@lauca.usach.cl 2
3 entre el coefcente de roce cnétco µ k la agntud de la reaccón noral (N), por lo tanto, f k N. Para un par de superfces dadas, generalente µ s µ k. k µ Tanto la fuerza de reaccón noral coo la fuerza de roce son fuerzas de reaccón de la superfce sobre el cuerpo. Ejeplos: v f k v Superfce f k Superfce S u p e r f c e fk v - Tensones: Cuando un cuerpo es trado edante un cuerda, la cuerda ejerce una traccón denonada tensón se desgna por T. S la cuerda es netensble de asa desprecable, entonces la cuerda sólo transte la sa tensón a través de ella. Ejeplo: T 2 T 2.- TERCERA LEY DE NEWTON: La tercera le de Newton epresa que a cada accón sepre se opone una reaccón de gual ódulo dreccón pero en sentdo opuesto. Por lo tanto: F 2 F2 F 2 Esto sgnfca que la fuerza que ejerce el cuerpo sobre el cuerpo 2 ( F 2 ) es gual en ódulo dreccón, pero 2 de sentdo opuesto a la fuerza que ejerce el cuerpo 2 sobre el cuerpo (- F 2 ). F 2 Docuento confecconado por anuel Arreta Sanhueza. Eal: arreta@lauca.usach.cl 3
4 Coo consecuenca de lo anteror se puede establecer que: - Las fuerzas actúan de a pares. - Las fuerzas de accón reaccón actúan sobre dstntos cuerpos. - Al actuar sobre dstntos cuerpos, no se anulan. - El par de fuerzas de accón reaccón, actúan sultáneaente. 3.- LINEA DE ACCION Y PUNTO DE APLICACIÓN: Cuando una fuerza actúa sobre un cuerpo ndeforable, se puede desplazar lbreente sobre su lnea de accón, provocando el so efecto, en consecuenca una fuerza puede ser aplcada en cualquer punto a lo largo de su lnea de accón, sepre cuando se antenga la agntud sentdo. Ejeplo: F Línea de accón 4.- FUERZAS CONCURRENTES: Cuando un par de fuerzas que no son paralelas entre sí, que están en un so plano que actúan sobre un cuerpo sóldo ndeforable, se puede coprobar, por lo ndcado en el punto anteror, que esas dos fuerzas pueden ser trasladadas a una nterseccón coún a lo largo de sus lneas de accones. Lnea de accón F F 2 Lnea de accón Docuento confecconado por anuel Arreta Sanhueza. Eal: arreta@lauca.usach.cl 4
5 Se puede coprobar que esas dos fuerzas actuando en el punto de nterseccón de las lneas de accones, son equvalentes a una sola fuerza aplcada F actuando en ese punto cuo valor es F F + F 2. Ejeplo: F F F + F 2 F OENTO DE UNA FUERZA O TORQUE: Sobre un cuerpo se aplca una fuerza F de odo que su lnea de accón no pase por el punto O, entonces el efecto que se produce es una rotacón del cuerpo en torno al punto O. Se defne torque o oento de una fuerza τ τ con respecto a un punto O, coo una cantdad vectoral dada por la epresón: τ rf O O r F θ cuo ódulo es: τ O rf senθ donde r es el vector poscón del punto de aplcacón de la fuerza F, eddo desde O. Docuento confecconado por anuel Arreta Sanhueza. Eal: arreta@lauca.usach.cl 5
6 La dreccón el sentdo del torque o oento de la fuerza τ, es un vector perpendcular al plano que foran los vectores r F el sentdo lo dá la regla de la ano derecha o del trabuzón. 6.- PAR DE FUERZAS: La sua de dos fuerzas paralelas de gual agntud de sentdos opuestos que no tenen la sa lnea de accón, es nula. Sn ebargo, el efecto que producen cuando se aplcan sobre un cuerpo ndeforable no es nulo, a que este par de fuerzas puede hacer rotar el cuerpo. Ejeplo: F r r 2 F 2 El par de fuerzas se defne coo: r F + r2 F2 pero: F 2 F por lo tanto: r F r2 F luego: ( r r2 ) F Docuento confecconado por anuel Arreta Sanhueza. Eal: arreta@lauca.usach.cl 6
7 7.- CENTRO DE ASA: Es un punto que se coporta coo s toda la asa del sstea estuvese concentrada en él las fuerzas eternas que actúan sobre el sstea se aplcaran eclusvaente sobre dcho punto. - La poscón del centro de asa de un conjunto de partículas ubcadas en poscones r, se defne coo: r C n n r Ejeplo: 4 partículas de asas, 2 2, , se encuentran ubcadas en los vértces de un cuadrado de lado a, coo uestra la fgura, encontrar el centro de asa del sstea de partículas. 2 2 a a Docuento confecconado por anuel Arreta Sanhueza. Eal: arreta@lauca.usach.cl 7
8 De acuerdo al sstea de referenca, las poscones de cada una de las asas son: : r (0; a) : r ( a; ) 2 2 a 3 : r 3 (0;0 ) : r ( ;0) 4 4 a Luego: ( 0; a) + 2( a; a) + 3(0;0) + 4( a;0) r C 0 Por lo tanto: r C ( 0.6a;0.3a ) Nótese que el centro de asa está ás cercano a la aor concentracón de asa. 2 2 a C a - La poscón del centro de asa para una dstrbucón contnua de asa, está dada por: r C rd donde es la asa total del cuerpo. Al epresarlo en coponentes, queda: Docuento confecconado por anuel Arreta Sanhueza. Eal: arreta@lauca.usach.cl 8
9 C d C d z C zd Ejeplo: Calcular el centro de asa de una barra delgada hoogénea de asa largo L. d λd z d L Coo la barra es delgada hoogénea, se cuple que la densdad lneal λ es constante, es decr: d λ d L por lo tanto: d L d λd reeplazando en la coponente de la epresón del centro de asa, se tene: C d L 0 2 λ L λ d λl 2 pero λ, que reeplazándolo en la epresón anteror, se obtene que: L C L 2 Docuento confecconado por anuel Arreta Sanhueza. Eal: arreta@lauca.usach.cl 9
10 Nota: en caso de superfces, se utlza el concepto de densdad superfcal ( σ, donde A A es la superfce) en el caso de cuerpos, se utlza el concepto de densdad voluétrca ( ρ, donde V es el voluen del cuerpo). V 8.- CENTRO DE GRAVEDAD: S se consdera un cuerpo dvddo en uchas partes pequeñas, que se pueden consderar coo partículas, el peso de cada una de ellas es cuerpo será w w w el peso total del. Se puede agnar este peso total concentrado en un solo punto del cuerpo, tal que s se soportara en ese punto, se encontraría en equlbro estátco, ese punto se denona centro de gravedad, defndo de odo que el oento producdo por w respecto a cualquer punto es lo so que el producdo por el peso de todas las partículas que consttuen dcho cuerpo, por lo tanto: X Cg w w donde X Cg es la coordenada del centro de gravedad relatva a cualquer orgen O. S la aceleracón de gravedad no varía en los dstntos puntos del cuerpo (coo ocurre cas sepre, el centro de gravedad concde con el centro de asa, es decr, cuando el capo gravtatoro es unfore, entonces el centro de gravedad concde con el centro de asa. Docuento confecconado por anuel Arreta Sanhueza. Eal: arreta@lauca.usach.cl 0
11 EQUILIBRIO ESTÁTICO. INTRODUCCION: El concepto de equlbro, se aplca tanto para cuerpos en reposo respecto de un sstea de referenca o para cuerpos cuo centro de asa se ueve con velocdad constante, s el cuerpo está en reposo, entonces se dce que el equlbro es estátco s el centro de asa se ueve con velocdad constante, se habla de un equlbro dnáco. CONDICIONES DE EQUILIBRIO ESTATICO: Un cuerpo que está en reposo peranece en ese estado se dce que se encuentra en equlbro estátco, una condcón necesara para que se dé esta stuacón es que la fuerza resultante que actúa sobre el cuerpo sea nula, del so odo, el centro de asa de un cuerpo rígdo peranece en reposo s la fuerza resultante que actúa sobre el cuerpo es cero, sn ebargo, aunque su centro de asa se encuentra en reposo, el cuerpo puede grar, s esto sucede, el cuerpo no está en equlbro estátco, por lo tanto, para que se dé la condcón de equlbro estátco, debe cuplrse adeás que el oento resultante que actúa sobre el cuerpo debe ser cero respecto de cualquer punto, por lo tanto para que el equlbro sea estátco se debe cuplr: La fuerza eterna resultante que actúa sobre el cuerpo debe ser nula.- F + F + F n F 0 El oento eterno resultante respecto a un punto cualquera debe ser nulo n τ τ τ τ 0 Docuento confecconado por anuel Arreta Sanhueza. Eal: arreta@lauca.usach.cl
12 ETODOLOGÍA PARA RESOLVER SITUACIONES PROBLEÁTICAS.- Dbuje el dagraa de cuerpo lbre para el ( o los) objeto(s) en estudo. 2.- Seleccone un sstea de coordenadas adecuado descoponga las fuerzas en dchos ejes, hacendo la suatora de las coponentes gual a cero. 3.- Elja un punto donde se haga fácl el cçálculo de los torques o oentos, de odo que queden reducdos al íno haga la suatora de las coponentes de éstos gual a cero. UNIONES O CONTACTOS AS FRECUENTES a) Cable, cadena o cuerda de asa desprecable: T La fuerza ejercda por un cable corto es la tensón que tene la dreccón del cable sentdo alejándose del cuerpo. b) Superfce lsa: la fuerza de contacto N es N noral a las superfces en el punto de contacto. c) Superfce rugosa: La fuerza de contacto R es de dreccón desconocda se puede descoponer N R coo una fuerza noral N una fuerza de roce f s estátco f s. d) Soporte de rodllo: Para este tpo de coneón, la R fuerza de contacto es perpendcular a la superfce soportante. Docuento confecconado por anuel Arreta Sanhueza. Eal: arreta@lauca.usach.cl 2
13 e) Coneón por gozne, pasador, cojnete, artculacón: Para este tpo de coneón los eleentos realzan sobre cuerpo una fuerza R de dreccón desconocda que R R puede ser descopuesta de acuerdo al sstea que se R haa escogdo. Ejeplo: Una barra hoogénea de largo L 5 () asa 24 (kg) está apoada en el etrea A de un pso áspero en el etreo B sobre un uro lso, s la dstanca OB es gual a 4 (), encontrar: B a) El dagraa de fuerzas que actúan sobre la barra. b) La sua de fuerzas que actúan sobre la barra. c) La sua de los oentos que actúan 4 () sobre la barra. d) La reaccón que ejerce la pared sobre la barra. e) La reaccón del pso sobre la barra. O A f) La reacón de la barra sobre el Pso. g) El coefcente de roce en el pso Docuento confecconado por anuel Arreta Sanhueza. Eal: arreta@lauca.usach.cl 3
14 Desarrollo: a) B R B R A g R A A b) F : R R 0 B A F : R g 0 A 4 L 3 c) τ A : LR B g R B ( 90;0)( N ) d) e) R A ( 90;240)( N) f) ` (90; 240)( N ) R A g) µ s Docuento confecconado por anuel Arreta Sanhueza. Eal: arreta@lauca.usach.cl 4
Tema 3-Sistemas de partículas
Tema 3-Sstemas de partículas Momento lneal y colsones Momento lneal de un partícula Segunda ley de Newton dp F dt p mv Impulso I tb ta Fdt Teorema del mpulso I p B p A Centro de masas 1 r M m r con M m
Más detallesCentro de Masa. Sólido Rígido
Centro de Masa Sóldo Rígdo El centro de masa de un sstema de partículas es un punto en el cual parecería estar concentrada toda la masa del sstema. En un sstema formado por partículas dscretas el centro
Más detallesPROYECTO DE TEORIA DE MECANISMOS. Análisis cinemático y dinámico de un mecanismo plano articulado con un grado de libertad.
Nombre: Mecansmo: PROYECTO DE TEORIA DE MECANISMOS. Análss cnemátco y dnámco de un mecansmo plano artculado con un grado de lbertad. 10. Análss dnámco del mecansmo medante el método de las tensones en
Más detallesANEXO 4.1: Centro de masa y de gravedad
Cuso l Físca I Auto l Loenzo Ipaague ANEXO 4.: Cento de asa de gavedad El punto que poeda la ubcacón de la asa se denona cento de asa (), dado que la accón de la gavedad es popoconal a la asa, es natual
Más detallesESCUELA DE INGENIERÍAS INDUSTRIALES. UNIVERSIDAD DE VALLADOLID FÍSICA I. CURSO TEMA 4. Dinámica de los sistemas de partículas
ESCUEL DE IGEIERÍS IDUSTRILES. UIVERSIDD DE VLLDOLID FÍSIC I. CURSO 03-04 TEM 4 Dnáca de los ssteas de partículas Introduccón: generalzacón de la ª ley de ewton.- Moento lneal de un sstea de partículas:
Más detalles5. DIAGONALIZACIÓN DE MATRICES
Dagonalzacón Herraentas nforátcas para el ngenero en el estudo del algebra lneal 5. DIAGONALIZACIÓN DE MATRICES 5.1. INTRODUCCIÓN 5.2. VALORES Y VECTORES PROPIOS 5.3. MATRICES DIAGONALIZABLES 5.4. DIAGONALIZACIÓN
Más detallesConservación del Momento Lineal y de la Energía
Conservacón del Moento Lneal y de la Energía Conservacón del Moento Lneal y de la Energía Objetvos Coprobar experentalente la conservacón del oento lneal edante choques elástcos e nelástcos. Coprobar la
Más detallesCantidad de movimiento. Conservación de la cantidad de movimiento
Sstea de partículas Sstea de partículas..- Introduccón..- Cantdad de ovento. Conservacón de la cantdad de ovento.3.- Movento del centro de asa.4.- Sstea de coordenadas centro de asa.5.- Poscón del centro
Más detallesCampo eléctrico. Líneas de campo. Teorema de Gauss. El campo de las cargas en reposo. Campo electrostático
qco sθ qz Ez= 4 zπε0 2+ R2 = 4πε0 [z2 +R2 ]3/ 2 El campo de las cargas en reposo. Campo electrostátco ntroduccón. Propedades dferencales del campo electrostátco. Propedades ntegrales del campo electromagnétco.
Más detallesSistemas de partículas
Ssteas de patículas Hasta aquí heos aplcado las leyes de ewton tatando a los objetos coo s fuean patículas puntuales que tenen asa peo no taaño, aunque uchas de las aplcacones se extendían a objetos coo
Más detallesFísica General 1 Proyecto PMME - Curso 2007 Instituto de Física Facultad de Ingeniería UdelaR
Físca General 1 Proyecto PMME - Curso 2007 Insttuto de Físca Facultad de Ingenería UdelaR ANÁLISIS E INFLUENCIA DE DISTINTOS PARÁMETROS EN EL ESTUDIO DE LA ESTÁTICA DE CUERPOS RÍGIDOS. Sebastán Bugna,
Más detallesTEMA 3: Dinámica II Capitulo 1. Trabajo y energía
TMA 3: Dnáca II Captulo. Trabajo y energía Bran Cox sts the world's bggest acuu chaber (BBC Two) https://www.youtube.co/watch?43-cfukgs TMA 3: Dnáca II. Captulo : trabajo y energía Concepto de trabajo.
Más detallesELECTRICIDAD Y MAGNETISMO FIZ 1300 FIS 1532 (6a)
ELECTRICIDAD Y MAGNETISMO FIZ 1300 FIS 1532 Rcardo Ramírez Facultad de Físca, Pontfca Unversdad Católca, Chle 1er. Semestre 2008 Corrente eléctrca CORRIENTE ELECTRICA Corrente eléctrca mplca carga en movmento.
Más detallesCI42A: ANALISIS ESTRUCTURAL. Programa CI42A
CI4A: ANALISIS ESTRUCTURAL Prof.: Rcardo Herrera M. Programa CI4A NÚMERO NOMBRE DE LA UNIDAD OBJETIVOS DURACIÓN 4 semanas Prncpo de los trabajos vrtuales y teoremas de Energía CONTENIDOS.. Defncón de trabajo
Más detallesExamen de Física I. 1.- Explique como se puede reducir el siguiente sistema de vectores deslizantes
Eaen de Físca ngeneía ecánca. ngeneía de Oganzacón ndustal: Gupo.- Eplque coo se puede educ el sguente sstea de vectoes deslzantes.- Defna y elacone ente ellos, los conceptos de oento lneal, pulso y oento
Más detallesVectores en el espacio
ectores en el espaco Los puntos y los vectores en el espaco se pueden representar como ternas de números reales (a,b,c) c b a Por el Teorema de Ptagoras, la norma del vector = (a,b,c) es = a 2 +b 2 +c
Más detallesCentro de Masa. Sólido Rígido
Centro de Masa Sóldo Rígdo El centro de masa de un sstema de partículas es un punto en el cual parecería estar concentrada toda la masa del sstema. En un sstema formado por partículas dscretas el centro
Más detallesTema 3. Sólido rígido.
Tema 3. Sóldo rígdo. Davd Blanco Curso 009-010 ÍNDICE Índce 1. Sóldo rígdo. Cnemátca 3 1.1. Condcón cnemátca de rgdez............................ 3 1.. Movmento de traslacón...............................
Más detallesSOLUCIONARIO GUÍA TÉCNICO PROFESIONAL Dinámica I: fuerza y leyes de Newton
SOLUCIONARIO GUÍA ÉCNICO PROFESIONAL Dináica I: fuerza y leyes de Newton SGUICC016C3-A16V1 Solucionario guía Dináica I: fuerza y leyes de Newton Íte Alternativa Habilidad 1 C Reconociiento A Aplicación
Más detallesEs el movimiento periódico de un punto material a un lado y a otro de su posición en equilibrio.
1 Movmento Vbratoro Tema 8.- Ondas, Sondo y Luz Movmento Peródco Un móvl posee un movmento peródco cuando en ntervalos de tempo guales pasa por el msmo punto del espaco sempre con las msmas característcas
Más detallesVectores VECTORES 1.- Magnitudes Escalares y Magnitudes Vectoriales. Las Magnitudes Escalares: Las Magnitudes Vectoriales:
VECTOES 1.- Magntudes Escalares y Magntudes Vectorales. Las Magntudes Escalares: son aquellas que quedan defndas úncamente por su valor numérco (escalar) y su undad correspondente, Eemplo de magntudes
Más detallesTEMA 4. TRABAJO Y ENERGIA.
TMA 4. TRABAJO Y NRGIA. l problema undamental de la Mecánca es descrbr como se moverán los cuerpos s se conocen las uerzas aplcadas sobre él. La orma de hacerlo es aplcando la segunda Ley de Newton, pero
Más detallesEXAMEN ORDINARIO DE FÍSICA I 23-ENERO-2015 TEORÍA
EXMEN ORDINRIO DE FÍSIC I 3-ENERO-015 TEORÍ 1. - a) Defnr la agntud pulso y epresar su relacón con la cantdad de ovento de una partícula. b) En el caso de dos partículas que chocan, eplcar qué se entende
Más detallesEtáti Estática. 2.Centros de gravedad y 3.Momentos de inercia
Etát Estátca.Equlbro 2.Centros de gravedad y 3.Momentos de nerca Parte de la físca que estuda el equlbro de los cuerpos Partedelafíscaqueestudalasrelaconesexstentes entre las fuerzas que actúan en un cuerpo
Más detallesDisipación de energía mecánica
Laboratoro de Mecáa y ludos Práctca 9 Dspacón de energía mecáa Objetvos El estudante medrá la energía que se perde por la accón de la uerza de rozamento. Determnar los cambos de la energía cnétca de un
Más detalles16.21 Técnicas de diseño y análisis estructural. Primavera 2003 Unidad 8 Principio de desplazamientos virtuales
16.21 Técncas de dseño y análss estructural Prmavera 2003 Undad 8 Prncpo de desplazamentos vrtuales Prncpo de desplazamentos vrtuales Tengamos en cuenta un cuerpo en equlbro. Sabemos que el campo de esfuerzo
Más detallesProblemas de Dinámica del Sólido Rígido
E.T.S... T Deprtento de ísc e ngenerí ucler robles de Dnác del Sóldo ígdo 1 étodo de ls celercones étodo de los oentos 3 étodo de l energí ro. J. rtín 3 1 étodo de ls celercones 1.1 Un plc rectngulr unore
Más detallesEQUILIBRIO DE UN CUERPO RIGIDO
Manual e Laboratoro e ísca I C - UNMSM EQUILIBRIO E UN CUERPO RIGIO EXPERIENCIA Nº 6 Cuerpo rígdo: La dstanca entre dos puntos cualesquera del cuerpo permanece nvarante en el tempo. I. OBJETIVOS - Estudar
Más detalles3. VARIABLES ALEATORIAS.
3. VARIABLES ALEATORIAS. Una varable aleatora es una varable que toma valores numércos determnados por el resultado de un epermento aleatoro (no hay que confundr la varable aleatora con sus posbles valores)
Más detallesTRABAJO Y ENERGÍA INTRODUCCIÓN. requiere como varia la fuerza durante el movimiento. entre los conceptos de fuerza y energía mecánica.
TRABAJO Y ENERGÍA INTRODUCCIÓN La aplcacón de las leyes de Newton a problemas en que ntervenen fuerzas varables requere de nuevas herramentas de análss. Estas herramentas conssten en los conceptos de trabajo
Más detallesFuerzas ficticias Referencial uniformemente acelerado
Capítulo 10 Fuerzas fctcas Las fuerzas fctcas son fuerzas que deben nclurse en la descrpcón de un sstema físco cuando la observacón se realza desde un sstema de referenca no nercal, a pesar de ello, se
Más detallesEquilibrio y elasticidad
Equlbro y elastcdad Condcones de equlbro Una partícula esta en equlbro s la resultante de todas las fuerzas (externas) que actúan sobre ella es cero Para cuerpos con extensón fnta: el centro de masa del
Más detallesDeterminar el momento de inercia para un cuerpo rígido (de forma arbitraria).
Unversdad de Sonora Dvsón de Cencas Exactas y Naturales Departamento de Físca Laboratoro de Mecánca II Práctca #3: Cálculo del momento de nerca de un cuerpo rígdo I. Objetvos. Determnar el momento de nerca
Más detallesIES Menéndez Tolosa (La Línea) Física y Química - 1º Bach - Gráficas
IES Menéndez Tolosa (La Línea) Físca y Químca - 1º Bach - Gráfcas 1 Indca qué tpo de relacón exste entre las magntudes representadas en la sguente gráfca: La gráfca es una línea recta que no pasa por el
Más detallesMecánica Clásica ( Partículas y Bipartículas )
Mecánca lásca ( Partículas y Bpartículas ) Alejandro A. Torassa Lcenca reatve ommons Atrbucón 3.0 (0) Buenos Ares, Argentna atorassa@gmal.com Resumen Este trabajo consdera la exstenca de bpartículas y
Más detallesDescripción de la deformación y de las fuerzas en un medio continuo
Descrpcón de la deformacón y de las fuerzas en un medo contnuo Mecánca del Contnuo 15 de marzo de 2010 1. Temas tratados con anterordad: Descrpcón cualtatva de un medo contnuo Hpótess del contnuo Elementos
Más detallesCapítulo VII CENTRO DE GRAVEDAD, CENTRO DE MASA Y CENTROIDE
Capítulo II CENTRO DE GREDD, CENTRO DE MS Y CENTROIDE 7. INTRODUCCIÓN Todo cuerpo que se halla en las inediaciones de la tierra interactúa con ella coo resultado de esta interacción actúa sore el cuerpo
Más detallesTema 4 : TRACCIÓN - COMPRESIÓN
Tea 4 : TRCCIÓ - COMPRESIÓ G O z Probleas resueltos Pro.: Jae Santo Dongo Santllana E.P.S.-Zaora (U.SL.) - 008 4..-Ccular el ncreento de longtud que tendrá un plar de horgón de 50 50 c de seccón de de
Más detallesBloque 2 Análisis de circuitos alimentados en corriente continua. Teoría de Circuitos
Bloque Análss de crcutos almentados en corrente contnua Teoría de Crcutos . Métodos sstemátcos de resolucón de crcutos : Método de mallas Métodos sstemátcos de resolucón de crcutos Permten resolver los
Más detallesDpto. Física y Mecánica
Dpto. Físca y Mecánca Mecánca analítca Introduccón Notacón Desplazamento y fuerza vrtual Fuerza de lgadura Trabao vrtual Energía cnétca. Ecuacones de Lagrange Prncpode los trabaos vrtuales Prncpo de D
Más detallesCinemática del Brazo articulado PUMA
Cnemátca del Brazo artculado PUMA José Cortés Parejo. Enero 8. Estructura del brazo robótco El robot PUMA de la sere es un brazo artculado con artculacones rotatoras que le proporconan grados de lbertad
Más detalles5ª Lección: Sistema de fuerzas gravitatorias. Cálculo de centros de gravedad de figuras planas: teoremas de Guldin.
Capítulo II: MECÁNICA DEL SÓLIDO RÍGIDO 5ª Leccón: Sstema de fuerzas gravtatoras. Cálculo de centros de gravedad de fguras planas: teoremas de Guldn. Sstemas de fuerzas gravtatoras La deduccón parte de
Más detallesMecánica del Sólido Rígido
Mecánca del Sóldo Rígdo 1.- Introduccón Cnemátca, Dnámca y Estátca 2.- Cnemátca. Tpos de movmento del sóldo: Traslacón, Rotacón Movmento Plano General Movmento General 3.- Cnétca. Fuerzas y aceleracones.
Más detallesCinemática y dinámica del Cuerpo Rígido (no se incluye el movimiento de precesión y el del giróscopo)
Cnemátca y dnámca del Cuerpo ígdo (no se ncluye el movmento de precesón y el del gróscopo) El cuerpo rígdo El cuerpo rígdo es un caso especal de un sstema de partículas. Es un cuerpo deal en el cual las
Más detallesTema 2 : DEFORMACIONES
Tema : eformacones Tema : EFRMACINES F F 3 F / u u u 3 3 3 / 3 / F n Prof.: Jame Santo omngo Santllana E.P.S.-Zamora (U.SAL.) - 008 Tema : eformacones..- INTRUCCIÓN Los cuerpos se deforman debdo a la accón
Más detallesGUIAS DE ACTIVIDADES Y TRABAJO PRACTICO Nº 22
DOCENTE: LIC.GUSTO DOLFO JUEZ GUI DE TJO PCTICO Nº 22 CES: POFESODO Y LICENCITU EN IOLOGI PGIN Nº 132 GUIS DE CTIIDDES Y TJO PCTICO Nº 22 OJETIOS: Lograr que el lumno: Interprete la nformacón de un vector.
Más detalles, las que se muestran en la siguiente figura (P 2. es punto medio entre la Tierra y la Luna). P 2 P 1
Convenio Nº Guía práctica Ley de gravitación y fuerza de roce Ejercicios PSU Para esta guía considere que la agnitud de la aceleración de gravedad (g) es 10 s 2. 1. Un grupo de científicos necesita poner
Más detallesCAPÍTULO 3 - POTENCIA ALTERNA
CAPÍTULO 3 - POTENCA ALTERNA 3-- POTENCA ACTVA (t) Dadas v(t) e (t) la potenca nstantánea en un crcuto genérco es: p(t) = v(t). (t) v(t) Crcuto La potenca p puede ser postva o negatva según el nstante
Más detallesUna Reformulación de la Mecánica Clásica
Una Reformulacón de la Mecánca Clásca Antono A Blatter Lcenca Creatve Commons Atrbucón 30 (2015) Buenos Ares Argentna Este trabajo presenta una reformulacón de la mecánca clásca que es nvarante bajo transformacones
Más detallesOndas y Rotaciones. Colisiones Inelásticas
Hoja de Trabajo 8 Ondas y Rotacones Colsones Inelástcas Jae Felcano Hernández Unersdad Autónoa Metropoltana - Iztapalapa Méxco, D. F. 5 de agosto de 0 INTRODUCCIÓN. Para edr el grado de elastcdad de una
Más detallesMecánica del Sólido Rígido
Mecánca del Sóldo ígdo 1.- Introduccón Cnemátca, Dnámca y Estátca 2.- Cnemátca. Tpos de movmento del sóldo: Traslacón, otacón Movmento Plano General Movmento General 3.- Cnétca. Fuerzas y aceleracones.
Más detallesMÁQUINAS DE CORRIENTE CONTINUA
MÁQUINAS D CORRINT CONTINUA n esta stuacón, la energía producda por el motor que funcona como generador es transformada en calor por efecto Joule en las resstencas de carga conectadas al nducdo del motor.
Más detallesCoordenadas Curvilíneas
Departamento: Físca Aplcada III Mecánca Raconal (Ingenería Industral) Curso 007-08 Coordenadas Curvlíneas 1. Introduccón a. Obetvo: Generalar los tpos de coordenadas conocdos. Cartesanas. Clíndrcas, Esfércas,
Más detallesTipología de nudos y extremos de barra
Tpología de nudos y extremos de barra Apelldos, nombre Basset Salom, Lusa (lbasset@mes.upv.es) Departamento Centro ecánca de edos Contnuos y Teoría de Estructuras Escuela Técnca Superor de Arqutectura
Más detallesPara abrirla tirando de un punto intermedio entre el eje y la manecilla habrá que realizar el mismo momentode fuerzas: Mg 50 F ʹ = 2F =
ESTTIC La fuerza necesara para abrr una puerta trando de su maneclla es la centésma parte de su peso. S la puerta pesa 10 kg y la dstanca de la maneclla al eje de gro es 1 m, calcular la fuerza F ʹ necesara
Más detallesVariables Aleatorias. Variables Aleatorias. Variables Aleatorias. Objetivos del tema: Al final del tema el alumno será capaz de:
Varables Aleatoras Varables Aleatoras Objetvos del tema: Concepto de varable aleatora Al fnal del tema el alumno será capaz de: Varables aleatoras dscretas y contnuas Funcón de probabldad Funcón de dstrbucón
Más detallesRobótica Tema 4. Modelo Cinemático Directo
UNIVERSIDAD POLITÉCNICA DE MADRID E.U.I.T. Industral ASIGNATURA: Robótca TEMA: Modelo Cnemátco Ttulacón: Grado en Ingenería Electrónca y Automátca Área: Ingenería de Sstemas y Automátca Departamento de
Más detallesResumen de los teoremas fundamentales del análisis estructural aplicados a celosías
Resumen de los teoremas fundamentales del análss estructural aplcados a celosías INTRODUCCIÓN Fuerzas aplcadas y deformacones de los nudos (=1,n) ESTICIDD Tensón =Ν/Α. Unforme en cada seccón de la arra.
Más detallesResumen TEMA 1: Teoremas fundamentales de la dinámica y ecuaciones de Lagrange
TEMA : Teoremas fundamentales de la dnámca y ecuacones de Lagrange Mecánca 2 Resumen TEMA : Teoremas fundamentales de la dnámca y ecuacones de Lagrange. Prncpos de dnámca clásca.. Leyes de ewton a) Ley
Más detallesPrograma de Acceso Inclusivo, Equidad y Permanencia PAIEP U. de Santiago
Estática A Fuerzas Si sobre un cuerpo actúan solo dos fuerzas en la misma línea, y el cuerpo está en reposo o moviéndose con velocidad constante, las fuerzas son iguales pero de sentidos contrarios. Si
Más detalles1. Respecto de la fuerza de atracción gravitacional entre la Tierra y la Luna, y considerando que m T
1 Ciencias Básicas Física Prograa Estándar Intensivo Cuaderno Estrategias y Ejercitación Dináica II: ley de gravitación, fuerza de roce CUACES007CB82-A16V1 Estrategias? PSU Pregunta PSU 1. Respecto de
Más detallesFísica Curso: Física General
UTP IMAAS ísca Curso: ísca General Sesón Nº 14 : Trabajo y Energa Proesor: Carlos Alvarado de la Portlla Contendo Dencón de trabajo. Trabajo eectuado por una uerza constante. Potenca. Trabajo eectuado
Más detallesGeometría convexa y politopos, día 1
Geometría convexa y poltopos, día 1 Alexey Beshenov (cadadr@gmal.com) 8 de agosto de 2016 Los objetos geométrcos que nos nteresan en esta hstora son subconjuntos de R n. Voy a denotar los puntos de R n
Más detallesCAPÍTULO 7. Cuerpo rígido
CAPÍTUO 7. Cuerpo rígdo NTODUCCON En el captulo anteror estudamos el movmento de un sstema de partículas. Un caso especal mportante de estos sstemas es aquel en que la dstanca entre dos partículas cualesquera
Más detallesEjercicios Resueltos de Vectores
Departamento de Matemátca y C C Coordnacón: Calculo II para Ingenería Semestre Eerccos Resueltos de Vectores Sean los vectores en IR : v,,, u,, 4, a,, y b,, 4 : a) Determne los vectores: UV y AB UV AB
Más detallesTema 9: SOLICITACIONES COMBINADAS
Tema 9: SOTONES ONDS V T N V Problemas resueltos Prof.: Jame Santo Domngo Santllana E.P.S.-Zamora (U.S.) - 8 9..-En la vga de la fgura calcular por el Teorema de los Trabajos Vrtuales: ) Flecha en ) Gro
Más detallesTema 1: Tensiones. Tema 1 : TENSIONES F 1 S. n S S O F 4 F 2. Prof.: Jaime Santo Domingo Santillana E.P.S.-Zamora (U.SAL.)
Tema 1: Tensones Tema 1 : TENINE u F n F Prof.: Jame anto Domngo antllana E.P..-Zamora (U.AL.) - 008 1 Tema 1: Tensones 1.1.- CNCEPT DE TENIÓN Consderemos un sóldo sometdo a un sstema de fueras:, F, F
Más detallesSistemas de Varias Partículas.
Capítulo 6 Sstemas de Varas Partículas. Al estudar los sstemas con varas partículas surgen varos elementos adconales, como son los enlaces o lgaduras entre puntos, tanto nternos al sstema como externos,
Más detallesHidrología superficial
Laboratoro de Hdráulca Ing. Davd Hernández Huéramo Manual de práctcas Hdrología superfcal 7o semestre Autores: Héctor Rvas Hernández Juan Pablo Molna Agular Rukmn Espnosa Díaz alatel Castllo Contreras
Más detallesELECTROSTÁTICA. CAMPO ELÉCTRICO EN EL VACÍO.
ELECTROSTÁTICA. CAMPO ELÉCTRICO EN EL VACÍO..- PERSPECTIVA HISTÓRICA MATERIA { MOLÉCULAS } { ÁTOMOS}, sendo los átomos y/o moléculas estables por la nteraccón electromagnétca. Desde la perspectva electromagnétca
Más detalles3 LEYES DE DESPLAZAMIENTO
eyes de desplazamento EYES DE DESPAZAMIENTO En el capítulo dos se expone el método de obtencón de las leyes de desplazamento dseñadas por curvas de Bézer para mecansmos leva palpador según el planteamento
Más detallesCapitalización y descuento simple
Undad 2 Captalzacón y descuento smple 2.1. Captalzacón smple o nterés smple 2.1.1. Magntudes dervadas 2.2. Intereses antcpados 2.3. Cálculo de los ntereses smples. Métodos abrevados 2.3.1. Método de los
Más detallesLos vectores y sus operaciones
lasmatematcase Pedro Castro rtega Los ectores y ss operacones Un ector qeda determnado por dos pntos, el orgen, y el extremo Un ector qeda completamente defndo a traés de tres elementos: módlo, dreccón
Más detallesTema 4: Variables aleatorias
Estadístca 46 Tema 4: Varables aleatoras El concepto de varable aleatora surge de la necesdad de hacer más manejables matemátcamente los resultados de los expermentos aleatoros, que en muchos casos son
Más detallesMétodos cuantitativos de análisis gráfico
Métodos cuanttatvos de análss gráfco Método de cuadrados mínmos Regresón lneal Hemos enfatzado sobre la mportanca de las representacones gráfcas hemos vsto la utldad de las versones lnealzadas de los gráfcos
Más detallesConsideremos un sólido rígido sometido a un sistema de fuerzas en equilibrío, es decir
1. PRINIPIO E TRJOS VIRTULES El prncpo de los trabajos rtuales, en su ertente de desplazamentos rtuales, fue ntroducdo por John ernoull en 1717. La obtencón del msmo dera de la formulacón débl (o ntegral)
Más detallesGases ideales. Introducción a la Física Ambiental. Tema 3. Tema 3.- " Gases ideales ".
Gases deales. Introduccón a la Físca Abental. Tea 3. Tea 3. IFA (Prof. RAMOS) 1 Tea 3.- " Gases deales ". Ecuacón de estado: Gases deales. Energía nterna y Entalpía. Capacdades calorífcas: relacón de Mayer.
Más detallesSISTEMAS ELÉCTRICOS Ecuación de equilibrio Ley de corrientes de Kirchhoff (LCK) m
UAB ODEADO DE SSEAS DAOS SSEAS EÉOS Ecuacón de eulbro ey de correntes de rchho () a 0 ; k,,, n k j j j ey de voltajes de rchho (V) j b k j v j 0 ; k,,, l Varables, síbolo y undad V Voltaje a través del
Más detallesDescripción de una variable
Descrpcón de una varable Tema. Defncones fundamentales. Tabla de frecuencas. Datos agrupados. Meddas de poscón Meddas de tendenca central: meda, medana, moda Ignaco Cascos Depto. Estadístca, Unversdad
Más detallesFuerzas distribuidas. 2. Momento de inercia
Dpto. Físca y Mecánca Fuerzas dstrbudas d Centro de gravedad centro de masas. Centro de gravedad, centro de masas. Momento de nerca ntroduccón. Fuerzas dstrbudas Cálculo de centrodes y centros de gravedad
Más detallesCAMPO MAGNÉTICO FCA 07 ANDALUCÍA
1. Una cáara de niebla es un dispositivo para observar trayectorias de partículas cargadas. Al aplicar un capo agnético unifore, se observa que las trayectorias seguidas por un protón y un electrón son
Más detallesTema 2. DINÁMICA DE SISTEMAS DE PARTÍCULAS
Tea. DIÁMICA DE SISTEMAS DE PARTÍCULAS. Intoduccón. Cento de asas.. Movento del cento de asas.. Masa educda..3 Consevacón del oento lneal..4 Consevacón del oento angula.3 Enegía de un sstea de patículas.3.
Más detalles1. GENERALIDADES DEL ÁLGEBRA GEOMÉTRICA. Definición del álgebra geométrica del espacio-tiempo
EL ÁLGEBRA GEOMÉTRICA DEL ESPACIO Y TIEMPO. GENERALIDADES DEL ÁLGEBRA GEOMÉTRICA Defncón del álgebra geométrca del espaco-tempo Defno el álgebra geométrca del espaco y tempo como el álgebra de las matrces
Más detallesEJERCICIOS SOBRE INTERPOLACIÓN POLINOMIAL. x x0 y y0. Deducir la fórmula para el polinomio de Lagrange de grado a lo más uno que Interpola la tabla.
EJERCICIOS SOBRE INTERPOLACIÓN POLINOMIAL. Consdere la sguente tabla, donde 0 : 0 y y0 y Deducr la fórmula para el polnomo de Lagrange de grado a lo más uno que Interpola la tabla.. Consdere la sguente
Más detallesGuía de Electrodinámica
INSTITITO NACIONAL Dpto. de Físca 4 plan electvo Marcel López U. 05 Guía de Electrodnámca Objetvo: - econocer la fuerza eléctrca, campo eléctrco y potencal eléctrco generado por cargas puntuales. - Calculan
Más detallesNombre: Curso:_3. Si la fuerza se mide en newton (N) y el vector posición en metro (m), el torque se mide en N m.
Nombre: Curso:_3 Cuando un cuerpo están sometidos a una fuerzas neta nula es posible que el cuerpo este en reposo de traslación pero no en reposo de rotación, por ejemplo es posible que existan dos o más
Más detallesApuntes de Mecánica Newtoniana: Sistemas de Partículas, Cinemática y Dinámica del
Apuntes de Mecánca Newtonana: Sstemas de Partículas, Cnemátca y Dnámca del Rígdo. Arel Fernández Danel Marta Insttuto de Físca - Facultad de Ingenería - Unversdad de la Repúblca Índce general Contendos
Más detallesCANTIDADES VECTORIALES: VECTORES
INSTITUION EDUTIV L PRESENTION NOMRE LUMN: RE : MTEMÁTIS SIGNTUR: GEOMETRÍ DOENTE: JOSÉ IGNIO DE JESÚS FRNO RESTREPO TIPO DE GUI: ONEPTUL - EJERITION PERIODO GRDO N FEH DURION 3 11 3 JULIO 26 DE 2013 9
Más detallesFE DE ERRATAS Y AÑADIDOS AL LIBRO FUNDAMENTOS DE LAS TÉCNICAS MULTIVARIANTES (Ximénez & San Martín, 2004)
FE DE ERRATAS Y AÑADIDOS AL LIBRO FUNDAMENTOS DE LAS TÉCNICAS MULTIVARIANTES (Xménez & San Martín, 004) Capítulo. Nocones báscas de álgebra de matrces Fe de erratas.. Cálculo de la transpuesta de una matrz
Más detallesY ahora observamos que lo que está entre paréntesis es la derivada de un producto, de modo que
Estas son ms notas para las clases del curso Mecánca Raconal (62.11) en la Facultad de Ingenería-UBA. Están aún en proceso de ser completadas, no tenen carácter de texto acabado, por el contraro seguramente
Más detallesReconciliación de datos experimentales. MI5022 Análisis y simulación de procesos mineralúgicos
Reconclacón de datos expermentales MI5022 Análss y smulacón de procesos mneralúgcos Balances Balances en una celda de flotacón En torno a una celda de flotacón (o un crcuto) se pueden escrbr los sguentes
Más detallesAplicaciones de las leyes de conservación de la energía
Aplcacones de las leyes de conservacón de la energía Estratega para resolver problemas El sguente procedmento debe aplcarse cuando se resuelven problemas relaconados con la conservacón de la energía: Dena
Más detallesSISTEMA DIÉDRICO I Intersección de planos y de recta con plano TEMA 8 INTERSECCIONES. Objetivos y orientaciones metodológicas. 1.
Objetvos y orentacones metodológcas SISTEMA DIÉDRICO I Interseccón de planos y de recta con plano TEMA 8 Como prmer problema del espaco que presenta la geometría descrptva, el alumno obtendrá la nterseccón
Más detalles= = 11,11. Actividades resueltas de Dinámica
Actividades resueltas de Dináica Sobre un cuerpo de 5 kg actúa una uerza de 0 N durante 3 s. Calcular: a) El ipulso de la uerza. b) La variación de la cantidad de oviiento del cuerpo. c) Su velocidad inal
Más detalles2 Dos tipos de parámetros estadísticos
Dos tpos de parámetros estadístcos Págna 198 1. Calcula la meda, la medana y la moda de cada una de estas dstrbucones estadístcas: a) 4, 5, 6, 6, 6, 6, 7, 11, 1, 17 b), 1, 6, 9,, 8, 9,, 14, c), 3, 3, 3,
Más detallesINGENIERÍA ENZIMÁTICA
Dvsón de Cencas Bológcas y de la Salud Ingenería Boquímca Industral INGENIERÍA ENZIÁTICA PROBLEARIO Dr. Sergo Huerta Ochoa NOTA: Los ejerccos presentados en este problemaro, son una recoplacón de problemas:
Más detallesCÁLCULO VECTORIAL 1.- MAGNITUDES ESCALARES Y VECTORIALES. 2.- VECTORES. pág. 1
CÁLCL ECTRIAL 1. Magntudes escalares y vectorales.. ectores. Componentes vectorales. ectores untaros. Componentes escalares. Módulo de un vector. Cosenos drectores. 3. peracones con vectores. 3.1. Suma.
Más detallesPara dos variables x1 y x2, se tiene el espacio B 2 el que puede considerarse definido por: {0, 1}X{0, 1} = {(00), (01), (10), (11)}
Capítulo 4 1 N-cubos 4.1. Representacón de una funcón booleana en el espaco B n. Los n-cubos representan a las funcones booleanas, en espacos n-dmensonales dscretos, como un subconjunto de los vértces
Más detalles6.1 EN QUÉ CONSISTEN LOS NÚMEROS COMPLEJOS
TEMA NÚMEROS COMPLEJOS. EN QUÉ CONSISTEN LOS NÚMEROS COMPLEJOS DEFINICIONES Al resolver ecuacones del tpo : x + = 0 x = ± que no tene solucón en los números reales. Los números complejos nacen del deseo
Más detallesESTADISTÍCA. 1. Población, muestra e individuo. 2. Variables estadísticas. 3. El proceso que se sigue en estadística
ESTADISTÍCA. Poblacón, muestra e ndvduo Las característcas de una dstrbucón se pueden estudar drectamente sobre la poblacón o se pueden nferr a partr de l estudo de una muestra. Poblacón estadístca es
Más detalles